Перенос по пленкам

Фиг. 14. Простейший ирибор для изучения переноса по пленке.

Ф и г. 82. К изучению влияния внешнего излучения на перенос по пленке. [c.860]

Оказалось, что в растворах скорость переноса по пленке падает с увеличением концентрации Не пропорционально уменьшению плотности сверхтекучей компоненты ps/p, где А = 3,2 X 10 см 1 см сек). В дальнейшем аналогичные опыты были продолжены и за границей. [c.705]

Фиг. 15. Перенос Не II по пленке в зависимости от времени.

Интересно отметить, что на различных твердых веществах (стекло и нейзильбер), которым на кривой (фиг. 98) соответствуют кружочки разных размеров, были получены одинаковые значения температуры наступления сверхтекучести. С другой стороны, скорости переноса насыщенных пленок по стеклу и нейзильберу отличаются в два раза. Это является дополнительным указанием на то, что высокие скорости переноса по неровным поверхностям вызваны не только лишь увеличением геометрического периметра поверхности. Так, было обнаружено, что при температуре 1,53" К величина r p. была одной и той же как для стекла, так и для нейзильбера вплоть до насыщения 93%, после чего скорость переноса по нейзильберу начинала возрастать быстрее (фиг. 99). Можно прийти к заключению, что в этом случае имел место дополнительный перенос гелия сверх осуществляемого по пленке. При условии значительного насыщения этот дополнительный перенос осуществлялся, по-видимому, жидкостью, собирающейся в небольших трещинах на поверхности. [c.872]

Если Ке>-400 (соответственно 2>-2300), наблюдается переход к турбулентному режиму течения в пленке. При этом коэффициент теплоотдачи возрастает вниз по поверхности вследствие повышения, интенсивности турбулентного переноса в пленке (рис. 1.25). Поскольку, в верхней части стенки имеется участок ламинарного течения, такой режим для поверхности в целом называют смешанным. Средняя теплоотдача рассчитывается в этом случае по формулам [c.59]

В общем случае пленку электролита на поверхности, металла следует условно представлять как состоящую из двух слоев диффузионного, в котором концентрация кислорода меняется линейно, и концентрационного,, простирающегося за пределы толщины диффузионного слоя. Эффективная толщина диффузионного слоя во всех случаях меньше общей толщины пленки на металле. При этом чем толще пленка электролита, тем в относительно меньшей части ее кислород переносится по чисто диффузионному механизму. Эффективная толщина диффузионного слоя в изотермических условиях, совпадает с общей толщиной пленки 6 = 30 мкм. [c.66]

Диспергирование по первому способу может быть осуществлено, например, следующим образом [31]. Порошок растирают в агатовой ступке с обезвоженным этиловым спиртом в течение примерно 1 мин. После этого полученную массу переносят в пробирку с тонким дном, которую помещают в кювете с веретенным маслом. Через масло ко дну пробирки передаются интенсивные колебания от ультразвукового кварцевого генератора. Частоту колебаний выбирают опытным путем по наилучшим результатам. Эти колебания интенсивно взмучивают и перемешивают порошок. Поэтому во время взятия пробы порошок находится весь во взвешенном состоянии. Процесс взмучивания длится 5—6 мин. После этого с помощью петли или пипетки набирают несколько капель спирта и быстро переносят их на заранее подготовленную пленку-подложку, помещенную на объективную сетку. Спирт растекается по пленке, и после его высыхания частицы прочно удерживаются на пленке. [c.33]

Один из методов сухого нанесения порошка на подложку заключается в том, что чистую каплю ртути вначале прокатывают по насыпанному в чашку Петри порошку [35]. При этом капля равномерно покрывается с поверхности частицами объекта. Эту же каплю ртути затем прокатывают по сетке, покрытой пленкой-подложкой. При этом частицы порошка переносятся на пленку. Многократным прокатыванием можно добиться желаемой плотности распределения объекта на пленке. [c.34]

Как было показано выше, испарение электролитов с металлической поверхности сопровождается заметным увеличением скорости кислородной деполяризации, причем весьма важно подчеркнуть, что более эффективная работа катодных участков обусловливается не столько уменьшением тол-ш ины пленки, сколько усилением процесса размешивания, приводящим к конвекционному переносу кислорода через значительную часть слоя электролита и уменьшению той части этого слоя, через которую кислород переносится по чисто диффузионному механизму. [c.315]

В общем случае имеющуюся на поверхности металла пленку электролита следует условно представлять как состоящую из 2 областей диффузионной, в которой концентрация кислорода меняется линейно, и концентрационной, простирающейся за пределы эффективной Толщины диффузионного слоя. Эффективная толщина диффузионного слоя во всех случаях меньше толщины пленки на катоде. При этом, чем толще пленка, тем в относительно меньшей части кислород переносится по чисто диффузионному механизму. Эффективная толщина диффузионного слоя совпадает в термостатированных условиях с толщиной пленки при 6 = 30-10 . [c.173]

Электронный перенос в пленках с крупномасштабными флуктуациями электрофизических свойств. Пространственные флуктуации локальных электрофизических свойств тонких пленок (концентрации свободных носителей заряда, удельной проводимости и др.) могут быть обусловлены такими факторами, как химическая неоднородность, неравномерное распределение легирующей примеси по объему, скопление дефектов и т.п. (см. главу 6). В ОПЗ локальные флуктуации концентрации свободных носителей чаще всего связаны с неравномерным распределением заряда по поверхности кристалла. Флуктуационную неоднородность принято называть крупномасштабной, если пространственная протяженность однородных областей превышает такие характерные размеры, как длина волны де Бройля Хд, длина свободного пробега носителей заряда /о, длина экранирования д (для ОПЗ - полная ширина о)- [c.72]

Существует ряд теорий, объясняющих эти законы роста пленки на основании контроля процесса окисления переносом ионов или электронов в тонких пленках по механизмам, отличающимся от диффузного механизма. [c.48]

С 1938 г. ири проведении работ по сверхтекучести в Кембридже и исследований с пленками н Оксфорде становилось все более очевидным, что между переносом в пленках и явлениями в тончайших капиллярах имеется оире -деленное сходство. Работы по течению макроскопических объемов жидкости через капилляры и щели приводили к очень неясным результатам, которые, однако, упрощались ири умеггьшеггии ширины щелей и капилляров. При )том при уменьшении размеров свойства явления ностепенно приближались к свойствам переноса по пленке, вест.ма необычным, но внутренне простым. Создавалось впечатление, что при использовании все более и 6o.iree узких капилляров от сложных явлений переноса, которые наблюдаются в макроскопической жидкости, мо/кно как бы отфильтровать некоторый особый тип переноса. Пленка, игравшая роль исключительно тонкого капилляра, приводила к сверхтекучему переносу в наиболее простой и четко очерченной форме. Эти наблюдения в конце концов привели к феноменологической модели двух взаимопроникающих жидкостей одного и того же вещества, обладающих различными гидродинамическими свойствами эта модель, как оказалось, имеет огромное значение в качестве рабочо]г гипотезы при любых экспериментах с Не 11. [c.798]

Для простоты мы в этом историческом обзоре опустили описание работ над разбавленными растворами Не в Не , которые проводились еще за год до первого ожижения чистого Не . Первый подобный эксперимент выполнили Доунт, Пробст и Джонстон [67], показавшие, что Не не увлекается сверхтекучим течением. Оказалось, что, если Не II переносится по пленке на твердой поверхности или перетекает через узкую щель, примеси Не не участвуют в этом движенпи и поэтому отфильтровываются. Вскоре было обнаружено, что это же имеет место и и макроскопических объемах жидкости в двухжидкостной модели Не переносится, таким образом, только нормальной компонентой. Если, в частности, к жидкости подводится тепло. Не будет двигаться вместе с тепловым потоком и его распределение но объему жидкости станет неравномерным. Это явление приводило к значительным ошибкам в первоначальных измерениях парциальных давлений над растворами различных концентраций. Оно послужило также основой для одного из методов разделения изотопов гелия [68]. [c.817]

Скорости переноса. Эксперименты Доунта и Мендельсона указали на очень простой характер переноса по пленке, который хорошо согласуется с теоретическим потенциальным течением. Результаты этих авторов были уже обсуждены в п. 8. Чтобы онпсать состояние наших совремснпых знаний [c.859]

Измерив скорость, с которой ншдкость перетекала в ванну из заполненного сосуда, Доунт и Мендельсон обнаружили, что она за все время истечения существенно не меняется. В первом же их эксперименте было подмечено, что скорость переноса слегка увеличивается, когда уровень жидкости находится в нескольких мм от края сосуда, и что затем постепенно она становится постоянной и не меняется даже при резких изменениях относительной разности уровней. Таким образом, эти опыты показали, что перенос гелия по пленке не зависит от разности высот, длины пути и высоты промежуточного барьера (фиг. 15). [c.796]

В заключение следует остановиться на термомеханическом эффекте в случае, когда свяаь между двумя объемами гелия осуществляется посредством пленки. Первые наблюдения Доунта и Мендельсона [18] показали, что в небольшом дьюаре, частично погруженном в Не II, уровень жидкости при подводе тепла во внутренний сосуд слегка поднимается. Этот эффект можно было значительно усилить [162], если увеличить связующий периметр пленки путем использования пучка проволоки (фиг. 92). Из количественных оценок скорости испарения и скорости переноса по илепке следовало, что обратное вязкое течение в пленке пренебрежимо мало. Этот же эффект изучали Чандрасекар и Мендельсон [86], использовавшие сосуд Дьюара, закрытый крышкой, не препятствовавшей свободному истечению пленки, но значительно затруднявшей перенос паров гелия. С помощью этого в высокой степени адиа-батичпого устройства было обнаружено, что до определенного предела скорость наполнения прямо пропорциональна теплоподводу (фиг. 93). При дальнейшем увеличении мощности выше этого критического значения скорость переноса уже более не увеличивалась. Эти опыты показывают, что перенос пленки под действием термомеханического давления [c.868]

Сравнивая скорости восстановления кислорода, рассчитанные по уравнению (3,2) при допущении, что кислород переносится через пленку по чисто диффузионному механизму, с экспериментально полученными данными (табл. 17), убеждаемся в том, что последние во всех случаях, в том числе и для толщин, которые меньше толщины диффузионного слоя, принимаемой для неразмешиваемых электролитов с естественной конвекцией, больше теоретически рассчитанных. Это является убедительным доказательством того, что эффективная толщина диффузионного слоя составляет всего часть слоя электролита, нанесенного на поверхность катода. Иными словами, мы приходим к выводу, что конвекционный перенос кислорода имеет место в тонких слоях элeктpoJштoв. Последний, как будет показано ниже, связан с саморазмешиванием, возникающим в тонких слоях вследствие изменения концентрации электролита и поверхностного натяжения в различных точках пленки. [c.114]

Расчет показывает, что эффективная толщина диффузионного слоя во всех случаях меньше толщины пленки, имеющейся на катоде, причем интересно отметить, что, как и предполагалось, чем толще пленка, тем в относительно меньшей ее части кислород переносится по чисто диффузионному механизму. По мере уменьшения толщины растет относительная доля той части пленки, через которую кислород переносится диффузионным путем. Эффективная толщина диффузионного слоя для пленки толщиной 320-10 сж составляет всего 122,3 jh, т. е. 38,5%, а для пленки 160-10" см ill- 10 см (69,8%). Эффективная толщина диффузионного слоя совпадает в термостатированных условиях с толщиной пленки при S = 30 -10" см. [c.115]

Для выявления роли железа в медном сплаве в процессе диффузионного перераспределения легирующих элементов при трении в глицерине изучали бронзу БрАЖЭ — 4. Исследование изменения периода кристаллической решетки а-твердого раствора (рис. 75, б), а также анализ фазового состава показали уменьшение концентрации легирующих элементов по глубице образцов с формированием на поверхности медной пленки. Следует заметить, чт отсутствие марганца в сплаве резко уменьшает перенос медной пленки на сталь на контртеле выявлены лишь следы налета меди. [c.170]

Проведенное широкое исследование износостойкости бронз и латуней и структурных изменений в тонких поверхностных слоях контактирующих кристаллических твердых 1 ел позволяет выделить два основных характерных типа распределения легирующих элементов в зоне контактного взаимодействия (рис. 93). Кривая 1 соответствует низкому трению и в предельном случае трению в условиях избирательного переноса. По глубине зоны деформации формируется эффективный диффузионный потоК атомов, что сопровождается обеднением поверхностных слоев сплава легирующими элементами и образованием пластифицированной пленки меди. Эта пленка, расположенная на окисном слое основного металла, имеет малую плртность дислокаций и высокую плотность вакансий. Такое структурное состояние достигается в сплавах, имеющих область твердых растворов, достаточную (при конкретных внешних условиях) для развития диффузионных процессов без перехода в область распада твердого раствора. Это характерно для сплавов Си — АО, Си — 2п, Си — А1, Си — N1. [c.202]

Распространение первого и второго звука в смесях влияние примесей на скорость переноса гелия по пленке. Задача о распространении первого и второго звука в гелии II, содержащем примесь, была рассмотрена И. Я. Померанчуком (1949). Им было показано, что скорость первого звука имеет обычный вид щ = УдР1др и мало меняется с добавлением небольших количеств примесей Не . Влияние примесей на распространение второго звука, напротив, аномально велико. Выражение для скорости второго звука щ в слабых растворах имеет вид [c.704]

Влияние примесей на скорость переноса гелия по пленке изучалось в работе Б. Н. Есельсона, А. Д. Швец и Р. А. Баблидзе (1958) для малых концентраций Не . Опыты проводились вблизи Я-точки, где скорость переноса мала, с тем чтобы избежать перепада осмотического давления в сообщающихся сосудах, которое может возникнуть при больших скоростях переноса. [c.705]

Смазка мест контакта шариков с кольцами осуществляется в этом случае методом ротапринта , т. е. переносом смазочной пленки. Шарики при трении о стенки гнезд сепаратора снимают с них тонкую пленку смазки и переносят ее на поверхности качения. При этом достаточно даже очень небольшого количества снятой твердой смазки, т. е. пленки толщиной в несколько десятых или даже сотых долей микрона. В таких сепараторах бортики, по которым сепаратор центрируется, доллшы иметь шероховатость не грубее 10-го класса по ГОСТу. [c.177]

Квантование в тонких пленках, связанное с размерным эффектом, очевидно, полностью аналогично квантованию в каналах пространственного заряда в полупроводниках, и фактически сведения о нем появились в литературе раньше. При изучении размерного эффекта в явлениях переноса в пленках никеля (по-ликристаллических) Критенден и др. [119] установили, что зона Бриллюэна для тонкой пленки состоит из дискретной серии полос векторов состояний стоячей волны и что требуется до некоторой степени различный подход при рассмотрении явлений переноса и рассеяния. [c.145]

Существенные сдвиги в изучении эпитаксиальных пленок произошли после проведения систематических электрофизических измерений. В предварительных данных не содержалось информации, достаточной для понимания механизмов процессов переноса в пленках. Так, эксперименты по дифракции, выполненные для изучения роста кристаллов и контроля качества эпитаксиаль,-ных пленок, не принесли существенной пользы в изучении вакансий и дефектов, в то время как электрические измерения на поликристаллических пленках недостаточны для выяснения механизма рассеяния. Необходимая информация была получена благодаря проведению электрических измерений на относительно совершенных эпитаксиальных пленках. [c.344]

В результате избирательного растворения легирующих элементов поверхностные слои по составу близки к чистой меди, а пленка на поверхности трения медного сплава имеет повышенную плотность вакансий и пониженную плотность дислокаций. После того как на трущихся поверхностях образуется слой защитной сервовит-ной пленки толщиной I—2 мкм, наступает установившийся режим избирательного переноса. Сервовитная пленка может образовываться и в узле трения сталь—сталь при работе с ме-таллоплакирующимя смазочными материалами, содержащими мелкие ча- [c.44]

Если поместить железо, покрытое полистиролом, в морскую воду, то на некоторых точках быстро возникают выпуклые очажки ржавчины (по-видимому, аноды), тогда как большие пузыри, заполненные сильно щелочной жидкостью (с концентрацией NaOH выше нормальной), возникают на других участках (очевидно, катодах). Можно предположить, что ток на этих точках переносится внутрь пленки ионами Ыа +. Если, однако, пленку сделать положительной по отношению к воде, добавляя к полистиролу амины с длинной цепочкой, то погружение в морскую воду вызывает образование пузырей, заполненных солями железа здесь ток переносится ионами С1", а пленка становится непроницаемой для ионов Ре + [21]. [c.501]

Расчет теплоотдачи при пленочной конденсации в ос- говном сводится к определению толщины пленки конденсата и ее теплового сопротивления. Однако, если в паре имеется примесь пеконденсирующегося газа, то у поверхности конденсации образуемся диффузионный пограничный слой. Концентрация примеси газа в этом случае увеличивается по направлению к гюверхности пленки конденсата. Газ переносится к пленке конвекцией пара, а удаляется в поток диффузией. Это снижает аарциалыюе давление пара у поверхности раздела фаз, затрудняет приток массы конденсирующегося пара к поверхности и, тем самым, служит тепловым сопротивлением, которое необходимо учитывать. Примеси инертного газа существенно снижают теплоотдачу при конденсации. [c.278]

При изучении роста очень тонких пленок необходимо принимать во внимание возможность ограничения скорости роста процессами переноса по поверхности пленки, а не переносом через пленку. Процессы переноса по поверхности в свою очередь зависят от распределения потенциала в пленке вблизи поверхности. Известным примером такого рода эффектов служит окисление алюминия, когда после образования нескольких первых слоев скорость падает до очень низкого значения. То же наблюдается и при окислении некоторых других металлов. Скорость окисления алюминия определяется стадией перехода алюминия в виде ионов через границу раздела металл—окисел в междоузлия решетки окисла. Согласно теории, при переходе иона металла с поверхности металла в междоузлие окисла, связанного с металлом, ион металла должен преодолеть потенциальный барьер. Этот барьер намного больше того, который приходится преодолевать иону при переходе из одного междоузлия в другое, так что скорость диффузии в самом окисле не определяет скорости окисления в целом. Вероятность того, что такой переход произойдет, определяется выражением где v —частота колебаний атома, Е —высота барьера. Скорость переходов повышается под действием электрического поля, возникающего в результате адсорбции на внешней поверхности нонов кислорода (отрицательно заряженных), поскольку они притягивают ионы А1 + через слой окисла. Скорость роста пленки дается выражением [c.168]

Теплоотдача при кипении. В процессе кипения жидкость обычно сохраняет постоянную температуру, равную температуре насыщения Поверхность, к которой подводится тепловой поток, перегрета сверх t на Д/. При малых значениях At теплота переносится в основном путем естественной конвекции, коэффициенты теплоотдачи можно рассчитать по формуле (10.10). При увеличении перегрева поверхности на ней образуется все большее число паровых пузырей, которые при отрыве и подъеме интенсивно перемешивают жидкость. Вначале это приводит к резкому увеличению коэффициента теплоотдачи (рис. 10.3) (пузырьковый режим кипения), но затем парообразование у поверхности становится столь интенсивным, что жидкость отделяется от греюш,ей поверхности почти сплошной прослойкой (пленкой) пара. Наступает [c.87]

Согласно теории Хауффе и Ильшнера (1954 г.), скорость образования очень тонких (тоньше 50 А) пленок может контролироваться переносом электронов через окисный слой путем туннельного эффекта. Число электронов N с массой т и кинетической энергией Е = ll2mv (где v — компонента скорости в направлении, нормальном к энергетическому барьеру), проходящих сквозь прямоугольный (для упрощения вывода) энергетический барьер высотой U и шириной к, определяется по уравнению [c.48]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...