Состояния частиц, определение

Простейшим примером волновой функции с неопределенной четностью является плоская волна. Однако при взаимодействии плоской волны с ядром возникает состояние с определенной четностью. Например, если частицы медленные, то взаимодействие происходит с I = О, так что четность образующегося состояния будет равна произведению четностей взаимодействующих частиц. [c.91]

Для определения положения уровней частиц задаются определенными параметрами потенциальной ямы ее ширину принимают равной диаметру ядра, а глубину находят из условия, что энергия связи нейтрона в ядре примерно равна 8 Мэе (параметры ямы не меняются заметным образом при изменении А). Если для частицы, находящейся в такой яме, решить уравнение Шредингера, то получится серия собственных значений и соответствующих им собственных функций, описывающих различные состояния частицы в потенциальной яме. [c.192]

Замечания о невырожденных и вырожденных коллективах. Сделаем некоторые общие замечания, касающиеся статистических свойств частиц. Пусть коллектив частиц есть идеальный газ, находящийся в термодинамическом равновесии он характеризуется термодинамическими параметрами— температурой Т и химическим потенциалом ц. Обозначим через g число каким-либо образом выделенных состояний частицы для определенности можно говорить о [c.81]

Методом Монте-Карло принято называть такие методы, в которых точное динамическое поведение системы заменяется стохастическим процессом. В методе Монте-Карло система совершает случайные блуждания по конфигурационному пространству, причем за начальное состояние принимается некоторое регулярное расположение частиц. Каждому состоянию приписывается определенная вероятность, и система после совершения некоторого количества шагов становится равновесной. В ММК статистические средние получаются как средние по различным конфигурациям. Возможность отождествлять усреднение по времени и по ансамблю в ММК определяется эргодической теоремой. Для рассматриваемой системы предполагается наличие периодических граничных условий. Если смещение выводит частицу за пределы кубического объема, то она входит в него с противоположной стороны. [c.183]

Современная физика при рассмотрении систем из элементарных частиц все больше и больше устанавливает наличие в природе процессов, при которых не только число частиц определенного сорта, но и общее число частиц в результате взаимопревращения их в системе не сохраняется. Состояние системы с переменным числом частиц характеризуется параметрами а,, а , Т и числом частиц данного сорта N , jV . .. или соответствующими концентрациями j --= Ni N . [c.114]

Начнем с описания состояния. В классической механике состояние частицы в определенный момент времени полностью описывается заданием шести чисел — трех координат j , г/ и 2 и трех импульсов рх, Ру и Рг. Вместо этого в квантовой теории состояние частицы полностью описывается заданием комплексной функции (л , у, г) трех переменных во всем пространстве. Таким образом, в квантовой теории состояние частицы описывается не шестью числами, а трехмерным континуумом чисел. Отсюда видно, что квантовое описание несравненно богаче классического. Функция Р (д , у, г) = Ч (г) называется волновой функцией. [c.22]

Состояние частицы в определенный момент времени описывается заданием шести чисел х, у, г, р , ру, р . [c.26]

В классической механике состояние частицы однозначно определяется заданием ее координат и трех составляющих импульса. Считают, что в каждый отдельный момент как координаты, так и составляющие импульса имеют строго определенные значения и могут быть измерены, по крайней мере принципиально, с какой угодно точностью. Совокупность последовательных положений движущейся частицы в пространстве определяет ее траекторию. [c.98]

Для доказательства выразим оператор через операторы hs чисел частиц в состояниях, соответствующих определенным значениям величины А. Очевидно, [c.359]

По мере возрастания концентрации дисперсной фазы в газовой или жидкой дисперсионной среде система проходит через ряд наиболее вероятных устойчивых состояний, характеризующихся определенными равновесны.ми расстояниями между частицами и, следовательно, уровнем энергии и сил взаимодействия между ними расстояния [c.36]

Любая деформация сыпучего материала сопровождается сдвигом, т.е. скольжением частиц одного слоя по частицам другого слоя. В отличие от жидкостей сыпучие материалы в состоянии выдерживать определенные силы сдвига. Деформация в них не наступает до тех пор, пока не преодолено некоторое напряжение сдвига Тц - предельное сопротивление сдвигу. Связь между Тц и нормальным давлением а на плоскость скольжения слоев выражается обобщенным законом Кулона [c.128]

В частности, соответственно новым, волновым свойствам электрона, как показывает квантовая механика, не существует таких состояний частицы, в которых она обладала бы одновременно точно определенным положением и скоростью. [c.7]

Сваркой получают неразъемные соединения деталей однородного термопласта за счет взаимного проникновения (диффузии) частиц, поверхностных слоев в расплавленном состоянии при определенном давлении прижима. [c.201]

Дело в том, что металлы состоят из мельчайших частиц, нормально занимающих строго определенное положение по отношению друг к другу, т. е. имеющих в нормальном состоянии строго определенное внутреннее строение. Между собой частицы связаны сила- [c.93]

Действительно, при самой общей постановке задачи пластического формоизменения тела, в мысленно выделенной его материальной частице не представляется возможным установить определенной связи между напряжениями и деформациями или между напряжениями и скоростями протекания деформации. Если, как это следует из современного учения о конечной пластической деформации, направления главных осей и вид напряженного состояния выделенной материальной частицы в большинстве реальных случаев деформации совпадают с направлениями главных осей и видом тензора (определенной совокупности векторов) скорости деформации, то интенсивность напряженного состояния частицы зависит не только от интенсивности скорости деформации, но и от интенсивности итоговой (за весь предшествующий процесс) деформации, от степени деформации и от температуры. [c.202]

Допустим, что взаимодействие частиц осуществляется только в состоянии с определенным орбитальным моментом (т. е. специфика взаимодействия такова, что отличны от нуля элементы -матрицы с I = 1у) тогда [c.132]

В случае фотона (в отличие от обычной частицы со спином 1) волновая функция еще должна удовлетворять условию поперечности. Поэтому для получения волновой функции фотона, описывающей состояние с определенным полным моментом и его проекцией, надо построить линейные комбинации функций (33,2), удовлетворяющие этому дополнительному условию. Отсюда следует, что для фотона будет не три различных состояния с заданными квантовыми числами g и Шд, а только два. [c.182]

До сих пор мы классифицировали материалы по их агрегатному состоянию и в зависимости от их поведения при различных напряженных состояниях относили их либо к твердым , либо к жидким . Теперь мы примем другой критерий классификации— критерий их внутренней структуры. По Г. Тамману ), следует отличать анизотропное состояние материи от изотропного. Элементарные частицы материи (атомы, ионы, молекулы), из которых в соответствии с современными взглядами физики состоят все материалы, расположены в случае анизотропного состояния в определенном правильном геометрическом порядке, в случае же изотропного—в беспорядке, В первом из этих состояний находятся кристаллы и кристаллические материалы, а во втором—газы, жидкости и аморфные (твердые или жидкие) материалы. [c.51]

Математическая модель движения сплошной среды должна включать набор существенных для рассматриваемых явлений параметров состояния частиц и необходимое число соотношений для их определения в точках занятой средой области пространства в зависимости от координат точки и от времени. [c.14]

При изменении состояния частицы в общем случае меняется и ее температура. Величина с, определенная формулой [c.19]

Сваркой получают неразъемные соединения деталей из однородного полимера за счет взаимного проникновения (диффузии) частиц поверхностных слоев в расплавленном состоянии при определенном давлении прижима. Существующие различные методы сварки пластмасс можно условно разделить на 3 группы сварка с помощью внешних источников теплоты (нагретые газ, инструмент, присадочный материал, трение), сварка с помощью внутренних источников теплоты (токи высокой частоты, ультразвук) и так называемая химическая сварка. [c.161]

Говорят, что элемент объема вещества ёУ находится в локальном термодинамическом равновесии при температуре Т, если заселенность энергетических уровней всех состояний частиц отвечает равновесной заселенности в соответствии с распределением статистической механики, описанным в гл. 5. В 6.7 рассмотрен пример учета только поступательных степеней свободы. По мере изменения плотностей вещества и энергии в объеме заселенность энергетических уровней стремится к равновесному состоянию для температуры, соответствующей мгновенным значениям плотностей энергии и вещества. О том, насколько быстро определенное состояние заселенности приходит к равновесию, можно судить, лишь сопоставляя скорости протекания процессов с участием рассматриваемых частиц и скорости изменения плотностей энергии и вещества. [c.357]

Все это можно интерпретировать как )тсазание на то, что между движениями тождественных частиц в том случае, когда они могут подходить друг к др)ту достаточно близко, возникают определенные корреляции, связанные с их неразличимостью. Анализ многочисленных дрзтих проявлений этих корреляций показывает, что их характер зависит от природы частиц. Частицы одного типа, называемые в этой связи фермионами, никогда не попадают вместе в одно состояние. Частицы же другого типа — бозокы—напротив, предпочитают скапливаться в состояниях, уже занятых другими бозонами . В обоих случаях сам факт присутствия или отсутствия одной из частиц в каком-то состоянии в той или иной степени предопределяет состояние других. [c.150]

Для поддержания частиц во взвешенном состоянии необходима определенная степень турбулентности. На развитие турбулентности в условиях насыщения потока наносами и должна быть затрачена дополнительная энергия потока при транспортировании взвешенных тверд1чх частиц. [c.199]

Интересные данные при послойном определении модуля упругости в плазменных металлических покрытиях получены Л. И. Дех-тярем, В. С. Лоскутовым и др. [81]. Результаты испытаний на оригинальных установках показали, что при послойном осаждении нихрома и вольфрама величины модуля упругости постоянны по толщине каждого слоя и незначительно (на 1—8%) изменяются в различных слоях из одного и того же материала. Факторы, влияющие на температурное состояние частиц напыляемого покрытия, оказывают более существенное воздействие на характеристики упругости плазменных покрытий, чем факторы, определяющие температурное состояние основного металла [81]. [c.53]

Роль примесей в усах TFI (0,2% Si) загадочна, так как обычно эти усы много чище усов СТН и только некоторые из них содержат в исходном состоянии частицы второй фазы. Однако разрушение многих непрозрачных усов после термоо бработки при 1573 К определенно связано с процессам плавления (см., например, глобулярные остатки усов на рис. 10). Следовательно, на поверхности этих усов могла иметь место сплошная пленка из второй фазы. Эксперимент для проверки этой гипотезы должен со- [c.401]

Если частица оказывается заключенной в ограниченном элементе пространства, то согласно соотношениям неопределенностей (3.18) импульс этой частицы не имеет строго определенного значения. Тогда согласно (3.28) и энергия частицы строго не определена Если частица локализована в не слишком узкой области пространства, то неопределенности в значении ее импульса и энергии будут невелики и состояние частицы может быть описано суперпозицией плоских волн с очень близкими, ррлновыми векторами к, образую-100 [c.100]

Точное определение перечисленных величин для неравновесных состояний сопряжено с большими затруднениями, преодолеть которые пока что не удается. Существенное упрощение проблемы дает принятие так называемой гипотезы ло кального термодинамического равновесия. Согласно этой гипотезе принимается, что мик-роскоиическое состояние частиц самого вещества в каждой точке системы отвечает его термодинамически равновесному состоянию при локальной температуре в рассматриваемой точке. [c.59]

При повышении до определенного предела расхода газов, пронизывающих плотный слой, последний несколько увеличивается в объеме и приходит в другое, качественно отличное состояние, называемое состоянием псевдоожижения или кипения слоя [Л. 156, 50]. В этом состоянии частицы материала разуплотнены и интенсивно циркулируют в объеме, занимаемым псевдоожижен-ным слоем, что внешне напоминает кипение жидкости (рис. 13-1,6). Печи с псевдоожиженным слоем применяются для тепловой и физико-химической обработки измельченного материала, как правило, без изменения его агрегатного состояния. Целесообразный размер частиц материала в этих установках меньше, чем в установках с плотным слоем. [c.208]

Следовательно, оператор amam можно интерпретировать как оператор числа частиц его собственными функциями являются состояния с определенным числом частиц, а собственными значениями — числа заполнения, т. е. бесконечная совокупность неотрицательных целых чисел Пт- [c.38]

Приводится развитая в 5—7 следующая картина процесса релаксации. Пусть макроскопическое состояние характеризуется грубой плотностью в [х-пространстве. Это значит, что [х-пространство разбито на ячейки, и заданы числа частиц в этих ячейках. Тогда каждому макроскопическому состоянию соответствует определенный объем в Г-пространстве, а каждому разбиению [х-пространства на ячейки — свое разбиение Г-пространства на области. Различное разбиение (х-про- транства на ячейки имеет смысл задания различных макроскопических характеристик. Например, ячейки в пространстве импульсов будут иметь больший размер, когда задано распределение температур и давлений по объему тела, чем в том случае, когда макроскопическое состояние определено распределением по скоростям. Энтропия состояния определяется как величина, пропорциональная логарифму объема Г-простран-х тва, соответствующего этому состоянию. [c.10]

Казалось бы, вообш,е нельзя говорить о предельном состоянии, раз оно все время меняется. Однако что вообще следует называть состоянием Если переносить на сложные термические системы принятые в механике представления, следовало бы сказать, что состояние — это определенные положения и скорости всех атомных частиц. В таком случае предельное состояние термической системы нельзя было бы назвать состоянием, поскольку положения, и скорости атомных частиц в ней все время меняются. Однако такой перенос незаконен хорошо известно, что у атомных частиц нет определенных положений и импульсов. И то, и другое — вещи, относящиеся не к частицам самим по себе, а к частицам вместе с их окружением, вследствие чего положение и импульс становятся определенными только в связи с некоторым внешним воздействием. [c.25]

Зависимость изменения величин, определяющих состояние частицы жидкости, от времени и скоростного поля. Вычисление ускорения частицы жидкости сводится к определению изменения скорости фиксированной частицы жидкости. Прежде чем приступить к решению этой задачи, рассмотрим более общую задачу, состоящую в определении изменении во времени какой-нибудь скалярной или направленной величины (например, плотности, темигратуры, скорости, вращения, также деформации). [c.87]

Переход вещества в конденсированное состояние, имеющее определенный объем, происходит из-за притяжения молекул. При сжатии жидкости между частицами возникают силы отталкивания, обусловленные сближением внещних электронных оболочек молекул. [c.84]

Рассмотрим определенный канал реакции — рассеяние, который обозначим буквой /. Нусть dWif — дифференциальная вероятность того, что при столкновении частиц произойдут переходы г —/ из начального состояния в конечное за интервал времени Т. Чтобы получить характеристику процесса взаимодействия частиц, не зависящую от плотности частиц, объема и времени Т, нужно разделить вероятность рассеяния на плотность потока частиц. Определенная таким образом величина [c.134]

Вместо описания частицы с помощью параметров ее орбиты г (t) квантовая механика описывает частицу с помощью волновой функции Ч " (г, г), зависящей от координат и времени, и определенных математических операторов, которые дают соответствующую информацию о частице с использованием волновой функции. Свойства волновой функции тогда определят состояние частицы. Волновая функция получается как решение уравнения Шрединге- [c.84]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...