Граница входная см Условия на границе

Для исследования устойчивости ири постановке граничных условий на входной и выходной границах П. Дж. Тейлор [1968] рассмотрел задачу о мгновенном начале движения бесконечной плоской пластины, так называемую задачу Релея или первую задачу Стокса (см. Шлихтинг [1968]). Решение имеет вид [c.483]

Уравнения теплового баланса по греющему и обогреваемому теплоносителям и уравнение теплопередачи для каждой из поверхностей нагрева, составленные на 1 кг (1 м ) расчетного топлива, представлены в табл. 1.44. При поверочном расчете энтальпии продуктов сгорания и обогреваемого теплоносителя известны лишь на одной из границ поверхности нагрева, например, известны входные значения Н и h, а выходные Н" и h" не известны. Задаваясь одним из неизвестных значений, из условия = Qi по балансовым уравнениям (см. табл. 1.44) находят второе. По полученным параметрам теплоносителей определяют температурный напор Дг (см. книгу 2, разд. 3), коэффициент теплопередачи к и находят Если Qgj, рассчитанное на основе предварительно принятого значения энтальпии, отличается от не более чем на 2 %, расчет считается завершенным. В противном случае его повторяют. Если во второй итерации температура по газам отличается от значения в первой итерации менее чем на 50 °С, значение к можно не уточнять При расчете газоплотных котлов расхождение gg, и для экранов ограждения допускается в пределах 10 %. [c.76]

При дальнейшем уменьшении з во входном сечении камеры смешения статическое давление газа, вытекающего из сверхзвукового сопла, становится меньше статического давления газа, вытекающего из сужаюп егося насадка (р[<р1). На начальном участке камеры смешения в этом случае происходит расширение низконапорной струи и поджатие высоконапорной (см. фиг. 3, г). На выходе из сверхзвукового сопла возникают при этом косые скачки уплотнения, интенсивность которых определяется условием равенства статических давлений на границе струй. Сверхзвуковое сопло работает при этом на режимах перерасширения. [c.138]

Подобные условия будут рассматриваться в разд. 3.3, а здесь мы лишь укажем, что такое требование аналогично необходимости задания двух наборов начальных условий и ведет к переопределенности задачи для дифференциального уравнения. Заметим также, что обычно используе.мое условие равенства нулю градиента для задания условия на входной границе потока (см. разд. 3.3.7), когда полагают — приводит к дзижению стационарной (в прочих отношениях) фурье-компоненты с длиной волны Л == 2Ax, но это движение не имеет ничего общего с тем, что происходит при конвекции. С ростом времени эта фурье-компонента с Л = 2Ах затухает по сетке справа (от выходной границы потока) налево, тогда как настоящая конвекция развивается слева направо. [c.95]

Верхняя граница (граница В 3 на рис. 3.22) также представляет большой интерес при постановке задачи. Конечно, можно выбрать такие физические задачи, в которых граничные условия на верхней границе очевидны нанример, в задаче о течении в несимметричном расширяющемся канале граница В 3 будет твердой стенкой с условием прилипания и на ней будут применимы формулы для расчета вихря, полученные в разд. 3.3.2. Величина я ) на границе В 3 постоянна и может быть найдена при помощи интегрирования профиля скорости и во входном сечении В 4 канала (см. разд. 3.3.6). Этой задачей занимался Кавагути [1965]. Если же рис. 3.22 рассматривать как нижнюю полуплоскость задачи о течении в симметричном расширяющемся канале, то в силу условий симметрии (как и в случае разделяющей пластины с условием скольжения на центральной линии в разд. 3.3.4) на границе В 3 будем иметь == 0. Величина я1) в этом случае также получается интегрированием профиля скорости и на границе В 4. Если же условия симметрии ставятся и на В 1, и на В 3, то это будет соответствовать элементарной части поля течения при обтекании бесконечного ряда [c.229]

Общая идея постановки граничных условий, отвечающих бесконечности на наиболее удаленной границе разностной сетки, была предложена Ричардсоном [1910]. Кавагути [1965], Фридман [1970], а также Ли и Фын [1970] в выходном сечении брали, например, профиль Пуазейля. Заметим, что асимптотическое решение, используемое в качестве граничного условия, должно рассматриваться в переменных задачи-, например, если конечно-разностные уравнения записаны в переменных г]) и то и решение Пуазейля должно быть записано для ф и Если и задается по имеющемуся решению дифференциальных уравнений, а ф находится при помощи квадратур, то при этом возникает ошибка в результатах, обусловленная дискретизацией (аналогичная ситуация возникает и в случае постановки условий на входной границе потока см. предыдущий раздел). Для течений более общего вида, например таких, как асимптотическое течение в пограничном слое, решение дифференциальных уравнений будет отличаться от асимптотического конечно-разностного решения по всем переменным. На выходной границе предпочтительнее брать конечно-разностное решение асимптотического обыкновенного дифференциального уравнения (Кавагути [1965]). [c.237]

При решении задачи используются следующие граничные условия. На участке АС открытой границы (см. фиг. 1, а) фиксируются значения плотности, компонент вектора скорости, энтальпии, скорости турбулентности и псевдочастоты, полученные при решении задачи об обтекании элемента плоской пластины сверхзвуковым турбулентным потоком. Параметры невязкого течения на входном участке АС обозначаются индексом 1. На границе СЕ задаются условия свободного вытекания. Граничная точка С выбирается так, что ее вертикальная координата у является максимальной из всех точек гладкой граничной кривой АСЕ. [c.82]

Чтобы неравномерность электрической характеристики была небольшой, нео бходи мо выполнить условие / н 1/ о)нСо, где сон —нижняя граница передаваемого част0тн01Г0 диапазона. А так как емкость конденсатора Со составляет 100—ЗОО пФ, то для нижней границы fu= = 30 Гц необходимо иметь сопротивление нагрузки 50 МОм. Поскольку входное сопротивление усилителя Rbx должно быть в 10—20 раз больше сопротивления нагрузки, оно будет составлять примерно тысячи мегомов. При таких высоких входных сопротивлениях получается относительно высокий уровень собственных шумов микрофона. Это одно из слабых мест конденсаторного и электретното микрофонов. Но поскольку шумы создаются преимущественно в области низких частот, то это несколько облегчает применение этих микрофонов, так как на этих частотах музыкальные и речевые сигналы имеют достаточно высокие уровни (см. 3.4). [c.103]

Всестороннее моделирование и исследование с реальными объектами управления показали, что алгоритмы управления с подстройкой параметров устойчивы при выполнении перечисленных выше условий. Это может быть объяснено эвристически. Предположим, что модель объекта управления неверна, так что полюса замкнутого контура управления сдвинуты к границе устойчивости. При этом амплитуда входного сигнала объекта управления увеличивается. Если предположить, что изменения входного воздействия возбуждают все т собственных движений объекта управления (см. гл. 23.2) и имеют достаточную амплитуду по сравнению с действующим шумом, то идентифицируемая модель уточняется. Вслед за этим также уточняются параметры регулятора и улучшаются характеристики замкнутого контура в целом. Входной сигнал будет обладать требуемыми свойствами, если он содержит т гармоник или его автокорреляционные функции связаны соотношением 0ии(О)> ии(1)>- ->0ии(п1)- Даже если входной сигнал возбуждает все собственные движения объекта управления кратковременно, этого может быть достаточно для улучшения модели объекта управления. Изложенные результаты получены с помощью моделирования и эксперимента и не могут служить общим доказательством устойчивости. Поэтому получение новых условий глобальной устойчивости адаптивных систем управления с подстройкой параметров вносит свой вклад в решение общей проблемы. Обзор материалов по этой тематике дается в работе [25.12]. В следующем разделе приводятся некоторые общие условия для сочетаний РМНК, РОМНК, РММП с регуляторами РМД при случайных возмущениях. Эти условия базируются на анализе рекуррентных методов оценивания параметров. Дальнейшие ссылки делаются на работу [25.20]. [c.407]

На входной границе (см. рис. 3.22) составляющая скорости ы часто задается в виде и у) = иа. Составляющая скорости о часто полагается равной нулю или для нее ставятся более мягкие условия дь/дх = 0 или Уи / = Уг,/, как это делает Слотта с соавторами [1969]. Аналогичное условие для у на выходной границе (Слотта с соавторами [1969]) дает [c.297]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...