Принцип равных влияний

Очень часто удовлетворительное решение обратной задачи оказывается возможным при использовании так называемого принципа равных влияний. Этот принцип заключается в том, что при решении задачи накладывается дополнительное требование, чтобы все члены в правой части выражения (2.27) и (2.28) оказывали одинаковое влияние на погрешность функции. [c.47]

Применяя принцип равных влияний к относительной погрешности функции, определяемой соотношением (2.28), получаем [c.47]

Принцип равных влияний 47 Процессор 339, 340 Прямой теневой метод 216 Пульсации турбулентные 255 [c.356]

Порядок расчёта аналогичен вышеизложенному. Для определения средней величины допуска используется принцип равных влияний и уравнение (8), с помощью которых получается [c.105]

Пример. Дано 6д = ,05 т = 7. Задаёмся процентом риска в 0,27°/о, т. е. степенью взаимозаменяемости в 99,73%. По табл. 65 при риске 0,27% величина ( = 3. Используя принцип равных влияний, т. е. полагая в формуле (9) = —1 получаем [c.105]

Вторая задача решается на основе принципа равных влияний, т. е. принимается, что ошибки всех звеньев одинаковы. При т звеньев цепи [c.472]

Так как для расчета величин допусков для (т — 1) составляющих звеньев вместо т — 1) уравнений существует только одно, задача является неопределенной. Практически это означает, что величину 8д можно получить путем бесконечно большого количества сочетаний величин 8 . Задачу решают, используя вначале принцип равных влияний, т. е. полагая, что все звенья в равной степени влияют на образование, погрешности замыкающего звена, [c.93]

Если считать, что все размеры звеньев в равной степени участвуют в образовании общей погрешности AN, т. е. принять так называемый принцип равных влияний, то все члены правой части равенства (84) будут равны между собой, и поэтому [c.194]

При расчете определяется средняя величина допуска на основании предположения, что бх = ба =. . . = б 1 и Ях = Яз. . . = = Я 1, т. е. используется принцип равных влияний. [c.199]

Выбор метода производится на основании оценки среднего значения поля допуска составляющих звеньев Т р, определяемого исходя из принципа равного влияния составляющих звеньев на замыкающее звено [c.110]

Решить уравнение можно подбором, используя принцип равного влияния или принцип равного класса точности. [c.15]

Упрощение сложной геометрической системы многих тел с источниками энергии, т. е. сведение ее к системе небольшого числа тел простой формы (параллелепипед, цилиндр, шар) выполняется на основе принципа местного влияния (свойства стабильности теплового потока). Принцип заключается в том, что любое местное возмущение температурного поля является ограниченным в пространстве и не распространяется на отдаленные участки поля. Это дает возможность рассматривать группу произвольно расположенных в пространстве тел, как одно эквивалентное однородное тело с равномерно распределенными источниками тепла общей мощностью, равной сумме мощностей составляющих тел. [c.807]

Для исключения влияния температурных изменений на омическое сопротивление рабочих датчиков в тензометрическую схему включаются компенсационные датчики, точно такие же как и рабочие, и в количестве, равном числу рабочих датчиков. Компенсационные датчики наклеиваются на небольшую пластинку П (рис. 44) из того же материала, что и испытываемый образец, которая укрепляется на образце. Согласно принципу, описанному в 42, каждый рабочий датчик и один из компенсационных с аналогичной базой и сопротивлением образуют два плеча равноплечего моста Уитстона. [c.90]

Суперпозиция и взаимность. Для вывода теоремы взаимности удобно использовать принцип суперпозиции и коэффициенты влияния. Если к упругому телу приложено несколько нагрузок, то перемещение некоторой его точки будет равно сумме перемещений от всех нагрузок, приложенных порознь, т. е. [c.114]

Согласно принципу Даламбера, точки т, т, га",. .. находились бы в равновесии, если бы в положениях с, с, с",. .. они бы.гш бы под влиянием вторых из указанных выше сил, действующих по направлениям сЬ, с Ъ, . .. и пропорциональных этим малым отрезкам. Следовательно, согласно принципу виртуальных скоростей, сумма виртуальных моментов этих сил должна быть равна нулю для всех перемещений, совместимых со связями, или же, точнее, эта сумма никогда не может стать положительной. [c.413]

Корпускулярная теория света встречается в данном случае с большими трудностями. Уже со времен Ньютона известно, что проходящие вблизи края экрана световые лучи не остаются прямолинейными и что некоторые из них проникают в область геометрической тени. Ньютон приписывал это отклонение влиянию некоторых сил, которые якобы действуют со стороны края экрана на световые корпускулы. Мне кажется, что это явление заслуживает, очевидно, более общего объяснения. Так как, по-видимому, между движением тел и распространением волн существует глубокая связь и так как лучи фазовых волн могут теперь рассматриваться как траектории (возможные траектории) квантов энергии, мы склонны отказаться от принципа инерции и утверждаем Движущееся тело всегда должно следовать за лучом своей фазовой волны. При распространении волны форма поверхностей равной фазы будет непрерывно изменяться, и тело всегда будет двигаться, согласно нашему утверждению, по общему перпендикуляру двух бесконечно близких поверхностей. [c.636]

Среди других исследователей, занимавшихся в рассматриваемую эпоху вопросами, связанными с принципом наименьшего действия, необходимо отметить Л. Карно. Под непосредственным влиянием работ Лагранжа Л. Карно применил принцип наименьшего действия к теории удара и установлению общих теорем импульсивного движения. В формулировке Л. Карно, данной в 1803 г., как говорит сам Карно, более не остается ничего неопределенного в принципе Мопертюи, который выражен строго и математически ). Исключив категорически всякий метафизический аспект, Л. Карно указывает вместе с тем, что претензии Мопертюи на универсальность принципа не обоснованы, и в частности отмечает, что и в области законов удара, которые выводил из него Мопертюи, этот принцип не охватывает случая, когда тела имеют различную степень упругости. В отдельных же случаях с помощью этого принципа можно получить интересные результаты. Л. Карно находит таким путем важную теорему, что для всякой материальной системы, подчиненной связям без трения, в которой без наличия прямо приложенных импульсов происходят резкие изменения скоростей, всегда будет иметься общая потеря живой силы, равная живой силе, соответствующей этим изменениям скоростей. [c.804]

Принцип наложения температурного и частотного факторов. Если учитывать влияние на демпфирующие свойства материала как частоты колебаний, так и температуры, то наиболее удобным способом представления экспериментальных данных является использование принципа температурно-частотной эквивалентности (приведенной частоты) для линейных вязкоупругих материалов [3.2, 3.3]. Согласно этому способу, по одной оси координат откладываются параметры (7 оро/Тр) и т), а по другой— так называемый параметр приведенной частоты шаг, где (О — действительная частота, ат — функция абсолютной температуры Т, То — фиксированное значение абсолютной температуры. Обычно отношения То/Т и ро/р считаются равными единице для широкого диапазона изменения температур и поэтому во внимание не принимаются. Построение генеральных кривых зависимости модуля упругости Е и коэффициента потерь ц от параметра аат исключительно полезно при экстраполяции результатов экспериментов, получаемых при сильно различающихся условиях. Например, в серии экспериментов можно получить данные для диапазона частот от 100 до 1000 Гц и диапазона температур от О до 100 °С, а требуется определить свойства при 50°С и 2 Гц. Для этого сначала используются имеющиеся результаты для построения системы наиболее достоверных генеральных кривых. Эту процедуру наиболее удобно выполнять эмпирически путем задания значений коэффициента ат на основе смещений, необходимых для построения кривой, описывающей зависимость модуля упругости Е от частоты в логарифмических координатах (см. рис. 3.4) при температуре Ti (i = 1, 2,. ..), с тем чтобы кривая была как можно ближе к кривой для зависимости модуля упругости Е от частоты при температуре То. Тем же способом подбираются кривые для зависимостей коэффициента потерь т) от частоты колебаний при температурах Т и То, причем получаются графики, аналогичные показанным на рис. 3.10. Таким образом удается по крайней мере частично компенсировать ограниченные возможности измерительной техники. Типичные графики зависимости ат от температуры показаны на рис. 3.11. [c.117]

Если В каком-либо сечении балки х = а имеет место разрыв одной из четырех величин у, ф, М и Q, то он может оказать влияние на эти величины в сечениях х>а. Для учета влияния разрывов можно воспользоваться методом наложения, вытекающим из принципа независимости действия сил. При этом к выражению (9.12) надо добавить член, равный произведению величины разрыва на функцию при соответствующем начальном параметре, вычисляемую для разности х—а. [c.192]

Нас будет интересовать линеаризованная теория задачи чистого кручения, и мы будем следовать рассуждениям последней части 5.1. Так как константа Со не оказывает влияния на конечный результат в линеаризованной задаче, то в последующих выкладках будем считать ее равной нулю. Сначала выпишем принцип виртуальной работы (5.5) для данной задачи. Пренебрегая членами высшего порядка, найдем, что в вариационном принципе вклад интеграла по объему описывается выражением [c.167]

Рассмотрим квазихрупкий цилиндр длины 2L, ослабленный в центральном сечении внешней кольцевой трещиной. Диаметры внутреннего и внешнего контуров трещины соответственно равны йжВ. Цилиндр нагружают силой Р согласно схеме, указанной на рис. 13. При этом считается, что длина цилиндра 2L намного больше диаметра его поперечного сечения D, т. е. выполняется принцип Сен-Венана относительно влияния усилий на опорах и в точке приложения силы Р. Задача состоит в определении такого значения внешней силы Р = Р , при достижении которого цилиндрический образец разрушится. [c.60]

Ось направим по прямой, параллельной образующим цилиндра. Заметим, что компонентами напряжения, которые могут давать изгибающий или крутящий моменты или перерезывающую силу, являются X g, Уг и Zg. Компоненты Xjf, Yy, Ху не оказывают влияния на эти усилия и приводят к увеличению упругой энергии. Отсюда, согласно принципу минимума упругой энергии, мы можем заключить, что эти компоненты напряжения равны нулю, если только они не необходимы для удовлетворения уравнений равновесия в напряжениях или граничных условий ). [c.419]

H.H. Рыкалиным применительно к сварочному нагреву следующим образом характер распределения источников теплоты существенным образом сказывается на температурном поле лшпь на расстояниях одного порядка с размерами области ввода теплоты. Температурное поле в области, удаленной от источника, практически не изменится, если заменить произвольно распределенный источник теплоты приложенным в центре его тяжести сосредоточенным источником равной мощности. В соответствии с принципом местного влияния сварочные источники по степени их распределенности подразделяются на точечные, линейные, плоские и объемные. [c.20]

С помощью надлежащего выбора постоянных /г, Ь , bj получаем 5ешение для случая, когда нормальные давления, действующие на цилиндр, представляются рядом по синусам, а касательные усилия — рядом по косинусам. Таким образом, комбинируя решения (л) и (р), мы можем получить любое осесимметричное распределение нормальных и касательных усилии по поверхности цилиндра. В то же время могут также действовать усилия, распределенные по концам цилиидра. Накладывая простое растяжение или сжатие, мы всегда можем сделать результирующие этих усилий равными нулю, и тогда в соответствии с принципом Сен-Венана их влиянием на распределение напряжений [c.425]

При теплопередаче через плоскую стенку термические сопротивления теплоотдаче определяются только значениями С1 и ог и равны 1/а1 и 1/а2- Иначе обстоит дело в случае цилиндрической стенки. Термические сопротивления laidi и la2d2 здесь определяются значениями не только 01 и ог, но и диаметрами dl и 2- При теплопередаче через шаровую стенку влияние диаметров сказывается еще сильнее, здесь термические сопротивления теплоотдаче соответственно равны l/d[d l и l/a2йi 2 Из этого следует, что если один из коэффициентов теплоотдачи о мал, то термическое сопротивление теплоотдаче может быть уменьшено путем увеличения диаметра на этом же принципе основано применение оребренных поверхностей нагрева. [c.306]

Когда твердое тело имеет неподвижную точку, то силы связи представляют собою реакции тех внешних тел, которые обеспечивают неподвижность этой точки. Условие отсутствия трения заключается в том, что реакции эти приводятся к одной результирующей, проходящей через неподвижную точку, без пары. Влияние трения равносильно действию пары, стесняющсй свободное вращение вокруг неподвижной точки. В том случае, когда пары нет, сумма виртуальных работ реакций приводится, как мы видим (п° 237), к работе их результирующей, приложенной к неподвижной точке эта работа равна нулю, так как точка приложения силы неподвижна. Таким образом, в согласии с леммой (п 232) работа сил связи равна нулю для всех перемещений, совместимых со связями, и потому принцип виртуальных перемещений применим к данному случаю. [c.293]

Если пренебречь влиянием грунта, на котором установлен фундамент, реактивное сопротивление которого главным образом и служит для уравновешивания постоянных сил, действующих на машину (силы веса, натяжения ветвей ременного или текстропного привода), то этими переменными внешними силами, приложенными к раме со стороны фундамента, будут силы инерции самого фундамента. Следовательно (на основании принципа действие равно противодействию ), сам фундамент должен будет двигаться и двигаться так, чтобы общий центр тяжести системы машина—фундамент оставался неподвижным, как в изолированной системе. Таким образом, к учету воздействия машины на фундамент можно подойти с точки зрения закона движения центра тяжести. [c.159]

Идеальный однородный слой заданной порозности, состоящий из одинаковых частиц, находящихся на разных расстояниях друг от друга, должен взвешиваться во всех перечисленных случаях при одной и той же от-носитбоПьной скорости движения газа сквозь слой. Это следует непосредственно из принципа относительности классической механики. В самом деле, уравновешивающее вес частиц гидравлическое сопротивление подобного слоя должно определяться лишь относительной скоростью движения среды в нем независимо от того, набегает ли на слой поток среды или среда находится в покое, а слой движется или, наконец, и среда и слой движутся в прямотоке или противотоке. Здесь, конечно, мы отвлекаемся от влияния, которое мож ет оказывать на сопротивление слоя различная в разных случаях начальная турбулентность потока среды (см. о парадоксе Дюбуа [Л. 43]). Итак, относительные скорости обтекания частиц во всех случаях взвешивания при заданной порозности слоя равны. Следовательно, равны будут и относительные скорости фильтрации, т. е. условные относительные скорости, рассчитанные по полному поперечному сечению слоя. [c.135]

Второй принцип термодинамики необратимых процессов принцип взаимности — утверждает, что влияние друг на друга различных процессов, протекающих в системе, взаимно и отличается симметрией в том смысле, что сопряженные (отличающиеся лнщь порядком индексов) перекрестные коэффициенты в уравнениях Онзагера равны, а именно L,2 = L2i = н вообще I.., = /-(,, . Как показал Онзагер, подобная взаимность вытекает из принципа так называемой микроскопической обратимости, заключающейся в том. что в условиях равновесия любой отдельный, а не только суммарный молекулярный процесс и процесс, обратный данному, будут протекать в среднем с одинаковой скоростью. Например, если молекулярный процесс сложен и состоит из двух простых миграции молекул и обмена энергией между ними при соударениях, то утверждается, что при общем равновесии системы будет а состоянии динамического равновесия и каждый из этих процессов в отдельности. [c.244]

Чувствительным элементом регулятора (рис. 28) является Т-образный мост, состоящий из активных сопротивлений, изготовленных из константана или манганина, подстроечного сопротивления и конденсаторов j, С2, Сз типа МПГТ, погрешность которых при различного рода влияниях (в том числе температуры, старения и т. п.) не выходит за пределы 0,1%. Питание моста осуществляется от вторичной обмотки трансформатора Тр1, выход моста подается на первую входную обмотку суммирующего трансформатора Тр4. На рис. 50,6 показан принцип работы моста. Обозначения на векторной диаграмме соответствуют рис. 50,а. Из диаграммы видно, что выходное напряжение моста в зоне небольших отклонений частоты сдвинуто на угол, близкий к 90° по отношению к питающему напряжению. Соответствующим выбором параметров Т-образного моста добиваются, чтобы составляющая выходного напряжения, сдвинутая относительно питающего напряжения на 90°, была равна нулю при частоте сети 50 гц. Тогда при отклонении частоты в обе стороны от 50 гц это напряжение будет возрастать по амплитуде, а его фаза в зависимости от знака отклонения частоты будет изменяться на 180°. Как показывают расчеты и лабораторные исследо- [c.94]

Едва ли не важнейшими по влиянию на прочность из перечисленных факторов являются остаточные макронапряжения. Расчет остаточных напряжений производят по теореме о разгрузке, согласно которой остаточные напряжения после пластического деформирования равны разности напряжений при пластическом деформировании и так называемых разгр-узочных напряжений, от которых материал освобождается при разгрузке. Если при разгрузке происходят чисто упругие деформации, то можно определять разгрузочные напряжения методами теории упругости. В работе [26] сформулирован и доказан вариационный принцип относительно остаточных напряжений, однако, насколько нам известно, он не нашел практического применения. [c.158]

Плоское напряженное состояние. По тем же причиняй, что и обсужденные выше, решения будут точными, есЛи на повёрхно-. хтях имеются такие напряжения а, которые делают деформацию бг равной нулю, равномерно распределенной или же линейно из-меняюш ейся по ж и z/. В этом случае так как поверхности большинства аналогично нагруженных листов остаются плоскими, то их можно, было бы состыковать вместе и образовать таким об- разом длинное цилиндрическое тело, на которое действуют приложенные по его поверхности и лежаш ие в плоскостях поперечных сечений нагрузки, равном ерно распределенные вдоль направления z полосы скрепляются вместе, и напряжения Ог образуют пары действие — противодействие на соединяемых поверхностях, так что на крайних поперечных сечевиях следует -приложить только внешние нагрузки, эквивалентные напряжению о . Если при преобладающем влиянии особенных граничных условий наг-ру ки на концевых сечениях имеют различное, но статически эквивалентное распределение, то, согласно принципу Сен-Венана, это не будет иметь существенного влияния нигде, за исключением краевых зон, имеющих протяженность порядка величины разме-- ров поперечных сечений. [c.142]

Во многих случаях для решения задач о трещинах удобно воспользоваться принципом суперпозиции линейной теории упругости, позволяющим сложную систему нагрузок представить в виде суммы более простых. Задачи о трещинах целесообразно приводить к задачам, в которых нагрузка действует только на поверхность трещины. На рис. 2.6 показан пример такого приведения. Элементы упругого решения исходной задачи 1 равны сумме элементов решения задач 2 и 3. Задача 2 не имеет особенностей решения в точках, соответствующих концам разреза. Поэтому на закономерности поведения трещины будут оказывать влияние только элементы упругого решения, соответствующие задаче 3, в которой нагрузка приложена к поверхности эазреза. При этом нагрузка статически самоуравновешена. [c.93]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...