Основное уравнение равномерного движения жидкости

Уравнение (Х.22) является основным уравнением равномерного движения жидкости в трубопроводах. При известном геометрическом положении трубопровода (21 и 22 заданы) и величин давления в одном из сечений обо позволяет найти давление в другом сечении. Для этого нужно только определить величину потерянной энергии йтр. [c.153]

Основному уравнению равномерного движения жидкости в [c.153]

Основное уравнение равномерного движения жидкости. Формула Шези [c.30]

Основное уравнение равномерного движения жидкости [c.38]

Гидравлический расчет безнапорных трубопроводов заключается в определении расхода или скорости движения жидкости, глубины наполнения и наивыгоднейшей формы поперечного сечения трубопровода. Полученное выше основное уравнение равномерного движения жидкости справедливо как для напорного, так и безнапорного движения. Поэтому для квадратичной области сопротивления, принимая величину т/у пропорциональной квадрату средней скорости движения, будем иметь [c.70]

Рис. 4.10. К выводу основного уравнении равномерного движения жидкости в трубах

Основному уравнению равномерного движения жидкости в трубопроводах можно придать также другой вид. Для этого выделим в трубопроводе сечениями /—I и 2—2 соосный цилиндр радиусом а и длиной / (рис. 4.10). Так как распределение скоростей в обоих сечениях по предположению одинаково, то частицы жидкости, переходя от первого сечения ко второму, не испытывают ускорения. Поэтому можно считать, что силы, приложенные к цилиндру, находятся в равновесии. Уравнение [c.157]

Как показывают опыты, при турбулентном течении с достаточной точностью для многих случаев практики можно считать, что т прямо пропорционально квадрату скорости V. Из основного уравнения равномерного движения жидкости видно, что в этих случаях прямо пропорционально г или V прямо пропорционально, т. е. [c.60]

Между силами трения Т и потерями напора для равномерного движения (местные потери отсутствуют) существует определенная зависимость, которая называется основным уравнением равномерного движения жидкости. [c.68]

Зависимость (3.31) есть основное уравнение равномерного движения жидкости, которое показывает, что касательные напряжения, отнесенные к удельному весу жидкости, равны произведению гидравлического радиуса К на гидравлический уклон /. [c.71]

Уравнение (3.15) является основным уравнением равномерного движения реальной жидкости. Оно справедливо для потока с живым сечением любой формы и в дальнейшем используется для получения расчетных зависимостей потерь напора. [c.39]

В основное уравнение равномерного движения (63) входит величина т. Эта величина зависит от режима течения жидкости. Опытами установлено, что при течении жидкости возможны два режима ламинарный, при котором жидкость движется слоями, не перемешиваясь, и т у р - [c.50]

Пользуясь основным уравнением равномерного движения, можно получить законы ламинарного течения любой жидкости в круглой трубе, т. е. распределение скоростей по живому сечению, формулу для расхода и формулу для средней скорости. [c.53]

Возьмем круглую трубу радиусом г (рис. 49). Определим скорость и в произвольно взятой точке М, отстоящей от оси трубы на расстоянии у. Проведем через точку М радиусом, равным у, концентрическую поверхность. Основное уравнение равномерного движения (63) для жидкости, движущейся внутри проведенной концентрической поверхности, дает [c.53]

Выражение, полученное из основного уравнения равномерного движен[1я жидкости в предположении, что удельное сопротивление трению равно yv . 8g, откуда коэффициент Шези —y8g k. Тогда, согласно уравнению неразрывности потока и уравнению Шези, расход будет равен [c.51]

Из основного уравнения равномерного движения следует также, что касательные напряжения прямо пропорциональны потерям напора. Чем больше касательные напряжения, тем больше потери напора. Опыты показывают, что касательные напряжения, а следовательно, и потери напора зависят от скорости течения жидкости. [c.71]

ОСНОВНОЕ УРАВНЕНИЕ УСТАНОВИВШЕГОСЯ РАВНОМЕРНОГО ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ ДЛЯ ПРАВИЛЬНЫХ РУСЕЛ . [c.131]

Основные положения. При равномерном движении жидкости в трубах потери напора определяют по уравнению (И1.20). Обычно в зто уравнение вводят коэффициент сопротивления трения тр> обозначающий путевые потери при движении жидкости. Тогда уравнение (П1.20) преобразуется [c.87]

Основное расчетное уравнение для равномерного движения жидкости в каналах имеет следующий вид [c.201]

Обратный уклон дна русла (г о<0). Введем в уравнение (ХП1.156), составленное для обратного уклона дна русла (рис. Х1У.З), отношение расходных характеристик. Для такого преобразования надо представить себе некоторый, по терминологии Н. Н. Павловского, вспомогательный поток , русло которого в точности совпадает по форме с руслом основного потока, а продольный уклон прямой и численно равен абсолютной величине продольного уклона основного потока. Для такого вспомогательного потока можно написать зависимость расходной характеристики при значениях уклона в абсолютных величинах без указания направления его движения. Следовательно, для вспомогательного потока можно написать зависимость, отвечающую равномерному движению жидкости в русле с тем же расходом, что и в основном потоке, направленном в обратную сторону [c.293]

Основное уравнение установившегося равномерного движения жидкости [c.106]

В данной главе рассматривается установившееся плавно изменяющееся движение жидкости в открытых руслах, при котором изменение основных параметров потока по его длине происходит достаточно плавно (см. 3.5). В связи с этим при выводе уравнений движения можно пренебречь составляющими местных скоростей в плоскости живого сечения потока и принять распределение давлений в этой плоскости соответствующим гидростатическому закону. Предположим также, что работа сил сопротивления при неравномерном и равномерном движении практически одинакова. [c.3]

Проблема движения вязкой жидкости вблизи плохо обтекаемого тела представляет одну из наиболее сложных и до сих пор нерешенных проблем нелинейной механики жидкости. Роль конвективных членов, представляющих нелинейность в уравнениях Навье — Стокса, в создании зон замкнутых обратных токов, в явлении неустойчивости этих зон, начиная с некоторого критического рейнольдсова числа обтекания тела, отрыва их от тела и схода в область следа будет, вероятно, еще долго привлекать внимание исследователей. Велико прикладное значение этой проблемы. Такие важные технические задачи, как автоколебания цилиндрических тел в равномерных однородных потоках жидкостей и газов, звучание струн в потоках (эоловы тоны), использование обратных токов в следе за телом для стабилизации пламени в камерах горения, и ряд других близких по своей гидродинамической сущности проблем упираются в необходимость изучения динамических явлений в кормовой области плохо обтекаемых тел. Основная проблема сопротивления движению тел плохо обтекаемой формы в жидкостях и газах при малых и средних значениях рейнольдсовых чисел также остается до сих пор нерешенной. [c.509]

Выше мы познакомились с основными понятиями и методами вычислительной гидродинамики иа примере простейших задач, используя некоторые формы уравнений Навье — Стокса в декартовых координатах и представляя их в виде уравнений в конечных разностях на равномерных расчетных сетках с постоянными Ах и Аг/. В настоящей главе мы очень кратко рассмотрим некоторые особенности других систем координат и расчетных сеток, а также уравнения движения жидкости, отличающиеся от уравнений Навье — Стокса. Мы не будем углубляться в изучение этих вопросов из-за недостатка места и времени (а иногда и из-за того, что они не слишком интересуют автора и он недостаточно в них компетентен). Единственная цель настоящей главы состоит в том, чтобы разъяснить некоторые понятия и указать дополнительную литературу по этим вопросам. При этом мы предполагаем, что читатель уже знаком с предметом изложения. [c.424]

Математические модели подобных течений с отрывом можно довольно легко построить, используя уравнения движения Эйлера для невязкой жидкости. Основная идея состоит в том, что допускается скачкообразное изменение скорости при переходе через линию тока, что является грубым нарушением гипотезы (Е) из 1. Простые примеры таких течений схематически изображены на рис. 9. В этих течениях все линии тока параллельны друг другу, а области равномерного течения отделены от областей стоячей воды линиями тока, при переходе через которые скорость изменяется скачком. На рис. 9, а изображена идеализированная бесконечная струя поступающая в область неподвижной воды из трубы произвольного поперечного сечения, а на рис. 9, б изображен равномерный поток, отрывающийся от полуцилиндра со стороны среза и обтекающий застойный след позади этого полуцилиндра. В обоих случаях давление можно считать гидростатическим. [c.76]

Выведем основное уравнение равномерного движения. Будем рассматривать поток жидкости произвольной формы, имеюш,ий по длине постоянное живое сечение со и наклоненный к горизонту под углом о- Выделим в потоке сечениями /—/ и II—II отсек жидкости AB D длиной L (рис. 4.8). Обозначим давления в цент- [c.106]

Определение основных размеров маслопроводов, систем водяного охлаждения, разного рода сопловых аппаратов и насадков, а также расчет водоструйных насосов, карбюраторов и т. д. производятся с использованием основных законов и методов гидравлики уравнения Бернулли, уравнения равномерного движения жидкости, зависимости для учета местных сопротивлений и формул, служащих для расчета истечения жидкостей из отверстий и насадков. Приведенный здесь далеко не полный перечень практических задач, с которыми приходится сталкиваться инже-нерам-механикам различных специальностей, свидетельствует а большой роли гидравлики в машиностроительной промышленности и ее тесной связи со многими дисциплинами механического цикла (насосы и гидравлические турбины, гидравлические прессы и аккумуляторы, гидропривод в станкостроении, приборы для измерения давлений, автомобили и тракторы, тормозное дело, гидравлическая смазка, расчет некоторых элементов самолетов и гидросамолетов, расчет некоторых элементов двигателей и т. д.). [c.4]

Чем больше силы трения в реальной жидкости, тем больше, при равных прочих условиях, потери напора hj-. Между силами трения и потерями напора hf (т. е. работой сил трения) существует, естественно, определенная зависимость. Зная распределение в потоке напряжений х, а также скоростей и (дающих нам величину перемещений частиц жидкости), мы могли бы подсчитать работу сил трения и тем самым определить потери напора. Однако такая задача является весьма трудной, в частности, в связи с тем, что поле скоростей и нам часто бывает неизвестным. Здесь приходится идти особыми приближенными путями, освещаемыми ниже. При этом, рассматривая вначале простейший случай движения жидкости — установившееся равномерное движение (местные потери отсутствуют) — мы пользуемся особым уравнением, которое дает связь только между силами трения и потерями напора. Это достаточно точное уравнение принято называть основным уравнением установившегося равномерного движения жидкости (см. 4-2). На основании этого уравнения, а также на основании законов Ньютона о силах внутреннего трения (см. 4-3), мы далее и устанавливаем необходимую нам зависимость, связывающую потери напора и скорости движения жидкости. Этот вопрос достаточно хорошо решается теоретически для простейших случаев ламинарного движения (см. 4-4 и 4-5). В случае турбулентного режима приходится прибегать к использованию некоторых экспериментальных коэффищ1ентов, вводимых в теоретический анализ. [c.130]

Чем больше силы трения в жидкости, тем больше, при равных прочих условиях, величина Между силами трения в жидкости и потерями на-пора /ь существует определенная зависимость. Эту зависимость, относящуюся к случаю установившегося равномерного движения (когда местные потери отсутствуют), принято называть основным уравнением установившегося равномерного движения жидкости (см. 4-2). Величину потери напора в случае неустановившегося движения, а также в случае установившегося неравномерного движения жидкости, найти затруднительно. Поэтому часто эти потери приходится определять, псшьзуясь формулами, относящимися к случаю установившегося равномерного движения. При таком условном использовании этих формул в них иногда вводят некоторые коррективы. [c.106]

Скорость W падения твердых частиц в движущейся жидкости можно найти, исходя из основного уравнения движения тела в восходящем потоке жидкосги. Па тело действуют следующие силы (фиг. 766) сооственпый вес где Vy — объем тела, - -i—весовая плотность (пес единицы объвдма) равнодействующая давления жидкости на тело, равная R= Vy- i, где j — весовая плотность жидкости сила Р сопротивления жидкости движению тела в ней. Если тело движется в жидкости равномерно, т. е. его скорость w = onst, то должно быть [c.737]

Такие течения для несжимаемой жидкости изучены в [7] применительно к задаче о движении жидкого эллипсоида. Для уравнений газовой динамики течения такого типа рассматривались впервые Л. В. Овсянниковым в [6]. Эти течения нашли применение при решении задачи о динамике гравитируюпдего газового эллипсоида [11.В[3,5,11] изучены некоторые пространственные стационарные решения уравнений Навье-Стокса, в которых компоненты вектора скорости линейно зависят от двух координат. В классе таких течений решается, в частности, задача о равномерном вращении в вязкой жидкости бесконечного диска [3]. Цель предлагаемой статьи — описание основных типов гидродинамических [c.176]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...