Радиус Бора

Радиус Бора - радиус первой (основной) орбиты электрона в атоме водорода по классической теории Бора [c.349]

Радиус Бора Отношение Джозефсона Квант магнитного потока Масса протона [c.382]

Длина (радиус Бора) /Шее 5,29 10 см [c.9]

Когда кТ > /, можно оценить Qa следующим образом. Пусть квантовые состояния s можно приблизительно аппроксимировать квантовыми состояниями для атома водорода ), так что s = n,l,m). Здесь т представляет азимутальную компоненту, I — величину момента количества движения, ага — радиальное квантовое число. Радиус атома, соответствующий наибольшему возбужденному состоянию га, равен г = п ад, где ао = — радиус Бора. Пусть средний объем, приходящийся на атом, будет (4л/3) 7 , так что [c.285]

Здесь К = 6,62-10 эрг-сек — постоянная Планка, Яд = Ь 1те = = 0,53-10 см — радиус Бора, а / — потенциал ионизации атома А. Тогда уравнение (8.95) можно представить в более общем виде как [c.330]

Радиус первой воровской орбиты (радиус Бора) [c.20]

Боровский радиус — см. радиус Бора. [c.241]

В первом приближении был сохранён лишь экспоненциальный множитель. Наилучшее значение Ь зависит от Для экспериментально найденного расстояния между протонами в 1,40 радиуса Бора 5= 1,695. В этом случае теоретическое значение энергии связи получается равным 2,56 еУ. Оно должно быть сопоставлено с экспериментальным значением 4,73 +0,04 еУ. [c.274]

Постоянная Больцмана Постоянная Планка Постоянная Стефана—Больцмана Постоянная Фарадея Радиус Бора [c.197]

Радиус Бора 277, 278 Разложение групповое Майера 124— 130, 135 Распределение гауссовское 111 [c.403]

Здесь d - расстояние между атомами вдоль канала а параметр экранирования того же порядка, что и радиус Бора а - 0,8853 До [c.111]

Постоянная Ридберга Радиус Бора [c.189]

Теория атома водорода была развита Бором. Рассмотрим, следуя Бору, водородоподобную систему, состоящую из ядра с зарядом Хе (для водорода Х= ) и движущегося вокруг него по круговой орбите электрона. Заметим, что с точки зрения классической теории такая система является неустойчивой, так как движение электрона по круговой орбите должно сопровождаться испусканием света. При этом энергия атомной системы уменьшается. Вместе с тем уменьшается и радиус орбиты, а также сокращается период обращения. Частота обращения и частота испускания непрерывно растут. Электрон, постоянно приближаясь к ядру, должен упасть на него, после чего атом прекратит свое существование. Итак, по законам классической электродинамики атом должен быть неустойчив и в течение своего существования должен испускать непрерывный спектр, что противоречит опыту. [c.231]

Электрон в атоме водорода может находиться, по Бору, лишь на определенных (дозволенных) орбитах, имеющих радиус [c.64]

По теории атома водорода Н. Бора, боровский радиус — радиус ближайшей к ядру (протону) электронной орбиты. [c.234]

Для протекания реакций при низких энергиях большое значение имеет закон сохранения момента количества движения. Существенность этого закона коренится в том, что орбитальный момент относительного движения двух частиц может принимать только дискретные значения, равные (в единицах h) I = О, 1, 2,. .. Эта дискретность приводит к тому, что при низких энергиях и при ограниченном радиусе действия сил (а ограниченность радиуса действия ядерных сил следует уже из опытов Резерфорда) (см. гл. И, 1) реакция возможна лишь при значениях I, не превышающих некоторого небольшого числа. Оценку этого предельного числа проще всего получить из следующего полуклассического рассмотрения в духе квантовых орбит Бора (рис. 4.1). Момент hi налетающей на ядро частицы равен рЬ, где р — импульс частицы, а Ь — ее прицельный параметр, т. е. наименьшее расстояние, на которое приблизилась бы к частице-мишени налетающая частица, двигаясь по прямой. Реакция может произойти лишь в том случае, если Ь не [c.120]

Позитроний и мюоний. Позитронием называется водороподобная система, состоящая из позитрона и электрона е . Позитрон имеет массу электрона и единичный положительный заряд. Для этой системы Z = 1, а приведенная масса почти в два раза меньше приведенной массы для атома водорода. Поэтому радиус боров-ской орбиты у позитрония в два раза больше, а ионизационный потенциал в два раза меньше, чем соответствующие значения у атома водорода. [c.196]

Совершенно аналогичная закономерность наблюдается для металлов VII, VIII, I, II групп. Растворимость примесей внедрения в цинке, кадмии, ртути, меди, серебре и золоте мала из-за недостаточной ионизирующей способности этих низковалентных металлов, с зарядами на ионах -Ь1 и -f2 соответственно. От никеля (Ni " ) к железу (Fe ) и марганцу растворимость углерода и азота возрастает в связи с увеличением диаметра междоузлий. Растворимость бора в этих металлах оказывается низкой из-за чрезмерно большого радиуса бора, а кислород не растворяется вследствие умеренной ионизирующей способности этих двухвалентных металлов, недостаточной для коллективизации его р-электронов. Платиновые металлы по тем же причинам не растворяют бора, азота и кислорода, но растворяют углерод, предельная концентрация которого увеличивается при переходе от золота к рению и от серебра к палладию. [c.95]

Используя определение диэлектрической функции в уравнении (56), получим результат (57) из (255) и (257). Вывод, приведенный выше, как и работа Лангера и Воско [19], строго справедлив для очень высокой плотности Ферми-газа, где среднее межэлектрон-ное расстояние значительно меньше, чем атомная единица (радиус Бора Р1те ). [c.107]

Энергия связи экситона обычно в 100 или 1000 раз меньше энергии связи атома водорода [2]. Это объясняется двумя основными причинами. Во-первых, действующий на свободный электрон в кристалле заряд дырки равен заряду е, деленному на диэлектрическую проницаемость среды е. (Другими словами, кулоновский потенциал в полупроводнике есть e /zr.) Во-вторых, эффективные массы электрона и дырки т и тн обычно намного меньше массы свободного электрона то. Поэтому радиус Бора для экситона оказывается равным = где (хо —приведенная эффективная масса электрон-дырочной пары fio == гпетн/ гпе trih) Энергия связи этой пары такова [c.131]

Радиус Бора, боровский радиус (радиус ближайшей к ядру, протону электронной орбиты) — [Ао] — в ат. и яд. физике применяют в качестве ед. длины. См. ф-лу У.б.ЗЗ (разд. V.6). Числ. значениесм. в разд. VI, п. 28. [c.315]

Заметим, что если написать соотношение неопределенности в виде Ар Аг Ь, то в уравнении (4) будет содержаться множитель ео1г 1пте , представляющий радиус Бора, и (5) можно записать в виде [c.311]

Последующее, более глубокое изучение свойств отрицательного .1-мезона показало, что он ведет себя аналогично электрону. В частности, после того как р, -мезон, затормозившись до определенной скорости, оказывается вблизи атомного ядра, он захватывается им на одну из боровских орбит образуется система, аналогичная обычному атому и называемая ц-меэоатомом. Радиус орбиты [1-мезона в 207 раз (отношение массы [х-мезона к массе электрона) меньше, чем радиус соответствующей боров-ской орбиты для электрона. Например, радиус /(-орбиты [х-мезо-атома свинца равен [c.54]

Успехи волновой механики заставили физиков по-новому взглянуть на описание движения электронов в атомах. Приведем в качестве иллюстрации небольшой пример. Условие квантования электронных орбит Бора 2nmvr = nh позволяет вычислить радиус г, первой электронной орбиты, а соотношение [c.172]

На некотором расстоянии от сопла, в сечении Г — Г, называемом граничным сечением, пограничный слои струп заполняет все сечение смесительной камеры. В этом сечении уже нет областей невозмущенных течений, однако параметры газа существенно различны по радиусу камеры. Поэтому, и после граничного сечеипя в основном участке смеснтельной камеры продолжается выравнивание параметров потока по сечению. В конечном сечеиии камеры, отстоящем в среднем на расстоянии 8—12 диаметров камеры от начального сечения, получается достаточно однородная смесь газов, полное давление которой р1 тем больше превышает полное давление эжектируемого газа Р2, чем меньше коэффициент эжек-цпи п. Рациональное проектирование эжектора сводится к выбо-бору таких его геометрических размеров, чтобы прп заданных начальных параметрах и соотношеппи расходов газов получить наивысшее значение полного давления смеси, либо ири заданных начальных и конечном давлениях получить наибольший коэффициент эжекции. [c.497]

В сильно легированном полупроводнике можно добиться условия, при котором Го ав, где ав —радиус первой боров-ской орбиты 1ВО Дородоподо1бного иона в кристалле. Указанное соотношение между го и Зв при экранировании приводит к исчезновению дискретных уровней, создаваемых примесным ионом. Поэтому если исчезают примесные уровни, то не может существовать примесная область спектра. Попутно поясним, что роль экранирования определяется и концентрациями свободных носителей заряда, и концентрацией заряженных атомов примеси. Но указанные величины зависят от характера энергетического спектра системы—от того, существуют ли и в каком количестве примесные уровни. Поэтому задача сводится к тому, что сам энергетический спектр сильно легированного полупроводника следует определять самосогласованным полем. [c.123]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...