Линейное расположение электродов

Линейные резонансные ускорители представляют систему линейно расположенных электродов, к которым приложено переменное электрическое поле, частота поля постоянна и находится в резонансе с движением частицы. Ускоряемые частицы движутся прямолинейно и многократно проходят ускоряющие промежутки. При прохождении каждого ускоряющего промежутка частица приобретает энергию, равную ZeU , где — ускоряющее напряжение в каждом промежутке в вольтах с учетом фазы ср. [c.62]

Рис. 59. Линейное расположение электродов.

Линейное расположение электродов [c.92]

Рис. 62. Коэффициент установки К для симметричного линейного расположения электродов.

Бассейн обычно имеет прямоугольную форму, но имеются бассейны треугольной и других форм. Площадь зеркала расплава бассейна зависит от производительности печи, а линейные размеры бассейна — от расположения электродов. Глубина бассейна не превышает 500—700 мм. [c.41]

Расположение электродов может быть произвольным, асимметричным или симметричным. Электроды могут перемещаться по прямой линии (линейный метод) или вращаться вокруг одной центральной точки (круговое зондирование), как это было указано на рис. 60 и 61. [c.92]

Чтобы сообщить частицам более высокие энергии, чем те, которых можно достичь с помощью электростатического генератора, применяются линейные ускорители с переменным электрическим полем. Частицы движутся внутри системы полых электродов (в простейшем случае — цилиндрических трубок), расположенных вдоль прямой линии (рис. 105). Переменное ускоряющее поле между электродами создает генератор электрических колебаний высокой частоты. Простейший способ включения генератора изображен на рис. 105 электроды присоединяются через один к полюсам (четные — к одному полюсу, нечетные — к другому) генератора, так что между каждыми двумя соседними электродами в каждый момент существует одинаковое по величине, но противоположное по знаку напряжение. [c.210]

Когда скорость частицы v становится сравнимой с с, прирост скорости (при том же приросте энергии) замедляется и соответственно медленнее должны расти d. Когда v близко к с, ускоритель с электродами в виде полых цилиндров применять не выгодно. В этом случае выгоднее создать электромагнитную волну, распространяющуюся со скоростью, близкой к скорости частицы. Если скорость частиц близка к скорости света, то в линейном ускорителе вдоль системы электродов (которые в этом случае представляют собой расположенные одна за другой диафрагмы) должна распространяться электромагнитная волна, также со скоростью, близкой к скорости света. На гребнях этой волны частицы проносятся вдоль ускорителя, и их энергия непрерывно возрастает. [c.212]

Конструктивно МГД-генераторы различаются конфигурацией и размерами каналов. Наиболее распространенным и простым является линейный канал прямоугольного сечения, расширяющийся по пути потока плазмы. В дисковых МГД-генераторах канал образуется стенками, расположенными по радиусу, на которые опираются верхний и нижний диски. В коаксиальных (вихревых) МГД-генераторах плазма подается тангенциально в полость между двумя цилиндрическими электродами. Если зазор между электродами невелик, то при той же длине взаимодействия плазмы с магнитным полем коаксиальный МГД-гене-ратор по своим параметрам близок к линейному. [c.289]

М. имеет накаливаемый катод, миниатюрный объёмный резонатор с обладающим большой ёмкостью узким зазором, ограниченным сетками, и отражал, электрод. Большая ёмкость позволила сократить линейные размеры резонатора, к-рые у М. на порядок меньше длины волны генерируемых колебаний. Расположение катода непосредственно под сеткой, ограничивающей зазор резонатора, обеспечило предельное сокращение длины электронного пучка, что в свою очередь позволило достичь макс, плотности тока и повысить рабочий ток. В результате снизилось рабочее напряжение, возросли кпд, диапазон электронной настройки и стабильность частоты по сравнению с др. типами отражал, клистронов. [c.155]

При помощи приведенного выше уравнения можно рассчитать плотность тока на участке, непосредственно прилегающем к границе контакта электродов, а также на участках, расположенных на любом расстоянии от границы. Таким образом получаем распределение тока. На основании уравнения (19,2) приходим к весьма важному выводу, что с расстоянием плотность тока меняется не по линейному закону. По мере удаления от места контакта плотность тока падает с квадратом расстояния. [c.142]

Аксиально-симметричная система электродов всегда может быть представлена в виде кольцевых зарядов. Кольцевой заряд— это заряд равномерно распределенный по кольцу радиуса г /, расположенного при г ,-. Для такого кольца как Гаг, так и — постоянные. Теперь для линейной плотности заряда, определенной в (3.357), можно написать [c.167]

Физические явления, происходящие в сварочной дуге, в основном освещены в гл. П. Установлено, что напряжение дуги при неизменном токе зависит от расстояния между электродами и имеет линейный характер (см. рис. 2-1). Напряжение дуги зависит также от величины сварочного тока 1 - Эту зависимость при постоянной длине дуги принято называть вольт-амперной характеристикой дуги (см. рис.2-3). Различают три участка кривой крутопадающий, горизонтальный и возрастающий. Практическое значение имеют режимы горения дуги, соответствующие последним двум участкам. Режимы горения, соответствующие первому участку, относительно неустойчивы и поэтому трудно осуществимы при безопасных для работы напряжениях источников питания. С увеличением длины дуги расположение характеристики изменяется (рис. 8-6, кривые 5 и 6). Приведенная зависимость справедлива для сварки неплавящимся и плавящимся электродами. Однако в связи с тем, что в последнем случае металл попадает в ванну в виде отдельных капель, длина дуги непрерывно меняется, что вызывает колебания ее тока и напряжения. [c.378]

Одностороннее расположение электродов приводит к неравномерному распределению напряженности ноля но высоте шва. Ослабление поля вдоль оси X можно приближенно оценить, заменяя ленточные электроды линейным диполем — двумя параллельными, разноименно заряженными нитями. В этом случае [22] нанряжен- [c.295]

Измерительные ячейки для определения гдельного сопротивления жидких материалов. Сдельное объемное сопротивление р жидких диэлектриков определяют на образцах (пробах) объемом не менее 50 см число проб должно быть не менее двух, при приемо-сдаточных испытаниях и входном контроле допускается ограничиваться одной пробой (одним определением). Испытуемую жидкость заливают в измерительную ячейку — специальный сосуд, изготовленный из металла или других материалов. Коэффициент линейного расширения материала должен быть достаточно малым, чтобы изменение температуры не влияло на взаимное расположение электродов. Электроды выполняют из металлов, устойчивых против коррозии, вызываемой испытуемой жидкостью или промывочными o raBaMHj и не оказывающих каталитического действия на окисление испытуемой жидкости (например, стали 12Х18Н9Т). Рабочие поверхности электродов могут иметь покрытие из никеля, хрома или серебра с шероховатостью <0,20 мкм на базовой длине I, равной 0,25 мм. [c.359]

Для надежного вымывания продуктов эрозии при многоэлектродной многоконтурной прошивке многосекционным электрододер-жателем с линейным расположением 60 электродов в секции и шагом 1,0 мм при 10 таких секциях, размещенных на расстоянии 10 мм одна от другой, вода в зону обработки должна подаваться непосредственно соплами (по одному соплу на одну-две секции). [c.21]

Авторы утверждают, что при изменении температуры и химического состава лсидкости сигналы на выходе усилителя будут зависеть только от толщины лленки над соответствующими датчиками. В опытах использовались стержневые датчики в виде двух электродов, расположенных на определенном расстоянии. Как показали исследования резистивных и емкостных датчиков толщины пленки, требование хорошей линейности на нужном диапазоне (1 мм) находится в противоречии с линейными размерами датчиков. Стремление уменьшить датчики приводит к сужению диапазона измерений, и практически как для резистивных, так и для емкостных датчиков расстояние между электродами должно быть примерно равно толщине измеряемой пленки жидкости. Как известно, коаксиальные датчики не нуждаются в ориентировке в зависимости от направления течения. В [117] применялись стержневые датчики, установленные поперек канала. В этом случае, используя сравнительно небольшие по диаметру электроды (0,4—1,2 мм) при умеренных расстояниях между ними (1—4 мм), удалось добиться хорошей локальности измерений толщин пленок. Характеристики подобных стержневых резистивных датчиков толщины пленки приведены на рис. 2.30. Характеристики стержневых датчиков при прохождении скачка толщины пленки, характерного для срывного режима, рассмотрены в [148]. Импульс изменения проводимости передается с искажениями, затягивающими импульс. Проводимость датчика начинает изменяться до появления скачка над центром датчика. [c.64]

Наиб, широко используются ФЭУ, в к-рых усиление электронного потока осуществляется при помощи системы дискретных динодов—электродов корытообразной, коробчатой, тороидальной или жалюзнйной формы с линейным либо (реже) круговым расположением, обладающих коэф. вторичной эмиссии а>1. Усиленный во много раз (от 10 до 10 ) фототок, снимаемый с анода, получается в таких ФЭУ в результате умножения электронов последовательно на каждом из отд, динодов. Питание ФЭУ подаётся через делитель напряжений, распределяющий напряжение между электродами. Существуют также умножит. системы, представляющие собой непрерывный дин од—канал (относительно длинная трубка, прямая или изогнутая, либо близко расположенные пластины), к концам к-рого приложено напряжение (обычно 1—3 кВ), На внутр. поверхности канала создан активный слой (а>1), обладающий распределённым электрич, сопротивлением. Перемещение вторичных электронов происходит под действием аксиального электрич, поля (рис, 2), Коэф. [c.367]

На фиг. 156 приведен электроемкостный датчик типа ДЕ-11, применяемый для измерения линейных размеров деталей, обработанных" с точностью 1-го и 2-го классов. В корпусе I датчика вставлена фарфоровая втулка 2, имеющая 12 продольных выступов, покрытых слоем серебра, представляющих собой неподвижные электроды. На шариковых опорах вращается ось 4, на выступе которой закреплена фарфоровая втулка 5, имеющая снаружи 6 выступов, также покрытых сертором. Р4лчаг 5 насажен на конец оси 4. При измерении детали этот рычаг может вращаться вместе с осью 4, смещая подвижные электроды относительно неподвижных, при этом появившееся на них напряжение поступает на сетку усилительной лампы. Величина поворота рычага измеряется шкальным прибором типа ПЕ-3, расположенным в пульте 6. На диске шкалы смонтированы два упора, которые при предельных размерах контролируемой детали воздействуют на концевые выключатели, подающие импульсы через реле на исполнительные механизмы автоматических устройств. Чувствительность датчика 0, 3 мк, измерительное усилие 5—20 Г. Время срабатывания /25 сек. Габариты датчика О = = 52 мм, I = 106 мм.. [c.167]

Для упрощения аналитического описания процесса целесообразно сделать следующие допущения I) в связи с небольшой величиной продольного перемещения катода считать его неподвижным 2) распределение напряжения по длине отверстия линейное с максимумом в зоне подключения токоподвода 3) изменение температуры электролита по длине зазора линейное с возрастанием по длине зазора 4) газонаполнением, зашламлением и под-щелачиванием электролита можно пренебречь 5) катод расположен строго соосно с обрабатываемым отверстием 6) все потери напряжения, в том числе поляризация электродов, учитываются ранее полученной зависимостью = 3,8 В — 0,09/ 7) отношение рабочей площади катода с изоляторами к площади катода без изоляторов берется среднее и считается постоянным по длине каждой ступени катода. [c.251]

Измеритель Пенинга также относится к типу измерителей с холодным катодом. Он состоит из двух параллельных плоских катодов, отстоящих друг от друга примерно на 20 мм, которые помещены в стеклянный или металлический корпус (Рис. 22.4). Посередине между катодами находится проволочный анод. Измеритель расположен между полюсами постоянного магнита или электромагнита, который создает магнитное поле, направленное под прямым углом к плоскостям катодов. Электроны, испускаемые катодами, двигаются к аноду. Их путь направлен скорее по спирали, чем вдоль силовых линий. Вследствие этого путь, который проходят электроны, значительно увеличивается, и поэтому повышается вероятность столкновения между электронами и молекулами газа. Чем больше степень ионизации газа, тем больший ток появляется между электродами. Таким образом, по величине тока можно судить о давлении газа в измерителе. Зависимость между величинами тока и давления является довольно линейной. Измеритель Пенинга используется для измерения давления в диапазоне 10 ... 1 Па с точностью порядка 10...20%. Недостаток такого измерителя — наличие гистерезиса, здесь ток зависит от того, увеличивается ли давление или уменьшается. [c.336]

Высокое сопротивление необходимо для уменьшения потери тока через пластину, а отсюда и пертурбации линейного распределения потенциала вдоль BF, которая представляет часть поверхности стока над уровнем вытекающей жидкости. Более того, пластина должна быть изготовлена из такого материала, который можно легко вырезать с целью найти свободную поверхность D . Эти оба требования удовлетворяются изготоблением пластины из листа плотного бристольского картона, политого 12—20 раз графитовой коллоидной жидкостью, например аквадагом . Однородность покрытия испытывают совершенно свободно электрическим путем, начертив распределение потенциала между двумя параллельными электродами с постоянным потенциалом и равной длиной, расположенными вдоль противоположных краев первоначально прямоугольного листа картона. Соответствующие граничные условия устанавливаются следующим путем. Поверхность поглощения с постоянным потенциалом дается высокопроводимым электродом ED, на котором поддерживается потенциал е , а поверхность стока с постоянным потенциалом—электродом АВ при потенциале е . Отношение ABjED равно h jhe- Отнощение AEjED имеет значение L/he. Полоска сопротивления кладется вдоль остальной части ВСЕ на поверхности стока. На оконечностях поддерживаются потенциалы и е . [c.267]

Для визуализации объектов при манипулировании разработан датчик изображения на жидком кристалле (США), работающий в режиме отражения когерентного пучка с оптической адресацией (рис. 3.17). Механизм преобразования изображения заключается в индуцированном двойном лучепреломлении света в слое жидкого кристалла 4. Распределение интенсивности записывающего пучка (некогерентный источник), проходящего через прозрачное окно преобразуется в пространственное распределение потока электроннодырочных пар в светопроводнике 2 из С З с сопутствующим пространственным перераспределением приложенного к прозрачным электродам 5 переменного напряжения смещения и. Напряжение и индуцирует двойное лучепреломление света, пропорциональное локальной интенсивности записывающего сигнала. Линейно поляризованный луч считывания, проходя через жидкий кристалл, отражается от диэлектрического зеркала 3, пересекает еще раз жидкий кристалл и выходит из устройства в виде эллиптически поляризованного пучка. Анализатор, расположенный на пути луча, пропускает только ту компоненту луча, поляризация которой перпендикулярна направлению первоначальной поляризации луча считывания. Пространственное распределение интенсивности луча считывания после выхода из анализатора оказывается пропорциональным пространственному распределению интенсивности входного изображения. Этот процесс реверсируется, так как распределение напряжения исчезает, когда перекрывается входной свет, без которого луч считывания остается линейно поляризованным и перпендикулярным анализатору, и поэтому выходной сигнал не пропускается г [c.94]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...