Скорость фиктивная

Средняя скорость потока V p — скорость фиктивного потока с равномерным полем скоростей по нормальному сечению, имеющего такой же расход Q, как и расход действительного потока с неравномерным полем скоростей (см. рис. 11) [c.72]

Из табл. 1.1.1 [201 находим фиктивную скорость несжимаемого потока == = 0,4981 и по уравнению Бернулли, задаваясь пересчитываемыми значениями коэффициентов давления в несжимаемом потоке (Рнс). вычисляем соответствующие местные относительные скорости фиктивного несжимаемого потока Л == [c.182]

Имея это в виду, для упрощения расчетов в случаях параллельноструйного и плавно изменяющегося движений вводят понятия средней для данного живого сечения скорости течения. Эту скорость (фиктивную, в действительности не существующую) принято обозначать через v. Скорость v определяется [c.87]

Откладывая эти средние скорости в виде ординат от соответствующих делений оси времени 7 на графике скорости (рис. 283, б), получим ступенчатую линию Г Г 2 2 3 3 . .. графика скорости фиктивного движения по ломаной. Нетрудно понять, что истинный график скорости представится в виде плавной кривой, проведенной через уступы ступенчатого графика так, чтобы заштрихованные площадки выступающих и входящих углов оказались равными. Этим графически выражается условие, что движение с переменной скоростью будет иметь среднюю скорость на каждом участке, равную найденным средним скоростям, благодаря чему пути, пройденные в истинном движении и фиктивном, окажутся одинаковыми. [c.244]

Будем сначала рассматривать случай, когда в начальный мо мент времени свободная поверхность грунтовых вод горизонтальна, т. е. когда h х, z, 0) = 0. Тогда функцию Ф (х, z р) можно рассматривать как потенциал скорости фиктивного движения в области, ограниченной горизонтальной плоскостью (z =0) равного потенциала, а также вертикальными плоскостями равного потенциала и вертикальными твердыми стенками. [c.218]

Функцию Ий можно рассматривать как скорость фиктивного течения несжимаемой жидкости в некоторой плоскости С, а уравнения (24.4) — как уравнения движения в плоскости годографа комплексной скорости И = Ий" этого течения. [c.196]

Все развитые в гл. 4 методы решения прямой и обратной задач теории установившегося обтекания гидродинамических решеток, которые были основаны на решении краевых задач для логарифма комплексной скорости, непосредственно обобщаются на случай дозвукового течения газа в приближенной постановке С. А. Чаплыгина. При этом краевые задачи решаются для комплексной скорости фиктивного потока, а переход к области течения осуществляется с помощью формул (24.7), (24.1 1), (25.1), (25.2) и (25.5). [c.214]

Решетка строится по заданному годографу скорости фиктивного потока несжимаемой жидкости в соответствии с приближенным методом С. А. Чаплыгина, описанным в гл. 5. [c.419]

Следующим важным этапом является выбор годографа скорости для проектируемой решетки. При выборе формы годографа следует иметь в виду, что в действительности решетка будет обтекаться жидкостью, обладающей вязкостью. Хорошие результаты показывают решетки, в которых скорость постоянна на большей части выпуклой и вогнутой сторонах лопаток. Это позволяет избежать лишних диффузорных участков, где возможен отрыв потока. Кроме того, в дозвуковых решетках не следует допускать возникновения сверхзвуковых скоростей на выпуклой стороне лопатки, что также снижает потери. На рис. 4.17 показан годограф скорости фиктивного течения для заданных = 0,65, Р1 = [c.90]

Остановимся ещё на следующих весьма простых соображениях. Предположим, что мы изучаем в плоскости ([)-, v) обтекание круга (хотя бы бесциркуляционное) в плоскости (х, у) мы имеем сплющенный круг. Пусть скорость фиктивного потока 1/ 0= 0,35 ей отвечает скорость сжимаемой жидкости г>оо=0,36 (близкая к У ). Но максимальная скорость получающаяся в сжимаемой жи ко- [c.143]

Мы считаем, что д в каждой точке профиля известно, значит, мы можем найти V Vx для каждой точки профиля. Теперь спросим себя, каково будет распределение скоростей и давлений вокруг крыла С, если скорость на бесконечности будет г 2> причём считаем сперва 2/ —обратимся затем к таблице или к формуле (17.9) и найдём соответствующую скорость фиктивного потока несжимаемой жидкости пусть это будет 2, для этого фиктивного потока несжимаемой жидкости конечно снова будет [c.144]

Как видим, логарифм модуля скорости и угол наклона скорости 0 удовлетворяют уравнению Коши—Римана точно так же, как и 9 = пку и 0. Поэтому ш и 0 могут быть рассматриваемы как модуль скорости и угол наклона некоторого потока несжимаемой жидкости в плоскости вспомогательных переменных [а, V. Этот поток назовем фиктивным потоком, величина хт есть скорость фиктивного потока, назовем ее фиктивной скоростью. Итак, рассмотрим в плоскости г, V некоторый замкнутый контур С, представляющий собою профиль крыла с острой задней кромкой в точке А (рис. 119). Задача обтекания этого контура фиктивным потоком будет определена при следующих условиях [c.481]

С точностью до коэффициента Fi постоянная аберрации равна отношению скорости некоторой фиктивной планеты пренебрежимо малой массы, движущейся по круговой орбите единичного радиуса, к скорости света она обычно выражается в секундах дуги умножением на число секунд в одном радиане. Коэффициент Fl равен отношению средней скорости Земли к скорости фиктивной планеты и задан формулой [c.181]

V = г — скорость фиктивной 1-частицы, описывающей относительное движение частиц. Независимыми координатами системы яв- [c.191]

Обратимся к рассмотрению скоростей точек 7И и Л/ в момент t. Скорость V точки М в момент t можно рассматривать как предел скорости фиктивного равномерного движения по хорде ЛШ) [c.185]

Чтобы в этом убедиться, достаточно показать, что скорость любой точки плоской фигуры в момент t есть вращательная скорость вокруг точки Р. Возьмем какую-нибудь точку М нашей плоской фигуры (черт. 228) и отметим положения, занимаемые ею в моменты t (оно обозначено буквой М) и (положение Мх). Чтобы вычислить скорость точки М в момент t, воспользуемся тем обстоятельством, что скорость есть предел скорости фиктивного равномерного движения точки М. по [c.238]

Возьмем какую-нибудь точку М твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной точки О (черт. 246). Отметим положения, занимаемые точкой М. в момент t (положение Ж) и в момент t М (положение Му). Скорость V точки М в момент t определим как предел скорости фиктивного равномерного движения по хорде ММу. [c.255]

Очевидно, что при наклонном падении звука во все выражения должен входить фазовый экспоненциальный множитель ехр ikz х X sin Р). Поэтому колебательная скорость фиктивных источников на цилиндре может быть записана в виде [c.165]

По этому значению из табл. 4.1.1 находим относительную скорость фиктивного несжимаемого потока Аоо = 0,498. Далее по коэффициенту —1,0 определяем отнощение абсолютных давлений [c.541]

Из табл. 4.1Л по значению Я=0,770 находим местную относительную скорость фиктивного несжимаемого потока Л=0,668. Используя затем уравнение Бернулли, вычисляем соответствующий коэффициент [c.541]

Допустим, что источник теплоты перемещается на некотором расстоянии от края пластины уо (рис. 6.15). Считая границу I—/ адиабатической, создадим отражение теплоты от нее. Этого можно достигнуть, если предположить, что пластина бесконечна и в ней движутся одновременно с одинаковой скоростью два источника одинаковой мощности. Расстояние между действительным и фиктивным источниками равно 2уо- Распределение температуры в некотором произвольном сечении от действительного Q] и фиктивного а источников теплоты в бес- [c.183]

Сила (не) направлена как (вертикально, горизонтально...), (не) приложена к чему (к телу...), (не) эквивалентна чему (системе сил...), (не) вычисляется, равна как (по модулю...), (не) является чем (функцией времени...), (не) является какой (фиктивной...), определяется чем (формулами...), изображается чем (вектором...), слагается из чего (из двух составляющих...), состоит из чего (из одной составляющей...), соответствует чему (обобщённой координате...), действует на что (на систему...), зависит от чего (от скорости, от ускорения, от положения [c.78]

Мы приведем теперь иной ход рассуждений об определении вектора скорости. Перемещение Аг будем рассматривать как результат фиктивного равномерного и прямолинейного движения точки по хорде ММ. Скорость этого фиктивного дви-кения назовем [c.77]

По этому значению из табл. 1.1.1 [20] находим относительную скорость фиктивного несжимаемого потока Л о = 0,4981. Далее по коэффициенту Д1тш = —1,0 определяем отношение абсолютных давлений pm JPx. = >Птшйм1/2 + 1 = 0,825. [c.181]

Из табл. 1.1.1 [20] по значению X = 0,7692 находим местную относительную скорость фиктивного несжимаемого потока Л = 0,6686. Используя уравнение Бернулли, вычисляем соответствующий коэффициент давления ртшнс =1—(А/ЛД = = —0,8018. [c.181]

Рассмотрим сплошной поток газа Чаплыгина через решетку профилей, расположенных в плоскости г с комплексным периодом 7 T =t), и годограф комплексной скорости фиктивного погока несжимаемой жидкости / = Уе в плоскости С. [c.200]

Лсно, что всегда можно видоизменить f введением постоянного множителя, так чтобы скорость фиктивного движения на бесконечности равнялась любому выражению, но здесь совершенно бесполезно выяснять это условие в общем случае при этих условиях скорость на бесконечности не будет входить в число данных величин в задаче, а будет определена в конце подсчета а posteriori.) [c.153]

Просто, по существу путем применения формул (4.7)—(4.10), решаются обратные задачи построения решеток в потоке газа с заданным распределением скорости на контуре профиля или канонической области большинство методов, описанных в 3, было распространено на течение газа Чаплыгина, причем соответствую пще краевые задачи решались для скорости фиктивного потока несжимаемой жидкости и выполнялись условия замкнутости профилей в потоке газа (Г. Г. Тумашев, 1945, 1949, 1965 [c.129]

Из табл, 7.2,1 по значению Х1 находим местную скорость фиктивного несжимаемого потока и по уравнению Бернулли (7.2.2) вычисляем соответствугоший ко- [c.260]

Температуру в период выравнивания можно определять путем использования фиктивного источника теплоты и стока теплоты аналогично случаю, рассмотренному выше (в п. 6.1). Рассмотрим случай, когда источник теплоты в точке прекратил движение и перестал действовать (рис. 6.12,6). Будем, однако, предполагать, что фиктивный источник теплоты той же мощности продолжает свое движение с той же скоростью v. Вместе с ним движется фиктивный сток теплоты такой же мощности, как источник. Очевидно, что источник и сток теплоты будут взаимно уничтожаться. Формальное введение фиктивных источника и стока теплоты необходимо лишь для удобства численного определения приращения температуры в период ее вырав- [c.177]

Действующая на тело, равнодействующая, уравновешивающая, активная, пассивная, живая, объёмная, массовая, приведённая, центральная, (не-) потенциальная, (не-) консервативная, вертикальная, горизонтальная, растягивающая, сжимающая, заданная, обобщённая, внешняя, внутренняя, поверхностная, ударная, (не-) мгновенная, нормально (равномерно) распределённая, лишняя, электромагнитная, возмущающая, приложенная, восстанавливающая, диссипативная, реальная, критическая, поперечная, продольная, сосредоточенная, фиктивная, неизвестная, лошадиная, перерезывающая, поворотная, составляющая, движущая, выталкивающая, лоренцева, потерянная, реактивная, постоянная по величине, периодически меняющая направление, зависящая от времени (положения, скорости, ускорения). .. сила. Касательная, тангенциальная, нормальная, центробежная, переносная, центростремительная, вращательная, кориолисова, даламберова, эйлерова. .. сила инерции. Полезная, вредная. .. сила сопротивления. Слагаемые, сходящиеся, параллельные, позиционные, объёмные, центростремительные, массовые, пассивные, задаваемые, кулоновские. .. силы. [c.78]

Матер 1ал1,ппя частйда, т. е. тело относительно малых размеров, под действием силы получает ускорение, и мы будем изучать ускоряющее свойство силы, почему и сами силы, следуя Ньютону, будем называть ускоряющими. Это не означает, что мы рассматриваем иные силы, чем в статике. Понятие ускоряющая сила противостоит, например, понятию живой силы по Лейбницу, который предлагал измерять силу через 1/ 2ти (здесь т — масса частицы, а v — скорость). Понятие силы инерции (см. и. 1.1 гл. XX) является фиктивным понятием, если речь идет о силах, действующих на тело, т. е. также противостоит понятию ускоряющей силы, как меры механического воздействия на рассматриваемую частицу (тело) со стороны других тел. [c.234]

Учет влияния пограничного слоя путем замены истинного контура соила фиктивным контуром приводит к сужению сопла, поэтому в дозвуковом течении пограничный слой вызывает увеличение, а в сверхзвуковом — уменьшение скорости (по сравнению со случаем течения иевязкого газа в сопле истинного контура). [c.436]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...