Релаксационные постоянные

Изотермический Дилатометрический Релаксационный Постоянная Переменная Постоянная Постоянное Постоянное Переменное Переменная Постоянная Постоянная —= а dt°- V d —0 ds, J л - 4-V =0 [c.56]

То — релаксационная постоянная D = D /Tq — коэффициент диффузии подвижных дислокаций). В уравнении (128), описывающем эволюцию за- [c.117]

Если термостат описывается произвольным стационарным распределением то эти релаксационные постоянные будут независимыми величинами. Для простоты будем считать, что термостат находится в равновесном состоянии при некоторой температуре Tq. Тогда Qq совпадает с каноническим или большим каноническим распределением Гиббса. Покажем, что в этом случае 7 и 72 выражаются через одну релаксационную постоянную. [c.122]

Распределения Гиббса 53 Резольвента оператора эволюции 192 Релаксационная гидродинамика 159 Релаксационные постоянные 122 [c.293]

Следовательно, при низких температурах, близких к температуре жидкого гелия, величина релаксационной постоянной многих материалов существенна. В связи с этим диффузионное приближение температурного поля недостаточно Обобщение закона Фурье (5.4) приводит к уравнению теплопроводности гиперболического типа и понятию скорости распространения тепла [c.120]

Сделаем еще одно замечание. То обстоятельство, что, исходя из уравнения (3.23), мы получили асимптотическое выражение (3.31), отнюдь не означает, что для любой корреляционной функции всегда должен иметь место простой экспоненциальный закон затухания. В общем случае затухание будет определяться суперпозицией экспоненциальных функций с некоторым числом релаксационных постоянных. Такой закон затухания получается для модели, описываемой уравнением [c.409]

Заметим, что Р имеет размерность, обратную размерности времени, и, следовательно, не является константой в обычном смысле. Название постоянная времени употребляется здесь по аналогии с принятым в теории релаксационных процессов, характеризуемых экспоненциальным затуханием по закону где т называется временем релаксации, а = [c.47]

Тиристор триодный — полупроводниковый прибор структуры р—п—р—п, содержащий три р—п перехода и снабженный тремя выводами от крайних и одной из средних областей проводимости работает аналогично диодному тиристору, но перевод в открытое состояние может производиться при любой величине напряжения между выводами от крайних областей путем подачи в цепь управляющего электрода импульса прямого тока выключение производится так же, как и диодного тиристора, путем снятия напряжения с выводов от крайних областей в последнее время разработаны триодные тиристоры, выключение которых возможно путем подачи на управляющий электрод обратного напряжения мощные триодные тиристоры часто называют управляемыми переключателями или выпрямителями применяют в качестве контакторов в регулируемых преобразователях постоянного тока, инверторах, выпрямителях, спусковых и релаксационных схемах 13, 10]. [c.157]

Что такое релаксационная (ориентационная) поляризуемость Как истолковать различие между диэлектрической постоянной воды, измеренной при оптических частотах и в статических полях [c.455]

Типичная проблема релаксационного тина формулируется следующим образом к системе приложены две обобщенные силы — сила 1, которая остается постоянной, и реакция закрепления Q2, которой соответствует зафиксированное перемещение qz. Определим функцию Q таким образом, чтобы было ( i, = ( (0, ( 2) = ( 2. Уравнения ползучести (18.12.8) запишутся следующим образом [c.645]

Пусть, например, ползун массой т (рис. 43, а) лежит на шероховатой поверхности, движущейся с постоянной скоростью Vq 2 — смещение ползуна от положения, при котором пружины не натянуты и не сжаты с — коэффициент жесткости (суммарный — для двух пружин). Наличие силы трения приводит к тому, что поверхность при движении сначала увлекает за собой ползун, и как только упругая сила пружины F p = z становится равной максимальной силе трения покоя Frn, происходит срыв ползуна, а сила трения скачком падает до значения силы трения скольжения F . Скачок силы трения AF=fja—вызывает упругие колебания ползуна, которые называют релаксационными, так как после срыва ползуна сила упругости пружины некоторое время продолжает расти, а затем ослабевает (релаксирует). [c.105]

Если подстановки, соответствующие уравнению (5.8), не сделаны, то модуль и коэффициенты Пуассона, зависящие от времени, приближенно характеризуют релаксационные свойства (уравнения (5.1) — (5.5)). Эти уравнения описывают свойства композита, получающиеся из опытов, в которых в момент времени i = О приложены и далее сохраняются постоянными деформации. Можно, конечно, начинать расчет свойств с экспериментально определенных значений релаксационного модуля Em t) и коэффициента Пуассона (/) матрицы, поскольку, согласно квазиупругому методу, л и v (0 v (0- Однако такой подход наиболее [c.182]

Такая зависимость является значительным упрощением, поскольку сопротивление материала определяется его структурным состоянием и условиями нагружения в момент регистрации и, следовательно, возрастание сопротивления деформированию с ростом скорости отражает влияние изменения структуры материала, проявляющееся в скорости релаксационных процессов (при постоянной величине пластической деформации), и рост вязкой составляющей сопротивления (при фиксированном структурном состоянии). [c.131]

Для случая распространения по исследуемому материалу ударного пластического фронта меньший путь волны разгрузки от тыльной поверхности образца, а следовательно, и меньшее время действия релаксационных процессов приводит к определяющему влиянию на условия нагружения этой волны. Однако и в этом случае использование экспериментально зарегистрированных максимума и минимума скорости свободной поверхности (давления на границе с мягким материалом) позволяет автоматически учесть влияние эффектов вязкости. Последнее основано на том, что скорость роста растягивающих напряжений является суммой скоростей изменения нагрузки во взаимодействующих волнах. В области роста растягивающей нагрузки скорость деформирования по экспериментальным результатам примерно постоянна, следовательно, линейный участок упругопластического деформирования материала сдвинут относитель- [c.231]

ПОД влиянием нагрева приводит к изменению коэффициента трения покоя, который в процессе работы трущейся пары не остается постоянным. Большое влияние на коэффициент трения покоя оказывает состояние поверхности образцов, так как малейшие следы жировой пленки или влаги резко меняют амплитуду и частоту релаксационных колебаний. При сухом трении происходит увеличение силы трения с увеличением продолжительности неподвижного контакта, что объясняется главным образом ростом фактической площади контакта. Так как фактическая площадь контакта, а, следовательно, и сила трения покоя возрастают с увеличением нагрузки, то механические релаксационные колебания проявляются более существенно при повышенных нагрузках. [c.560]

При переменном токе на рассмотренную выше проводимость при постоянном поле накладываются пики проводимости переменного тока, обусловленные релаксационными процессами. По мере увеличения температуры эти пики смещаются в область более высоких частот. Для большинства диэлектриков потери не зависят от частоты в диапазоне 100 Гц—10 МГц. При более низких частотах могут возникнуть пики потерь, связанные с эффектами межфазной поляризации, т. е. с релаксацией заряда на границах раздела, например кремния и моно- и двуокиси кремния в пленках моноокиси кремния. [c.452]

Обычно применяемая простейшая релаксационная (R ) схема включает в себя источник тока, ограничивающее сопротивление и конденсатор постоянной емкости. [c.962]

Свойства твердых тел, в том числе и теплофизические, как известно, в значительной степени зависят от совершенства (однородности) их микроструктуры. Клеевые же прослойки соединений на клеях как гетерогенные системы вследствие многообразия свойств компонентов и фаз раздела имеют неоднородные структуры. Неоднородность структур клеевых прослоек касается не только композиционного состава. Возникающие в процессе структурообразования прослойки усадочные и температурные напряжения концентрируются преимущественно на границах раздела фаз клей (адгезив) —склеиваемая поверхность (субстрат) и связующее — наполнитель, создавая сложное внутреннее силовое поле. Вследствие неоднородности структуры и наличия концентраций напряжений в клеевой прослойке приложенное однородное внешнее поле температур вызовет сложное внутреннее температурное поле. В свою очередь внутреннее силовое поле прослойки динамически неравновесно. Обычно как при склеивании, так и в процессе эксплуатации в клеевых прослойках протекают релаксационные процессы, изменяющие концентрации внутренних напряжений (Л. 4]. Вследствие этого внутреннее температурное поле клеевой прослойки постоянно находится в термодинамически неравновесном состоянии и структура его является достаточно сложной. Остановимся на основных факторах, оказывающих влияние на формирование термического сопротивления клеевых прослоек. [c.14]

Клеевые прослойки постоянно находятся в неравновесном состоянии, поскольку в них как в процессе отверждения, так и эксплуатации протекают процессы релаксации напряжений. В последнее время выявлены эффективные средства искусственного регулирования релаксационных свойств клеев путем совмещения синтетических смол с эластомерами. При этом значительно снижаются внутренние напряжения на границе адгезив — субстрат и увеличивается их ре- [c.47]

Рассмотрим вначале энергетические характеристики предельно неравновесных процессов, сопоставляя их с предельно равновесными. Отметим, что степень неравновесности зависит от многих факторов градиентов скоростей фаз, дисперсности среды, времени движения, начальных и граничных условий и т. п., причем для предельно неравновесного процесса энтропия среды остается постоянной. Предельно неравновесный процесс по этой причине условно может быть назван неравновесным изоэнтропийным. Постоянство энтропии обусловлено в этом случае отсутствием всех релаксационных процессов механического взаимодействия между фазами, тепло-и массообмена и др. (здесь не рассматриваются явления, характерные для однофазных сред потери в пограничном слое, потери от неравномерности скоростей в вязкой среде и т. п.). Таким образом, компоненты двухфазной системы меняют свое состояние независимо, как если бы они были разделены адиабатическими стенками. [c.124]

В свете новых пдей измеренные постоянные ре.иаксацни представляются некоторыми средними непрерывной группы релаксационных постоянных. [c.403]

Отсутствие времени в термодинамических соотношениях не означает, однако, что при их выводе не используются никакие сведения о кинетике процессов. Достаточно обратить внимание на физический смысл начальных определений, таких как изолированная система, тепловой контакт, открытая система и другие, чтобы убедиться в наличии общих кинетических условий в любой термодинамической задаче. Например, понятие изолированности означает пренебрежимо малую скорость релаксационного процесса в большой системе, включающей в себя рассматриваемую изолированную систему и внешнюю среду. Последняя же, чтобы выполнять роль резервуара неограниченной емкости с постоянными характеристиками на всбй граничной поверхности, должна, наоборот, обладать бесконечно большими скоростями релаксации по всем переменны . Смысл кинетиче- [c.33]

Третья релаксация. В 1948 г. де-Вриер и Гортер [77] открыли новое релаксационное явление. Оно было обнаружено в некоторых хромовых квасцах в магнитных полях, меньших 600 эрстед при частотах порядка 10 сеж причем постоянная релаксации не зависела от температуры. При высоких температурах этот эффект перекрывается спин-решеточной релаксацией, рассмотренной в п. 12, но в области температур жидкого водорода и гелия.оба явления разделены, так как область решеточной релаксации смещается в сторону меньших частот. Возможно, что существует связь между упомянутой третьей релаксацией и некоторыми аномалиями р. [c.404]

Хотя поведение как у, так и у" свидетельствует о наличии релаксационных эффектов, однако оказалось невозможным описать все эти явления введениелг только одного времени релаксацип. Время релаксации, определенное из баллистических измерений, имеет порядок 10 сек, тогда как из измерений на постоянном токе вытекает, что эти времена меньше 10 сек. [c.528]

Накоплению объемных зарядов и разделению зарядов в проводящих включениях препятствует тепловое движение, стремящееся ослабить поляризацию, По этой причине объемную поляризацию и ее вариант — макро-структурную поляризацию гетерогенных диэлектриков следует отнести к поляризации релаксационного типа. Процесс нарастания этих видов поляризации описывается формулой (9-37) и носит апериодический характер. Скорость нарастания поляризации тем выше, чем выше электропроводность. При ионной проводимости включений постоянная времени макроструктурной поляризации составляет величину порядка 10 9—]0 с. [c.147]

Как и в примере предыдущего параграфа, считаем, что сила трения покоя F больше силы трения скольжения Fq, которую считаем постоянной по величине. Тогда начало движения ползуна (срыв) произойдет, когда сила упругости пружины при ее сжатии увеличится до величины, равной F . При движении ползуна сила упругости пружины сперва продолжает расти, а затем ослабевает (релаксирует). Отсюда назва-ние наблюдаемых фрикционных ко-. лебаний — релаксационные колеба- Рис. 63. [c.223]

Соотнои ения (5.1) — (5.5) можно использовать в квази-упругих методах [6] для расчета эффективных релаксационных свойств (е = onst) и свойств ползучести (а = onst). Рассмотрим, в частности, композит с упругими волокнами и вязкоупругой матрицей, поведение которой описывается податливостью при одноосной ползучести Dm t) и коэффициентом Пуассона Vm t). По определению, Dm t) есть отношение продольной деформации к напряжению, причем одноосное напряжение а приложено в момент времени = О и затем поддерживается постоянным vm t) — коэффициент Пуассона, определяемый из того же испытания. В свою очередь податливость матрицы при сдвиговой ползучести 3m(t) находится из выражения [c.182]

Механические способы возбуждения применяют во всех формах испытательной техники. В машинах и стендах с упругим, упругогравитационным и гравитационным замыканием для создания статических режимов и длительного воздействия (релаксационные испытания) используют винтовое возбуждение. Для возбуждения постоянных усилий в этих машинах применяют непосредственные, рычажные, маятниковые гравитационные системы. Для возбуждения циклических воздействий на машинах, стендах, вибраторах, внброопорах, столах, платформах применяют центробежные и кривошипные возбудители. Скоростные и ударные воздействия осуществляют гравитационными, маятниково-гравитационными, маховиковыми, маховиково-винтовыми, пружинными механизмами. [c.172]

Соударения являются разновидностью релаксационных процессов, т. е. процессов, стремящихся вернуть систему в состояние равновесия. В твердых телах к таким релаксационным процессам относится взаимодействие между рабочим атомом и кристаллической решеткой, приЕсдящеек уширению линии, которое определяется формулой, аналогичной (18). Только в ней должно быть заменено величиной — постоянной времени соответствующей релаксации. [c.11]

Принципиальная схема проведения электроимпульсной обработки почти аналогична схеме искровой обработки, но питаиие рабочего контура импульсным током производится не от релаксационного генератора импульсов (конденсатор—сопротивление), а от независимого генератора, преимущественно — от машинного генератора, вырабатывающего униполярные импульсы постоянной частоты. [c.971]

Раанагничиваяие постоян-ным м гнитным полей Н М — намагниченность образца Mt — снзтаточная намагниченность Нс коэрцитивная сила Яг — релаксационная коэрцитивная сила. [c.242]

В [Л. 113] численно решены уравнения (9-98) — (9-100) для нескольких случаев сжимаемых плоских и осесимметричных течений при dp dx = 0 с образованием на теплоизолированных поверхностях турбулентных пограничных слоев. При составлении программы для ЭВМ использован закон местного трения для течений с постоянной плотностью при dp dxфO, следующий из выражения дефекта скорости Коулса, и уравнение (9-96), учитывающее влияние сжимаемости на коэффициент трения. Пограничные слон рассчитаны при законах М1(х), имевших место в экспериментах Л. 220, 371]. По данным этих работ приняты исходные значения С/, я и б, а также удельное число Рейнольдса u /v , необходимые для начала интегрирования уравнений (9-98)-(9-100). Принято, что поток в исходном состоянии является равновесным. В этом случае для начала интегрирования достаточно иметь данные о размерах начального профиля. Для релаксационных потоков (потоков с сильно изменяющимся состоянием вблизи начала расчета) величина я должна быть определена по значениям Н и С/, полученным из эксперимента (или других данных по состоянию газа вверх но течению). [c.257]

При такогл перепаде влагосодержаний образцы могут быть выгружены из сушил на обжиг. Отмеченное снижение поверхностного градиента влагосодержания можно объяснить различными скоростями сушки поверхностных и центральных слоев вследствие различной интенсивности удаления различных форм связанной воды. К концу релаксационного периода интенсивность сушки во всем образце выравнивается. В таблице приведены сводные данные по кинетике сушки трех исследованных глин. Данные, приведенные на трафиках и в таблице, получены при сушке опытных образцов из глин размером 5х 5х5 см. Частично проведенные поисковые исследования на образцах больших размеров показали те же закономерности при иных числовых значениях перепадов влаги и усадки, но при тех же постоянных значениях критической влажности и содержания различных форм влаги. [c.267]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...