Поляризуемость атомная

Вычислите коэффициент поляризуемости атомного остатка алюминия. [c.66]

Рис. 21. Орбита электрона около поляризуемого атомного остова.

Поляризуемость атомного водорода. Рассмотреть полуклассическую модель атома водорода (в основном состоянии), помещенного в электрическое поле, перпендикулярное к плоскости орбиты (рис. 13.19). Показать, что для этой модели а = а , где Он — боровский радиус электрона (невозбужденное состояние). [c.489]

Здесь бг — диэлектрическая проницаемость (бг = е/ео), а = = 4лЛ лао/3 — молярная поляризуемость, ао — атомная поляризуемость. [c.129]

Интересно сравнить экспериментальные значения ае с вычисленными по формуле (8.23). Рассмотрим, например, поляризуемость атомов аргона. Экспериментальное значение ае для этого газа равно 1,83-10- ° Ф-м . Атомный радиус аргона -=1,91Х м. Подставляя это значение в (8.23), находим ае=7Х Х10- Ф-м=. Вычисленное значение ае, конечно, больше наблюдаемого на опыте. Тем не менее одинаковый порядок этих двух величин дает основание считать рассматриваемую картину явления электронной поляризации в общих чертах правильной. Строгий квантово-механический расчет дает результат, по порядку величины совпадающий с (8.23). [c.279]

При увеличении размеров атома электронная поляризуемость увеличивается, так как при этом не только становится слабее связь электронов внешних оболочек с ядром атома и увеличивается смещение оболочки /, но и возрастает заряд ядра д. Для удобной и наглядной оценки электронной поляризуемости а атома (или иона, см. далее) вводят понятие геометрической поляризуемости, равной отношению а к электрической постоянной о и имеющей размерность объема она имеет порядок объема атома, т.е. 10 °-10 м Например, значения а/ о атомов галогенов (в порядке возрастания их атомной массы) равны для F-0,4 10 для С/-2,4-10 для 3 -3,6-10 для /-5,8-10 м1 [c.92]

Действительно, благодаря межатомным взаимодействиям поляризуемость молекулы не равна сумме поляризуемостей составляющих ее атомов не говоря уже о конденсированных средах. Оправданием для применения первого предположения в случае конденсированных сред является то обстоятельство, что главный вклад в поляризуемость при энергиях квантов, значительно больших потенциала ионизации, вносят внутренние оболочки, на которых межатомные взаимодействия сказываются мало. К сожалению, систематического исследования вопроса об аддитивности вклада атомных поляризуемостей в оптические константы материалов пока еще нет (за исключением разве что работы [2]). [c.19]

Характеристическая частота процессов установления ионной упругой поляризации определяется во всех случаях собственной частотой колебаний ионов или атомов и лежит в инфракрасном диапазоне электромагнитных волн. Поэтому с общей точки зрения ионную упругую поляризацию называют инфракрасной , в то время как электронная упругая поляризация классифицируется как оптическая . Поскольку характеристическая частота оптической поляризации в тысячи раз выше, чем частота инфракрасной, то эти виды поляризации могут рассматриваться (в первом приближении) как независимые друг от друга процессы поляризуемости складываются линейно без взаимного искажения. Разумеется, это справедливо лишь в слабых электрических полях, когда колебания гармонические, т. е. если диэлектрик является линейным. Обобщенная модель инфракрасной поляризации включает в себя как модели жесткого и мягкого иона, так и встречающуюся в литературе модель атомной поляризации. Отметим, что и дипольная упругая поляризация приводит к диэлектрической дисперсии в инфракрасном диапазоне частот, поэтому для определения механизма поляризации требуются сведения о структуре диэлектрика. [c.68]

Зависящий от ы коэффициент пропорциональности между р и Е в (2.32) называется атомной поляризуемостью а(ы) [c.85]

Если все атомы среды находятся в основном состоянии, которому соответствует наинизшая энергия Е , то в дисперсионную формулу входят только слагаемые с частотами Ы(,, соответствующими переходам атома из основного состояния в возбужденные. Вклад каждого возбужденного состояния в атомную поляризуемость определяется силой осциллятора /. Сила осциллятора пропорциональна вероятности спонтанного перехода из соответствующего возбужденного состояния в основное. [c.93]

Отсюда находим индуцированный дипольный момент р = —ег(/) и атомную поляризуемость а (о ) в поле циркулярно поляризованных волн [c.106]

Учитывая то, что ларморовская частота 2 даже в очень сильных магнитных полях много меньше частоты о для оптического диапазона ( 2/о) 2-10 при В=10 Тл и Я,=500 нм) знаменатель в (2.70) можно приближенно записать в виде а о—(о) + 2). Отсюда следует, что атомная поляризуемость а+ в поле циркулярно поляризованных волн (2.70) может быть получена из выражения для атомной поляризуемости а (о) при отсутствии магнитного поля (т. е. при 2=0) [c.106]

Нетрудно убедиться, что в области оптических и более низких частот, когда длина волны намного больше расстояний между атомами, величина (см. (12.2)) совпадает с поляризуемостью среды, используемой в макроскопической электродинамике. В обш,ем случае тензор (12.2) описывает поляризуемость среды также для длин волн, сравнимых с атомными размерами и [c.176]

Сравнивая поляризуемость и гиперполяризуемость, можно увидеть, что аналитический критерий малости гиперполяризуемости - это малость полевого возмущения по сравнению с характерными частотами атомных переходов. Однако расчеты, проведенные для основных состояний атомов щелочной группы [4.58] (см. книгу [4.6], разд. 3.3), показывают, что в отсутствие резонанса вклад гиперполяризуемости становится сравнимым с вкладом поляризуемости уже при напряженности поля порядка 10 В/см <С Ра. Кроме того, при таких полях все члены ряда по напряженности поля имеют одинаковый порядок величины, т.е. ряд теории возмущений расходится (для щелочных атомов). [c.107]

Гидродинамич. модель поляризуемости атомных ядер 1], в к-рой рассматривается смещение центра тяжести всех протонов относительно центра тяжести всех нейтронов под дейстнием впепшего электрнч. поля, дает след, оценку для статич. поляризуемости сферич. ядер [c.164]

Поскольку электроны в металле обладают значительными скоростями, поляризация решетки не является статической. Возникающая при движении электрона поляризация зависит от того, насколько быстро решетка хможет откликаться на поляризующее воздействие электрона. Существенным является время, в течение которого в решетке атомных остовов может произойти сдвиг. Другими словами, поляризуемость решетки зависит от частоты собственных колебаний атомов. [c.267]

В молекулах под действием электрического поля смещаются не только электроны, но и ядра. Смещение положительно заряженных ядер происходит в направлении, противоположном смещению электронов, и благодаря большой массе ядер — на значительно меньшее расстояние. При этом индуцируется дипольный момент того же знака, что и при смещении. электронов. Следовательно, поляризуемость а молекулы должна слагаться из электронной (ае) и ядерной или атомной ( а) поляризуемости а = ае + аа- Соответственно индукционная поляризация Р, =Ре+Ра, где Ре — элвктронная поляриззния Ра — атомная поляризация. Общая молекулярная поляризация [c.8]

С точки зрения квантовой механики колебание в ИК-спектре проявляется в том случае, если изменяется дипольный момент молекулы. Условием же получения спектра комбинационного рассеяния является изменение поляризуемости при колебании молекулы. Колебания подразделяются на два вида - валентные, при которых происходит изменение длины связи между атомами в молекулах, и деформационные, вызывающие изменение угла между связями. Однако на практике к деформационным колебаниям часто относят все невалентные колебания. Колебания молекул, происходящие с одной и той же частотой в различных плоскостях, называются вырожденными, а колебания атомных группировок в целом - скелетными. [c.199]

Изучение А. а. может дать информацию о поляризуемости адрона, у к-рого в сильном электрич. ноле на атомной орбите иояв.ияется наведённый динольный мо-меит, что приводит к дополнит, сдвигу уровня энергии. Верхняя оценка поляри.чуомости каона 0,02 фм . [c.29]

Комнтоновскоо рассеяние используется в исследованиях -излучения атомных ядер, а также для измерения поляризуемости элементарных частиц и ядер и лежит в основе принципа действия нек-рых гамма-спек-трометров. [c.432]

Физические свойства К. Все свойства К.— механические, электрические, магнитные, оптические, электро- II магнитооптические, транспортные (напр., диффузия, тепло- и электропроводность) и др.— обусловлены атомно-кристаллич, структурой, её симметрией, силами связи между атомами и энергетич. спектром электронов решётки, а нек-рые из свойств — дефектами структуры. Поляризуемость К., оп-тич. преломление и поглощепио, электро- и магиптострикция, вращение плоскости поляризации (ги-рация), пьезоэлектричество и пьезо-магнетизм, собств. проводимость характеризуются тензорами, ранг к-рых зависит от типа воздействия на К. и его отклика. Напр., напряжённость электрич. поля с компо- [c.520]

Взаимодействие пионов с у-квантамн определяется их эл.-магн. свойствами — электрич. зарядом, эл.-магн. радиусом, формфактором, поляризуемостью. Эл.-магн. характеристики пионов были определены в спец, опытах, в к-рых изучались редкие процессы рассеяния пионов высоких энергий на атомных электронах и на кулоновском поле атомных ядер. Найденное значение эл.-магн. радиуса заряженных пионов составляет 0,66 (0,01)-10 см, поляризуемости а = 6,9-(1,4)> 10 см . Взаимодействие фотонов с адронами при энергиях выше 150 МэВ определяется в основном процессами фоторождения пионов. [c.585]

Др. отличие молекулярного Р. с. от атомного связано с анизотропией поляризуемости молекул. Из-за этого п вследствие произвольной ориентации свободных молекул в пространстве свет при рассеянии деполяризуется, а вращение молекул вызывает модуляцию угл. распределения интенсивности рассеяния, что, как и молекулярные колебания, формирует спектр неупругого Р. е. вблизи рэлеевской линии, т. н. её крыло шириной Д(о/2яс = 1004-150 см 1 при комнатных темп-рах. [c.279]

СИЛА ОСЦИЛЛЯТОРА — безразмерная величина, через к-рую выражаются вероятности квантовых переходов в процессах излучения, фотопоглощения и кулоновского возбуждения атомных, молекулярных или ядер-ных систем. С помощью С. о. находят вероятности спонтанного и вынужденного испускания и поглощения Света, поляризуемости атомов, ширины уровней энергии и спектральных линий и др. важные характеристики систем. С. о. вводят для описания дипольных алектрических и магнитных, а также электрич. квадру-польных излучений [1—5]. В случае алектровных переходов в атомах злектрич. дипольные С. о., как правило, порядка десятых долей единицы, а для магн. дипольных и злектрич. квадрупольных переходов — порядка 10- — [c.495]

СТРУКТУРНЫЙ ФАКТОР (структурная амплитуда) — величина, характеризующая способность одной элементарной ячейки кристалла когерентно рассеивать рентг. излучение в зависимости от числа N атомов в ячейке, их координат X j, у j, Zj и атомных факторов / . С. ф. тесно связан с фуръе-компонентами поляризуемости рентгеновской. [c.9]

Таблицы Хенке представляют собой компиляцию и экстраполяцию имеющихся расчетных и экспериментальных данных по поляризуемости атомов. При переходе от атомной поляризуемости к диэлектрической проницаемости используется ряд предположений о структуре материала, его плотности, характере межатомных взаимодействий и т. п., которые обсуждаются в п. 1.2. Поэтому для справок в дополнение к таблицам Хенке в качестве приложения II нами дана составленная А. Я- Грудским подборка экспериментальных значений оптических констант материалов, наиболее часто применяющихся в качестве покрытий для зеркальной рентгеновской оптики. [c.10]

Мы здесь не будем приводить общих выражений для а (ш) через матричные элементы. Они не имеют сыьгсла без указания тш о, какой именно приближенный вид атомных волновых функций используется для практических вычислений. Приведем лишь общую формулу, связывающую сечение фсггоионизации а (ю) с мнимой частью поляризуемости [241 [c.18]

Мандельштам и Ландсберг сразу поняли, в чем дело. Как мы указывали При выводе формулы Зельмейера для показателя преломления, в поле световой вблны с напряженностью электрического поля электрон внутри молекулы (рассматрив ась одноатомная водородоподобная молекула) совершает колебания, и молекула приобретает дипольный момент р — 0 ,В. Поляризуемость молекулы, с классической точки зрения, определяется мгновенным положением ее атомного ядра. Однако и само ядро не находится в покое, совершая хаотическое тепловое двидсение. Последнее означает, что и поляризуемость не остается постоянной, а меняется во времени. Такую изменяющуюся во времени поляризуемость можно представить в виде суперпозиции гармонических колебаний, частоты которых определяются колебаниями атомного ядра. Уже упоминалось, что такие собственные частоты молекулы лежат в инфракрасном диапазоне колебаний. Следовательно, и в этом случае возникает модуляция колебаний индуцированного дипольного момента Когда электрическое поле Е меняется во времени по гармоническому закону с частотой а . [c.149]

Однако следует отметить, что величина А была определена в косвенным методом, через атомную поляризуемость. При этом вклад колебания в атомную поляризуемость приравнивался разности между полной атомной поляризуемостью 31С14 и вкладом, обусловленным колебанием Vз. Нетрудно видеть, что такая оценка приводит к завышенным значениям Л 4, поскольку другие колебания также могут давать ненулевой вклад в атомную поляризуемость. Действительно, посредством применения аналогичного метода для определения интенсивности полосы V4 [c.220]

Сдвиг уровней в переменном поле. Зависимость динамической поляризуемости от характеристик атомной системы и поля излучения. Экспериментальное определение сдвига уровней в поле лазерного излучения. Численные оценки условий в случае, когда необходимо принимать во виимапие динамическую поляризуемость. [c.31]

Зависимость динамической поляризуемости от характеристик атомной системы и поля излучения. Общий характер зависимости величины от частоты и напряженности поля излучения уже обсуждался выше. Рассмотрим теперь эти зависимости более детально, обративпшсь вновь к соотношению (2). [c.34]

Аксиальная поляризуемость меняет знак при обращении знака времени (в соответствии с (4.37) как аксиальная поляризуемость, так и магнитное квантовое число меняет знак при обращении времени, а их произведение, конечно не меняет знака, приводя к реальному сдвигу уровня, который не должен зависеть от направления времени). Следовательно, в статическом пределе О аксиальная поляризуемость всегда обращается в нуль для любых атомных состояний. В высокочастотном пределе аксиальная поля-ризуемость убывает как причем величина к > 2 зависит от квантовых чисел рассматриваемого состояния, в отличие от тензорной части (см. ни-же). Таким образом, и в этом пределе она мала по сравнению с асимптотн-ческой скалярной частью поляризуемости (4.36) (например, для состояний атома водорода с орбитальным моментом больше 2 величина к = 7 [4.42], подробнее см. следующий раздел). [c.100]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...