Молекулы полевые

С введенным в предыдущем параграфе понятием эффективного сечения тесно связаны другие понятия, играющие фундаментальную роль в кинетической теории. Рассмотрим прежде всего газ, состоящий из молекул-шаров диаметра d, равномерно распределенных с плотностью п и движущихся с одной и той же скоростью Ij. Назовем эти молекулы полевыми. Рассмотрим пробную молекулу, движущуюся в этом газе со скоростью , так что относительно газа ее скорость [c.19]

Основными формами дискретной материи являются вещественные и полевые частицы. К первым пока можно отнести молекулу, атом, протон, нейтрон, электрон из частиц образуются макросистемы — тела каждой из этих частиц соответствует античастица, время жизни которой в среде частиц ничтожно, поскольку происходит аннигиляция — взаимодействие античастицы с частицей с образованием новых вещественных или (и) полевых частиц. Ко вторым относятся фотон, нейтрино, гравитон, мезОн (вещественная частица, являющаяся квантом ядерного поля). Другие частицы — элементарные , виртуальные — настолько неустойчивы (правда, время жизни я-мезонов тоже составляет 10 с), что пока энергетического значения не имеют. [c.35]

ИОНИЗАЦИЯ ПОЛЕМ (полевая ионизация, а в т о п о н и 3 а ц н я) — процесс ионизации атомов и молекул гапа в сильных электрич, нолях. Связанный в атоме электрон можно представить себе находящим- [c.195]

Серьезную конкуренцию наноэлектронике, основанной на использовании традиционных неорганических полупроводниковых материалов, в решении задач создания сверхминиатюрных и сверхбыстродействующих электронных устройств может составить молекулярная электроника. Как показывают исследования последних лет, индивидуальные молекулы ряда ароматических органических веществ, биомолекулы и углеродные нанотрубки обладают электрическими свойствами, которые, как считалось ранее, характерны только для объемных полупроводников. Они являются прекрасными проводниками электрического тока и могут использоваться в качестве переключателей при плотностях тока в миллионы раз больших, чем традиционная медная проволока. На их основе можно создавать мономолекулярные диодные переключатели, молекулярные полевые транзисторы и ряд других приборов. С использованием явлений самоорганизации на основе такого рода молекул можно формировать логические интегральные схемы и схемы памяти, рабочие напряжения в которых намного меньше, чем в традиционных полупроводниковых аналогах. [c.113]

Проследим за движением пробной частицы среди частиц с заданным распределением полевые частицы). Будем считать, что характерный размер ячеек физического пространства Ах много меньше средней длины пробега молекул. В своем движении пробная молекула одни ячейки проходит без столкновений, в других испытывает столкновения, изменяя скорость. Когда пробная частица переходит из [c.225]

Как видно из сказанного выше, статистическая модель пробегов и столкновений в рассматриваемом методе точно та же, что и при выводе уравнения Больцмана. Поэтому можно ожидать, что если бы заданная функция распределения полевых частиц была решением уравнения Больцмана для рассматриваемой задачи, то, наблюдая за пробной молекулой достаточно долго и запоминая время ее пребывания в ячейках фазового пространства, мы в пределе получили бы ту же функцию распределения. [c.227]

Вероятность столкновения (i-пробной молекулы с р,у-полевой молекулой для рассматриваемых молекул равна [c.229]

Итак, в механике сплошных сред макроскопические движения дискретной системы, состоящей из бесконечно большого числа микроскопических объектов — молекул, описываются усредненными величинами, а именно полевыми ( континуальными ) функциями. Общие соотношения между этими функциями, т. е. законы механики сплошных сред, были установлены в соответствии с очень большим числом экспериментальных данных. Эти законы являются основой весьма обширной области исследований движения различных сред, а также основой многочисленных технических приложений. Подчеркнем также, что взаимосвязь макроскопических движений среды, изучаемых в механике оплошных сред, с движением и свойствами молекул, из которых состоит среда, изучается в статистической физике. Поэтому статистическая теория дает теоретическое обоснование соотношений и законов, постулируемых в этой главе, см. [59]. [c.461]

Как определено выше, Е. представляет собой напряженность электрического поля в среде. При сравнительных оценках восприимчивостей в средах с различной оптической плотностью оказывается целесообразным в полевом поправочном факторе не производить пересчет от напряженности Е. макроскопического поля в среде к вакуумному полю Е которое в эксперименте определяется, вообще говоря, параметрами лазера. Новый поправочный фактор Ср позволяет вычислить восприимчивость, связывающую Р. и Е по значению восприимчивости для модельной среды с пренебрежимо малым взаимодействием между молекулами. Если падающая плоская волна распространяется в среде без потерь (что может быть достигнуто, например, путем соответствующего выбора добротности), то из свойств вектора Пойнтинга следует соотношение [c.249]

Следует, однако, ясно представлять себе, что в намеченном здесь методе расчета реальные условия заменены сильно упрощенной моделью.-В особенности следует принимать во внимание, что при расширении области применения простой теории Лоренца за пределы проблемы ориентации анизотропных молекул в электрических полях, при ее обобщении на произвольные взаимодействия между молекулами и полями возникают принципиальные трудности (см., например, [2.34-3]). Поэтому могут иметь место существенные расхождения между вычисленными и экспериментальными поправочными факторами. Тем не менее для грубых оценок полевых поправок модель оказывается полезной. [c.250]

При плотностях потока фотонов порядка 10 ° фотон X Хм 2-с 1 (в соответствии с 5-10 Вт-м 2 при круговой частоте со" = 5-10 С ) отсюда следует значение 2 10 м и при = 10 ко эффициент поглощения 20 м С9 — полевой поправочный множитель, см. разд. 2.35). Таким образом, мы видим, что даже при допущенных высоких значениях переходных моментов и при высоких плотностях частиц необходимы сравнительно длинные кюветы ( 0,1 м) для наблюдения существенного поглощения. Поскольку, вообще говоря, при высоких плотностях частиц предположение о независимости поглощающих молекул уже не выполняется, то измерения следует проводить при [c.321]

Минералы, характеризующиеся кристаллическим строением, имеют упорядоченное расположение слагающих их мельчайших частиц атомов, ионов и молекул (рис. 1.1, 1.2). Примерами минералов кристаллического строения могут служить кварц, кальцит, полевой шпат и др. [c.5]

С другой стороны, молекулярную часть поля можно с помощью микромодели выразить через дипольные моменты молекул, статистику которых мы полагаем равновесной (несмотря на возмущение со стороны накачки и зондирующего поля), так что для молекулярных операторов должна выполняться нелинейная ФДТ 2.4.53). В результате для полевых операторов должны иметь место следующие связи между коммутаторами и корреляторами (ср. [c.237]

Все реальные тела неоднородны. В одних случаях это очевидно, например, в бетоне отчетливо различимы включения крупного заполнителя и цементный камень, связывающий его куски в некоторых видах горных пород легко обнаруживаются отдельные компоненты — минералы, образующие породу, например, в граните полевой шпат, кварц, слюда. В других случаях для выявления неоднородности приходится прибегать к микроскопу, при помощи которого видна, например, неоднородная кристаллоидная (зернистая) структура стали или других сплавов. Экспериментально доказано неоднородное, дискретное строение материи. Все реальные, в том числе твердые, тела образованы из отдельных частиц — молекул, состоящих из атомов, которые имеют сложную структуру. Атом состоит из ядра и электронной оболочки. В свою очередь структура ядра атома также сложна, и нет предела для дальнейшего познания неоднородности материи. Вместе с тем все перечисленные тела, начиная от стали и кончая бетоном, в некотором смысле и при некоторых условиях, ограничивающих общность, можно рассматривать как однородные. Речь идет об однородности в среднем, обнаруживаемой в том случае, когда объем рассматривае-люго элемента тела намного превосходит объем структурных единиц, его составляющих. [c.21]

Стабильность А. э. связана с постоянством распределения ф вдоль катода и т.п полевого множителя a=E/V Оба эти фактора Morj4 изменяться под влиянием адсорбции и миграции атомов или молекул как примесей, так и материала эмиттера. Напр., локальные значения а возрастают в результате миграции поверхностных атомов под действием сильного влектрич. поля (перестройка в поле) или в результате изъязвления повер.чности при ионной бомбардировке, Повышение стабильности А. э. достигается улучшением вакуума, очисткой эмиттера, использованием импульсного напряжения для ослабления миграции атомов в электрич. поле и саморазогрева амиттера), умеренным подогревом эмиттера (для за-щиты от адсорбции и для заглаживания дефектов в местах удара ионов), применением слабо адсорбирующих материалов (нек-рые карбиды, бориды, нитриды металлов, углерод). Исследование А. а. из монокри- [c.23]

Химический состав. Полевые шпаты, если не считать редкие и относительно маловажны бариевые их типы, относятся к трехкомпонентной системе из молекул KAlSigOg (орто- [c.472]

Сначала этот формализм поясняется на примере механических осцилляторов. Это оправдано по двум причинам а) электромагнитное поле есть набор гармонических осцилляторов, и всё, что получено для механических осцилляторов, может быть непосредственно перенесено на полевые осцилляторы, и б) электроны в атомах, два ядра диатомной молекулы, или ион в ловушке Пауля представляют собой механические [c.48]

ДАС, что стимулирует десорбцию. Захват электрона в случае акцепторной молекулы упрочняет С и стимулирует дополнительную адсорбцию. При захвате дырок на АПЭС ситуация изменится на обратную. Однако такая чисто зарядовая трактовка явлений полевой и фотоадсорбции (десорбции) не в состоянии объяснить ряд наблюдаемых в эксперименте закономерностей. [c.261]

Такой подход отнюдь не есть проявление чистого педантизма. Действительно, на достаточно больших расстояниях ориентация директора в Нчидкости обычно непрерывно изменяется, т. е. мы имеем дело с локальным параметром порядка в континуальной теории нематической фазы [138]. Совершенно очевидно, что эта полевая переменная очень похожа на вектор намагниченности в ферромагнитном материале или в подрешетке антиферромагнетика. Ее можно было бы полон ить в основу теории фазового перехода типа Ландау ( 5.11). В рассматриваемой задаче, однако, нет никакого аналога энергии магнитной анизотропии, которая приводит к локальной ориентации спинов вдоль той или иной оси симметрии локальной кристаллической решетки и к появлению макроскопических доменов, разделенных тонкими стенками ( 1.7). Статистическая изотропия расположения молекул в нематической жидкости позволяет директору непрерывно изгибаться и закручиваться на макроскопических расстояниях при этом возникают лишь случайные линии разрыва [дис- [c.126]

Стабилизирующие (тонкие) покрытия имеют в своем составе вещества, молекулы и атомы которых легко ионизируются, т. е. обладают низким потенциалом ионизации, поддерживая этим горение дуги и облегчая ее возбуждение при непрерывном изменении полярности переменного тока. Такие покрытия называют также ионизирующими. Они наносятся на проволоку слоем толщиной в 0,1—0,3 мм и составляют 1— 2% от веса электродной проволоки. Исследования акад. К- К. Хренова показали, что наиболее легко ионизируются и обеспечивают устойчивость горения дуги пары калия, встречающегося в виде природных минералов (гранита, полевого шпата) и химических веществ (хромат и бихромат калия, поташ, калиевая селитра), а также кальция, который входит в состав мрамора и мела в виде углекислого кальция —СаСОз- [c.72]

АВОГАДРО ПОСТОЯННАЯ (число Авогадро), число структурных элементов (атомов, молекул, ионов или др. ч-ц) в ед. кол-ва в-ва (в одном моле). Названа в честь А. Авогадро, обозначается ЛГд- А. п.— одна из фундаментальных физических констант, существенная для определения мн. других физ. констант Больцмана постоянной, Фарадея постоянной и др.). Один из лучших эксперим. методов определения А. п. основан на измерениях электрич. заряда, необходимого для электролитич. разложения известного числа молей сложного в-ва, и заряда эл-на. Наиболее достоверное значение А. п. (на 1980) Nа= = 6,022045(31)-1033 моль-1. АВТОИОНИЗАЦИЯ (полевая ионизация), процесс ионизации атомов и молекул газа в сильных электрич. полях. Связанный эл-н в атоме можно представить находящимся в потенциальной яме (рис. 1,я). При включении электрич. поля напряжённостью Ж к начальной потенц. энергии эл-на 7о(ж), находящегося в точке х, добавляется потенц. энергия еЕх, где е — заряд эл-на. Вследствие этого потенц. яма становится асимметричной — с одной её стороны образуется потенциальный барьер конечной ширины х-ух (рис. 1, б), сквозь к-рый эл-н может просочиться , т. е. будет иметь место туннельный эффект и будет возможна ионизация с ниж. уровня атома. [c.8]

Явление А. используется также при создании ионных источников для масс-спектрометров. Достоинством таких источников явл. отсутствие в них накалённых электродов, а также то, что в них удаётся избежать диссоциации анализируемых молекул. Кроме того, с помош ью таких ионных источников можно наблюдать специфические хим. реакции, происходящие лишь в сильных электрич. полях. фМюллер Э. В., Тьен Тцоу Ц о н г, Полевая ионная микроскопия, полевая ионизация и полевое испарение, пер. с англ., М., 1980 Физические основы полевой масс-спектрометрии, под ред. Э. Н. Короля, К., 1978. А. Г. Наумовец. [c.9]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...