Сред, функция

Так как по данным реальных опытов теперь можно строить кривые ползучести и релаксации при ступенчатых процессах нагружения или деформирования, то в дальнейшем будем строить методику определения характеристик упруговязких сред (функции влияния и упругих постоянных) по данным ползучести или релаксации при мгновенном нагружении или деформировании. [c.232]

Выберем, как и ранее, за начало координат пространства состояний положение равновесия и предположим, что среди функций Q, есть хотя бы одна Qj такая, что Qy(0)9 0. Тогда по непрерывности и в Д-окрестности начала [c.195]

Функция может быть задана формулой, таблицей, графиком. Среди функций, заданных формулой, различают функции, заданные явно, когда дано выражение у через х у =f (х)] неявно, когда X и у связаны уравнением [Е (л , у ) = 0] (например, х - -у — — = 0) и параметрически, когда со- [c.87]

Таким образом, ]+(г) есть функция влияния единичной сторон, ней ЭДС с направлением q(r) на распределение токов в рассматриваемой среде (функция ценности сторонней ЭДС). [c.149]

В процессе восстановления изношенной детали участвуют три материальных объекта (рис. 6.1) /- исполнитель, //- средства восстановления (средства технологического оснащения - СТО), III - предмет восстановления (сама восстанавливаемая деталь). Эти объекты находятся в связях и отношениях между собой и с производственной средой. Функция системы заключается в переработке одного из ее элементов - предмета восстановления. [c.557]

Слагаемое, определяемое потенциалом /ь представляет поле перемещений, рассмотренное в п. 1.5 для неограниченной упругой среды. Функция Х2 — гармоническая в полупространстве 2 > 0 вычисляемые по ней напрян ения [c.234]

Рассматривая тензорно линейные определяющие соотношения, приходим к выводу, что в случае изотермических процессов и склерономной изотропной среды функции ка д зависят только от двух инвариантов тензора деформаций, а г и г — от двух инвариантов тензора напряжений. При этом если тензоры <г и е являются потенциальными, т.е. существуют скалярные функции W viw такие, что [c.107]

Формулировку задачи (1.17) иногда записывают в следующем виде. Среди функций, удовлетворяющих главным (кинематическим) граничным условиям, требуется найти такие перемещения U, для которых при любых возможных перемещениях би выполняется равенство [c.9]

В случае, серой среды функция a /(r), а также функции fu r) и Kj, r,ri) не зависят от 1У. Пе зависят от г/ и постоянные и Pi a). Кроме того, имеет место соотногаение (1.3). [c.730]

Так мы будем называть анизотропную вязкоупругую среду, функции релаксации которой изменяются во времени пропорционально некоторой одной функции релаксации, т. е. [c.138]

Для более точных расчетов константы молекулярного взаимодействия необходимо знать в широком диапазоне частот для твердых тел и жидкой среды функцию е , ф, которая в соответствии с уравнением (11,33) определяет величину адгезии. Кроме того, важно оценить погрешности, которые имеют место при замене реальной функции бг, ф упрош,енной. Значения функции ej, ф можно получить на основе экспериментальных данных [72]. Это дает возможность рассчитать константу молекулярного взаимодействия двух разнородных твердых тел, разделенных слоем воды, при помощи следующей формулы [c.64]

Ф отраженной волны, а поле во второй среде —из потенциала скорости Фа во второй среде. Функции поля отраженной и преломленной волн необходимо определить. [c.185]

Предположим, что характеристический показатель Хо>0. Это значит, что среди функций Is. r s имеется хотя бы одна, неограниченно возрастающая при t- oo, и невозмущенное движение неустойчиво. Невозмущенное движение может быть устойчивым только тогда, когда ограничены все возмущения, т. е. когда все характеристические показатели рещений уравнений в вариациях неположительны. Так как всегда существует два решения уравнений в вариациях, для которых [c.601]

В случае вертикальных колебаний влияние НДС на реакцию среды усложняется в связи с наличием двух типов волн. Участвующая в представлении (20) реакции среды функция Р имеет вид [c.297]

Для вязко-пластических сред функция нагружения зависит от компонент тензора скорости эластической деформации [c.131]

Соотношение (8) можно рассматривать как следствие условия устойчивости (2) для пластических сред, функция нагружения которых определена в виде (3). [c.272]

Рассмотрим диссипативные функции для некоторых сложных сред и определение связи Oij — eij на основе диссипативных функций. Для вязкопластических сред функция нагружения зависит от компонент тензора скорости пластической деформации [c.379]

Вследствие гипотезы сплошности среды функции ж предполагаются непрерывными. Как показано в [15], для разрывов производных таких функций имеют место следующие геометрические и кинематические условия совместности [c.763]

Как обычно для изотропной среды, функция перераспределения зг.-висит от косинуса угла рассеяния /х = шш. Эта функция подчинена условию [c.229]

Для изотропной среды функции должны быть инвариантны относительно полной ортогональной группы и потому могут зависеть от тензора напряжения только через абсолютные его инварианты. Условие пластической несжимаемости при этом равносильно условию, что от инварианта не зависят и, следовательно, представимы в виде функций скалярных инвариантов девиатора напряжения, в качестве независимых среди которых всегда можно рассматривать интенсивность [c.86]

Покажите, что в анизотропной среде функция С (г, ш) [см. выражение (1.1.22)] записывается в виде [c.55]

Покажите, что для однородной и изотропной среды функция Грина в диадном представлении дается выражением [c.55]

Вид функций д, и и Е определяется, прежде всего, принимаемым механизмом образования (исчезновения) массы сплошной среды. Функция д((. Г) в случае внешних задач должна удовлетворять определенным условиям на бесконечности, если требуется регулярность скоростного поля. [c.338]

Заметим, что поскольку элементарное изменение тепла в системе равно bQ = Tds, справа стоят слагаемые, ответственные за прирост тепла в единице объема в единицу времени в движущейся среде. Функция [c.365]

С помощью метода Канторовича удается получить приближенное. решение значительно более точное, чем по методу Ритца с теми же координатными функциятми и с тем же числом членов ряда (5.103). Это достигается благодаря тому, что класс функций (5.103) значительно шире класса функций (5.89) о постоянными коэффициентами Oft и, следовательно, среди функций (5.103) можно подобрать функции, лучше аппроксимирующие решение вариационной задачи, чем среди функций (5.89), [c.111]

Ггей+Г охарактеризуем напряженное состояние среды функцией Оъ. = 1(х1, Р ), где Оэ.— эквивалентные напряжения в точках I детали, возникшие в результате действия сил Ру, / — функция, достижение которой в точке Хгей+Г значения [о] означает, что в данной точке материал находится в предельном состоянии. Под [а] в зависимости от постановки задачи проектирования выступают значения предела текучести, предела прочности и т. д. Деформации материала являются упругими, если в соответствующих областях выполняется неравенство сГэ -<[о]. Нарушение этого неравенства трактуется в различных теориях как появление зон текучести, областей неупругих деформаций, разрыва сплошности материала и др. [c.108]

В настоящей работе используется третий путь решения названной выше проблемы, т. е. в процессе оптимизации осуществляется постоянный учет ограничений [10, 12, 25—27]. В связи с этим остановимся подробнее на одном известном методе движения по границе области — методе Розена [И, 28]. Для его реализации необходимо, чтобы искомая точка, из которой начинается движение, оказалась некоторой граничной точкой области (что не всегда просто достигается на практике). Допустимым направлением движения, соответствующим наибольшей скорости убывания функции цели, является направление вектора, совпадающее с проекцией градиента целевой функции д31дХ 1) на соответствующую касательную плоскость, проведенную к одной из поверхностей ограничения/а (Х)(ае I,/"), либо 2) на пересечение гиперплоскостей, проведенных в этой точке ко всем поверхностям fp (X) = /р (р = 1, г), если среди направлений 1-го варианта не оказалось допустимых. Вычислительная схема метода для 2-го варианта довольно громоздка при этом решается система линейных алгебраических уравнений, которая может оказаться вырожденной в случае, если среди функций /р (X) (р = 1, г) найдутся несущественные. Кроме того, при движении из точки, находящейся на нелинейной поверхности ограничения, на шаг конечной длины в указанном направлении (1 или 2) следующая точка поиска может оказаться вне области Л. В этом случае возвратить точку на поверхность ограничения можно, применяя [c.19]

Эти три уравнения (при i = I, 2, 3) задают закон движения сплошной среды. Функции (1.107) должны быть непрерывными и иметь непрерывные частные производные по всем аргументам. Кроме того, они должны быть взаимно однозначными. Для этого определитель dx4d i (он имеет три строки и три столбца) должен быть отличен от нуля во всех точках области V. В этом случае (1.107) можно разрешить относительно лагранжевых координат [c.51]

Среди функций, входящих в уравнения (7.71)—(7.82), только S = onst вдоль линии тока в области упругой деформации. Кроме того, вдоль линии тока должна сохраняться массовая координата М. Поэтому ограничимся рассмотрением свойств разностных схем сохранять точно или приближенно М ж S вдоль линии тока (М- и -консервативность). Поскольку эти свойства проявляются на каждой линии тока, они являются локальными свойствами консервативности. [c.229]

Среди функций Уй (0, е) — их называют сферическими функциями,— удовлетворяющих, согласно (42) и условию выбора onst = к к — 1), уравнению в частных производных [c.284]

Решение системы уравнений (11.43) дает искомые выражения для интенсйвностей излучения на границах. С другой стороны, эти же результаты можно получить из уравнений (8.108), если опустить в них частотную зависимость и заменить для поглощающих и излучающих сред функцию источника S (т) на 1ь[Т х)] [c.440]

Используя функцию Зоммерфельд получил с помощью теоремы Трина для вакуума правильное интегральное уравнение (2.95). Мы же рассматриваем более общий случай — радиально-неоднородную усиливающую среду. Функция Грина в этом случае должна удовлетворять уравнению [c.99]

Арг> менты функции - это имена переменных, которые используются для передачи данных в локатьную сред) функции. Арп менты функции называются также форматьными параметрами (в отличие от фактических параметров, т. е. тех параметров, которые указываются при вызове функции). В примере а - фор.матьный параметр, число ISO - фактический. Список фактических параметров должен соответствовать списку формальных параметров, т. е. они должны иметь одинаковое число элементов, без проп> сков и перестановок. [c.82]

Пусть X t) — субгармоника А-го порядка. Ясно тогда, что X = X t- l s ) при любом целом I есть также субгар-моиика к-то порядка. При этом среди функций А ( -)-/1в) имеется ровно к различных субгармоник (имеется в виду Ч1КЛИД0В0 пространство X, в тороидальном пространстве субгармоники отождествятся). Все эти функции будем назы-иить системой субгармоник. [c.25]

В зависимости от характера среды функция имеет ту или иную структуру. В случае газов условимся уравнение состояния брать в форме Клайперона [c.632]

Вариационную задачу сформулируем следуюгцим образом среди функций X = х у), ж(0) = О, х уз) = Хз найти такую которая давала бы минимум правой части (1.1). Для решения этой задачи может быть применен метод, использованный для определения формы тела нри отсутствии излучения [1. [c.404]

Частное значение с источником на границе также обозначается особо Г(т, О, То) = Ф(г,го) и имеет те же названия, что и для полубесконечной среды. Функции Ф отвечают плоскому источнику (или лряемнику), расположенному на глубине г = О, что в случае сред с границей отвечает его расположению на границе. Симметричность резольвент есть проявление упоминавшейся в главе 2 обратимости оптических явлений. [c.105]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...