Каналы реакции

Разные возможные пути протекания ядерной реакции на втором этапе иногда называют каналами реакции. Начальный этап реакции называется входным каналом. [c.258]

При изучении ядерной реакции представляют интерес идентификация каналов реакции, сравнительная вероятность протекания ее по разным каналам при различных энергиях падающих частиц, энергия и угловое распределение образующихся частиц, а также их внутреннее состояние (энергия возбуждения, спин, четность, изотопический спин). Многие сведения о ядерных реакциях могут быть получены в результате применения законов сохранения, которые накладывают определенные ограничения на характер протекания ядерных реакций. Мы рассмотрим законы сохранения электрического заряда, числа нуклонов, энергии, импульса, момента количества движения, четности, изотопического спина. [c.258]

Захват см. е-Захват А -Мезоны 599, 610 К -к Кз-мезоны 615—621 Калифорний 419 Калориметрический опыт 143 Каналы реакции 258 Капельная модель ядра 43, 44, 123, 364 [c.716]

Многоканальное рассеяние (многоканальная реакция)— рассеяние с более чем одним каналом реакции. [c.270]

Полная ширина уровня — сумма всех парциальных ширин каналов реакции распада данного уровня. [c.272]

Эти (равно как и любые другие возможные) конечные состояния называются каналами реакции. Используются также понятия входного и выходного каналов. Выходной канал упругого рассеяния называют упругим каналом. В приведенном примере входным является канал р + aLi , а выходными р + jLi (упругий канал), р + sLi , а+а, a+a-fv, p+a + t. Часто под каналом реакции понимают только выходной канал. [c.124]

Если энергия налетающей частицы ниже порога какой-либо эндотермической реакции, то соответствующий канал называется закрытым. По закрытому каналу реакция идти не может. При очень низкой энергии налетающей частицы открыты только упругий и экзотермические каналы. При повышении энергии начинают последовательно открываться эндотермические каналы. [c.124]

С ПОЗИЦИЙ микроскопич. теории, ср. поле модели оболочек является аналитич. продолжением ОП в область отрицат. энергий = р, сс — 8 МэВ (при этом = 0). Наоборот, О. м. я. можно рассматривать как распространение модели оболочек в континуум. Микроскопич. теория ядра объясняет (качественно) зависимость параметров ОП от энергии нуклона А. Так. рост И о с ростом А связан с увеличением числа неупругих каналов реакции.В модели ядерной материи при малых А оси. вклад в IV вносят диаграммы типа 3(в), к-рые приводят к зависимости Уо А — р). Более слабая (почти линейная) зависимость связана с поверх- [c.435]

Мы придерживаемся обычной в ядерной физике терминологии. Каналами реакций называют различные пути (в смысле свойств продуктов реакции), которыми может идти реакция. В понятие канала часто включают не только квантовые числа, характеризующие внутреннее состояние частиц, но и суммарный спин частиц и орбитальный момент. [c.127]

Явное выражение для векторов ф зависит от того, отсутствует ли в данном канале реакции связанное состояние или же оно имеется. [c.63]

Если возможно перераспределение частиц, то нулевой гамильтониан, описывающий эволюцию интересующего нас состояния при t+ оо, не совпадает с гамильтонианом, описывающим эволюцию начального состояния при t— оо. Следовательно, мы должны различать начальный нулевой гамильтониан и возможные конечные нулевые гамильтонианы. Мы будем обозначать последние разными нижними индексами, а возможные процессы с перестройкой, соответствующие разным конечным гамильтонианам, будем называть каналами реакции-. [c.441]

Некоторые каналы реакции могут содержать, однако, более чем два фрагмента. Тогда нужно считать, что центры отдельных групп частиц уходят на бесконечность относительно друг друга. При условии, что получившиеся в результате части системы находятся в некоторых связанных состояниях, мы таким способом приходим к определению каналов реакции для более чем двух фрагментов. Другими словами, п частиц, описываемых полным гамильтонианом И, мы распределяем по т группам и затем независимо устремляем к бесконечности расстояния между их центрами масс. Возникающий из Н предельный гамильтониан обозначим через На- Гамильтониан представляет собой сумму т парциальных гамильтонианов, каждый из которых описывает внутренние состояния частиц одной из т групп частиц. Пусть каждый из парциальных гамильтонианов имеет по крайней мере одно связанное состояние для описываемой им группы частиц. Тогда прямая сумма всех состояний, каждое из которых представляет связанное состояние соответствующей группы частиц, определяет состояние т-фрагментного канала реакции. Если какой-то один или несколько парциальных гамильтонианов, входящих в // , не имеют связанного состояния для соответствующей ему группы частиц, то гамильтониан На не определяет канала реакции. Если какой-то один или несколько гамильтонианов, входящих в Я , имеют по несколько возбужденных состояний для соответствующей группы частиц, то канал реакции а будет объединять несколько каналов рассеяния в обычном смысле, отличающихся друг от друга возбуждением их фрагментов. [c.441]

Любое несвязанное состояние можно разложить на состояния, которые развиваются из состояний (или в состояния) одного из каналов реакции. Поэтому, рассуждая точно так же, как при выводе (6.38), получаем [c.444]

Теперь аналогично тому, как это было сделано в гл. 7, мы можем перейти от временного описания к описанию, не зависящему от времени. То обстоятельство, что нулевой гамильтониан в каждом канале реакции теперь включает в себя часть взаимодействия частиц, не существенно. [c.446]

Теорию искаженных волн, изложенную в гл. 7, 2, п. 5, можно почти без изменений перенести на теорию столкновений с перераспределением частиц. В ней предполагается, что в Яд и Яь включена часть взаимодействия между фрагментами. По-прежнему можно определить каналы реакции, но фрагменты в каналах не будут двигаться независимо. Например, фрагменты могут иметь заряды, как в случае рассеяния ионов на ионах тогда в операторы Я и Нъ следует включить эффективное кулоновское взаимодействие между фрагментами. [c.448]

Следует отметить, что при включении взаимодействия между фрагментами нужно соблюдать известную осторожность при определении каналов реакции. Например, в задаче трех тел получается четкое определение каналов реакции, если положить, скажем, [c.448]

Сосредоточим наше внимание на фиксированном канале реакции а, в котором имеется два фрагмента, с внутренними гамильтонианами и В этом случае гамильтониан канала будет иметь вид [c.450]

Соответствующие собственные функции оператора полного углового момента и внутреннего гамильтониана в канале реакции а, необходимые для данного рассмотрения, имеют вид [c.452]

Чтобы описать столкновение с перераспределением, нужно разложить функцию (+) (а, г) по собственным функциям внутренних гамильтонианов в канале реакции Ь. Вместо разложения (16.72) функции (16.61) теперь имеем [c.455]

Начнем с того, что напомним определение канала, используемое в данной книге. Каналы реакции определяются путем рассмотрения ситуации, когда координаты одной или нескольких частиц устремляются в бесконечность. Когда расстояние между двумя группами частиц (называемых фрагментами) стремится к бесконечности, гамильтониан системы переходит в нулевой гамильтониан канала, обозначаемый символом Я . Обращающаяся в нуль часть гамильтониана определяется согласно [c.456]

Аналогично определяются каналы реакции в случае более двух фрагментов, при этом необходимо разбивать гамильтониан на число частей, большее двух. Если до некоторой степени обобщить эту идею, то можно будет объединять во фрагмент любую частицу или любую группу частиц. При этом энергия внутренних взаимодействий этих частиц включается в Я и определенный таким образом по-новому канал реакции объединяет два (или более) существовавших ранее каналов. Например, в задаче трех тел три канала реакции определялись следующим образом [c.456]

В каждом канале реакции в новом смысле свойства, присущие разным каналам рассеяния, характеризуются внутренними энергиями фрагментов. Если в задаче трех частиц взаимодействие 1 12 приводит к появлению двух связанных состояний частиц 1 и 2, то канал реакции а состоит из двух отдельных каналов рассеяния. Состояния, в которых взаимодействующие посредством К12 частицы 1 и 2 не связаны, соответствуют континууму. Как правило, последние состояния в канал а явно не входят мы рассматриваем их только в связи с новым каналом реакции, состоящим из трех фрагментов. В задаче трех частиц для этого последнего канала реакции следует считать На = Яо-При необходимости же учета виртуальных, или промежуточных, состояний не всегда удается избежать включения непрерывного спектра в каналах перестройки. [c.456]

Допустим, что в данном канале реакции имеется несколько каналов рассеяния, соответствующих разным возбуждениям фрагментов. Пусть P — оператор проектирования на группу каналов рассеяния а (которая может содержать один или несколько каналов). Такой оператор проектирования можно построить, например, из векторов внутренних состояний фрагментов (16.51). Все остальные каналы рассеяния объединяются в группу , которой соответствует оператор проектирования P , такой, что [c.457]

ГэВ. С точки зрения изотопической инвариантности это различие естественно связать с рождением л-мезонов в (Л —Л )-соударениях, которое становится энергетически возможным как раз при Г , 0,3 ГэВ (см. 110). Поскольку п-мезоны имеют изотопический спин Т =1, их рождение в (Л —Л )-соударениях более вероятно в том случае, когда изотопический спин взаимодействующих нуклонов в начальном состоянии равен единице (больше каналов реакции). Естественно, что с ростом энергии, когда становится возможным рождение нескольких л-мезонов с различным суммарным изоспином, а также открываются другие каналы реакции, различие в (< )т=1 и (ст/у у)т=о должно сгладиться, что и наблюдается на опыте. То же самое можно сказать и о различии а ,/у(0)т=о и стл,л (6)т=ь поскольку с ростом энергии относительная роль перезарядки также должна снижаться. Таким образом, энергетическая и угловая зависимости сечения (Л —Л )-рассеяния естественным образом объясняются в рамках гипотезы об изотопической инвариантности, что также можно рассматривать в качестве ее экспериментального подтверждения. [c.86]

В жидких металлах и сплавах растворимость газов с увеличением температуры повышается. При избыточном содержании газов они выделяются из расплава в виде газовых пузырей, которые могут всплыть на поверхность или остаться в отливке, образуя газовые раковины, пористость или неметаллические включения, снижающие механические свойства и герметичность отливок. При заливке расплавленного металла движущийся расплав может захватывать воздух в литниковой системе, засасывать его через газопроницаемые стенки каналов литниковой системы. Кроме того, газы могут проникать в металл из формы при испарении влаги, находящейся в формовочной смеси, при химических реакциях иа поверхности металл— форма и т. д. [c.127]

Рассмотрим некоторые примеры определения реакции потока на стенки каналов. [c.377]

При малой скорости истечения горючей смеси пламя может втянуться в полость сопла и во внутреннюю часть горелки. Для того чтобы предотвратить нежелательное явление, горючее и окислитель подают раздельно по каналам или трубкам малого сечения (через сетки), удельная поверхность которых достаточно велика и представляет собой место поглощения активных центров, в результате чего цепная реакция обрывается, а пламя гаснет. [c.312]

Матрица рассеяния (5-матрица) — унитарный оператор, действие которого на асимптотически удаленную расходящ /юся часть волны начального состояния, нормированной на единичный поток, дает асимптотически удаленные расходящиеся волны всех возможных каналов реакции. [c.270]

Главным достоинством ускорительных источников является то, что с их помощью можно получать относительно монохроматические пучки нейтронов самых различных энергий. Действительно, при фиксированных энергии налетающей заряженной частицы и канале реакции энергия нейтрона однозначно определяется углом его вылета и теплотой реакции. Степень разброса нейтронов по энергиям обусловлена степенью немонохроматичности исходного пучка заряженных частиц, замедлением в мишени налетающих частиц и вылетающих нейтронов, а также возможным существованием нескольких нейтронных каналов реакции. Поэтому для повышения монохроматичности нейтронов стараются применять тонкие мишени, причем такие, в которых используемый канал реакции является единственным или хотя бы доминирующим нейтронным каналом. [c.485]

Соотношения между каналами реакций и запреты, вытекающие из И, и. И. и. сильных взаимодействий и вытекающее из неё условпе сохранения полного изоспина в процессах сильного взаимодействия приводит к ряду нетривиальных соотнопгонпп между разл, сечениями и каналами реакцИ11, Напр. [c.119]

В отличие от эксклюзивного метода исследования взаимодействий частиц, инклюзивный метод даёт меньше информации о конкретных реакциях. Однако общие закономерности взаимодействий частиц в И, п. проявляются более отчётливо, т. к. частные детали исключаются усреднением ио характеристикам большого числа возможных каналов реакций и типов неизучаеыых вторичных частиц (т. н. частиц сопровождения). Поэтому такой подход адекватен физике высоких энергий (энергия столкновения 5 ГэВ в с. ц. и.), когда рождается много вторичных частиц (ге Ю). Более того, при сверхвысоких энергиях столкновения (> 60 ГэВ), когда ср. число вторичных частиц пу 20 и практически уже невозможно выделять отд, эксклюзивные каналы реакций, инклюзивный метод исследования взаимодействий частиц остаётся единственным. (Аналогичная ситуация имеет место и в классич. механике. Пока число частиц невелико, то можно следить за каждой из них в отдельности, описывая их движеияе системой ур-ний движения, Для большого числа частиц, папр. в газе или жидкости, это невозможно, и тогда используются методы статистич. механики.) [c.149]

ГИЯ кулононского взаимодействия. Это гребует увеличения массы ядра мшиени, т. е. отхода от магич. ядер РЬ или Bi. Однако между из В) и 90 Th все известные ядра обладают малым временем жизни и приготовить из них мишень практически невозможно. Если мишенью являются изотопы Th или и, а в качестве бомбардирующих ионов использовать изотопы Са или Аг, то образующиеся составные ядра элемента с Z= 110 будут иметь 35 МэВ. При этом возникают все описанные выше ограничения горячего слияния. Вместе с тем кулоновские силы отталкивания во входном канале реакции будут уменьшены почти на 30%, и это, возможно, снимет нек-рые ограничения реакции холодного слияния. [c.160]

На рис. 43.1—43.7 приведены экспериментальные зависимости полных сечений термоядерных реакций от энергии бомбардирующей частицы. Для энергий, меньших 200 кэв, можно получить приближенное значение сечения реакции, обработав экспериментальные данные по формуле Гамова (43.1) и экстраполировав полученные кривые в область малых энергий. В тех случаях, когда авторы не конкретизировали продукты реакции, а измеряли суммарное сечение для всех возможных каналов реакции, в подрисуночной подписи не указаны продукты реакции, например Li(<, п). [c.947]

Матрица рассеяния (связанные состояния). Полученное в предыдущем пункте уравнение (19) для амплитуды рассеяния оказывается справедливым и в том случае, когда в начальном или конечном состоянии системы имеются связанные комплексы. Не рассматривая общего случая многоканальной реакции, мы докажем это утверждение применительно к задаче трехнуклонного рассеяния. В этом случае имеется всего один сорт связанных состояний (дейтрон), причем число таких комплексов в каждом из каналов реакции, включая входной, равно либо нулю, либо единице. [c.63]

Пусть, далее, Л — оператор проектирования на пространство п частичных) связанных состояний оператора Н. (Мы могли бы отнести это пространство к однофрагментному каналу реакции.) Конечно, при всех а имеем [c.444]

В этом уравнении вектор Яд — pQV] — pQ i — динамическая слагающая реакции потока на стенки канала, определяемая изменением секундного количества движс- ия потока при протекании жидкости по каналу. Вектор Я = Я1+ Яа + G — статическая слагающая реакини потока. [c.376]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...