ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Уравнение количества движения из "Прикладная газовая динамика. Ч.1 " Здесь Р — сумма проекций на какую-либо ось всех сил, приложенных к телу массы т, w — проекция скорости на ту же ось, dx — время действия силы Р. В таком виде закон Ньютона используется в механике твердого тела. [c.37] Величина Gw носит название секундного количества движения. [c.38] Аналогичные уравнения можно составить и для двух других осей. [c.38] Важная особенность уравнения количества движения состоит в том, что с его помощью расчет действующих сил производится только по состоянию потока, на контрольной поверхности без проникновения в сущность процессов, происходящих внутри этой контрольной поверхности. Поэтому уравнение количест(ва движения позволяет во многих случаях достаточно точно рассчитать гидродинамический процесс, не вникая в его детали. [c.40] Следует отметить, что эффективность использования уравнения количества движения зависит в основном от того, насколько удачно выбрана в потоке контрольная поверхность. [c.40] Рассмотрим несколько примеров применения уравнений количества движения и энергии. [c.40] Следует обратить внимание на то, что применение уравнения количества движения принесло в данном случае успех благодаря удачному выбору контрольной поверхности 1—2, на которой оказались известными основные действующие силы. [c.41] Пример 2. Произведем расчет простейшего эжектора, состоящего из сопла А и цилиндрической смесительной трубы В, расположенных в пространстве, заполненном неподвижной жидкостью (рис. 1.9). Из сопла подается струя, которая подсасывает жидкость из окружающего пространства. Пусть на выходе из смесительной трубы скорость и плотность смеси примерно постоянны. Построим контрольную поверхность из сечений J и 2, проходящих нормально к потоку по срезу сопла и срезу смесительной трубы, и боковых поверхностей, направленных параллельно потоку. На всей контрольной поверхности господствует одно и то же давление покоящейся жидкости, т. е. главный вектор сил давления равен нулю. [c.41] Здесь G,, Gj —секундные массовые расходы жидкости соответственно в сопле и на выходе из смесительной трубы, и — значения скорости истечения из сопла и смесительной трубы. [c.42] Проведем контрольную поверхность из поперечных сечений J и 2 и боковых поверхностей, расположенных параллельно потоку и охватывающих диффузор. Вследствие наклона стенок диффузора сумма проекций на продольную ось сил давления, приложенных от стенок к жидкости, не равна нулю (Рд О). [c.42] Последнее выражение применяется иногда при вычислении силы, действующей на входной диффузор воздушно-реактивного двигателя. [c.43] Основы теории прямоточного воздушно-реактивного двигателя даны впервые Б. С. Стечкиным в 1929 г. ). [c.43] Наиболее совершенный цикл работы прямоточного воздушно-реактивного двигателя был бы получен в том случае, если бы сжатие воздуха на участке н — к (рис. 1.11) осуществлялось по идеальной адиабате и скорость потока была бы доведена до нуля, подвод тепла в камере сгорания k — w происходил бы при постоянном давлении, после чего выхлопная смесь расширялась бы в сопле ю — а до атмосферного давления также по идеальной адиабате. Прямоточный воздушно-реактивный двигатель, работающий по указанному совершенному циклу, называют идеальным. [c.44] в идеальном прямоточном воздушно-реактивном двигателе скоростной напор потока в выхлопном отверстии равен скоростному напору полета. [c.44] Эти соотношения справедливы для идеального двигателя как при дозвуковой, так и при сверхзвуковой скорости полета. [c.44] Таким образом, увеличение скорости истечения по сравнению со скоростью полета получается не в результате увеличения скоростного напора в двигателе, а за счет уменьшения плотности газа при подогреве. [c.44] Вернуться к основной статье