Интенсивность массовых сил

V — коэффициент кинематической вязкости жидкости g — интенсивность массовых сил, действующих на частицы жидкости, численно равная гравитационному ускорению р — давление жидкости в произвольной точке ее потока р — плотность жидкости t — параметр времени. [c.87]

Конечно, из того же уравнения Навье — Стокса можно получить и другие безразмерные комплексы, однако эти новые комплексы представляли бы не что иное, как некоторые комбинации уже сконструированных комплексов (4-27), (4-28) и (4-29). В частных случаях из этих трех комплексов остаются только два или даже один. Так, если сила тяжести может быть опущена как совершенно несущественная, выпадает число Фруда (4-27). Это имеет место при конвекции в условиях вынужденного течения. Впрочем, если течение происходило бы не в поле тяготения, а в поле другой, более интенсивной массовой силы, то число Фруда и при вынужденной конвекции могло бы сохранить свое место после замены ускорения g соответствующим другим ускорением. Применительно к условиям свободной конвекции число Фруда подвергается другому видоизменению, о чем будет сказано особо. [c.94]

Здесь интегрирование распространено по всему объему рассматриваемого тела) р — плотность материала и — вектор перемещения К — интенсивность массовом силы X — тензор напряжений би — вектор возможных перемещений, бе — соответствующая ему деформация. В специальном учете поверхностной нагрузки в (36) нет необходимости, так как она может быть включена в массовую путем введения обобщенных функций. [c.158]

Пусть идеальная жидкость, покоящаяся в начальный момент, подвергается воздействию интенсивных массовых сил и отрицательных давлений в течение некоторого промежутка времени Д/. Допустим, что t) < с, vM < L. Здесь v — характерная скорость частиц жидкости после действия давления р и массовых сил, с — скорость звука в теле, L — его характерный линейный размер. При выполнении этих условий для скорости частиц жидкости v [c.601]

Таким образом, если нам известны значения перемещений и,, усилий tj и интенсивности массовых сил Ь, по границе S, то с помощью выражений (III.5), (III.6) или (III.8) из соотношения (III.4) можно найти перемещения, а следовательно, деформации и напряжения в любой внутренней точке р V. [c.54]

По повторяющемуся индексу производится суммирование. Таким образом, если интенсивность массовых сил — функция гармоническая, то объемный интеграл (II 1.27) можно преобразовать в граничный, воспользовавшись формулами Грина и Остроградского — Гаусса. Та- [c.64]

Предел Г ( , г) представляет собой силу, действующую на единицу массы в ( , 1 ), и носит название интенсивности массовых сил. [c.237]

Решение. Рассмотрим вариацию функционала, учитывая, что характеристики стационарного состояния, постоянная плотность р и интенсивность массовой силы У/ — не варьируются. [c.464]

Анализ этого уравнения, уравнений энергии мелкомасштабного движения идеальной несущей фазы (3.4.65) и движения тел в жидкости показывает, что кинетическая энергия макроскопического движения выделенного объема смеси меняется 1. Из-за обмена с внешней средой и энергией мелкомасштабного движения за счет работы поверхностных сил (первое слагаемое в правой части), сил Архимеда (второе слагаемое) и внешних массовых сил (третье и четвертое слагаемые) 2. Из-за обмена с кинетической энергией мелкомасштабного движения и внутренней энергией внутри выделенного объема 1) с интенсивностью [c.194]

В настоящей главе рассматриваются процессы, в которых инерционные и гравитационные массовые силы оказывают существенное влияние на интенсивность теплоотдачи. [c.342]

Массовые силы влияют на распределение скоростей жидкости в потоке, от которого зависит интенсивность теплоотдачи. Поэтому дополнительное условие подобия таких потоков можно получить из анализа дифференциального уравнения движения. [c.344]

Количественные соотношения, характеризующие теплообмен в трубах с ленточными завихрителями, получены на основе обобщения экспериментальных данных. Интенсификация теплообмена в закрученном потоке осуществляется не только за счет массовых сил, но и вследствие эффекта оребрения внутренней поверхности трубы скрученной лентой. Методика оценки этого э4)фекта рассмотрена в 1261. Однако этот эффект проявляется только при достаточно плотной посадке ленты в трубе и в большинстве случаев не оказывает существенного влияния на интенсивность теплоотдачи. В опытных исследованиях, на основе которых получены уравнения подобия, эффект оребрения не выделялся и косвенным путем учтен в коэффициенте теплоотдачи. [c.353]

Для получения чисел подобия на основе анализа размерностей используют различные методы. Наиболее простой и удобный из них — метод Рэлея. В соответствии с этим методом искомая величина выражается через влияющие на нее параметры с помощью степенного комплекса, включающего безразмерный коэффициент и все используемые в анализе параметры в различных степенях. Например, при выявлении чисел подобия, которые надо использовать при обобщении опытных данных, полученных при исследовании теплоотдачи в трубе при вынужденном течении, искомая величина — коэффициент теплоотдачи а. Качественный анализ этого явления показывает, что если не учитывать влияния массовых сил и других усложняющих факторов на процесс теплообмена, то интенсивность теплоотдачи должна определяться линейным размером системы /о, скоростью жидкости Wo, плотностью р, удельной тепло- [c.19]

В дальнейшем (см. гл. IV, п. 6) будет показано, что в идеальной жидкости при наличии массовых сил, обладающих однозначным потенциалом, интенсивность вихря не меняется со временем. [c.53]

Значение Век зависит от условий входа в трубу, шероховатости поверхности стенок, интенсивности теплообмена, формы сечения трубы (канала), наличия внешних массовых сил, сжимаемости и некоторых других факторов. Локальные и средние характеристики течения [c.102]

Несмотря на экспериментальные и методические трудности, накопленные к настоящему времени, опытные данные позволяют сделать определенные выводы о влиянии массовых сил на локальные характеристики процесса парообразования и на интенсивность теплообмена при кипении. [c.195]

Рассмотрим влияние массовых сил на интенсивность теплообмена при кипении. С ростом перегрузки усиливается интенсивность переноса теплоты конвекцией, поэтому минимальное значение плотности теплового потока пн, при котором устанавливается развитое пузырьковое кипение, увеличивается. При qпроцессом парообразования, с уменьшением плотности теплового потока ослабевает. [c.195]

В правой части уравнения (295), помимо воздействия поля сил давления (второй член), введено еще воздействие на частицу массовых (объемных) сил, отнесенных в уравнении к единице массы и обозначенных вектором F. Если, например, мы учитываем из таких сил только силы тяжести текущей массы, то вместо F следует взять вектор ускорения силы тяжести g. Вообще же F — вектор интенсивности или плотности распределения массовых сил, действующих в потоке. Этот вектор можно определить как предел [c.166]

На объем сплошной среды V в процессе деформирования действуют массовые силы интенсивностью Ь, а на каждом элементе ёБ поверхности, ограничивающей V, приложен вектор [c.182]

Векторы R и Q выше были определены формулами (2.13.10) и (2.14.8), а здесь для них приняты формулы (3.19.7). Поэтому, учтя еще (2.9.2), можно компоненты векторов интенсивности внешних сил и интенсивности внешних моментов выразить через компоненты вектора массовых сил q и компоненты векторов сил q, q , приложенных к лицевым поверхностям оболочки, следующим образом [c.43]

Здесь f — интенсивность действующей на выделенный объем массовой силы W — вектор ускорения [c.53]

Рассмотрим выделенный бесконечно малый элемент — кубик с размерами йх, ёу, йг (см. рис. 4.64). На этот элемент будут действовать внутренние силы, которые заданы напряжениями на шести площадках, и внешние массовые силы в направлении осей х, у, г, с модулями йКх = рйхйуйг , йВу = рйхйуйг ]у, йК = рйхйуйг /г где — интенсивности массовых сил в направле- [c.316]

При закрутке на входе по закону твердого тела турбулентность является существенно анизотропной наибольшее значение имеет радиальная составляющая, наименьшее — поперечная [37]. По длине трубы вследствие уменьшения интенсивности закрутки продольные и поперечные пульсации в периферийной области постепенно возрастают до 5—7%, а в приосевой уменьшаются до 6—10%. Радиальная составляющая 8 при затухании закрутки также уменьшается. Относительное значение ту] улентной энергии, равное отношению энергий пульсационного и осредненно-го движений, максимально в приосевой области и может достигать 0,04—0,06, что значительно больше, чем при осевом течении в трубах [197]. На рис. 3.11,5 приведены также данные, характеризующие радиальное распределение турбулентного напряжения трения Основной особенностью распределения является смена знака его абсолютного значения, что обусловлено наличием областей активного и пассивного воздействия центробежных массовых сил на структуру течения. По мере затухания закрутки касательные напряжения у стенки уменьшаются, а в приосевой области увеличиваются. Одновременно радиус нулевого значения смещается к оси. [c.116]

Рассмотрим две слабоискривленные и приблизительно параллельные поверхности, слой жидкости между которыми движется как под действием градиента давления, так и вследствие их взаимного иеремещения. Движение будем считать установившимся и де1ь ствие массовых сил несущественным. Оси координат (рис. 165) выберем, расположив ось х на нижней поверхности и направив ее вдоль скорости перемещения этой поверхности. Вторая поверхность может быть неподвижной или перемещаться вдоль оси х со скоростью и вдоль оси у со скоростью Щу. Если во все время движения толщина слоя /г остается малой, то отнощение скоростей также должно быть малым. Поэтому щ <С для любой точки внутри слоя. Кроме того, изменение скорости в направлении оси у вследствие малости слоя происходит гораздо интенсивнее, чем вдоль оси х, т. е. для любой компоненты н, [c.342]

При кипении жидкостей в условиях ослабленного гравитационного поля в интервале значений Г] от 0,04 до 1,0 интенсивность теплообмена также не зависит от уровня гравитации (рис. 7.7) [65]. Аналогичные результаты получены при кипении азота (рис. 7.8) в опытах X. Мерта и Д. Кларка [32], экспериментальная установка которых помещалась на падающей с высоты 10 м платформе. Из рис. 7.8 видно, что при развитом кипении (кривая а) и в переходной области от развитого кипения к пленочному. (кривая б) интенсивность теплообмена не зависит от уровня гравитации. Массовые силы влияют только на значение критической плотности теплового потока 9кр1 и на интенсивность теплообмена при пленочном кипении (кривые в). В условиях полной невесомости длительное пузырьковое кипение возможно только в том случае, если каким-либо искусственным способом будет организован отвод паровых пузырей от теплоотдающей поверхности. [c.196]

Первые исследования потоков в поле центробежных массовых сил бы ли выполнены Проудменом (1916 г.) и Тейлором (1923 г.). Эти работы бы ли посвящены анализу идеальных и вязких ламинарных потоков при кру говом движении (ш= 0). Деицщейшие исследования были посвящены пос тупательио-вращательным потокам с малой интенсивностью закрутки Структура таких движений, как показали расчеты, незначительно отлича ется от осевого потока, поэтому эти решения имели только познавательное значение. [c.95]

В приведенных выше выражениях Т(Х , t) -искомое поле температур kjj Xj,t) — коэффициент теплопроводности в твердом теле p(X(,t), (Xj,t) — плотность материала и его удельная теплоемкость Q Xj,t) — интенсивность тепловьщеления q x ,t) — тепловой поток на поверхности тела, характеризуемой нормалью и h Xf,t) - Nu- в безразмерном виде) коэффициент теплоотдачи, определяемый для случая обтекания тела жидкостью с температурой T Xj,t) — температурой среды — выражениями (3.36), (3,37), Очевидно, что в общем случае уравнения теплопроводности (3.39) и теплопереноса (3,27) связаны и должны решаться совместно, делая тем самым задачу определения температурных полей в твердом теле трудноразрешимой. Дапее, Дх,-,г) - искомое поле перемещений в твердом теле G Xf,T, и,) к X(Xj,T,u/) - коэффициенты Ламэ e=Ujj - объемная деформация а(х,..Г) - коэффициент температурного расширения F(x-,t) — массовые силы Pj(x.,t) — внешние усилия, заданные на поверхности тела характеризуемой нормалью (например, давление теплоносителя в контуре, контактные уси- [c.98]

Для оценки эффективности выполнения канавок на внутренней поверхности зоны охлаждения рассмотрим приближенный анализ процесса конденсации на внутренней поверхности вращающегося цилиндра. Примем допущения, аналогичные анализу конденсации Нуссель-та теплоотвод по всей поверхности конденсации будем считать постоянным и равным среднему значению по поверхности (] = Я/Рк = Х(Тп—7 j/6 = onst, а толщину пленки конденсата — значительно меньшей радиуса кривизны поверхности конденсации б< . Последнее допущение позволяет рассматривать задачу аналогично конденсации на плоской поверхности, нормальной массовым силам. Допущение постоянства плотности теплового потока через поверхность конденсации реализуется во многих случаях, когда интенсивность теплообмена с наружной стороны зоны охлаждения меньше, чем с внутренней. [c.117]

Кириченко Ю. A. Влияние интенсивности поля массовых сил на закономерности пузырькового кипения жидкосте 1 в услоаи.чх насыщения.- В кн. Тепло- и массопереиос. Мн., 1972, т. 2, ч. 1, с. 225—229. [c.148]

При нагружении на тело действуют объемные (массовые) силы, не прерывно распределенные по объему тела, и поверхностные, действую щие по поверхности. (Поверхностаые силы возникают при взаимодей ствии деформируемого тела с жидкостью, газом или соседними твер дыми телами.) Это — внешние силы. При приложении к телт внешних сил и (или) теплового воздействия в нем появляются напря жения. Напряжения характеризуют уровень интенсивности внутрен них сил в материале конструкции. [c.7]

Начнем с того, что выведем общие уравнения движения. Будем прэдполагать, что массовые силы, если они вообще действуют, являются чисто радиальными и изменяются только в зависимости от расстояния до центра симметрии. Начало координат возьмем в этом центре и обозначим через г радиальное расстояние. Пусть на расстоянии г от начала массовые силы имеют интенсивность R. Тогда, компоненты массовой силы по направлениям Ох, Оу, Oz будут [c.440]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...