Нелинейный резонанс и оптическая бистабильность

В случае чисто дисперсионной оптической бистабильности действует совсем иной механизм. В пустом резонаторе пропускание низкое из-за того, что частота пустого резонатора со отстроена от частоты падающего света соо. Если атомная расстройка и расстройка резонатора одного знака, то при возрастании поля падающего света нелинейный показатель преломления изменяет эффективную оптическую длину резонатора в сторону резонанса. В результате увеличивается внутреннее поле, которое еще сильнее сдвигает эффективную частоту резонатора со = со —(X) к частоте падающего поля, и так происходит до тех пор, пока не будет достигнут резонанс, так что /т- 55 /у. Если же система находится на ветви с большим пропусканием и интенсивность падающего света уменьшается, то внутреннее поле уже является достаточно сильным для поддержания резонанса, что опять дает гистерезис. [c.247]

Нелинейный резонанс и оптическая бистабильность [c.292]

Оптические логические устройства на основе оптической бистабильности. Полный набор полностью оптических логич. устройств для синтеза более сложных блоков О. к. реализуется, напр., на основе пассивных нелинейных резонаторов-интерферометров, в к-рых в результате светоиндуциров. изменения оптич. длины происходит сдвиг пика пропускания (резонанса) относительно длины волны падающего излучения. В зависимости от нач, условий (нач. положения пика пропускания и нач. интенсивности) в пассивном нелинейном резонаторе нелинейный процесс завершается установлением одного из двух устойчивых состояний пропускания (отражения) падающего излученнн. [c.445]

Посмотрим, что произойдет, если увеличивать отношение /Г (см. рис. 9.2, где показана зависимость интенсивности прошедшего света от интенсивности падающего). Как мы видим, наклон кривой может стать больше единицы, иными словами, дифференциальное усиление сИ2-/сП может быть больше единицы. Если при этом медленно модулировать интенсивность падающего света, то на интенсивность прошедшего модуляция будет передана в соответствии с нелинейным соотношением /7- = /7- (/ ) и окажется усиленной. Таким образом, система действует как оптический транзистор. Если увеличивать отношение аЫТ еще сильнее, то кривая /7 = /7 (/ ), отвечающая стационарным условиям, становится 5-об-разной. В то время как участки с положительным наклоном являются устойчивыми, участок с отрицательным наклоном неустойчив. Таким образом, имеется определенный интервал значений / , в котором система бистабильна. Если медленно увеличивать мощность падающего света от нуля до величины, лежащей за областью бистабильности, а затем изменять ее в обратном направлении, то мы получим петлю гистерезиса, содержащую ветви с низким и высоким пропусканием. Такое бистабильное поведение системы обусловлено как нелинейностью взаимодействия атом — поле, так и обратной связью, создаваемой зеркалами оно и составит предмет нашего дальнейшего изучения. Пороговое значение аЫТ, при котором возникает бистабильность, зависит от ряда параметров отстройки резонатора (относительно частоты поля), отстройки атома, неоднородного уширения линии и т. Д. Когда поле падающего света находится в точном резонансе с атомной линией, дисперсия не проявляется и можно говорить о чисто абсорбционной биста- [c.232]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...