Кинетическая энергия тела при плоскопараллельном движении

КОСТИ движения и проходящей через мгновенный центр скоростей Р (рис. 365). Поэтому мы можем применить для вычисления кинетической энергии тела при плоскопараллельном движении только что полученную формулу (35) [c.643]

Плоскопараллельное движение, как было показано в кинематике, можно разложить на два движения поступательное вместе с некоторым полюсом и вращательное вокруг полюса. Соответственно и кинетическая энергия тела при плоскопараллельном движении складывается из кинетической энергии поступательного движения вместе с некоторым полюсом и кинетической анергии вращательного движения вокруг полюса [c.166]

КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ ТЕЛА ПРИ ПЛОСКОПАРАЛЛЕЛЬНОМ ДВИЖЕНИИ [c.233]

Пользование формулой (I) для нахождения кинетической энергии тела при его плоскопараллельном движении затрудняется тем, что требует для каждого момента времени определения положения мгновенной оси вращения тела и вычисления соответствующего ей момента инерции тела. Преобразуем поэтому формулу (I), воспользовавшись теоремой о моментах инерции относительно параллельных осей ( 97 ). Согласно этой теореме [c.331]

Только, в отличие от кинематики, выбор полюса здесь не произволен. При вычислении по формуле (177) кинетической энергии тела при его плоскопараллельном движении за полюс надо обязательно выбирать центр масс тела. Если за полюс принять другую точку тела, то мы получим иную, чем (177), формулу для его кинетической энергии. [c.332]

Выведем теперь формулу для кинетической энергии твердого тела при плоскопараллельном движении. Для этого найдем мгновенный центр вращения С плоской фигуры, представляющей собой сечение данного тела плоскостью Сх у (рис. 356). [c.531]

Эта формула определяет кинетическую энергию твердого тела при плоскопараллельном движении еслп тело движется параллельно данной неподвижной плоскости, то его кинетическая анергия равна сумме кинетической энергии центра тяжести в предположении, что в нем сосредоточена вся масса тела, и кинетической энергии тела в его вращательном движении вокруг оси, проходящей через центр тяжести и перпендикулярной к данной неподвижной плоскости. [c.532]

Следовательно, при плоскопараллельном движении кинетическая энергия тела равна энергии поступательного движения со скоростью центра масс, сложенной с кинетической энергией вращательного движения вокруг центра масс. [c.303]

Таким образом, кинетическая энергия тела в общем случае движения (в частности, и при плоскопараллельном движении) равна кинетической энергии поступательного движения со скоростью центра масс, сложенной с кинетической энергией вращательного движения вокруг оси, проходящей через центр масс. [c.304]

При плоскопараллельном движении кинетическая энергия тела складывается из кинетической энергии поступательного движения со скоростью центра тяжести тела и кинетической энергии вращательного движения вокруг оси, проходящей через центр тяжести и перпендикулярной плоскости, параллельно которой движется тело [c.104]

Следовательно, кинетическая энергия тела в общем случае движения (в частности и при плоскопараллельном движении) равна [c.371]

Как выражается кинетическая энергия твердого тела при поступательном, вращательном и плоскопараллельном движении этого тела [c.837]

Широкие возможности решения задач о трении и конвективном тепломассообмене при градиентном течении жидкостей и газов дает теория пограничного слоя. Сопротивление, которое испытывает тело при движении в жидкости или газе, а также интенсивность тепломассообмена между жидкостью или газом и поверхностью тела в значительной степени обусловлены развитием динамического и теплового пограничных слоев. В случае образования на обтекаемой поверхности ламинарного пограничного слоя получены точные аналитические решения уравнений пограничного слоя для некоторого класса задач. Особенно простым классом точных решений этих уравнений являются автомодельные решения, имеющие место в случае, когда скорость внешнего потока пропорциональна степени расстояния х,. измеренного от передней критической точки, а также при плоскопараллельном и осесимметричном течении вблизи критической точки. В других случаях при невозможности получения точных решений надежные результаты дают методы численного интегрирования или приближенного решения интегральных уравнений количества движения, кинетической, тепловой или полной энергии для пограничного слоя. Разными авторами предложены методы преобразования уравнений пограничного слоя в сложных условиях тече-4 [c.4]

На кафедре теоретической механики Ленинградского механического института разработан безмашинный программированный контроль знаний студентов по девяти темам курса теоретической механики. Контроль проводился в течение четырех лет по двум темам статики (условия равновесия плоской и пространственной систем сил) и четырем темам кинематики (кинематика точки, вращательное и плоскопараллельное движения твердого тела, относительное движение точки). По трем темам динамики (колебательное движение материальной точки, теоремы об изменении кинетического момента и кинетической энергии системы материальных точек) программированный контроль внедрен в учебный процесс в качестве допуска к повторному написанию студентом контрольной работы по соответствующей теме динамики. Таким образом, программированный контроль по статике и кинематике охватывает всех студентов, по динамике — тех, кто получил неудовлетворительную оценку за контрольную работу. По указанным девяти темам разработаны карточки программированного контроля, содержащие чертеж и условия задачи. При этом мы отказались от распространенного выборочного метода, состоящего в том, что студенту предлагается выбрать правиль- [c.13]

Кинетическая энергия тела при сложном его движении (при плоскопараллельном, в частности) складывается из кинетической энергии поступательного движения со скоростью центра масс а кинетической энергии враицательного движения с угловой скоростью вокруг оси, проходящей через центр масс, т. е. [c.149]

Полученные формулы, определяющие кинетическую энергию твердого тела при поступательном, вращательном и плоскопараллельном движении, являются важнейщими формулами динамики твердого тела. [c.135]