Средний порядок

Несколько образцов и устройство для их нагружения показаны на рис. 18. Образцы имели поперечное сечение 0,50 X X 0,015 дюйма. В образце 1А отрыв волокна от матрицы произошел при низком уровне нагрузки волокно полностью отделилось при нагрузке 10 фунтов. Распространение отрыва легко проследить по движению полос от свободного конца. Образец 1Б также разрушился посредством отрыва волокна, начавшегося на одном конце. Максимальные порядки полос на концах волокна и средний порядок полосы вдали от волокна как функции нагрузки представлены на рис. 19. [c.523]

Если авторежим не установлен, то приборы должны обеспечивать не менее трех грузовых режимов торможения груженый, порожний и средний. Порядок включения режимов торможения указан в гл. 7. [c.225]

В отличие от жидкости, в аморфном состоянии наблюдается также и средний порядок, т. е, существование структурных корреляций на расстояниях, превышающих несколько первых координационных сфер. При нагреве до температуры кристаллизации аморфное вещество переходит в устойчивую кристалли-ческую фазу. Для большинства аморф- [c.44]

Средний порядок 44 Срез 160, 172 Стадии охлаждения 439 Сталь (-и) 86, 87, 202 [c.737]

Куном проведено сопоставление затрат материалов на создание воздухонагревателя типа газовзвесь и обычного регенератора для мартеновских печей на 3 и 90 г, а также каупера домны. Показано, что во всех случаях затраты шамота, кирпича, бетона, металла более чем на порядок уменьшаются при переходе к теплообменникам типа газовзвесь . При этом отмечается небольшая тепловая инерция аппарата и возможность быстрого его разогрева. Следует отметить, что по опытным данным Л. Купа коэффициент аэродинамического торможения насадки k в среднем составлял 0,7. [c.373]

Экономичность. Экономичность метода характеризуется затратами вычислительных ресурсов (машинного времени Ты и машинной памяти Ям) на его применение в некоторых заранее оговоренных условиях (например, в тестовых задачах, в среднем по группе задач определенного класса и т.п.). На показатели и П обычно оказывают влияние многие факторы и в первую очередь размерность решаемой задачи N. В качестве N принимают порядок решаемой системы уравнений, число элементов, из которых состоит моделируемый объект, и т. п. [c.223]

При достаточно высоких частотах акустическая длина волны становится настолько малой, что начинает приближаться к длине свободного пробега молекул газа. В этом случае основное уравнение для с (3.36) и уравнения для ак-г и ао перестают выполняться, так как все они получены в предположении, что газ представляет собой непрерывную среду. Согласно кинетической теории, тепловая скорость молекул в газе имеет тот же порядок, что и скорость звука. Таким образом, если длина звуковой волны по порядку величины приближается к средней длине свободного пробега, то звуковая частота должна приближаться к частоте соударений между молекулами. Это очень высокая частота порядка 10 Гц, так как средняя длина свободного пробега при комнатной температуре составляет величину порядка 100 нм. В акустической термометрии столь высокие частоты никогда не применяются, самая высокая частота, на [c.105]

Применим теорему о среднем к интегралам, стоящим в правых частях последних равенств. Вспоминая, что величины 6а и ду на элементе ии имеют один порядок малости, убеждаемся в том, что вариации й/3, б-ф, бХ , А5 по сравнению с вариацией 6а имеют более высокий порядок малости. [c.111]

Как мы знаем, среднее число частиц в 1 см газа имеет порядок 10. Стало быть, в таком объеме относительные флуктуации числа [c.43]

Чтобы оторваться от своих соседей и занять новое положение, атом должен случайно получить большую энергию активации, е , порядка его энергии связи, е ,. Вероятность такого события в соответствии с каноническим распределением пропорциональна экспоненте ехр (- г Т). Поэтому частоту прыжков на соседние узлы можно оценить, умножив частоту попыток оторваться от своего окружения, V, на ехр (- в Т). Но частота попыток оторваться есть просто частота колебаний атома при каждом колебании он делает попытку уйти со своего места, но терпит неудачу и возвращается обратно. Поэтому среднее время, Lt, прыжка на расстояние d имеет порядок [c.208]

Поставим теперь вопрос несколько иначе. Определим порядок величины Vx изменения скорости в заданной точке пространства, испытываемого ею в течение промежутка времени т, малого по сравнению с характеристическим временем Т 1/и движения в целом. Для этого замечаем, что благодаря наличию общего течения каждый данный участок жидкости в продолжение промежутка времени т перемещается в пространстве на расстояние порядка произведения хи средней скорости и на время т. Поэтому в данной точке пространства по истечении времени т будет находиться участок жидкости, который в начальный момент был удален от этой точки на расстояние т. Искомую величину Ux можно, следовательно, получить, подставляя в (33,6) ты вместо к [c.190]

Прежде чем определить постоянную с, укажем предварительно на следующую существенную особенность рассматриваемого движения оно не имеет никаких характерных постоянных параметров длины, которые могли бы определить масштаб турбулентного движения, как это имеет место в обычных случаях. Поэтому основной масштаб турбулентности определяется самим расстоянием у турбулентное движение на расстоянии у от стенки имеет основной масштаб порядка величины у. Что же касается пульсационной скорости турбулентного движения, то она — порядка величины и. Это тоже следует непосредственно из соображений размерности, поскольку и — единственная величина с размерностью скорости, которую можно составить из имеющихся в нашем распоряжении величин а, р, у. Подчеркнем, что в то время как средняя скорость падает с уменьшением у, порядок величины пульсационной скорости оказывается одинаковым на всех расстояниях от стенки. Этот результат находится в согласии с общим правилом, что порядок величины пульсационной скорости определяется изменением Аи средней скорости ( 33). В рассматриваемом случае нет характерных длин /, на которых мол(но было бы брать изменение средней скорости Аи должно быть теперь разумным образом определено, как изменение и при изменении расстояния у на величину порядка его самого. Но при таком изменении у скорость и меняется согласно [c.245]

Это И есть искомая формула для волнового сопротивления тонкого заостренного тела ). Порядок величины стоящего здесь интеграла есть S/P) P, где 5 — некоторая средняя площадь сечения тела. Поэтому [c.646]

Порядок величины ширины зоны горения б определяется средним расстоянием, на которое успевает распространиться выделяющееся в реакции тепло за то время т, в течение которого длится эта реакция (в данном участке газа). Время т есть величина, характерная для дайной реакции, и зависит лишь от термодинамического состояния горящего газа (но не от характеристических параметров I задачи). Если % — температуропроводность газа, то имеем см. (51,6) ) [c.663]

Если поле Вейсса действительно имеет магнитную природу, то оно должно быть очень большим. Энергия взаимодействия этого поля с магнитным моментом атома примерно равна средней тепловой энергии, приходящейся на один атом в точке Кюри (поскольку при 7=0 магнитный порядок разрушается). Для многих ферромагнетиков температура Кюри составляет несколько сотен или даже превышает тысячу кельвин. Таким образом, [c.335]

Необходимо различать L, которое характеризует дальний порядок в основном состоянии, и среднюю длину пробега Z, которая относится к элементарным возбуждениям (возбужденным электронам). Первое может быть много больше последнего. Дальний порядок будет существовать и при температурах выше Т =0° К, вплоть до критической температуры. [c.727]

Шаровые твэлы высокотемпературного реактора-размножителя БГР, по сравнению с твэлами реактора ВГР, облучаются в активной зоне на порядок большим интегральным потоком быстрых нейтронов (10 нейтр./см ), имеют на два порядка большую среднюю объемную плотность теплового потока (700 кВт/л) и примерно втрое большую энергонапряженность ядерного топлива (400 кВт/кг) при практически одинаковой глубине выгорания ядерного топлива. Помимо этого, защитные оболочки микротвэлов и конструкционные материалы кассет не могут содержать большого количества легких ядер, смягчающих спектр нейтронов в активной зоне реактора БГР, и, следовательно, толщина защитных оболочек должна быть минималь ной, что затрудняет решение вопросов конструкции. [c.37]

Здесь Т — период пульсаций несущей среды, некорректно определенный по средней скорости этой среды, в то время как пульсационная скорость обычно на порядок меньше осреднениой (v < v). Величина т а — характеристическое время, оцененное по уравнению движения частицы без гравитационого члена по неверному соотношению dv X (Ит—у)/т а- [c.201]

СравнихМ полученное уравнение энергии мелкомасштабного движения с уравнением (3.4.30), определяющим среднее давление несущей фазы. Для того чтобы эти уравнения не противоречили друг другу, необходимо, во-первых, чтобы последние два слагаемых (3.4.57) в сумме были малы по сравнению с остальными и, во-вторых, чтобы были близки коэффициенты при подобных членах сравниваемых уравнений. Этого можно пытаться достичь только выбором коэффициентов ячеечной схемы т)дг, и т) . Порядок последнего слагаемого (3.4.57) определяется согласно (3.4.56) величиной [c.139]

Развитие сферических гармонических возмущ,ений на первоначально сферической поверхности пузырька при отсутствии его поступательного обтекания рассмотрел Плессет [59] (этот анализ изложен также в книге [54]). При этом не учитывались возмущения движения внутри пузырька. Показано, что при росте пузырька возмущения остаются ограниченными, а возмущения, отнесенные к текущему среднему радиусу a t), уменьшаются, т. е. рост сферического пузырька является устойчивым процессом. При схлопывапии пузырька возмущения поверхности пузырька можно считать малыми, пока его радиус a t) не уменьшился более чем на порядок по отношению к исходному или [c.259]

Отвод характеризуется диаметром 3, радиусом закругления осевой линии Л 23 и числом звеньев, из которых составляется отвод, приближеин ) заменяющий кольцо. Крайнюю часть отвода (1), равную половине среднего звена (II), называют стаканом. К стакану прибавляется припуск е для соединения отвода с воздуховодом.В зависимости от диаметра воздуховода принимают 5,. ... 8 средних звеньев в отводе. Порядок построения развертки [c.33]

Из фиг. 4.28 видно, что основным процессом при течении по трубам систем газ — твердые частицы является взаимодействие между электростатическими и гидродинамическими эффектами. Соответствующим параметром взаимодействия является турбулентное число электровязкости Еу, т. е. отношение электростатической силы к турбулентной силе. Среднее измеренное значение отношения заряда к массе обычно имеет порядок 10 к/кг. Если нельзя полностью пренебречь зарядом частиц, то невозможно обеспечить стационарное, полностью развитое течение смеси в трубе. Соответствующий параметр Еу для ламинарного течения имеет вид ррИл (д/т) (гл. 10). [c.197]

Молекулы газа движутся с разными скоростями, и скорость каждой из них меняется от столкновения к столкновению. Если средняя величина этой скорости есть Ъ, то отношение /ь определяет порядок времени пролета молекул друг относительно друга, т.е. порядок времени их взаимодействия, а отношение Л,/ —порядок времени свободного пробега т. Так как (1 "к, мы видим, что подавляющую часть времерш молекулы газа движутся свободно. [c.37]

А.нализ формул (6.1) и (6.2) показывает, что если Д ет/7 = 0,1, то практически весь допуск отводится иа компенсацию технологических погрешностей, так как при этом TJT = 0,9. .. 0,995. Даже если принять Л = 0,4, то и тогда на компенсацию технологических погрешностей можно выделить (0,6. .. 0,917) Т. Согласно ГОСТ 8.051—8 (СТ СЭВ 303—76) пределы допускаемых погрешностей измерения для диапазона — 500 мм колеблются от 20 (для грубых квалитегов) до 35 % табличного допуска. Стандартизованные погрешности измерения являются наибольшими и включают как случайные, так и систематические (неучтенные) погрешности измерительных средств, установочных мер, элементов базирования и т. д. Случайная погрепшость измерения не должна превышать 0,6 предела допускаемой погрешностн. Ее принимают равной удвоенному среднему квадратическому отклонению погрешности измерения. Допускаемые погрешности измерения являются наибольшими из возможных. Однако экономически нецелесообразно выбирать их менее 0,1 табличного допуска. Следовательно, точность средства измерения должна быть примерно иа порядок выше точности контролируемого параметра изделия. Таким образом, увеличение точности средств изготовления изделий неизбежно приводит к необходимости опережающего создания средств измерения со значительно большей точностью намерения принцип опережающего увеличения точности средств измерения по сравнению с точностью средств изготовления). [c.137]

Пороговое значение энергии нейтрона в образовании смещенного атома для железа составляет 360 эв. Однако привести к образованию смещенных атомов могут и нейтроны меньших энергий в результате их радиационного захвата [46, 47]. При п, у)-реакции энергия, получаемая ядром отдачи после испускания у-кванта, может превысить энергию смещения атома ( 25 эв). Учитывая спектр захватных у-квантов для ядер железа, можно получить, что средняя энергия ядра отдачи составляет примерно 390 эв [48]. Таким образом, в результате п, у)-реакции в железе может появиться свыше 15 смещенных атомов. Поскольку наибольшим сечением радиационного захвата обладают тепловые нейтроны, то самый большой вклад в образование элементарных дефектов в результате ( , у)-реакции вносят именно эти нейтроны. Доля тепловых нейтронов в полном числе образованных элементарных дефектов сильно зависит от доли этих нейтронов в спектре и может быть заметной, если поток тепловых нейтронов на порядок превышает поток надтепловых и быстрых нейтронов. Например, в водо-водяном реакторе она составляет 2—3%, а в графитовом—25—30% [47]. Это верхняя оценка эффекта тепловых нейтронов, поскольку имеются экспериментальные данные [48, 50] о том, что дефекты, создаваемые тепловыми нейтронами, отжигаются несколько [c.70]

При ударе двух тел в месте их соприкосновения возникают деформации и, следовательно, перемещения точек тел, обусловленные деформациями. Вследствие малости деформаций по сравнению с перемещениями точек тел за конечный промежуток времени перемещения точек тел за время удара являются величинами малыми. В общем случае, если Пср — средняя скорость за время удара какой-либо точки системы, испытывающей удар, то перемещение этой точки имеет порядок величины т, так как средняя скорость есть величина конечная. Поэтому перемещениями точек за время удара можно пренебрегать. Считают, что за время удара точки системы не успевают изменить свое положение, а следовательно, не нзменяротся радиус-векторы точек и их координаты. Если, например, тело падает на спиральную пружину, то за время удара величина перемещения тела равна сжатию пружины за это время. Этим перемещением можно пренебречь по сравнению, например, с перемещением тела от начала удара тела до момента наибольшей деформации пружины. При ударе пружину можно считать твердым телом в приближенных расчетах при рассмотрении перемещения тела за время удара. [c.506]

Айвс и Стилуэлл (Opt. So . Am., 1938, у, 28, p. 215 1941, v. 31,. p. 369) выполнили спектральные опыты с пучками водородных атомов, находившихся в возбужденных электронных состояниях. Атомы, входившие в состав молекулярных водородных ионов-и Н+, ускорялись в сильном электрическом поле. Как продукт распада ионов образовывался атомарный водород. Скорость его атомов имела порядок р = 0,005. Айвс и Стилуэлл определяли смещение средней длины волны отдельной спектральной линии, испускаемой атомами водорода. Среднее значение бралось по направлениям вперед (в) и назад (н) относительно траектории полета атомов. Из (42) получаем, считая Рв = —Рн, что средняя длина волны [c.360]

Итак, среднее положение смещенных линий сдвигается относительно длины волны Х.0 света, излучаемого покоящимся атомом, на порядок В статье, опубликованной в 1941 г., Айвс и Сти- луэлл сообщили, что наблюдаемое смещение средней длины волны равно 0,074 А, в то время как при расчете по формуле (43) для величины р, определенной по значению ускоряющего потенциала, приложенного к исходным ионам, получается смещение 0,072 А. Это является превосходным подтверждением релятивистской теории эффекта Доплера. [c.361]

Рассмотрим подробнее характер накладывающегося на усредненный поток нерегулярного, пульсационного, движения. Это двил<ение можно в свою очередь качественно рассматривать как результат наложения движений (турбулентных пульсаций) различных, как мы будем говорить, масштабов (под масштабом движения подразумевается порядок величины тех расстояний, на протяжении которых существенно меняется Kopo ib движения). По мере возрастания числа Рейнольдса появляются сначала крупномасштабные пульсации чем меньше масштаб движения, те. 1 позже такие пульсации появляются. При очень больших числах Рейнольдса в турбулентном потоке присутствуют пульсации с масштабами от самых больших до очень малых. Основную же роль в турбулентном потоке играют крупномасштабные пульсации, масштаб которых — порядка величины характеристических длин, определяющих размеры области, в которой происходит турбулентное движение в дальнейшем будем обозначать порядок величины этого основного (или внешнего) масштаба турбулентного движения посредством /. Эти крупномасштабные движения обладают наибольшими амплитудами. Их скорость по порядку величины сравнима с изменениями Ли средней скорости на протяжении расстояний I (мы говорим здесь о порядке величины не самой скорости, а ее изменения, поскольку именно оно характеризует скорость турбулентного движения абсолютная же величина средней скорости может быть произвольной в зависимости от того, в какой системе отсчета рассматривается движение) ). Что же касается частот этих крупномасштабных пульсаций, то они — порядка отношения и/1 средней скорости и (а не ее изменения А ) к размерам /. Действительно, частота определяет период повторяемости картины движения, наблюдаемой из некоторой неподвижной системы отсчёта. Но относительно такой системы вся эта картина движется вместе со всей исид-костью со скоростью порядка и. [c.185]

Применим такие соображения к определению порядка величины диссипации энергии при турбулентном движении. Пусть е есть среднее количество энергии, диссипируемой в единицу времени в единице массы жидкости ). Мы видели, что эта энергия черпается из крупномасштабного движеиия, откуда постепенно передается во все меньшие масштабы, пока не диссипируется Б пульсациях масштаба io. Поэтому, несмотря па то, что диссипация обязана в конце концов вязкости жидкости, порядок величины е может быть определен с помощью одних только величин, характерных для крупномасштабных движений. Таковыми являются плотность жидкости р, размеры / и скорость Аи. Из этих трех величин можно составить всего одну комбинацию, обладающую той же размерностью, что и е, т. е. эрг/г-с = см /с Таким способом получаем [c.187]

Зависимость скорости в струе от расстояния л mojkho определить, ИСХО.ДЯ из следующих простых соображений. Полный ноток имнульса в струе через сферическую поверхность (с центром в точке выхода струя) должен оставаться неизменным при нз-мененин ее радиуса. Плотность потока импульса в струе где и — порядок величины некоторой средней скорости в струе. Площадь той части поперечного сечения струи, в которой скорость заметно отлична от нуля, порядка величины R . Поэтому полный поток имнульса Р pu R . По.дставнв сюда (36,2), получим [c.213]

При этом аналитическая обработка позволила Т1Ж5<си помимо значения показателя П определить положение центра тяжести концентрационных кривых и площадь под ними. Положение центра, тяжести концентрационной кривой характеризует перемещение основной массы атомов на среднюю глубину, а площадь под кривой оценивает сушу перемещаемых радиоактивных атомов. Из представленных данных можно заключить, что картина распределение изотопа в зоне объемного взаимодействия при КСС и УСВ идентична. В результате проведенных исследований установлено, что при контактной стыковой сварке сощто-тивлением могут при определенных условиях (импульсный нагрев в сочетании с скоростями деформации превышающими 0,1 м/с) развиваться процессы аномального массопереноса существенно влияющего на формирование соединений. В частности образование металлических связей наблюдалось при величинах деформации, которые на порядок ниже чем при канонических режимах сварки сопротивлением. Количественные показатели массопереноса в данном случае весьма близки к аналогичным показателям при ударной сварке в вакууме. [c.160]

Группа 16. а) Медь. Результаты отдельных экспериментов для меди неплохо согласуются друг с другом. Результаты, полученные Эстерманом и др. [60], несколько превышают средние значения это объясняется скорее всего недостаточной чистотой их образца и сравнительно большим разбросом данных. Результаты Кеезома и Кока [85, 86] лежат примерно на 5% выше результатов Корака [75], хотя разброс данных первых авторов имеет тот же порядок величины. Экспериментальные результаты по определению зависимости в(Т ) приведены на фиг. 5 как легко видеть, они очень хорошо согласуются с теоретическими кривыми, построенными Лейтоном на основании вычислений колебательного спектра. [c.338]

Система ус ювных обозначений шариковых и роликовых подшипников y TaHaBjmBaeT H ГОСТ 3189—75. Порядок отсчета цифр в условном обозначении подшипника ведется справа налево. Первые две цифры справа обозначают внутренний диаметр подшипников диаметром от 20 до 495 мм, причем обозначение получается путем деления значения диаметра на 5. Подшипники с внутренним диаметром 10 мм обозначаются 00 12 мм — 01 15 мм—02 17 мм- 03. Третья цифра справа от условного обозначения указывает серию диаметров подшипника, например 1—особо легкая, 2 — легкая, 3 — средняя, 4 — тяжелая. Четвертая цифра справа определяет тип подшипника, например О- шариковый радиальный, 2- цилиндрический роликовый радиальный с корогкими роликами, 6—шариковый радиально-упорный, 7 конический роликовый и т. д. Пятая и шестая цифры справа обозначают консгрук-тивную разновидность подшипника. Седьмая цифра слева указывает серию ширин, например узкая, нормальная, широкая и др. Нули, стоящие в обозначении левее значащих цифр, не показывают. [c.229]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...