Фазовые колебания частота

Скорость обращения изображающих точек по фазовым траекториям определяется частотой фазовых колебаний. Частота малых фазовых колебаний Q, отнесенная к частоте ш электромагнитной волны, определяется выражением [c.35]

Демпфирующим свойствам материалов посвящена большая литература. Отметим литературные источники, в которых приводится библиография по этому вопросу Пановко Я- Г, Внутреннее трение при колебаниях упругих систем. — М. Физматгиз, 1960 Писаренко Г. С. Рассеяние энергии при механических колебаниях. — Киев Наукова думка, 1962 Писаренко Г. С., Яковлев А. П., Матвеев В. В. Вибропоглощающие свойства конструкционных материалов (справочник). Киев Наукова думка, 1971. Помимо основных понятий о демпфирующих свойствах материалов обсуждены основные методы определения характеристик рассеяния энергии при продольных, крутильных и изгибных колебаниях (энергетический, термический, статической петли гистерезиса, динамической петли гистерезиса, кривой резонанса, фазовый, резонансной частоты, затухающих колебаний, нарастающих резонансных колебаний) и приведена информация о демпфирующих свойствах многих материалов. [c.68]

На рис. 3 представлена типичная амплитудно-фазовая характеристика перемещения для первой резонансной формы колебания. Частоты колебания менялись от 8,26 до 8,83 гц (показано точками). В работе [5] было показано, что каждая амплитудно-фазовая кривая при изменении часто- [c.177]

Электрический привод. Влияние собственного электрического привода на точность измерения величины неуравновешенности вызывается несимметрией фазовых напряжений, колебаниями частоты (при фиксированной частоте питания гиромоторов), колебаниями напряжения питания. Изменения этих параметров не должны выходить за пределы, указанные в технических условиях питания балансировочной машины. [c.313]

Формула (2.29) получена в предположении малых амплитуд фазовых колебаний. При увеличении амплитуды фазовых колебаний их частота уменьшается и стремится к нулю при приближении к сепаратрисе. [c.36]

Рис. 10. Зависимость относительной частоты фазовых колебаний от приведенной напряженности и относительной фазовой скорости ускоряющей волны.

Приближенно можно считать, что для равновесной фазы фр = = л/2 изменение частоты фазовых колебаний с увеличением их амплитуды определяется коэ( ициентом [c.36]

Таким образом, выражение для относительной частоты фазовых колебаний при постоянной скорости волны будет иметь вид [c.37]

В предыдущем изложении считалось, что частота колебаний электромагнитного поля постоянна. На самом деле частота, которая определяется генератором, питающим ускоритель, в процессе работы может отклоняться от основного значения на некоторую величину в ту или иную сторону. Изменение частоты колебаний приводит к изменению фазовой скорости волны, так как диафрагмированный волновод является дисперсной системой. Изменение скорости волны вызывает смещение электронов относительно волны, что изменяет энергию частиц на выходе секции ускорителя. Отметим, что в общем случае асимптотическое скольжение, рассмотренное выше, и скольжение из-за колебаний частоты дают суммарный эффект. Раньше рассматривалось асимптотическое скольжение частиц относительно волны без учета изменения частоты колебаний, теперь оценим влияние изменения частоты на выходную энергию электронов на примере секции волновода без затухания и с постоянными размерами. [c.55]

Условие 5 1 означает, что расталкивающие силы не должны превышать фазирующих. Угловая частота малых фазовых колебаний 0 (8.8) имеет наибольшее значение, равное о, при малой плотности заряда в сгустках (при 5 = 0). С увеличением плотности заряда угловая частота 01 уменьшается и при 5=1 обращается в нуль. Рассмотрим характер изменения частоты и амплитуды малых фазовых колебаний вдоль ускорителя. Как видно из выражений (8.8) и (8.3), [c.166]

Изменение величины (1 — 5) л<ь1п фр обычно настолько медленно, что им можно пренебречь. Следовательно, согласно (8.12), частота малых фазовых колебаний убывает вдоль ускорителя из-за роста скорости частиц и релятивистского возрастания их массы. [c.166]

Подставив закон изменения частоты 1 (8.12) в решение (8.7), найдем, что амплитуда малых фазовых колебаний убывает вдоль ускорителя по мере роста импульса частиц. [c.166]

Длина периода малых фазовых колебаний составляет = = 2nv/Qi. Общее число фазовых колебаний частицы вследствие уменьшения их частоты (8.12) на протяжении ускорителя сравнительно невелико. В нерелятивистском приближении и при малых токах (S = 0) оно выражается интегралом [c.167]

Стоящие здесь интегралы берутся лишь численно. Из-за нелинейности фазовых колебаний их период Т ф и угловая частота Оф = = 2л/Гф зависят от размаха колебаний (от величины С). А именно, угловая частота Оф, будучи для малых колебаний равной с увеличением размаха колебаний убывает и для сепаратрисы обращается в нуль, [c.171]

В процессе фазовых колебаний величина sin ф весьма существенно изменяется. Влиянием же изменений р можно пренебречь и считать 1—1—= 1—Pp. Тогда, используя выражение для угловой частоты фазовых колебаний (8.3), получаем [c.182]

При малых возмущающих (фазовых) колебаниях параметрические резонансы возникают, как известно, когда отношение частот возмущаемых (радиальных) и возмущающих колебаний равно половине целого числа, [c.223]

Если фазовые колебания не малы, то в окрестности каждого из отношений частот (10.9) имеется целая полоса непрерывного параметрического резонанса (область неустойчивости) радиальных колебаний. С увеличением размаха фазовых колебаний эти области расширяются. [c.223]

Оптимальный режим фокусировки, обеспечивающий достаточное удаление от областей неустойчивости при любом размахе фазовых колебаний от нулевого до максимально возможного, как показывают расчеты, имеет место при отношении частот [c.223]

В рассматриваемом приближении мы получаем вблизи распавшегося и-мерного резонансного тора перемежающийся набор неустойчивых и устойчивых п — 1-мерных торов, причем вокруг устойчивых происходят фазовые колебания. Соответствующие им условно-периодические движения имеют полный набор из п частот, в том числе п — 1 быструю частоту исходных колебаний и одну медленную (порядка е) частоту фазовых колебаний. [c.374]

При резонансных колебаниях, частота которых определяется жесткостью испытуемого образца, в колебательной системе необходим фазовый сдвиг между усилием возбуждения и усилием, действующим на испытуемый образец, равный 90°. Для соблюдения этого условия напряасение на выходе фазового детектора 22 отсутствует при фазовом сдвиге в 90° между сигналами на его входе, При измеие-нни фазового сдвига входных сигналов на выходе детектора появляется сигнал постоянного тока, величина и полярность которого отражают направление и величину фазового сдвига. Сигнал с выхода фазового детектора, усиленный усилителем 23, служит для управления электродвигателем устройства сканирования частоты задаю- [c.132]

ДЕЛИТЕЛЬ ЧАСТОТЫ — электронное устройство, уменьшающее в целое число раз частоту подводил1ых к нему периодич. колебаний. Д. ч. используют в синтезаторах частоты, кварцевых и атомных часах, электронных частотомерах, системах фазовой автоподстройки частоты и пр. Для деления частоты применяют электронные счётчики (см. Триггер), параметрич. генераторы, синхронизацию генераторов и др., для деления НЧ — электронные счётчики, к-рые могут иметь практически любой коэф. деления и работать в полосе частот от нулевой до своей предельной частоты, для деления ВЧ и СВЧ — параметрич. генераторы. Синхронизацию генераторов с использованием явления захватывания частоты осуществляют В разл. диапазонах для преобразования сигналов малого уровня. В НЧ-диапазонах для этого обычно используют релак-сац.ионнш генераторы, в ВЧ- п СВЧ-диапазонах — генераторы синусоидальных колебаний. Возможна синхронизация генератора, находящегося в режиме самовозбуждения или невозбуждённого генератора. [c.581]

Возбуждённое электронным потоком эл.-магн. поле замедленной волны является суммой индивидуальных излучений отд. электронов. Индивидуальное излучение каждого электрона, движущегося равпомсрно в замедляющей системе,— частный случай Черенкова — Вавилова излучения, к-рое при синхронизме электрона и волны направлено вдоль движения электрона. В немодули-рованном потоке электронов их индивидуальные излучения взаимно уничтожаются т. е. в таком потоке нет переменных конвекционных токов и поэтому он не возбуждает переменные эл.-магн. поля. При подаче на вход ЛБВ эл.-магн. колебаний частоты м в замедляющей системе возникает волна с фазовой скоростью 1 (ш). Её поле модулирует электронный поток, в к-ром образуется волна возмущений — периодич. последовательность электронных сгустков — длиной Х Х — [c.568]

Н. р. п. даёт информацию о структурных фазовых переходах 2-го рода в кристаллах, в т. ч. сегнетоэлектри-ческих. В частности, удаётся исследовать поведение т. н. критической мягкой моды колебании, частота к-рой сОе — О при Т —< Та(Тс — темп-рэ фазового перехода), а вектор поляризации описывает статистич. волну смещений атомов с волновым вектором д,., замерзающую при Т < Т . Сечение рассеяния в этом случае обычно имеет один квазиупругий пик при со О и = = дс полная интенсивность к-рого растёт как [c.344]

Оптические часы. О. с. ч., снабжённый системой деления его частоты в радиодиапазон, представляет собой устройство, позволяющее определять единицу шкалы времени — секунду — по числу периодов высокостабильных оптич. колебаний. Схема онтич. часов включает эталонный высокостабвльный стандарт Не — Ne/ H4, цепочку подобранных и синхронизованных по фазе лазеров ИК-, субмиллиметрового диапазонов и генераторов СВЧ-диапазона, обеспечивающих деление оптич. частоты в радиодиапазон е выходом на стандартные частоты 1 и 5 МГц. Последоват. фазовый захват частоты одного генератора к другому (см. Захватывание частоты) позволяет передавать высокую стабильность частоты О. с. ч. в радиодиапазон без потерь. В качестве быстродействующих нелинейных элементов для преобразования частот лазеров и генерации гармоник высокого порядка применяются точечные диоды типа металл — окисел — металл (МОМ-диод) с постоянной времени 10 с. Пока система деления частоты Не —Не/СН( стандарта является громоздкой. Необходимо её упрощение, чтобы О. с. ч. стали конкурентноспособными со стандартами радиодиапазона. [c.452]

В качестве источников гетеродинных колебаний применяются обычно маломощные генераторы на разл, активных элементах (транзисторах, ИС, диодах Ганна, клистронах и др.) с относит, частотной нестабильностью 10 —10" , достигаемой использованием разнообразных типов резонаторов резонансных контуров с сосредоточенными и распределёнными параметрами, кварцевых, диэлектрич., на поверхностных акустич. волнах и т. п. Используется термостатирование генераторов и перенос высокостабильных колебаний в СВЧ-диапазон с помощью транзисторно-варакторных цепочек. Широко применяются декадные синтезаторы частот о дискретным частотным интервалом, построенные на основе систем фазовой автоподстройки частоты с переменным делителем частоты, а также по методу суммирования импульсных последовательностей. [c.233]

Свойства двух предельных типов систем отличаются количественно различны и механизмы сегнетоэлоктрич. фазовых переходов в них. Для кристаллов типа с,ме-щения характерно наличие в спектре колебаний крис-таллич. решётки мягкой моды — предельного оптич. колебания, частота к-рого соо сильно уменьшается при приближении к точке перехода неполярная — полярная фаза. [c.480]

При любом значении энергии ускоряемой частиць (в области устойчивости фазовых колебаний) в кольцевых У. имеется замкнутая (устойчивая) орбита. Находясь в вакуумной камере У., частицы движутся вблизи этой орбиты, совершая около неё бетпатронные колебания. Частоты этих колебаний существенно превосходят частоты фазовых колебаний, так что при исследовании бетатронных колебаний энергию ускоряемых частиц и по.иожение замкнутой орбиты можно считать постоянными. [c.251]

Эф< №кты, связанные с интенсивностью. Кроме резонансов, возникающих при взаимодействии пучка с внеш. полями, при больших интенсивностях пучков начинают играть роль разл. рода неустойчивости, связанные с взаимодействиями частиц пучка друг с другом, с элементами вакуумной камеры и ускоряющей системы, а в У. со встречными пучками—и с воздействием пучков друг на друга. Наиб, простым среди этих эффектов является кулоповский сдвиг частоты бетатронных колебаний. Электрич. поле пучка отталкивает к периферии наружные частицы и не действует на центральную частицу сгустка. В результате этого частоты бетатронных колебаний частиц в пучке начинают отличаться от частоты колебаний центра тяжести пучка. Если это различие превышает расстояние между ближайшими запрещёнными значениями Q, то при любой настройке У. часть пучка неизбежно теряется. Электроста-тич. отталкивание частиц сказывается и на фазовых колебаниях пучка (в частности, приводит к эффекту отрицательной массы ). [c.252]

Основной параметр, определяющий интенснвност пучка в Ф. (при выбранном типе ионного источ ника), — время захвата частиц в процесс ускорени (Аг), отнесенное к периоду модуляции частоты уско ряющего поля (Г ). Это время находится из решенш ур-пия фазового движения (см. Фазовые колебания) [c.288]

Рассмотрим причины, обусловливающие то или иное значение этого важного параметра. Обычно желательно иметь ускоритель наименьшей длины, потому что уменьшение габаритов ускорителя и помещения снижает стоимость работ, связанных с созданием машины и лаборатории. Отсюда следует, что параметр аД надо брать небольшим, так как уменьшение отверстия в диафрагме увеличивает напряженность ускоряющего поля, а следовательно, и прирост энергии на единицу длины. Однако одновременно возникают отрицательные явления увеличивается затухание в волноводе, снижается электронный к. п. д., уменьшается полоса пропускания волновода и, самое главное, резко возрастает дисперсность волновода. В результате небольшие колебания частоты источника питания вызьтают значительное изменение фазовой скорости, что влечет за собой скольжение сгустка частиц по фазе относительно волны и приводит к уменьшению энергии электронов на выходе ускорителя. Для оценки этого явления воспользуемся формулой, полученной ранее в предположении, что амплитуда напряженности ускоряющей волны постоянна, сгусток в начале ускорителя расположен на вершине волны, а также, что при изменении скорости волны фаза сгустка частиц изменяется линейно с расстоянием. Тогда относительное изменение энергии частиц в зависимости от величины изменения фазы за время ускорения оценивается по формуле (2.60) [c.108]

Устойчивые фазовые колебания частиц (автофазировка) возможны лишь при вещественности частоты т. е. при условии [c.165]

Задачей теории является указание области допустимых значений фокусирующего магнитного поля В . В отсутствие фазовых колебаний или при их отнссительной медленности эта задача решалась бы крайне просто. Коэффициент в уравнении (10.7) играл бы тогда роль квадрата частоты радиальных колебаний, и достаточно было потребовать вещественности этой частоты, [c.222]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...