Твердые тела плотность

При конвективном теплообмене, когда текущая жидкость омывает поверхность твердого тела, плотность теплового потока от твердого тела к жидкости или обратно [c.437]

При передаче энергии в твердом теле плотность потока теплоты имеет вид [c.39]

Для обычных твердых тел плотность вещества составляет величину порядка 0,5-10 г/см . Например, средняя плотность Земли равна 5, средняя плотность Солнца - 1,3 г/см . Оценим [c.70]

Это уравнение будет справедливо для самодиффузии твердых тел. Плотность упаковки атомов в кристаллической решетке у различных металлов разная. Так, например, количество атомов в единице объема свинца в пять с лишним раз меньше, чем у алмаза в три раза меньше, чем у никеля и т. д. Поэтому, как известно, уравнение (165) для кристаллических тел несправедливо. [c.201]

Однако отклонения от равномерного распределения молекул газа могут наблюдаться в любой ясный день. В верхних слоях атмосферы число молекул в единице объема достаточно мало, и могут осуществляться мгновенные местные отклонения от средней плотности, что вызывает рассеивание солнечного света, обуславливающее голубой цвет неба. Квантованные уровни энергии будут относиться к частицам. В идеальном газе энергетические уровни являются свойством молекулы, в твердом теле — свойствами кристалла. [c.91]

Формулы (2) и (3) справедливы как для твердого тела, так и для любой системы материальных точек. В случае сплошного тела, разбивая его наг элементарные части, найдем, что в пределе сумма, стоящая в равенстве (2), обратится в интеграл. В результате, учитывая, что dm=pdV, где р— плотность, а V— объем, получим [c.266]

Для твердых тел нет закона Авогадро, и плотность числа частиц не одинакова в разных веществах. Тем не менее, как видно из табл.2, она лежит здесь все же в не очень широких пределах — [c.35]

В самом деле, рассмотрим, например, двухфазную систему твердое тело+пар. В этом случае плотность частиц пара всегда очень мала, и его можно с хорошей точностью считать идеальным газом. Поэтому, воспользовавшись результатами 4.2 и 4.5, для газовой фазы можно записать . [c.129]

Пользуясь результатом решения предыдущей задачи, определить температурную зависимость плотности числа частиц и давления равновесного пара над твердым телом. [c.166]

При наличии градиента плотности равноправие направлений <туда и обратно , вообще говоря, нарушается. И в газах —из-за несимметричности распределения по скоростям — при t Тс в одну сторону будет смещаться чуть больше частиц, чем в другую.. Но за времена i Й Тс всякое направленное перемещение данной группы частиц исчезнет. Собственно, в этом и проявляется существование конечного времени корреляции, как это иллюстрирует рис.9.7. В жидкостях же или твердых телах перемещения за времена С Тс вообще не имеют никакого отношении к диффузии. [c.205]

Однородное твердое тело, поверхность которого образована вращением плоской кривой z—ky вокруг оси О2, имеет высоту Н и изготовлено из материала плотности у. Определить момент инерции этого тела относительно оси Oz, если радиус основания тела равен R. [c.98]

Как известно, тела, встречающиеся в природе, разделяются на газообразные, жидкие и твердые. Особенно велика твердость некоторых камней и металлов. Очень большой твердостью обладает алмаз. Но алмаз все же не является абсолютно твердым телом, его шлифуют и получают бриллианты. При шлифовке алмаза с его поверхности удаляют выступающ,ие частицы, а расстояние между частицами твердого тела не должно изменяться ни при каких обстоятельствах. Велика твердость некоторых металлокерамических сплавов победита, титанита и др. Но все же они поддаются обработке и, следовательно, не являются абсолютно твердыми. И победитовые резцы притупляются, садятся от долгой работы. Громадной плотностью, превышающей в сотни тысяч раз плотность воды и, по-видимому, такой же твердостью обладают некоторые звезды, а плотность недавно открытых (в 1968 г.) нейтронных звезд составляет миллионы тонн в кубическом сантиметре. Но абсолютно твердых тел вообще не существует в природе. Это понятие введено в теоретическую механику для упрощения изучения механического движения и механических взаимодействий. В теоретической механике абсолютно твердое тело часто называют коротко твердым телом. [c.7]

В твердом теле возможно распространение продольных (7) и поперечных (t) волн, скорость которых определяется только свойствами среды плотностью (р) и модулями Е и G [c.199]

Размеры атомов. Пользуясь значением постоянной Авогадро, приведенным в таблице, и приближенной средней плотностью обычных твердых тел, найдите приближенно средний диаметр атома. [c.33]

Напомним, что по мере роста пластической деформации растет усилие, которое необходимо прикладывать к образцу для обеспечения дальнейшего деформирования, Рост напряжения пластического течения твердого тела по мере увеличения деформации связан с увеличением плотности дефектов в кристалле и называется механическим упрочнением или наклепом. Движение дислокаций, обусловливающее пластическое течение твердых тел, может тормозиться различными дефектами кристаллической решетки в частности, другими дислокациями и границами зерен. [c.129]

Фазовым переходом называется изменение состояния вещества. В школьно.м курсе изучаются три основных агрегатных состояния твердое, жидкое и газообразное. При более близком рассмотрении обнаруживается множество других состояний (фаз). Так, например, многие твердые тела способны изменять свою кристаллическую струк-гуру при изменении температуры или давления. При очень больших температурах или малых плотностях вещество ионизируется и становится плазмой - четвертым агрегатным состоянием вещества - и обладает свойствами, редкими на Земле, но обычными в космосе. [c.83]

Поскольку в твердом теле возможны три типа акустических колебаний —одно продольное, со скоростью звука Vt и два поперечных со скоростью звука vt (в изотропном случае скорости обоих поперечных мод одинаковы), то спектральная функция распределения в интервале da в силу того, что плотность всех мод равна сумме плотностей отдельных мод, определяется выражением [c.171]

До сих пор, рассматривая электропроводность твердых тел, мы считали, что время релаксации т не зависит от электрического поля. В этих условиях плотность тока пропорциональна напряженности поля j=aS , т. е. электропроводность а является величиной, не зависящей от поля. Опыт показывает, однако, что независимость <г от наблюдается лишь в полях, напряженность которых меньше некоторого критического значения. При электропроводность изменяется по мере роста т. е. закон Ома перестает выполняться, Это является следствием изменения либо концентрации носителей заряда, либо их подвижности. [c.256]

В этих условиях прежде всего необходимо выяснить, какие из понятий, связанных с кристаллом, сохраняют смысл и в применении к неупорядоченным системам. Одно из таких понятий, одинаково пригодное для кристаллических и некристаллических веществ, — это плотность состояний N(E). Оно вводится еще в элементарной теории идеального газа и, как мы видели, широко используется в физике твердого тела. Величина jV( ) d представляет собой число состояний в единичном объеме, допустимых для электрона с заданным спином и с энергией в интервале от Е до E-j-dE. В аморфных веществах состояния могут быть заняты или свободны и произведение E)f E)dE есть число занятых состояний в единичном объеме. Здесь f E) — функция Ферми — Дирака [c.356]

Выше было показано, что для кристаллического твердого тела, обладающего идеальной периодичностью, плотность состояний на краях зон резко уменьшается до нуля. Вторым важным следствием периодичности является то, что состояния не локализованы в пространстве, т. е. волновая функция распространяется по всей решетке. Локальные нарушения периодичности, связанные с введением в кристалл атомов примеси пли дефектов, приводят к появлению отдельных разрешенных состояний в запрещенной зоне. В отличие от зонных состояний эти состояния локализованы в пространстве, т. е. электрон, находящийся в области одного из примесных центров, не расплывается по другим центрам. Его волновая функция экспоненциально спадает до нуля, т. е. остается локализованной. [c.356]

Рис. 11.5. Зависимость плотности состояний от энергии для кристалла (а) и аморфных твердых тел (б, в). Локализованные состояния заштрихованы

Рис. 11.6. Зависимость плотности состояний от энергии в некристаллическом твердом теле при наличии локализованных дефектных состояний. Локализованные состояния заштрихованы

В теории молекулярного рассеяния Эйнштейн рассматривал флуктуации плотности в жидкостях или кристаллах в виде наложения периодических колебаний плотности. Пользуясь таким математическим приемом, позволившим построить количественную теорию рассеяния в жидкостях и твердых телах, Эйнштейн нс приписывал этим периодическим колебаниям какого-либо реального значения и никак, не связывал их с другими свойствами жидкостей и кристаллов. В дальнейшем, благодаря идеям Мандельштама, оказалось возможным связать теорию рассеяния с теорией теплоемкости твер- [c.121]

Как указывалось ранее, в излучении и поглощении лучистой энергии твердыми телами вследствие большой их плотности участвует очень тонкий слой молекул, непосредственно прилегающий к поверхности тела на границе с окружающей средой. Это давало возможность условно рассматривать излучение и поглощение твердых тел как поверхностные явления. Такая схематизация излучения представляет большие удобства при решении практических задач. Однако при рассмотрении излучения и поглощения чистых газовых сред и газовых сред, содержащих взвешенные частицы, такая схема становится неприемлемой в связи с тем, что вследствие много меньшей, чем для твердых тел, плотности газов в лучистом теплообмене с окружающей средой участвуют молекулы газа и взвешенных в нем частиц, находящиеся далеко в глубине газового объема. Здесь уже имеют место объемное излучение и поглощение лучистой энергии. Это неизбежно вызывает необходимость учета ряда дополнительных особенностей излучения и поглощения, которые не получили отражения при рассмотрении лучистого теплообмена в системах твердых тел, разделенных лучепрозрачной средой. [c.232]

Мы приводим здесь решение одной задачи о равновесии плавающего тела, которая находится в некоторой связи с интересными исследованиями Ф. А. Слудского о взаимном расположении поверхностей земного эллипсоида и геоида ). Эта задача состоит в следующем жидкая масса плотности р заполняет беспредельное пространство, заключенное между двумя параллельными плоскостями, отстоящими друг от друга на весьма большое расстояние А в этот сло11 погружается конечное твердое тело плотности, [c.310]

Объясните физический смысл понятий абсолютное гидростатическое давление в жидкости, весовое давление, манометрическое и вакууммет-рическое давление, давление насыщенного пара жидкости, давление жидкости в точке поверхности твердого тела, сила давления жидкости, центр тяжести плоской фигуры, центр весового давления жидкости, сила внешнего давления на поверхность твердого тела, плотность жидкости, модуль объемной упругости. [c.6]

В случае статистически распределенных потенциалов (жидкости, аморфные твердые тела) плотности состояний, вероятности перехода и другие физические величины (в, тем саным, н функция Грина) должны еще усредняться по возможным конфигурациям потенциалов. [c.165]

Твердые тела. В твердых телах плотность теплового потока выр жается уравнением Био-Фурье ц = -XgradT, подставляя которое в (6Л 8), [c.288]

В случае гибких молекул, которые могут соединяться в большие комплексы, можно было бы предполагать, что относительное движение между жидкостью и комплексами молекул приводит к возникновению сил трения, если инерция этих комплексов настолько велика, что они не успевают следовать за колебаниями жидкости. Однако Шмид и Бойтенмюллер [1859] доказали, что это не играет роли. Например, они подвергали действию ультразвука полистирол, растворенный в различных смесях толуола с четыреххлористым углеродом. Частица твердого тела, плотность которого равна плотности окружающей жидкости, должна вести себя относительно жидкости так, как если бы она была лишена инертной массы, и, следовательно, должна колебаться вместе с жидкостью. Поэтому при равенстве плотностей растворителя и раствсренного вещества следовало бы ожидать минимума ультразвуковой деполимеризации. Согласно фиг. 544, этого не наблюдается. Следовательно, расщепление под действием ультразвука обусловлено не инерцией, а жесткостью молекул. [c.481]

С произвольным распределением скорости жидкости в тангенциальном направлении, но без учета тангенциального ускорения частиц. Крайбел [4381 рассматривал эту задачу, полагая, что схема газового потока соответствует модели вращения твердого тела. Свободновихревое движение жидкости при одинаковой осевой скорости обеих фаз, но без учета изменений тангенциальной и радиальной скоростей частиц в осевом направлении исследовалось в работе [343]. Так как во всех этих работах рассчитывались только траектории частиц, то использовалась система координат Лагранжа, что само по себе исключительный случай в гидромеханике. Во всех этих исследованиях не учитывалось распределение плотности и скорости отложения частиц. [c.339]

Действие излучения на материалы. При оценке действия радиации на твердое тело констатируется изменение какого-либо свойства или ряда свойств тела, соответствующее определенной степени воздействия излучения, которую характеризуют дозой облучения. Доза — количество энергии, полученное единицей массы вещества в результате облучения. Взаимодействие излучений с твердым телом представляет собой сложное явление, которое в общем случае сводится к следующему возбуждение электронов, возбуждение атомов и молекул, ионизация атомов и молекул, смещение атомов и молекул с образованием парных дефектов Френкеля. Кроме того, в результате воздействия излучений возможны ядерные и химические превращения, а также протекание фотолити-ческих реакций. Все это приводит к уменьшению плотности, изменению размеров, увеличению твердости, повышению предела текучести, уменьшению электросопротивления, изменению оптических характеристик тела. Знание изменений свойств под действием облучений особенно важно при создании ядерно-энергетических установок, ряда устройств космических аппаратов [52]. Покрытия в космическом пространстве испытывают воздействие радиации, состоящей из электромагнитного излучения и потока частиц. Каждое [c.181]

Закон Архимеда результирующая Р давления жидкости на поверхность погруженного (частично или полностью) в жидкость твердого тела направлена вертикально вверх (выталкивающая сила) и равна Весу жидкости О в объеме Vx, которая вытесняется погруженным телом P = G = V,v = VrPg, где р и V — плотность и удельный вес жидкости. [c.67]

В [16] экспериментально показано, что зависимость удельной энергии разрушения твердых тел от размеров разрушаемого тела инвариантна к масштабу и типу разрушаемого хрупкого материала (стекло, кварц, мрамор и др.) и ввиду нагружения (бурение, взрыв, дробление, удар, землетрясение). Диапазон изменения масштаба разрушенных тел охватывал 15 пространственных порядков (10 ° -10 ). Нетрудно показать, что установленные в [15] значения 1/Вх равные 1/2,1 1/2,6 и 1/3,1 являются корнями обобщенной золотой пропорции, а именно 1/2,1=0,476=Ар2 1/2,6=0,38=Дрз 1/3,1=0,323=Др,. Следовательно при разрушении твердых тел устойчивость микрокластеров с предельно плотностью энергии деформации контролируется законом золотой пропорции, который в данном случае можно представить в виде [c.203]

Давление света. С представлением о свете как о потоке частиц связано предположение о существовании светового давления. Если частица света обладает массой т, то при столкновении ее с поверхностью твердого тела может произойти либо поглощение частрщы, либо ее отражение. В первом случае изменение импульса частицы равно Ap=mv, во втором оно в два раза больше р = 2ти. Поэтому при одинаковой плотности потока светового излучения давление света на зеркальную поверхность должно быть в два раза больше давления иа черную поверхность, поглощающую свет. [c.303]

Задача Гарни. В н естко11 трубе находятся абсолютно твердые тела 1 п 2 с плотностями н длинами, соотнетственио j)an-выми р1, 6i и р., бг, а такгке взрывчатое вещество (ВВ), имею1це( плотность ро, длину I и энергию единицы массы Ео. [c.144]

Го — характерная разность температур твердого тела и ж гд-кости. Если распределение температуры в жидкости известно, то коэффициент теплопередачи легко определить, вычисляя плотность потока тепла q = —у.дТJdn на границе жидкости (производная берется по нормали к поверхности тела). [c.294]

Замечая, что величину dpjdp можно принять за характеристику сжимаемости среды — роста плотности с давлением,—заключим, что чем больше сопротивляемость среды сжатию, тем больше скорость распространения звука в ней. Приведем округленные значения скорости распространения звука в разных средах в воздухе — 340 м/с, в воде—1500 м/с, в твердом теле — 5000 м/с (вопрос о распространении малых возмущений в твердых телах представляет особые трудности, так как требует рассмотрения уравнений динамики упругого тела с характерными для него двумя скоростями распространения возмущений). Очень малые скорости распространения звука наблюдаются в легко сжимаемых жидких пенах. [c.153]

Если жидкость, кроме того, несжимаема (divu = 0), то плотность распределения в ней мощности внутренних сил равна нулю так же, как и в абсолютно твердом теле. [c.254]

Кроме локализованных состояний флук-туационного происхождения в аморфных твердых телах могут возникнуть также локализованные состояния, связанные с при-месными атомами и дефектами структуры f, типа оборванных связей и т. п. При наличии таких состояний плотность состояний N E) оказывается немонотонной функцией энергии. Пик локализованных состояний, связанных с дефектами структуры, располагается обычно вблизи центра щели подвижности (рис. 11.6). При высокой плотности локализованных состояний в щели подвижности уровень Ферми располагается в зоне дефектных состояний. Такая модель плотно сти состояний была предложена Моттом и Дэвисом. [c.359]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...