Сила действующая на препятствие

Нас будет интересовать сила, действующая на препятствие О. Поток энергии в падающей волне Л/,, в прошедшей А1е- Изменение потока связано, во-первых, с рассеянием. [c.188]

Силы, действующие на препятствие, могут теперь быть определены из видоизмененного потока в бесконечности так, как это сделано в оригинальном доказательстве теоремы Кутта-Жуковского. Изменение количества движения в единицу времени в направлении, перпендикулярном к направлению потока, массы жидкости, заключенной в какой-то момент внутри круга бесконечно большого радиуса г, согласно формулам (10) и (13), будет равно [c.874]

Давление жидкости на препятствие. Рассмотрим обтекание неподвижного препятствия S. Пусть F —сила, действующая на препятствие за счет гидродинамического давления. Пусть п—единичная внешняя нормаль [c.94]

Сила, действующая на препятствие. Пусть имеется установившееся безвихревое движение жидкости. Пусть, кроме того, имеется п особенностей потока, каждая из которых находится на конечном расстоянии от препятствия. Пусть 5q —поверхность, ограничивающая препятствие, и пусть S (/=1, 2,. ..,п)—сферы бесконечно малого радиуса, каждая из которых окружает одну особенность. Пусть —сфера большого радиуса, окружающая сферы 5 (/ = 0, 1, 2,. .., п), и пусть через V обозначен объем сферы, внешней относительно сфер 5 , но внутренней относительно сферы 5 +1. Тогда по теореме Гаусса находим [c.445]

Таким образом, если Р, Ъ обозначают силу и момент силы, действующей на препятствие, то из п. 3.62 видно, что [c.446]

Величина силы, действующей на препятствие, в общем случае равна среднему потоку импульса через любую замкнутую поверхность, окружающую препятствие [c.647]

Связи осуществляются обычно в виде различных тел, стесняющих свободу движения системы. В этих случаях реакция связи представляет собой силу, приложенную в точке, в которой связь соприкасается с телом, причем направление реакции совпадает с тем направлением, по которому связь препятствует перемещению тела если таких направлений несколько, то направление реакции, а также и напряжение ее определяются в зависимости от активных сил, действующих на тело, и от движения самого тела. Кроме того,. [c.181]

Это ие препятствует применению теоремы о движении центра инерции, поскольку эта теорема установлена для произвольного агрегатного состояния системы. Следует только принять во внимание, что при сгорании заряда его масса не изменяется. При выстреле появляются обусловленные давлением пороховых газов силы, действующие на точки системы. [c.46]

Силы, действующие на тело, делятся на активные и реактивные. Активные силы стремятся перемещать тело, к которому они приложены, а реактивные препятствуют этому перемещению. Принципиальное отличие активных сил от реактивных заключается в том, что значение реактивных сил, вообще говоря, зависит от значения активных сил, но не наоборот. Активные силы часто называют нагрузками. [c.15]

При нагреве конструкции и шпилька, и трубка удлиняются, и если бы коэффициенты линейного расширения их материалов были одинаковы, то никаких температурных напряжений ни в шпильке, ни в трубке не возникло. Трубка при нагреве должна была бы удлиниться больше, чем шпилька (так как а >а ), но этому препятствует гайка, навернутая на шпильку. Таким образом, трубка давит на гайку, мешающую свободному температурному удлинению трубки, и тем самым вызывает растяжение шпильки. Сама трубка при этом оказывается сжатой. Усилия в произвольном поперечном сечении системы шпилька-трубка будут иметь направления, указанные на рис. 2-13,6. Уравнение равновесия сил, действующих на отсеченную часть, дает [c.38]

К числу внешних относятся силы, действующие на расстоянии, например, электромагнитные или другие силы, автоматически регулируемые таким образом, чтобы обеспечить конечную или дифференциальную связь, которую они должны осуществлять ими будут также контактные действия посторонних тел (препятствий), положение которых будет, как указывалось, зависеть [c.346]

Действие веса имеет постоянный характер. Если материальная точка, будучи несвободной, не падает, это значит, что действие силы тяжести нейтрализовано, или уравновешено другими силами, действующими на точку и происходящими от препятствий, мешающих ее движению. Так, если точка подвешена на нити или лежит на столе, то она находится под действием реальной силы, имеющей своим источником нить или стол эта сила про- [c.128]

Рис. 21. Зависимость сил, действующих на дислокацию, от расстояния в плоскости скольжения [39]. Малые пики соответствуют термическим препятствиям.

Силы трения препятствуют отвертыванию гайки при вибрациях, пульсации сил, действующих на соединение, а также при появлении остаточных деформаций в системе (например, при смятии опорных поверхностей). Чем больше упругость шайбы, тем надежнее стопорение. [c.298]

При относительном перемещении контактирующих материалов возникает сила трения Р, препятствующая взаимному перемещению. Сила трения равна Р = Р/, где Р — нормальная составляющая внешней силы, действующей на контактную поверхность, а / — коэффициент трения Коэффициент трения (безразмерная величина) может быть определен из уравнения / = Л (ро /Р), где А — коэффициент, р — динамическая вязкость и о — относительная скорость перемещения. Чем ниже значение /, тем меньше износ. [c.105]

При приложении к некоторому телу внешних сил внутри него возникают напряжения — внутренние силы, препятствующие разрушению тела. Если, например, к образцу (рис. 3.4) приложить внешнюю продольную силу Р, то в каждом его сечении появляются внутренние продольные распределенные по сечению силы. Напряжение — это внутренняя сила, действующая на единицу площади сечения. Если площадь сечения рассмотренного [c.61]

Предположим, что движущаяся краевая дислокация во время своего движения через плоскость скольжения под действием касательного напряжения т встречает пару препятствий, например две осажденные частицы, как схематично показано на рис. 3.23. Можно показать [4, стр. 68 и далее , что фактически нормальная сила, действующая на отрезке между точками 5 и С, равна по величине %Ы. Эта сила, которая стремится деформировать линию дислокации между двумя точками зацепления В и С, должна уравновешиваться параллельными составляющими натяжения линии дислокации, т. е. [c.56]

Решение. Отбросим связь - стену и заменим ее действие реакцией (рис. б). Горизонтальная составляюш ая реакции стены равна в данном случае нулю, так как все активные силы, действующие на балку, вертикальны. Реакция стены состоит из вертикальной составляющей N тл пары сил с моментом т. Эта пара сил препятствует повороту балки против хода часовой стрелки. Такой поворот балка стремится осуществить под действием сил F и Р. [c.51]

ЭТО показано на фиг. 136. Насосы этого типа допускают более высокие числа оборотов, повышению которых в схемах, представленных на фиг. 133, 134, препятствуют центробежные силы, действующие на жидкость (см. стр. 215). [c.253]

Баллон может быть прикреплен и к полумуфте 2. В этом случае колодки располагают на внешней стороне баллона. В первом случае муфта называется обжимной, во втором — разжимной. В муфтах второго типа центробежная сила, действующая на колодки, препятствует размыканию муфты при выключении, что может потребовать применения специальных отжимных пружин. Большее распространение получили обжимные муфты, в которых центробежная сила способствует расцеплению ведущей и ведомой частей муфты (при выключении на. ходу). [c.179]

В случае непотенциальных сил, действующих на материальную точку или тело, работа этих сил зависит от пути перемещения точки (тела). Примером непотенциальных сил являются силы кинематического трения. На практике различают два основных типа трения —внутреннее и внешнее. Внутренним трением, или вязкостью, называется явление возникновения касательных сил, препятствующих перемещению частей жидкости или газа по отношению друг к другу. Внешним трением называется взаимодействие между телами, возникающее в месте их соприкосновения [c.85]

Отличие акустических радиационных сил от электромагнитных заключается не только в том, что уравнения гидродинамики нелинейны, но также и в том, что в акустическом случае ореда и поверхность препятствия, вообще говоря, совершают колебания под действием волны, в то время как в электродинамике типичным является случай, когда среда или поверхность препятствия неподвижны. Поэтому при рассмотрении акустического радиационного давления существенным является вопрос о том, в каких координатах определяется давление. Как всегда, радиационные силы в эйлеровой системе координат — постоянные силы, действующие на поверхность или объем, фиксированный относительно неподвижного пространства. Радиационные силы в лагранжевой системе координат — постоянные силы, действующие на поверхность или объ- [c.178]

Для определения величины отрывающей силы, действующей на частицу, необходимо провести сложение векторов центробежного ускорения и ускорения свободного падения (рис. 111,4 и 111,5). При вращении запыленной поверхности вокруг горизонтальной оси сила тяжести способствует отрыву висящей частицы (рис. III, 4, в) и препятствует отрыву лежащей частицы (рис. III, 4,6). При вращении поверхности вокруг вертикальной оси, если величиной g нельзя пренебречь, отрывающая сила направлена под углом к поверхности. [c.75]

Какие две стадии удара мы выделяем для упрощения расчета абсолютно упругого удара Как меняется модуль упругих сил, действующих на ударяющее тело со стороны препятствия [c.341]

Задача определения радиационных сил, действующих в звуковом поле на препятствия, может быть разделена на несколько более простых. Отдельно можно рассмотреть радиационные силы в свободном звуковом поле, например силы, действующие на источник звука в свободном поле, или силы, действующие на какой-то выделенный объем однородной среды Более сложной задачей является определение радиашюнных сил, действующих на препятствия в звуковом поле. Поскольку препятствие изменяет звуковое поле, радиационные силы здесь создаются не только различием потоков импульса до препятствия л эа ним, но также и потоком импульса рассеянной волны. Таким образом, в этом случае для определения радиационной силы надо решить задачу о дифракции звуковой воины на препятствии. На величину радиационной силы, кроме того, может оказывагь влияние импеданс поверхности препятствия. [c.179]

Для огранлченного звукового пучка, как это следует из (5.12), радиационное давление во втором приближении равно удвоенной плотности кинетической энергии. Связь плотности звуковой энергии с плотностью потока энергии в плоской волне из-за нелинейного искажения профим волны, вообще говоря, не определяется условием J = с Е (см. гл. 2, 4). Однако при у = — 1, т. е. в гипотетической среде, где распространение волны происходит без изменения ее профиля, / = qE. Кроме того, в этой среде средняя по времени плотность кинетической энергии равна средней по времени плотности потенциальной энергии, т. е. радиационное давление из (5.12) равно средней по времени плотности полной звуковой энергии. Сред с у = — 1 нет, однако реализация волнового процесса, в котором профиль волны не изменяется, возможна, когда учитывается вязкость среды (см. гл. 3, 2) и акустические числа Рейнольдса малы. В этом линейном приближении обычно рассматриваются задачи о радиационных силах, действующих на препятствия. В этом приближении из (5.18) может быть определена сила в направлении распространения волны, возникающая изнза разницы имшульсов в падающей, и прошедшей волнах [c.189]

К нелинейным эффектам в известном смысле можно причислить и так называемое радиационное давление или давление ультразвукового излучения, которое, в частности, проявляется в виде постоянных пондеромоторных сил, действующих на препятствия, расположенные на пути распространения ультразвуковой волны. Давление ультразвуковою излучения существует и в свободном ультразвуковом поле в виде постоянной составляющей давления. Радиационное давление присуще любому волновому процессу независимо от его природы отю связано с изменением у препятствия величины переносимого волной импульса. Возникающие прп этом пондеромотор-ные силы малы известно, что для регистрации, например, давления света требуются весьма чувствительные приспособления. Давление ультразвукового излучения также является малой величиной по сравнению с амплитудой переменного давления в ультразвуковой волне. Тем не менее радиационный эффект следует непосредственно из линейных уравнений электродинамики и линеаризованных уравнений гидродинамики. Нелиней1юсть же точных уравнении гидродинамики приводит при расчете давления ультразвукового излучения к поправкам , соизмеримым с величиной эффекта, вычисленной в первом ириблпженни, в отличие от нелинейных поправок к другим акустическим параметрам, таким, например, как скорость звука, плотность энергии и т. д., в которые они входят в качестве величин второго и более высоких порядков малости. Эти сравнительно большие поправки к давлению ультразвукового излучения и представляют собой собственно нелинейный эффект. Отличие акустических [c.104]

Поскольку препятствие искажает ультразвуковое поле, то радиационные силы при этом определяются не только изменением потока импульса волны, падающей на препятствие, но и потоком импульса рассеянной волны. Поэтому в задачу о расчете радиационных сил,, действующих на препятствие, входит задача о дифракции акустической волны на препятствии. Кроме того, радиационные силы зависят от отражательных свойств препятствия. Поэтому конкретный расчет радиационных сил будет приведен при описании конкретных радиометрических систем, используемых, в частности, дл измерения интенсивности ультразвука. В данном же параграфе мы получим общие формулы для этих расчетов и расслютрим случай свободного ультразвукового поля. [c.105]

Складывая теперь выражения (V. 17) и (V. 19), получаем общую формулу для радиационной силы, действующей на препятствие в пучке плоских ультразвуковых волн в направлении их расппо-странения [c.113]

Вертикальная сила, действующая на препятствие, согласно теореме 7 гл. IV, равна F = 2dp(l + sin 9). Из написанных формул сразу вычисляются отнощение ajb длины козырька к щирине пластины и коэффициент сопротивления Со = 2Flpb. Если 1 —К + IK, то получается предельный случай пластины с козырьком в неограниченном потоке (рис. 58, а). Соответствующие предельные значения отнощения а/6 и коэффициента Со определяются формулами [c.146]

Чтобы найти силу, действующую на препятствие, нужно решить задачу об отражении и прохождении волиы через его границу. В простейшем случае, когда облучается плоская граница раздела, ортогональная оси х, слева от нее сушествуют падающая и отраженная волны с плотностями энергии и а справа — прошедшая волна Поэтому, как следует из формулы (3), на единицу площади поверхности действует сила [c.19]

В линейном приближении силы, действующие на препятствие в звуковом поле,— это периодические функции времени с частотой, равной частоте звука. В среднем по времени они равны нулю. Линейное приближение оказывается достаточным, например, для исследования работы микрофонов, где основной интерес представляет периодическая сила, действующая на мембрану микрофона. Отличные же от нуля средние силы возникают в результате эффектов 2-го порядка. Давление звука — величина 2-го порядка малости, она мала по сравнению с периодически меняюшимся звуковым давлением. В звуковом поле, в котором звуковое давление равно 10 дин/см при нормальных условиях в воздухе, давление звука в случае нормального падения звуковой волны на полностью отражающее звук препятствие имеет порядок 1 дин/см . Поэтому давление звука может оказаться существенным только в интенсивных звуковых полях. [c.51]

Кинг получил формулы для силы, действующей на жесткий шарик [74] и диск [75], помещенные в поле плоских бегущих или стоячих волн в идеальной жидкости. 1Иетод Кинга состоял в решении уравнений гидродинамики идеальной жидкости с последующим вычислением сил, действующих на препятствие. Позднее эти расчеты были повторены более простыми методами [76—82]. Метод непосредственного расчета радиационных сил мы проиллюстрируем на примере вывода формулы для усредненной по времени силы, действующей на частицу в поле плоской бегущей звуковой волны в идеальной жидкости. [c.72]

Как отмечалось выше (см. с. 5), в природе нет абсолютного покоя II тела, стремясь под действне.м внешних сил перемещаться в пространстве, сами действуют на препятствующие этому перемещению связи. Например, стул (см. рис. 1.1), находясь под действием силы тяжести, давит на пол, а шар (см. рис. 1.3) натягивает нить. Согласно пятой аксио.ме, одновре.мешю с возникновением действия тела на связь возникает равная по модулю, но направленная в противоположную сторону сила противодействия связи, приложенная к телу. Действие связи на тело называется силой реакции связи или реакцией связи [от латинского ге... (против) + a tio (действие), т. е. ответ на внешнее действие]. [c.12]

Если кулачок не реверсивный, то с целью уменьшения целесообразно увеличить угол давления фазы приближения, НйПрИМСр до Yn max Это допустимо, так как во время фазы приближения фп силы, действующие на толкатель, направлены в сторону его движения и не препятствуют, а способствуют вращению кулачка. В этом случае линия N n —N , проведенная под углом Vnmax пересекается с линией Ny — Ny в точке О . При этом центр вращения кулачка О будет иметь отрицательное смещение е и радиус кулачка Ro = О А < = ОАд. [c.233]

В двухклиновом подшипнике масляный клин образуется не только в нижней, но и в верхней половине вкладыша. В результате появляется сила, действующая на верхнюю часть шейки вала и препятствующая появлению интенсивной вибрации. [c.108]

Осевые усилия, возникающие на каждом рабочем колесе насоса, складываются, в результате чего появляется суммарная осевая сила, действующая в направлении от нагнетающего патрубка к всасывающему и достигающая нескольких тонн. Для восприятия этой силы служит гидропята, устройство которой показано на рис. 7.9. Небольшое количество питательной воды из последнего рабочего колеса поступает в цилиндрическую щель между втулками пяты и разгрузочного диска в камеру между подушкой пяты и разгрузочным диском, а затем через торцевую щель между ними — в деаэратор или всасывающий патрубок насоса. Обычно в цилиндрической щели дросселируется 30—50 % напора насоса, а в торцевой — 70—50 %. В результате появляется сила, действующая на диск и направленная от всасывающего патрубка к нагнетающему. Размеры пяты выбирают так, чтобы результирующее усилие было направлено в сторону всасывания, а между подушкой пяты и диском образовался зазор 0,15—0,2 мм, через который будет непрерывной пленкой протекать питательная вода. В пленке возникают гидродинамические силы, препятствующие контакту подушки и диска. [c.233]

Процесс виброобработки мелкодисперсных сыпучих тел в значительной степени формируется под влиянием воздействия газовой или жидкой фазы. Вследствие плохой воздухопроницаемости сыпучее тело оказывается подверженным большим аэродинамическим нагрузкам. Аэродинамические сопротивления возникают в результате того, что между пульсациями давления газовой фазы и движением твердой фазы имеется сдвиг фаз. Вследствие этого возникают аэродинамические силы, препятствующие движению твердой фазы. Так, в пространстве между поверхностью рабочего органа и нижним монослоем сыпучего тела при подбрасывании возникает разрежение, а при падении — повышение давления относительно атмосферного. Уравнивание этих периодических колебаний давления достигается вследствие периодического оттока избыточного и притока недостающего количества воздуха, проходящего через поры, имеющиеся в слое сыпучего тела. Поэтому на частицы мелкодисперсного тела действует пульсирующий аэродинамический напор, направленный с некоторым сдвигом по фазе в основном в сторону, противоположную их перемещению. Аэродинамические силы, действующие на частицы, являются главным образом функцией массы груза, удельной газопроницаемости и зависят от режима колебаний. [c.80]

Влияние центробежных сил. Заполнению рабочих впадин шестеренного насоса будут также препятствовать развивающиеся при вращении шестерен центробежные силы, действующие на жидкость во впадинах. Очевидно, жидкость, поступив во впадину вращающейся шестерни, приобретет скорость последней, вследствие чегопоявля-Фиг. 106. Конструктивная схема насоса бтся сила, стремящаяся выб-с расширенной камерой всасывания. росить ее из впадИНЫ. [c.215]

G = Д Г1п(с/Сц) = G у. Другими словами, при исчезновении одной вакансии сразу после закалки термодинамический потенциал уменьщается на 1/2 Gy. Взяв типичные значения 0,2Gb ш а получим согласно соотнощению (7.18) силу, действующую на краевую дислокацию Ру сы IL GbjlQ [129]. Таким образом, осмотическая сила, возникающая при закалке, эквивалентна напряжению сжатия а= G/10, что намного превыщает обычно используемые внешние напряжения и близко к напряжению теоретической прочности кристалла на сдвиг. Последнее свидетельствует о том, что под действием осмотических сил при достаточной величине пересыщения дислокации могут преодолевать препятствия любой сколь угодно большой величины. [c.228]

Наряду с получением импульса от силы R, струна передает некото-рый импульср закреплению. Используя общее выражение для продольной силы Т, действующей на препятствие со стороны подпружиненной струны [6.6], получим, что при < О (в процессе движения нагрузки по струне) закреплению был передан следующий импульс [c.245]

При рассмотрении сил, действующих на рассеивающие звук препятствия, удобно пользоваться не поиеретаиком а — FIЕ, а эффективным поперечником [c.190]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...