Эффективное сечение понятие

Длину свободного пробега частицы Л, среднее время пробега т = Л/у и число столкновений частиц за 1 с v = 1/т можно связать с характеристиками, определяющими самый процесс столкновения частиц, введя понятие об эффективном сечении столк- [c.39]

Вероятность неупругого столкновения также характеризуется эффективным сечением соответствующего процесса. Так вводится понятие эффективного сечения по отношению к процессу ионизации [c.27]

Уточним понятие эффективного сечения атома по отношению к данному типу столкновений. Для этого сперва введем понятие о полном сечении атома. Предположим, что узкий пучок частиц, движущихся по параллельным траекториям с одинаковыми скоростями, пронизывает газ, в котором имеется, атомов в единице объема. Пусть в начале пути пучка через единицу его поперечного сечения в единицу времени пролетает Яц частиц. Число столкновений dn, которое частицы испытывают на длине пути пучка dx, можно положить равным [c.430]

Классическая кинетическая теория газов ввела понятие длины свободного пробега, связав его с понятием поперечного сечения сталкивающихся частиц. Атомная физика расширила понятие поперечного сечения и одновременно расчленила его, установив понятие эффективного сечения взаимодействия по отношению к тому или иному конкретному процессу взаимодействия атомов, ионов, молекул, ядерных частиц и т.п. [c.314]

Понятие эффективного сечения взаимодействия (часто кратко говорят сечение ) по отношению к какому-либо процессу проще всего пояснить на следующей полуклассической схеме, которую мы рассмотрим по отношению к конкретному примеру возбуждения атома электронным ударом. Пусть электрон заданной [c.314]

Понятие эффективного сечения чрезвычайно широко используется в атомной и ядерной физике и в областях физики, исследующих макроскопические процессы, связанные с взаимодействием атомных частиц. Оно применяется для количественной характеристики всевозможных упругих и неупругих процессов взаимодействия. [c.316]

Иногда в научной литературе пользуются понятием приведенного эффективного сечения, которое представляет собой сумму соответствующих эффективных сечений всех атомов или молекул, заключенных в 1 см при температуре 0 °С и давлении 1 мм рт. ст. Так как при таких условиях число молекул в 1 см равно 3,535 10 то приведенное эффективное сечение мы получим, умножив на это число эффективное сечение, измеренное в см или м . Обозначают единицу приведенного эффективного сечения см / (см мм рт, ст.). [c.316]

Вероятность реакции зависит от энергии нейтрона и состава мишени и количественно описывается с помощью понятия эффективного сечения захвата ядра, которое характеризует число актов взаимодействия частицы с ядром. [c.459]

Удобно также ввести понятие эффективного сечения вынужденного поглощения фотонов (Tja (v), которое связано с вероятностью перехода dP следующим образом [c.126]

Заметим, что множитель %, т. е. 1/г>, стоящий перед резонансным членом, усреднять не нужно, так как этот множитель связан с определением понятия эффективного сечения и происходит от нормировки нейтронной волновой функции на единичный поток. [c.247]

С введенным в предыдущем параграфе понятием эффективного сечения тесно связаны другие понятия, играющие фундаментальную роль в кинетической теории. Рассмотрим прежде всего газ, состоящий из молекул-шаров диаметра d, равномерно распределенных с плотностью п и движущихся с одной и той же скоростью Ij. Назовем эти молекулы полевыми. Рассмотрим пробную молекулу, движущуюся в этом газе со скоростью , так что относительно газа ее скорость [c.19]

Таким образом, ядра ведут себя так, как будто площадь-их сечений равна не 5, а больше или меньше этой действительной величины, которая для каждого вида ядер является постоянной. Понятие эффективного сечения ядра в том или ином превращении является очень удобным. Оно обозначается символом а. [c.123]

Не все просто обстоит и при изучении столкновений частиц. Для характеристики процессов столкновений микрочастиц приходится вводить новое понятие так называемого эффективного сечения (или поперечного сечения) процесса —а. Происхождение этого параметра можно представить, если рассматривать частицу-рассеиватель в виде круглой мишени. Если допустить, что при попадании в мишень падающие частицы выбывают из пучка (либо поглощаются, либо отклоняются от своего пути за счет рассеяния), то площадь сечения мишени и будет представлять эффективное сечение процесса а = я/ , где 7 —радиус мишени. [c.66]

Поскольку эффективное сечение рождения пары зависит ог заряда ядра элемента так же, как сечение радиационных потерь заряженных частиц, здесь тоже применимо понятие радиационной единицы длины для измерения пути в веществе. [c.154]

Нейтроны, диффундируя через вещество, при каждом столкновении с ядром изменяют направление своего движения, в результате чего устанавливается статистическое распределение частиц. При описании этого процесса важным понятием является средняя длина свободного пробега, которая представляет собой среднее расстояние между двумя последующими столкновениями. Эта величина, очевидно, связана с эффективным сечением ядра простым соотношением [c.79]

Другим важным понятием, связанным с эффективными сечениями захвата и рассеяния, является альбедо а вероятность того, что тепловой нейтрон, который вошел в бесконечное количество какого-либо вещества через ограничивающую его плоскую поверхность, вылетит когда-либо через нее обратно. Вероятностью поглощения нейтрона в большой тонкой пластинке вещества (в детекторе ) примерно в [c.54]

Чем больше средняя скорость перемещения носителей (с) и чем меньше суммарное эффективное сечение взаимодействий носителей с частицами вещества в единичном объеме iNQ), тем больше коэффициент диффузионного переноса энергии (а). При полном отсутствии взаимодействий понятие диффузионного переноса теряет смысл. В этом предельном случае не существует также и градиента объемной плотности энергии, и лучевой поток носителей определяется формулой (3,8). [c.25]

ПОНЯТИЕ ЭФФЕКТИВНОГО СЕЧЕНИЯ [c.134]

В случае, когда Асо АЕ , имеет место сильное взаимодействие. Классически это соответствует падающему свету, приводящему электроны в колебание с частотой их собственных колебаний в связанном электронном состоянии. Эффективное сечение является в этом случае большим, но не бесконечным, как вытекает из уравнения (4.96). Детали будут лучше поняты в связи с процессами поглощения и испускания, рассмотренными в 4.17.1. [c.141]

Чтобы выразить приведенные выше вероятности через эффективные сечения, необходимо сначала ввести понятие ширины линии. Для классических осцилляторов наличие диссипации вызывает размазанный по частотам резонанс. Аналогично способность возбужденного состояния самопроизвольно исчезать (вид диссипации) вызывает атомные переходы, частота которых размазана по некоторой области частот. Эта область частот выражается через функцию Ь(ш) следуюш им образом [c.145]

Понятие об эффективном сечении рассеяния и методы его определения рассмотрены в 4.13 и приложении Г. [c.260]

С характеристиками, определяющими самый процесс столкновения частиц, введя понятие об эффективном сечении столкновения [c.45]

В квантовой механике свободный электрон представляется плоской волной и понятие прицельного расстояния не имеет строго определенного смысла. Можно говорить о вероятности испускания кванта той или иной частоты, вернее, об эффективном сечении испускания квантов с энергиями от ку до ку У й ку). Количество энергии, излученной в интервале частот V единичным потоком электронов, взаимодействующих с одним ионом, равно произведению энергии кванта ку на эффективное сечение испускания day. Эта величина и соответствует эффективному излучению классической теории [c.217]

В нейтронной физике часто пользуются понятием макроскопического эффективного сечения. Пусть N — плотность вещества среды, т. е. число элементарных мишеней в единице объема. Тогда говорят, что элементарному процессу взаимодействия с эффективным сечением а при движении частицы в веществе соответствует макроскопическое эф ктивное сечение Е, определяемое в простейшем случае по формуле [c.256]

При выводе выражения для Л использовалась величина nd , характеризующая возможность столкновения движущейся молекулы с другими молекулами эту величину называют эффективным сечением столкновения. В общем случае следует пользоваться понятием эффективного сечения рассеяния частицы 2 (столкновение молекул — один из случаев рассеяния). [c.107]

Такое расхождение объясняется тем, что теоретический коэффициент концентрации о отражает характер распределения напряжений лишь для идеально упругого материала. В реальных же материалах за счет пластических деформаций в микрообласти места концентрации напряжения несколько перераспределяются и сглаживаются. Учитывая это, наряду с теоретическим коэффициентом концентрации при рассмотрении вопросов усталости используют понятие эффективного, или действительного, коэффициента концентрации, представляюш,его собой отношение предела выносливости гладкого образца без концентрации напряжений к пределу выносливости образца с концентрацией напряжений, имеющего такие же абсолютные размеры сечений. Эти коэффициенты в дальнейшем обозначены так [c.601]

При рассмотрении многокомпонентной газовой смеси можно воспользоваться понятием эффективного коэффициента диффузии и, таким образом, обобщить формулу (9.40) на многокомпонентные газовые смеси. При введении понятия эффективного коэффициента диффузии многокомпонентную газовую смесь разделяют на две группы компонентов, в каждой из которых собраны газы с примерно одинаковыми атомными или молекулярными массами и одинаковыми поперечными сечениями столкновений. Коэффициент диффузии, определяющий проникновение одной группы компонентов в другую, и будет эффективным. К оценке этс го коэффициента можно подойти и с другой стороны. Если эффективный коэффициент теплопроводности вычислить через коэффициенты диффузии многокомпонентной смеси, то формула (9.40) может служить более строгим основанием для вычисления эффективного коэффициента диффузии смеси и числа Le [c.371]

Введем понятие эффективной силы, как коэффициента пропорциональности между потоком колебательной мощности через соответствующее сечение и эффективным значением колебательной скорости, усредненной по периметру сечения (для каждого направления / = 1, 2,. .., 6) <Э/эфф = [c.34]

Временное сопротивление, или предел прочности, является условным понятием, так как при его определении берут не истинную площадь шейки образца в момент разрыва, а исходную площадь сечения. Однако, как известно, величину напряжения в реальной детали также находят как отношение наибольшей нагрузки к исходному сечению детали. В очень хрупком металле шейка при разрыве выражена не резко и величина временного сопротивления (предела прочности) близка к истинному пределу прочности. Истинный или эффективный предел прочности (иначе называемый сопротивлением разрушению) представляет собой отношение нагрузки при разрыве образца к минимальной площади сечения образца после разрыва, т. е. к площади шейки. Величина временного сопротивления, как правило, не дает для технических [c.10]

Простота исходной формулировки и высокая эффективность алгоритмов при реализации на ЭВМ позволяют использовать теорию протекания в качестве логической основы для моделирования перколяционными переходами процессов, происходящих при прессовании дисперсных систем. Ключевым понятием теории протекания является понятие о критических индексах. Проиллюстрируем их роль в физических процессах на примере вычисления контактного сечения на первой стадии уплотнения. [c.58]

Важное замечание необходимо сделать и в отношении величины Qj ax в уравнении (7). Это напряжение по нетто-сечению в точке, находяш,ейся в вершине надреза. Понятие напряжение в точке справедливо для идеального материала, который является однородным и непрерывным. Однако реальный материал, если рассматривать его микроструктуру, не обладает этими свойствами. Поэтому следует понимать, что в уравнении (7) выражает эффективное (или усредненное) напряжение, которое невозможно измерить даже в идеальном случае. [c.430]

Классическая кинетическая теория газов ввела понятие длины свободного пробега, связав его с понятием поперечного сечения сталкивающихся частиц. Атомная физика расширила понятие поперечного сечения и одновременно расчленила его, установив понятие эффективного поперечного сечения по отношению к тому или [c.258]

Понятие эффективного поперечного сечения (часто кратко говорят сечение ) по отношению к какому-либо процессу проще всего пояснить на следующей полу классической схеме, которую мы рассмотрим по отношению к конкретному примеру возбуждения атома электронным ударом (рис. 34), Пусть электрон заданной скорости летит перпендику лярно плоскости чертежа по направлению к атому с прицельным расстоянием г. Под прицельным расстоянием, или параметром столкновения, мы будем понимать длину перпендикуляра, опущенного из центра атома на прямую направления скорости электрона на большом расстоянии от атома. [c.258]

Д. с. п. заряженных частиц (электронов и ионов). При класспч, рассмотрении понятия полного эффективного сечения и Д. с. п. по отношению к упругим столкновениям ааряж. частиц теряют смысл, поскольку за-ряж. частицы взаимодействуют между собой на сколь угодно бо,1ьших расстояниях г. Квантован механика, основываясь на соотношениях неопределенностей, даёт конечное значение для о и если взаимодействие убывает быстрее, чем 1/г . В плазме существен эффект экранирования кулоновского поля заряда на расстояниях, определяемых дебаеоспи.ч радиусом экранирования. [c.704]

С. т. является источником т. н. серого излучения — теплового излучения, одинакового по спектральному составу с излучевгием абсолютно чёрного тела, но отличающегося от него меньшей энергетич. яркостью, К серому излучению применимы законы излучения абсолютно черного тела — Планка аакон излечения. Вина закон излечения, Рэлея — Джинса закон излучения. Понятие С. т. применяется в пирометрии оптической. СЕЧЁНИЕ (эффективное сечение) — величина, характеризующая вероятность перехода системы двух сталкивающихся частиц в результате их рассеяния (упругого или неупругого) в определённое конечное состояние. С. сг равно отношению числа ЙА таких переходов в единицу времени к плотности пи потока рассеиваемых частиц, падающих па мишень, т. е. к числу частиц, проходящих в единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную к их скорости и (п — плотность числа падающих частиц) йо = П/пи. Т. о., С. имеет размерность площади, Разл. типам переходов, наблюдаемых при рассеянии частиц, соответствуют разные с . Упругое рассеяние частиц характеризуют дифференциальным сечением da/dQ, равным отношению числа частиц, упруго рас- [c.488]

Очевидно, что введенные понятия нельзя непосредственно применить к молекулам с бесконечным радиусом действия, так как у них 0 = 00, Для таких молекул формально понятия длины пробега и частоты столкновения можно ввести, если в определение (4.1) и (4.2) подставить эффективные сечения типа (3.16) предыдущего параграфа. Смысл вводимых таким образом попятий можно проиллюстрировать следуюш,им рассуждением. Рассмотрим группу молекул-шаров с плотностью я, движущихся со скоростью I в газе из таких же, но покоящихся молекул с плотностью п- . Легко видеть, что в слое толщиной dx и единичным сечением, перпендикулярным , в единицу времени произойдет [c.20]

В дальнейшем, когда к нешарообразньш молекулам с конечным или бесконечным радиусом действия будет применяться понятие длины пробега, то будет подразумеваться длина пробега, соответствующая тому или иному эффективному сечению. Так как во многих случаях длины пробега для переноса различных свойств имеют одинаковый порядок, то при качественных рассмотрениях будем говорить о длине пробега без указания свойства, к которому она относится. [c.21]

По аналогии можно ввести понятие силы осциллятора и для связанносвободных переходов, характеризуя величиной / интеграл по частотам от эффективного сечения поглощения света с переходом электрона с ге-го уровня атома в непрерывный спектр. Если а,,п — эффективное сечение связанно-свободного поглощения частоты V при таком переходе, то [c.256]

Д. с. п. заряженных частиц (электронов и ионов). При классическом рассмотрении понятия эффективного сечения и Д. с. п. по отношению к упругим столкновениям заряж. ч-ц теряют смысл, т. к. вз-ствие ионов (эл-нов) с атомами (молекулами) может происходить и на расстоянии. В рамках квант, механики, рассматривая упругие вз-ствия заряж. ч-п, получают конечные значения для эфф. поперечного сечения и, следовательно, для Д. с. п., если вз-ствие убывает быстрее, чем 1/г . В плазме можно определить Д. с. п. для упругих вз-ствий, считая, что радиус действия поля рассеивающих центров не превышает дебаевского радиуса экранирования. По отношению к неупругим процессам Д. с. л. определяется ср. расстоянием, к-рое проходит ион (эл-н) при данной скорости, прежде чем примет участие в процессе. ДЛИННЫЕ ЛЙНИИ, см. в ст. Линии передачи. .. [c.180]

Методы экспериментального исследования перемешивания теплоносителя в поперечном сечении пучка витых труб на стационарном режиме были рассмотрены в работе [39]. Это — классические методы исследования переносных свойств потока методы диффузии тепла (вещества) от точечного источника, непрерьшно испускающего нагретые частицы воздуха (или газа другого рода) в основной поток, и метод диффузии тепла от линейного источника, трансформированные с учетом особенностей течения в пучке витых труб, а также его конструкции. При этом для проведения экспериментов и обработки опытных данных использовалась гомогенизированная модель течения. Измерения полей температуры и скорости потока проводились вне пристенного слоя, а теоретически рассчитанные поля температуры теплоносителя и скорости потока бьши непрерьшны в пределах диаметра кожуха пучка. При этом считалось, что в пучке течет двухфазная гомогенизированная среда с неподвижной твердой фазой. При исследовании эффективного коэффициента турбулентной диффузии в прямом пучке витых труб первым методом диаметр источника диффузии бьш равен диаметру витой трубы с , а сам источник перемещался относительно выходного сечения пучка, гделроизво-дились измерения полей скорости. Однако эти отклонения от известного метода диффузии не стали препятствием для использования понятия точечного источника в пучке витых труб при достаточно больших расстояниях от него, где измеренные поля температур практически не отличались от гауссовского распределения [39]. Этот метод, основанный на статистическом лагранжевом описании турбулентного поля при изучении истории движения индивидуальных частиц, непрерьшно испускаемых источником, используется в данной работе и для определения эффективных коэффициентов турбулентной диффузии в закрз енном пучке витых труб, но при неподвижных источниках диффузии. [c.52]

Новым в работе Фернеса является введение понятия об эквивалентном диаметре", как определяющем размере частиц неправильной формы, и факторе формы , с целью учета разнообразия природной структуры материалов определенное геометрическим путем значение эффективного живого сечения шаровых засыпок, равное 10—20% общего сечения засыпки обнаруженное влияние стенок рабочего участка установки на [c.243]

Сплавы, легированные алюминием, могут работать в воздушной среде, вакууме и атмосферах, содержаших примесь серы и сернистых соединений. Их используют в основном для изготовления нагревателей промышленных электропечей. Сплавы, легированные кремнием, жаростойки в воздушной и азотсодержащих средах. Они применяются для изготовления нагревателей промышленных и лабораторных электропечей, бытовых приборов и других аппаратов. Наличие нескольких марок сШ1авов в составе каждой группы объясняется особенностями поведения нагревателей в эксплуатации, разным уровнем технологической пластичности сплавов, дефицитностью никеля, а также традицией применения сплавов в серийных конструкциях электропечей и электронагревательных устройств. Наиболее важными эксплуатационными характеристиками сплавов являются предельная рабочая температура, срок службы и величина удельного электрического сопротивления. Понятие предельной рабочей температуры не является строго определенным. Это рекомендуемая максимальная температура, при которой еще обеспечивается экономически эффективный срок службы нагревателей толстого сечения. Значения предельной рабочей температуры, указываемые в справочниках и маталогах, являются в определенной степени условными, и вопрос о сравнительной стойкости сплавов-аналогов может быть надежно решен пока только путем испытания нагревателей в одинаковых условиях. Ниже приведены предельные рабочие температуры ( Гдр ) сплавов в различных средах. [c.107]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...