Объем смещенный

Прн определении числа осей симметрии ПО, кроме его наружной конфигурации, учитывают и внутреннюю конфигурацию, различие физических свойств по объему, смещение центра масс, свойства внутренних поверхностей. Поэтому каждую ось симметрии следует принимать во внимание только с учетом всех свойств ПО. [c.321]

В процессе накатывания происходит заполнение металлом резьбы плашек, и заготовка увеличивается в диаметре. Поэтому номинальный наружный диаметр стержня будет больше начального диаметра заготовки примерно на высоту нитки, т. е. средний диаметр стержня и диаметр проволоки будут почти одинаковы. Эти диаметры были бы равны, если бы резьба накатывалась на плоской, а не на цилиндрической поверхности. Объясняется это тем, что объем смещенного кольца металла, лежащего ниже среднего диаметра, является недостаточным для заполнения большого кольца, лежащего выше среднего диаметра, т. е. диаметр проволоки должен быть больше среднего диаметра для сохранения равенства объемов. [c.128]

Интегрирование уравнения (11. 21) будем проводить по объему смещенной ячейки. Она выбрана таким образом, чтобы на границах ячейки обеспечить равенство проходных сечений для потока по направлениям х, у, г [c.155]

Из выражения (4,25) определяем максимальный объем смещения Vd учитывая. что i (j o) max = QV /(Q r —0,25) [c.119]

Максимальный объем смещения Vd составляет только 0,8% объема корпуса Vb, что обеспечивает линейность гибкости воздуха в корпусе. При эффективном радиусе диффузора Го=0,175 м, что соответствует эффективной площади 5о=лг ) = п -0,175 =0,96-Ю м , максимальное смещение подвижной системы составит [c.119]

Из выражения (4.44) определи.м максимальный объем смещения [c.133]

При этом большей степени деформации будет соответствовать более глубокая вытяжка и больший объем смещенного металла. [c.304]

Рассмотрим, например, процесс сжатия газа в цилиндре. Если время смещения поршня от одного положения до другого существенно превышает время релаксации, то в процессе перемещения поршня давление и температура успеют выравняться по всему объему цилиндра. Это выравнивание обеспечивается непрерывным столкновением молекул, в результате чего подводимая от поршня к газу энергия достаточно быстро и равномерно распределяется между ними. Если последующие смещения поршня будут происходить аналогичным образом, то состояние системы в каждый момент времени будет практически равновесным. [c.10]

Сформулирована трехмерная задача оптимизации конструкций, в которой поверхность конструкции состоит из заданных частей с заданными ненулевыми поверхностными усилиями или нулевыми смещениями и неизвестными свободными от усилий частями, причем минимизируется объем (вес) конструкции. Получены достаточные критерии оптимальности показано, что некоторые из них являются также необходимыми. Показано также, что в частных случаях, например применительно к балкам и пластинкам, эти критерии приводят к известным результатам. Подчеркивается необходимость применения эффективных численных методов, так как во всех (исключая самые простые) случаях нелинейный характер критериев оптимальности делает аналитические методы практически непригодными. [c.72]

Соотношения (5.32), (5.35) служат обоснованием основного закона термохимии — закона Гесса, согласно которому химические превращения веществ, происходящие при постоянстве всех рабочих координат либо при постоянстве давления и всех рабочих координат, исключая объем, сопровождаются теплотой, количество которой зависит только от исходного и конечного состояний системы и не зависит от того, какие промежуточные вещества образуются в ходе таких превращений. Значения Qv и Qp для стандартных химических процессов, таких как реакции образования соединений из простых веществ, реакции смещения компонентов с образованием раствора и другие, находят экспериментально. Они служат в химической термодинамике необходимой базой для расчетов других процессов и свойств. [c.48]

Рассмотрим элемент х<идкости, находящийся на высоте z и обладающий удельным объемом V(p,s), где р и s — равновесные давление и энтропия на этой высоте. Предположим, что этот элемент жидкости подвергается адиабатическому смещению на малый отрезок вверх его удельный объем станет при этом равным V(p, s), где р —давление на высоте г-f Для устойчивости равновесия необходимо (хотя, вообще говоря, и не достаточно), чтобы возникающая при этом сила стремилась вернуть элемент в исходное положение. Это значит, что рассматри- [c.22]

Таким образом, задачу о соприкосновении тел можно считать полностью решенной. Форма поверхности тел (т. е. смещения Ыг, Uz) вне области соприкосновения определяется теми же формулами (9,5), (9,10), причем значения интегралов можно сразу определить, исходя из аналогии с потенциалом поля заряженного эллипсоида, — на этот раз вне его. Наконец, по формулам предыдущего параграфа можно было бы определить также и распределение деформации по объему тел (но, конечно, лишь на расстояниях, малых по сравнению с размерами тела). [c.49]

Допустим, что трехмерная решетка состоит из одинаковых атомов массы М и на объем кристалла V приходится N, элементарных примитивных ячеек Бравэ. Поскольку каждый атом имеет в решетке три степени свободы, то весь кристалл характеризуется 3N степенями свободы. При ре- шении задачи в гармоническом приближе- -Я/а о +я/а НИИ смещение каждого /-го атома подчиняется уравнению движения, аналогичному [c.159]

Процесс поляризации (индукция дипольного момента) осуществляется и в каждой отдельной молекуле. Под действием внешнего поля в молекуле возникает дипольный момент р, который пропорционален напряженности поля Е р = аЕ, где а—поляризуемость, характеризующая свойства молекулы и непосредственно связанная с размером ее электронного облака. Поляризуемость определяет смещение электронной оболочки молекулы под действием электрического поля, т. е. объем, который может занять эта оболочка, поэтому поляризуемость имеет размерность объема (см ). [c.4]

Дальнодействующим характером кулоновских сил взаимодействия определяется также и другая особенность плазмы — существование в ней собственных продольных колебаний создан-нов в некоторый момент изменение плотности электронов в плазме не релаксирует, как плотность в обычном газе, а колеблется с определенной частотой, зависящей только от концентрации электронов. Эти колебания вызываются тем, что изменение плотности электронов в каком-либо месте плазмы связано с появлением в этом месте объемного заряда, иоле которого, действуя на движение смещенных электронов, приводит к появлению восстанавливающей силы, пропорциональной их смещению. Под действием этой силы электроны вибрируют с определенной частотой. Найдем ее. Для этого выделим мысленно в плазме с концентрацией п электронов прямоугольный параллелепипед длиной dx и площадью сечения S (объем параллелепипеда йУ= [c.285]

Интегралы по объему исчезают, поскольку в рассматриваемой области смещения и и V удовлетворяют уравнениям Ламе. Обратимся к интегралу [c.550]

Оценим характеристики перетекания газа из объема V, (при параметрах начального состояния р , 0, , Т, ) в объем Vj (соответственно Pjj, Gj Tjg) в условиях, когда р, > р . За конечный момент истечения примем р, > р и р < р , где р — момент полного смещения. [c.83]

Пусть деформируемое тело занимает объем V, ограниченный поверхностью S, причем в состоянии равновесия этот объем состоит из упругой Vi и пластической Уг частей, разделенных поверхностью 2. Тогда, при условии непрерывности на S компонент смещений, деформаций и напряжений, вариационный принцип теории малых упругопластических деформаций можно сформулировать в виде [202, 203] [c.220]

Ориентация спинов в доменах при отсутствии магнитного поля показана на рис. 12, б. При слабых полях (рис. 12, в) увеличивается объем доменов, магнитные моменты которых образуют наименьший угол с направлением внешнего поля. После снятия слабого поля доменные границы возвращаются в исходное положение. При сильных полях (рис. 12, г) смещение доменных границ носит необратимый, скачкообразный характер, и кривая намагничивания при этом имеет наибольшую крутизну. С ростом внешнего ноля возрастает роль второго механизма намагничивания — механизма вращения, т. е. магнитные моменты доменов постоянно поворачиваются в направлении поля. Когда все магнитные моменты доменов сориентируются вдоль поля, наступает насыщение намагниченности (рис. 12, д). [c.26]

Пользуясь принципом смещения равновесия, можно определить, как должна изменяться температура тела при адиабатическом сжатии его. Согласно принципу смещения равновесия при адиабатическом сжатии тела температура будет изменяться таким образом, чтобы препятствовать сжатию его. Но у большинства тел объем прп нагревании увеличивается, поэтому ослабление адиабатического сжатия будет достигаться в том случае, если температура возрастет. Таким образом, все тела, которые при нагревании расширяются, в случае адиабатического сжатия нагреваются, а у тел, которые при нагревании сжимаются (например, вода при О и 4°С), адиабатическое сжатие будет сопровождаться их охлаждением. [c.151]

Уменьшение размеров зерен со 180 до 40 мкм или увеличение отношения поверхности границ зерен к их объему с 9 до 39 мм /мм приводит к значительному улучшению пластичности молибдена с содержанием кислорода 0,001 % при 20 °С (от т1) = 5 % и 6 = 6 % до г ) = 60 % и 6 = 50 7о) и смещению кривых пластичности к низким температурам. Изломы образцов с мелким зерном — чистые светлые с очень редкими точечными включениями количество включений возрастает с увеличением размеров зерен. [c.127]

Намагничивание при переменном поле. Если поместить в магнитное поле образец, то в нем появляется отличный от нуля результирующий магнитный момент. Исследования показывают, что это происходит вначале за счет роста объемов тех доменов, у которых магнитные моменты совпадают с направлением внешнего поля или близки к нему, при этом уменьшается объем доменов, намагниченных энергетически менее выгодно. Этот процесс идет путем смещения стенок доменов его сокращенно именуют процессом смещения. В более сильных полях намагничивание происходит за счет того, что магнитные моменты доменов поворачиваются в ту сторону, в которую направлено внешнее поле. Эти процессы именуются процессами вращения. В области очень сильных полей увеличение магнитной индукции практически не происходит, так как почти все моменты уже ориентированы по полю. Магнитная индукция, отвечающая этому состоянию материала, называется индукцией насыщения Bs- При дальнейшем возрастании внешнего поля намагничивание увеличивается слабо лишь за счет парамагнетизма. Если теперь уменьшать напряженность поля, то магнитные моменты доменов начнут поворачиваться в обратных направлениях, однако суммарный магнитный момент при Я О не обращается в нуль. В образце сохраняется преимущественная ориентация части магнитных моментов. Явление отстаивания изменений индукции от изменений напряженности поля называется гистерезисом. Петля гистерезиса устанавливается только после много- [c.228]

В точке г направление и величина смещения 17(г) определяются знаком и величиной постоянной А, в литературе называемой иногда мощностью дефекта. Решение (3,8) расходится в точке г = О, что связано с заменой в данной модели реального дефекта, занимающего конечный объем, точечным источником деформации мощности А. Очевидно, это решение не имеет смысла применять для расстояний, меньших атомного радиуса. Формула (3,8) для смещения и = их имеет такой же вид, как формула для напряженности электрического поля точечного заряда А в электростатике, причем величина Л/г оказывается аналогичной потенциалу этого поля. [c.68]

ПОЛЯ смещений и интегрирование производится по объему области, внутри которой действуют силы с плотностью В случае изотропной среды и точечного дефекта сферической симметрии, находящегося в начале координат, выражение для определяется формулой (3,45), подставляя которую в (5,8), получаем [c.116]

При расчете упругих характеристик волокнистых композиционных материалов выделяется типичный объем. Он состоит из заданного числа волокон, распределенных в матрице (с указанием расстояний и угловых смещений) так, чтобы упаковка армирующих волокон по всему объему материала была идентичной их размещению в типичном объеме. Если определено напряженно-деформированное состояние во всех компонентах, входящих в типичный объем, то эффективными или приведенными упругими характеристиками композиционного материала являются коэффициенты, связывающие усредненные по типичному объему компоненты напряжений и деформаций. В матричной форме эта связь представляется в виде [c.53]

Произведение Вх 1х Н — Л) представляет собою смещенный объем. Обозначим объем, смещенный за один пропуск, через VТогда формула (143) примет вид [c.230]

Сложное упругонапряженное состояние металла приводит к пластической деформации, а рост ее — к сдвиговым деформациям, т. е. к смещению частей кристаллов относительно друг друга. Сдвиговые деформации происходят в зоне стружкообразования AB , причем деформации начинаются по плоскости АВ и заканчиваются по плоскости АС, в которой завершается разрушение кристаллов, т. е. скалывается элементарный объем металла и образуется стружка. Далее процесс повторяется и образуется следующий элемент стружки. [c.261]

Изучение движения жидкостей (и газов) представляет собой содержание гидродинамики. Поскольку явления, рассматриваемые в гидродинамике, имеют макроскопический характер, то в гидродинамике жидкость ) рассматривается как сплошная среда. Это значит, что всякий малый элемент объема жидкости считается все-таки настолько большим, что содержит еш,е очень большое число молекул. Соответственно этому, когда мы будем говорить о бесконечно малых элементах объема, то всегда при этом будет подразумеваться физически бесконечно малый объем, т. е. объем, достаточно малый по сравнению с объемом тела, но большой по сравнению с межмолекулярнымн расстояниями. В таком же смысле надо понимать в гидродинамике выражения жидкая частица , точка жидкости . Если, например, говорят о смещении некоторой частицы жидкости, то при этом идет речь не о смеш,ении отдельной молекулы, а о смещении целого элемента объема, содержащего много молекул, но рассматриваемого в гидродинамике как точка. [c.13]

Пусть поверхность раздела подвергается бесконечно малому смещению. В каждой точке несмещенной поверхности проведем нормаль к ней. Отрезок нормали, заключенный между ее пересечениями с несмещенной и смеш,енной поверхностями, обозначим посредством б . Тогда объем каждого элемента пространства, заключенного между поверхностями, есть 8tdf, где df — элемент поверхности. Пусть pi и р2 — давления в первой и второй средах и будем считать положительным, если смещений поверхности раздела производится, скажем, в сторону второй среды. Тогда работа, которую надо произвести для описаипого изменения объема, равна [c.333]

Под влиянием приложенных сил твердые тела в той или иной степени деформируются, т. е. меняют свою форму и объем. Для математического описания деформации тела поступают следующим образом. Положение каждой точки тела определяется ее радиус-вектором г (с компонентами = х, Х2 = у, Хз = z) в некоторой системе координат. При деформировании тела все его точки, вообще говоря, смещаются. Рассмотрим какую-нибудь определенную точку тела если ее радиус-ъектор до деформирования был г, то в деформированном теле он будет иметь некоторое другое значение г (с компонентами х1). Смещение точки тела при де рмиро-вании изобразится тогда вектором г — г, который мы обозначим посредством ы [c.9]

В сплошной однородной упругой среде, плотность которой р, выделим мысленно некоторый цилиндрический объем с площадью поперечного сечения 5 (рис. 165). Пусть кратковременный импульс силы Р (направление импульса показано на рисунке стрелками), равномерно распределенной на все торцовое сечение 5, вызываез смещение вправо частиц среды в узком слое, прилегающем к этому сечению. Вследствие инертности соседний к нему слой окажется деформированным и в нем возникнут упругие силы, стремящиеся остановить частицы первого слоя и привести в движение частицы второго слоя. В итоге действие упругих сил приведет к исчезновению деформации сжатия в этом слое и к ее возникновению в следующем слое. Таким образом, импульс деформации сжатия пере- [c.202]

Метод молекулярной динамики, а также метод Монте-Карло показали геометрический характер перехода между упорядоченной и однородной фазами, что явилось подтверждением эмпирического закона Линдемана, который описывает плавление широкого класса веществ. В первоначальной своей формуле закон Линдемана сводился к утверждению, что плавление вещества начинается тогда, когда объем твердого тела увеличится примерно на 30% по сравнению с объемом в плотноупакованном состоянии при о К. Закон Линдемана обычно записывают через отношение потенциальной энергии для максимального смещения атома к его кинетической энергии, аппроксимируя движение атома гармоническим приближением и выражая упругую постоянную через температуру Дебая. Такой подход, однако, затемняет геометрическую природу фазового перехода, так как может сложиться впечатление, что такой переход может произойти в системе с чисто гармоническими силами. [c.202]

Основным в этой теории является закон Дюгамеля — Неймана, который формулируется следующим образом. Пусть имеется элементарный объем и при некоторой температуре То в нем отсутствуют напряжения и деформации. При изменении температуры от Т о до Т (Г = Г— То) в нем возникает линейное поле смещений, которое приводит к однородным деформациям вида [c.234]

Поляризованность - векторная величина ее направление совпадает с направлением электрического момента - от отрицательного заряда к положительному. Так как электрический момент измеряется в Кл м, а объем - в м формула (4.1) дает единицу модуля поляризованности - кулон на квадратный метр (КлУм ), совпадающую с единицей поверхностной плотности электрического заряда и с единицей электрического смещения. [c.86]

Вследствие деформации резиновых втулок при работе смягчаются толчки и удары, а также компенсируются небольшие смеще1шя осей валов (невелики объем и масса втулок) Д,= 1...5мм Д, = 0,3...0,6 мм Д = 0 30. ..]°. С увеличением А, и А, увеличивается силовое воздействие на валы и подшипники, при этом резиновые втулки быстро выходят из строя. Приближенно радиальную силу от муфты, действующую на валы при радиальном смещении осей [c.342]

Проиллюстрируем применение принципа смещения равновесия на примере соотношения теплоемкостей ср и . Если тело нагревается при ПОСТОЯННОМ давлении и ему сообщается количество тепла, которого было бы достаточно для повышения температуры тела на 1 град при постоянном объеме, то при возможности изменения объема тело согласно принципу смещения равновесия будет расширяться при нагре-каиии так, чтобы уменьшилась степень нагрева, в результате чего его температура повысится не на 1 град, а меньше. Из этого следует, что теплоемкость Ср всегда больше теплоемкости с . Таким образом, превышение величины Ср над v будет наблюдаться как для тел, у которых объем с повышением температуры при постоянном давлении увеличивается, так и для тел с уменьшением объема при повышении температуры в тех же условиях. [c.150]

Чтобы показать, что величина dpJdTs всегда положительна, предположим, что произошло повышение давления паровой фазы. Тогда согласно принципу смещения равновесия должны возникнуть процессы, способствующие уменьшению объема, занимаемого жидкостью и паро-М. Так как объем жидкости меньше объема пара, то уменьшение объема всей двухфазной системы будет происходить за счет конденсации пара в жидкость. Таким образом, повышение давления вызывает переход паровой фазы в жидкую, в результате чего за счет выделяющейся при конденсации пара теплоты г температура жидкости и пара увеличится, т. е. dT>Q и, следовательно, aps/dTa будет иметь положительный знак. Температура кипения жидкости, таким образом, всегда возрастает с давлением. [c.151]

Смещения (3,8) точек среды вызывают определенные объемные изменения. Для выяснения их особенностей рассмотрим в недеформированной среде (не содержащей дефекта) произвольный объем V, ограниченный замкнутой поверхностью 5. Поместим в некоторую точку О точечный дефект, создающий поле смещений (3.8), и примем точку О за начало координат. В результате точки поверхности 8 сместятся в новые полон<ения и образуют новую поверхность 8, ограничивающую объем V = V, -1- бП. Найдем изменение объема бП. Бесконечно малый элемент 7,8 поверхности 8 при внесении дефекта в точ- ку О сместится по паправленшо нормали к 8 на расстояние и п =17хр, и пройдет через объем 17хР й/5, гдега — единичный вектор внешней нормали к поверхности 8, а — проекция смещения 17 х па направление этой нормали (рис. 8). Смещение всей поверхности 8 приведет тогда к изменению объема [c.68]

По Н. Н. Давиденкову, различают остаточные напряжения трех родов. В основе классификации лежит объем, в котором напряжения уравновешиваются. Напряжения I рода, возникающие в процессе изготовления детали, уравновешиваются в объеме всего тела или в объеме макрочастей. Напряжения II рода формируются вследствие фазовой деформации отдельных кристаллитов, зерен и уравновешиваются в объеме последних. При наличии развитой субзерен-ной структуры напря5кения будут локализоваться в объеме субзе-рен, которые могут иметь различное упругонапряженное состояние. Напряжения III рода уравновешиваются в микрообъемах кристаллической решетки. Причина их появления — упругие смещения атомов кристаллической решетки. Напряжения I рода часто называют тепловыми, напряжения II и III рода — фазовыми или структурными. В покрытиях обычно возникают напряжения всех родов, причем их величина колеблется в зависимости от метода напыления, толщины покрытия, природы напыляемого материала, предварительной подготовки поверхности напыления, технологического режима напыления, условий охлаждения и т. д. При нанесении покрытий возникают остаточные напряжения, которые могут иметь противоположные знаки, достигать весьма значительных величин, неравномерно распределяться в напыленном слое и основном металле. Наличие остаточных напряжений характерно для покрытий, нанесенных любыми способами. [c.185]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...