Молекулы пробные

Метод основан на создании повышенного парциального давления пробного вещества (газа) в смеси веществ с одной стороны поверхности объекта контроля и отбора проникающего через течи пробного вещества с другой стороны для масс-спектрометрического анализа на присутствие молекул пробного газа. Анализ осуществляется путем ионизации пробного вещества с последующим разделением ионов по отношению их массы к заряду под действием электрического и магнитного полей. Основные требования по проведению масс-спектрометрического неразрушающего контроля регламентированы ГОСТ 28517-80. [c.80]

Этот метод основан на индикации акустических колебаний, возбуждаемых в контролируемом объекте, грунте или окружающей газовой среде (воздухе) при вытекании пробного газа или жидкости через сквозные дефекты. Молекулы пробного вещества взаимодействуют со стенками сквозных дефектов объекта и генерируют в нем колебания звукового и ультразвукового диапазонов. Эти колебания фиксируются с помощью устанавливаемого на поверхности объекта ультразвукового или виброакустического датчика течеискателя, преобразовывающего ультразвуковые колебания в электрические сигналы, передаваемые далее на показывающие и записывающие устройства течеискателя. [c.86]

Вакуумный метод течеискания основан на регистрации падения вакуума в замкнутом объёме или на фиксации молекул пробного газа, появившихся в этом объёме. [c.257]

На исследуемое вещество направляются два лазерных луча, разности частот которых совпадают с одной из частот собственных колебаний молекулы или кристалла, что приводит к изменению заселенности колебательных уровней. Для анализа используется дополнительный, так называемый пробный, луч. Фактически исследуется стоксово и антистоксово рассеяние пробного луча. Описанную схему принято называть схемой активной спектроскопии рассеяния света. Пробный луч в этой схеме может использоваться как для регистрации фазовых соотношений между элементарными возбуждениями в разных точках среды (между фазами колебаний разных молекул) — когерентная активная спектроскопия так и для регистрации разности населенностей уровней—некогерентная активная спектроскопия. Естественно, что в обоих случаях рассеянный сигнал, получаемый в схеме активной спектроскопии, существенно превышает уровень сигнала, получаемого в спонтанном комбинационном рассеянии. [c.316]

До = 10 -ь 10 см — характерный радиус действия меж-молекулярных сил), диффузия определяется парными соударениями пробной частицы с атомами или молекулами. Поэтому вплоть до очень высоких давлений коэффициент диффузии обратно пропорционален плотности частиц газа и выражается через характеристику парного соударения пробной частицы и частицы газа — диффузионное сечение рассеяния а. [c.375]

Диффузия больших молекул в растворителе. Диффузии в жидкостях обусловлена процессами многочастичного взаимодействия пробной частицы с частицами жидкости. Поэтому теоретическое определение коэффициентов диффузии в жидкостях весьма затруднено п практически единственным источником надежной информации является эксперимент. Исключение составляет случай диффузии больших молекул в растворителе с низкой молекулярной массой, для описания которого применима формула Эйнштейна—Стокса [c.376]

ДЛЯ S2 было найдено то 2 пс. Недавно эта молекула была еще раз исследована [9.48] с фемтосекундным разрешением. На рис. 9.9 показана измеренная задержка по фазе слабого пробного импульса по отношению к интенсивному импульсу воз- [c.335]

С введенным в предыдущем параграфе понятием эффективного сечения тесно связаны другие понятия, играющие фундаментальную роль в кинетической теории. Рассмотрим прежде всего газ, состоящий из молекул-шаров диаметра d, равномерно распределенных с плотностью п и движущихся с одной и той же скоростью Ij. Назовем эти молекулы полевыми. Рассмотрим пробную молекулу, движущуюся в этом газе со скоростью , так что относительно газа ее скорость [c.19]

За это время пробная молекула проходит расстояние, равное /v которое называют длиной свободного пробега, длиной пробега или просто пробегом. [c.20]

Проследим за движением пробной частицы среди частиц с заданным распределением полевые частицы). Будем считать, что характерный размер ячеек физического пространства Ах много меньше средней длины пробега молекул. В своем движении пробная молекула одни ячейки проходит без столкновений, в других испытывает столкновения, изменяя скорость. Когда пробная частица переходит из [c.225]

ОДНОЙ физической ячейки в другую, она также переходит в другую ячейку фазового пространства, соответствующую той же скорости. Когда пробная молекула испытывает столкновение, она переходит в другую ячейку фазового пространства, соответствующую той же ячейке физического пространства, но другой скорости. [c.226]

Возникает естественный вопрос в течение какого времени следует следить за выбранной пробной молекулой [c.227]

Как видно из сказанного выше, статистическая модель пробегов и столкновений в рассматриваемом методе точно та же, что и при выводе уравнения Больцмана. Поэтому можно ожидать, что если бы заданная функция распределения полевых частиц была решением уравнения Больцмана для рассматриваемой задачи, то, наблюдая за пробной молекулой достаточно долго и запоминая время ее пребывания в ячейках фазового пространства, мы в пределе получили бы ту же функцию распределения. [c.227]

В рассмотренной же выше задаче заданная начальная функция распределения не является решением задачи. Истинная функция распределения начнет перестраиваться. Поэтому естественно ограничить время слежения за выбранной пробной молекулой временем, в течение которого функция распределения меняется мало. Следовательно, для моделирования физического процесса время слежения S.t должно удовлетворять неравенству [c.227]

Назовем процесс слежения за одной пробной молекулой циклом. Время, проводимое каждой из пробных частиц в ячейках, суммируется. Когда отношение этого времени к полному времени испытания (время всех циклов) установится во всех ячейках, можно принять эти установившиеся величины за новую начальную функцию распределения и повторить весь процесс сначала. Расчет заканчивается, когда получаемая функция распределения не отличается с необходимой точностью от функции распределения предыдущего приближения. [c.227]

Если пробная молекула падает на проницаемый участок границы, то разыгрывается (с плотностью вероятности, соответствующей заданной функции распределения входящих в объем частиц) не только скорость входящей частицы, но и точка входа. Суммарное число входящих и выходящих частиц при такой процедуре одинаково. Однако в каждой точке границы потоки частиц в ту и другую стороны в общем случае не равны. [c.228]

Вероятность столкновения (i-пробной молекулы с р,у-полевой молекулой для рассматриваемых молекул равна [c.229]

В этой ячейке снова разыгрывается время свободного пробега и т. д. Выбранная пробная молекула прослеживается таким образом до тех Пор, пока она не выйдет через одну из границ. Тогда выбирается [c.309]

Простейший случай — свободномолекулярное обтекание вогнутого тела [70]. Как было указано в разд. 8 гл. V, эта задача приводит нас к решению интегральных уравнений. Согласно методу Монте-Карло, прослеживаются траектории отдельных молекул и вычисляется функция распределения по фактическому числу пробных частиц, находящихся в каждой дискретной ячейке, на которые разбито все фазовое пространство. Частица, столкнувшаяся с поверхностью, заменяется частицей, скорость которой выбрана случайным образом в соответствии с вероятностным распределением, заданным граничными условиями. [c.400]

Радиальное распределение рассеивающей плотности цепной молекулы а г) сравнительно легко построить, так как для этого нужны только интенсивности нулевой слоевой. Если проекция молекулы имеет высокую осевую симметрию, то вклад функций Бесселя высоких порядков в эти интенсивности очень мал, и в первом приближении можно принять, что 1о В) — Фазы находят расчетом пробной модели или методом изоморфных добавок. [c.137]

Таким образом, можно быстро получить и просмотреть дифракционные картины для пробных структур, чтобы установить, в какой мере они совпадают с распределениями в обратном пространстве, полученными на основании рентгенографических данных. Еще более важно то, что можно оценить дифракционные эффекты, появления которых можно ожидать для различных молекул или групп атомов в различных ориентациях, что позволяет исследователю быстро сориентироваться в сопоставлении распределений в обратном и реальном пространствах. [c.142]

Вероятно, полезно хотя бы кратко осветить, как осуществляется реализация цепи Маркова с матрицей вероятностей (12). Пусть х () представляет состояние системы в момент времени . Далее выбор пробного состояния х 1) из набора состояний т) [х (<)] = т] I) производится случайно и равновероятно (т. е. с одинаковой вероятностью IZ для любого состояния). Например, набор т) I) может состоять из всех состояний в которых координаты х г ( ), у г (t), г т (<)] случайно выбранной молекулы г лежат в интервале [хг (О У г (О б, 2г ( ) 6], а остальные — 1 молекулы находятся в том же положении, как и в состоянии х ( ). Затем необходимо вычислить следующие величины [c.280]

В модели Б В различие между фазами выражается в поведении корреляторов на больших расстояниях. Ниже точки перехода (в т. н. мягкой фазе) они убывают по степсииому закону, выше точки перехода убывание происходит экспонеициально. В мягкой фазе взаимодействие между пробными зарядами кулоновское (логарифмическое). После диссоциации вихревых молекул пробные заряды экранируются и взаимодействуют зкс-ионепциально слабо. Изменение характера взаимодействия приводит к изменению зависимости коррелятора от расстояния. [c.568]

Вакуумный метод основан на регистрации падения вакуума в замкнутом объеме контролируемого изделия или на фиксации молекул пробного газа, появившихся в этом объеме. Большое распространение получил вакуумный метод для контроля швов конструкций, имею-ших незамкнутую форму объел4а, а также конструкций, доступ к которым возможен только с одной стороны. Контроль осуществляется следующим образом. Одну сторону участка сварного соединения обильно смачивают раствором пеиного индикатора. Па это место устанавливают вакуум-камеру, из которой откачивают воздух. Сварное соединение осматривают через прозрачную верхнюю часть камеры, в местах неплотностей [c.251]

Обратимся, например, к книге П.Винера Кибернетика [188]. Легко увидеть, что кибернетика ставила себе задачу занршаться общими вопросами самоорганизации, причем только в неживых системах. Она пыталась попягь механизмы самоорганизации в "живых системах, описывая последние как некоторые технические устройства". Суть развиваемых в книге идей кратко сводится к следующему "Часто утверждают, что создание молекул данного вида по образу существующих молекул аналогично применению шаблонов в технике, которое позволяет использовать функциональный элемент машины как эталон для изготовления другого подобного элемента. Образ шаблона статичен, а молекула гена должна производить другую молекулу посредством некоторого процесса. Я делаю пробное предположение, что образцовыми элементами, определяющими индивидуальность биологических веществ, могут быть частоты, скажем, частоты молекулярных спектров, а самоорганизация генов может быть проявлением самоорганизации частот, которую я рассмотрю дальше [188]". Но, к сожалению, правильные догадки о возможных механизмах самоорганизации не были развиты Винером, хотя уже в момент выхода второго издания (1961 г.) в достаточной степени была развита нелинейная теория колебаний (теория автокопебаний). [c.341]

Более чувствительными в группе компрессионных методов является галоидный и гелиевый методы течеиска1тая. В первом случае пробным газом служит фреон -12 (фторсодержащий газ). Индикатор течи — электронньк установки типа ГТИ-6, БГТИ-5 и др., в которых чувствительным элементом служит диод из платины. Под влиянием просочившихся ионов фреона электрический ток, проходящий через диод, резко возрастает, что фиксируется миллиамперметром. Во втором случае пробным газом является гелий, обладающий самой высокой проникающей способностью и небольшой массой. Просочившиеся молекулы гелия распадаются на ионы и выявляются масс-спектрометром. При этом в электрической цепи прибора резко возрастает ионный ток, что фиксируется миллиамперметром и озвучивается сиреной. Марки течеискателей — ПТИ-7А, ПТИ-10. Минимально регистрируемы течь гелия — 6,65-10 мм МПа/с. [c.208]

Инфракрасные приборы, основанные на поглощении инфракрасных лучей, получили широкое применение в различных отраслях промышленности для определения концентрации окиси углерода (СО), двуокиси углерода (СО2), аммиака (NH.,) и других газов [16], Это объясняется тем, что в инфракрасной области спектра газы имеют весьма интенсивные и отличительные друг от друга, по положению в спектре, полосы поглощения. Инфракрасные лучи поглощают все газы, молекулы которых состоят не менее чем из двух различных атомов. Этим определяется широкий круг пробных веществ, которые можно использовать в процессе контроля герметичности изделий (закись азота, пары фреона, аммиак и др.). В зависимости от принципа действия луче-приемника инфракрасные "устройства делятся на несколько групп. На рис. 7 схематично показан оптико-акустиче-ский лучеприемиик 1, в котором находится газ, способный поглощать инфракрасные лучи. Окно 2 этого луче-приемника выполнено из материала, пропускающего инфракрасное излучение. Через это окно поступает поток инфракрасного излучения от источника 3, прерываемый с определенной частотой обтюратором 4, приводимым в действие синхронным двигателем 5. Вследствие этого газ будет периодически нагреваться за счёт поглощения энергии и в замкнутом объеме луче-приемника возникнут периодические колебания температуры, вызывающие колебания давления газа, которые преобразуются конденсаторным микрофоном 6 в электрический выходной сигнал. [c.197]

Методы МО ЛКАО и ССП применялись в вьпиеописанном виде в основном до 1970 г. [82]. Главным недостатком метода МО ЛКАО является плохая точность. Как говорилось вьш1е, точность решения зависит от подбора пробных фзшкций. Если МО выбираются в виде (75), а АО в виде (76), то не удается достигнуть хорошего описания достаточно сложных молекул. Если варьировать также параметры АО, то для решения каждой новой задачи весь объем вычислений приходится повторять сначала, даже если рассматриваются сходные молекулы. [c.53]

Выше мы оставили в стороне возможность попалания пробной частицы на границу области. Если пробная частица попадет на границу, то слежение за ней прекращается и выбирается новая пробная частица, идущая от границы. Если молекула попала на твердую стенку, то новая молекула выбирается в точке падения с плотностью вероятности, соответствующей закону отражения. [c.228]

Пусть в данной пространственной ячейке мы запомнили скорость ц. . Пусть при следующем, (й+1)-м попадании пробной молекулы в ячейку она имеет скорость ц. Тогда, если мы запомним в ячейке с вероятностью g—ljix скорость ц, т. е. положим + = ц и с вероятностью 1—g положим — xjK то в среднем (при [c.229]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...