Количество движения частицы

Значительный вклад в основу этой проблемы внес Гейзенберг, выдвинув принцип о невозможности одновременного измерения двух сопряженных переменных. Например, если точно известно положение частицы, то такое свойство, как количество движения, даже теоретически не может быть точно измерено. Если наблюдаемое количество движения частицы точно установлено, то по- ложение частицы не может быть определено. В действительности любое свойство не может быть точно измерено и известная степень теоретической неопределенности остается при каждом измерении. Порядок величин этих неточностей дается соотношением [c.74]

Количество движения частицы может быть выражено в виде [c.75]

Согласно уравнению (2-8), количество движения частицы [c.75]

НОМ отражении (фиг. 5.9, а) изменение количества движения частицы, приближающейся к мишени под углом 9 в направлении Uq, выражается в виде [c.213]

Исходя из допущений теории пограничного слоя, уравнение количества движения жидкости в направлении оси у опускается. Из уравнения количества движения частиц в направлении у [c.345]

Рассмотрим вновь случай разреженной взвеси с размерами частиц больше 1 льк, когда распределение скорости в жидкости слабо зависит от присутствия частиц, а броуновская диффузия частиц незначительна. Ясно, что 1) рассеивание частиц в струе обусловлено движением жидкости 2) так как множество частиц замедляется, их концентрация увеличивается и в конечном счете они осаждаются 3) суммарное количество движения системы сохраняется, как и в случае струи однофазной н идкости, но количество движения частиц при этом диссипирует. Используя метод, предложенный в предыдущих разделах, запишем уравнение неразрывности и движения для дискретной фазы в виде [c.374]

Здесь Аб у,од — количество движения частиц, уходящих из объема W за время А (т. е. частиц, отмеченных крестиком, но не находящихся в этот момент в объеме W) соответственно AQ phx количество движения частиц, приходящих за время At в объем W извне (т. е. частиц, отмеченных на рис. 111.21,6 кружками). [c.111]

Полный момент количества движения частиц (ядер), равный векторной сумме собственного момента—спина—частиц и орбитального момента, является интегралом движения. [c.265]

В момент времени t главный момент количеств движения частиц жидкости в канале относительно вертикальной оси (перпендикулярной к плоскости чертежа) можно представить состоящим из двух слагаемых [c.191]

Согласно ударной теории Ньютона, сила сопротивления определяется полной потерей количества движения частиц на площади наибольшего поперечного сечения. Так как рассматривается обтекание конуса под углом атаки а = 0, то его наибольшая площадь а при обтекании его свободномолекулярным потоком со [c.724]

Выражение работы силы через её импульс. Напишем уравнение, выражающее закон изменения количества движения частицы формулы (18.5) и (18.12)] [c.164]

Согласно выше сказанному производная но времени от системы скользящих векторов, равных количествам движения частиц системы, эквивалентна системе скользящих векторов, равных внешним активным силам и реакциям материальной системы, т. е. [c.311]

Уравнения движения твёрдого тела, отнесённые к неподвижным осям. Уравнения движения твёрдого тела получаются непосредственно, если приложим к нему закон, изложенный в 183 и представляющий собой объединение законов изменения количества движения ( 178) и кинетического момента ( 180). Упомянутый закон в применении к твёрдому телу гласит производная по времени от системы скользящих векторов, изображающих количества движения частиц твёрдого тела, эквивалентна системе скользящих векторов, изображающих действующие на тело активные силы. Такая формулировка закона вытекает из замечаний о сумме и о сумме моментов реакций внутренних связей, сделанных в 178 и 180. [c.501]

По аналогии со сказанным в 183 оба закона, (56.50) и (56.52), мы можем соединить в один система скользящих векторов, равных приращениям количеств движения частиц системы, эквивалентна системе векторов, равных активным импульсам и импульсивным реакциям. Если система векторов, равных импульсивным реакциям, эквивалентна нулю, то система векторов, равных приращениям количеств движения частиц системы, эквивалентна системе векторов, равных активным импульсам. Вместо того, чтобы говорить система векторов, равных приращениям количеств движения частиц системы , можно было бы сказать приращение системы векторов, равных количествам движения частиц системы ( 31). [c.631]

Для установления зависимости функции момента Mi движущих сил и параметров движения жидкости найдем момент количества движения частиц, находящихся в ячейках ведущей полумуфты [c.88]

Планета остается на своей орбите там, где количество движения частиц тонкой материи равно количеству ее движения. На более близком расстоянии центробежная тенденция берет верх над центростремительным воздействием частиц тонкой материи, на расстоянии же более далеком, наоборот, перевешивает это центростремительное воздействие. [c.164]

Количеством движения частицы называется вектор mV, равный произведению массы частицы на ее скорость. [c.83]

Остановимся теперь на определении 0 . Эта величина представляет собой сечение образования составного ядра С с моментом J в результате столкновения ядра А с частицей а. Пусть момент количества движения частицы а равен / тогда, очевидно, [c.181]

Будем попрежнему считать, что относительный момент количества движения частиц, образующих составное ядро, а также частиц, возникающих при его распаде, равняется нулю. Для простоты не будем пока учитывать спин ядер. [c.234]

Ши 08 (напомним, что д —главное квантовое число, принимающее значения 1, 2,. .., характеризует энергию частицы в данном состоянии /—азимутальное квантовое число, изменяющееся от О до п—1, характеризует момент количества движения частицы в пространстве гп[ — его проекция на заданное направление, принимающее значения —/,. .., +/, определяет ориентацию момента количества движения и — проекция спийа на это же направление, равная или — 7г А, или +72 А и определяющая ориентацию внутреннего момента количества движения). [c.24]

Полный момент количества движения частицы состоит из орбитального и спинового моментов, которые суммируются по правилам сложения квантовых векторов. [c.24]

Проекция количества движения частицы на ось у (и ось г) не изменяется, как не изменяются координаты г/ и г. Следовательно, проекции количества движения преобразуются подобно координатам при переходе от системы В к системе А (конечно, так же п обратно). Только вместо времени I в формулы преобразования входит масса та. [c.534]

До удара количество движения частицы 1 равно /С и ее полная энергия в, причем [c.554]

Выразим К] через известные Е, К и подставим в (162,4). Квадрат количества движения частицы 1 [c.555]

Спин — собственный момент количества движения частицы, измеряемый в единицах //, 17. Одни частицы обладают целым спином и подчиняются статистике Бозе—Эйнштейна (бозоны), другие— иолуцелым спином и подчиняются статистике Ферми—Дирака (фермиоиы). [c.341]

Для конечного объема га.за между некоторыми сечениями канала дои после прямого скачка можно применить закон сохранения количества движения. Изменение количества движения всех частиц, прошедших через выделенный объем за некоторый промежуток времени, равно разности количества движения частиц газа, вошедших и вышедших из объема. Это изменение количества движения частиц в тот же промежуток времени равно силам инерции и должно находиться в равновесии с внешними силами. Для иевязкого газа внешними силами являются силы давления. [c.246]

С другой стороны, мы видели, что производная от скользящего вектора, равного скоройти v частицы, есть скользящий вектор, равный её ускорению W (в смысле 51). Вследствие равенства (18.2) таким же образом между собой связаны количество движения mv и величина mw, т. е. согласно равенству (18.1) количество движения и сила. Поэтому мы можем утверждать, что, во-первых, производная по временно количества движения частицы равна силе [c.157]

Объединение законов изменения количества движения и кинетического момента системы в один закон. Если вспомнить определение геометрической производной ог системы скользящих векторов ( 31), то оба закона, закон изменения количества движения (31.6) и закон изменения кинетического момента (31.17), можно соединить в один. Действительно, обозначим буквой систему векторов т. е. количеств движения частиц материальной системы,и буквойЕ систему векторов F f > + [c.310]

Если систему векторов /и, т. е. количеств движения частиц твёрдого тела, мы обозначим через 5, а систему векторовт. е. приложенных к телу сил, обозначим через Е, то высказанный закон согласно формуле (31.25) на стр. 311 символически выразится так [c.501]

Рассмотрим параллельный пучок быстрых частиц, падающих на рассеиватель. Считая длину волны частиц достаточно малой, мы можем пользоваться квазиклассическим рассмотрением. В этом случае можно приравнять выражения для момента количества движения частицы, даваемые классической и квантовой механикой. В классической механике момент количества движения частицы равен Mv ab, где —скорость частицы на бесконечном расстоянии от рассеивателя, й Ь — кратчайшее расстояние, на котором прошла бы частица от рассеивателя, двигаясь по прямой (эта величина называется параметром стол1сновения). В квантовой механике момент [c.166]

Молекулярно-кинетическая теория жидкости, разработанная Френкелем, Эй-рингом и Андраде, основана на различии механизмов теплового движения частиц жидкости и газов. Частицы газа движутся прямолинейно в непрерьшном пространстве свободного объема, при этом количество движения частицы постоянно. Свободный объем жидкости не является непрерьгоным. При тепловом движении частицы совершают преимущественно колебания относительно некоторого оседлого положения. [c.21]

При этом мы полагаем, что размеры площадок на плоскостях АВ и А В дог тг1точпо велики и количеством движения частиц, проходящих через боковые цилиндрические поверхности (след их показан пунктиром на рис, 318), можно пренебречь. [c.394]

Элементарное, прег[ложенное еще Ньютоном, объяснение возникновения подъемной силы нросю. Частицы воздуха задолго до прохождения около них крыла самолета находились в покое когда крыло подошло к ним, давление на частицы под крылом увеличилось и частицы воздуха получили движение вниз и вперед. Если мы подсчитали бы общее ежесекундное изменение количества движения частиц, направленное вниз, и разность давлений по поверхности, окртужающей крыло, то определили бы подъемн, ю силу. [c.395]

Абсолютные значеьгия импульса каждой часгицы до и после удара равны друг другу, в этом главное упрощение картины удара в системе ц. м. При ударе может измениться только направление количества движения частиц (рис. 440), угол г]) может быть любым. [c.557]

Теорема 2.2. Производная по времени от кинетического момента точки относительно центра неподвижной системы координат Oxyz равна моменту действующих на точку внешних сил плюс момент количества движения частиц, отброшенных за единицу времени, по отношению к тому же центру О неподвижной системы координат Oxyz. [c.68]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...