Фигуры течения

На полированной поверхности деформируемого металла часто возникают линии или фигуры течения (линии Людерса-Чернова). На их закономерную связь с напряженным состоянием металла впервые указал Д. К. Чернов. Последующее изучение этого вопроса подтвердило справедливость идеи Д. К. Чернова. Оказалось, что линии Людерса—Чернова это линии максимальных касательных напряжений, вдоль которых отсутствуют деформации удлинения. Их назвали линиями скольжения. Поскольку такие линии совпали с характеристиками дифференциальных уравнений плоской задачи, то теория линий скольжения развилась в самостоятельный раздел математической теории пластичности — метод характеристик. [c.262]

Реактивы поверхностного травления хорошо выявляют сравнительно крупную пористость, например в сварных заготовках, а также определяют характер ликвации и фигуры течения металла, но они не могут заменить реактивов глубокого травления для опре- [c.13]

Реактивы поверхностного травления не могут заменить реактивов глубокого травления для определения флокенов, а также трещин, рыхлости и пор, не выходящих непосредственно на поверхность металла. Но реактивы поверхностного травления хорошо выявляют сравнительно крупную пористость, например в сварных заготовках, а также определяют характер ликвации в фигуры течения металла. Кроме того, преимуществом реактивов-поверхностного травления является простота обращения с ними. [c.40]

Результаты расчетов максимального коэффициента сопротивления в плоскопараллельных течениях изображены на рис. 3.49. Величина коэффициента волнового сопротивления с в плоскопараллельном случае и аргумент в, использованный на этой фигуре, определены формулами [c.173]

Если условие Va = Уд остается справедливым в течение некоторого промежутка времени, а не только в отдельный момент, то движение плоской фигуры является поступательным. Если же Од = Уд только и некоторый момент времени, то утверждать, что плоская фигура движется поступательно, нельзя (см. ниже рис. 314, г). [c.234]

Так как фигура III представляет собой сечение некоторого тела плоскостью, можно считать установленным, что в случае, если в течение некоторого промежутка времени тело участвует в двух противоположно направленных вращениях вокруг параллельных осей с равными по модулю угловыми скоростями oi = СО2 = со, то его движение поступательное (рис. 420). [c.339]

Геометрия не может ограничиться одним понятием числа. Она основывается также на понятиях, связанных с геометрической формой. Геометрия часто пользуется понятием движение . Например, линию геометрия определяет как след точки. Но если точка оставила след, то, значит, она передвигалась фигура, образовавшая тело вращения, поворачивалась вокруг оси, т. е. тоже находилась в движении. Однако геометрию не интересует, совершалось ли это движение в течение многих тысячелетий или же в малые доли секунды. Понятие времени чуждо геометрии. [c.14]

При движении плоской фигуры в плоскости 0 г величины Щ и <р меняются с течением времени, а поэтому являются некоторыми однозначными, непрерывными и дифференцируемыми, по крайней мере, дважды функциями времени, т. е. [c.322]

Точка плоской фигуры, которая в данный момент времени совпадает с мгновенным центром вращения и имеет скорость, равную нулю, является мгновенным центром скоростей этой плоской фигуры. Хотя в каждый момент мгновенный центр скоростей совпадает с мгновенным центром вращения плоской фигуры, однако необходимо иметь в виду, что мгновенный центр вращения принадлежит неподвижной плоскости, по которой перемещается плоская фигура, а мгновенный центр скоростей принадлежит плоскости самой движущейся плоской фигуры. При этом положение мгновенного центра вращения на неподвижной плоскости, по которой перемещается плоская фигура, с течением времени изменяется. Точно так же изменяется и положение мгновенного центра скоростей на плоскости самой движущейся плоской фигуры. [c.369]

Второй вопрос заключается в том, как происходит пластическое течение, если условие пластичности достигнуто При простом растяжении деформация в пластическом состоянии может быть любой, но это всегда — деформация удлинения, под действием растягивающей нагрузки стержень не может укорачиваться. Более того, если материал однороден и изотропен, то под действием растягивающей нагрузки стержень не будет, например, закручиваться. Первоначально круглое поперечное сечение стержня остается круглым меньшего радиуса, но не превратится в какую-либо другую фигуру. В сложном напряженном состоянии на элемент материала действуют усилия в разных направлениях, соответственно в разных направлениях происходит и пластическое течение. Вероятно и здесь нужно допустить [c.52]

Главным является вопрос устойчивости движения оси 2 симметрии гироскопа, взвешенного в сопротивляющейся поддерживающей среде. Определим условия устойчивости движения оси z гироскопа, при которых амплитуда нутационных колебаний оси г фигуры гироскопа, вращающегося в сопротивляющейся среде, с течением времени уменьшается. [c.49]

С течением времени ось 2 фигуры гироскопа отклоняется от направления кинетической оси. Амплитуда % нутационных колебаний увеличивается. [c.54]

В этом способе течение на физической плоскости z конформно отображается на какую-либо простую геометрическую фигуру полуокружность, квадрант, полосу, круг вспомогательной плоскости (t). Причем отображающую функцию отыскивают в ходе решения. Обычно этот способ несколько видоизменяется. [c.63]

При выявлении фигур травления необходимо быть уверенным в том, что травление сопровождается неравномерным съемом материала. Для этого полированные образцы выдерживают перед травлением в течение длительного времени. Образующийся при этом пассивирующий слой позволяет проводить локальное травление. Специальные методы искусственного и тем самым ускоренного получения такого поверхностного слоя до сих пор не применялись. Следовало бы ожидать, что все растворяющие феррит реактивы должны способствовать выявлению фигур травления. Как правило, в настоящее время применяются травители, самопроизвольно растворяющие феррит. [c.76]

В качестве реактива для штрихового травления меди указывается раствор III способа с применением тиосульфата натрия. Аналогичные результаты получают при травлении а-твердого раствора латуни в течение 60 мин. Для (а + р)-латуни после различной продолжительности травления можно определить ориентацию кристаллов сначала в р-, а затем в а-твердом растворе. Продолжительность травления, необходимая для выявления штриховых фигур, составляет для Р-фазы около 6 мин [в растворе (И)] и для а-фазы 60 мин [в растворе (III)]. У (а + р)-деформируемой латуни также можно обнаружить текстуру (Клемм [17]), у а-латуни в поперечном сечении появляются преимущественно сетчатые штриховые фигуры (111), а в продольном шлифе — параллельные штрихи (ПО). Для р-латуни, напротив, характерно преобладание в поперечном сечении параллельных, а в продольном шлифе — сетчатых штриховых фигур. [c.202]

Мы объясняем это следующим образом. В рассматриваемом опыте вектор начального момента импульса N проходит вблизи оси фигуры согласно построению Пуансо, то же самое относится и к начальному положению оси вращения. Таким образом, ось фигуры вначале описывает малый контур на сфере единичного радиуса (ср. рис. 43) касательные к этому контуру параллели и = u и и = U2 расположены близко друг к другу и остаются в таком положении в течение всего процесса движения (как показывает справедливое в общем случае изображение на рис. 53). Момент импульса, а значит и угловая скорость вращения, вначале весьма велики они остаются таковыми и во время последующего движения (если не учитывать потери на трение). Таким образом, нутации происходят в очень быстром темпе и вообще почти не заметны. Волчок кажущимся образом не поддается влиянию силы тяжести а постоянно отклоняется в перпендикулярном к ней направлении. Это парадоксальное поведение волчка с давних пор приковывало внимание любителей и исследователей к теории волчка. [c.266]

Па первой стадии своих исследований теоретическая механика изучает, каким образом в ходе движения изменяются с течением времени геометрические признаки фигур или систем точек. Эти системы рассматриваются то как твердые (неизменяемые), то как деформирующиеся (изменяемые), в зависимости от различных возможных предположений, к которым приводит наблюдение тел в природе. Та часть механики, которая занимается исключительно этого рода вопросами, называется кинематикой. [c.88]

Установив все это, возьмем произвольный промежуток времени, в течение которого точка I остается всегда на конечном расстоянии, и рассмотрим две полярные траектории, т. с. геометрическое место X точки I относительно фигуры Г и аналогичное геометрическое место / той же точки относительно Р ). [c.257]

В течение двух последующих лет Ассур работает главным образом над составлением пособий для студентов. За это время им были опубликованы три таких пособия Схемы построения некоторых кривых (1910 г.), Картины скоростей и ускорений точек плоских механизмов (1911 г.), Графические методы определения момента инерции маховиков (1911 г.). В последнем пособии Ассуру принадлежит весь текст и приложение, посвященное измерению площадей плоских фигур, ограниченных криволинейным контуром. К этому пособию приложен очерк Другой графический метод определения момента инерции маховика , написанный К. Э. Рерихом. Вопрос, разбираемый в последнем из перечисленных пособий, по-видимому, заинтересовал Ассура, так как в следующем, 1912 г. он опубликовал на немецком языке статью Метод характеристических кривых в приложении к графическому исчислению кратных интегралов , в которой рассматриваются интегралы вида [c.57]

Существует аналогичный метод раскатки труб роликовой оправкой. Принципиальная схема раскатки трубок роликами дана на фиг. 98. Слева на фигуре показан прямой способ раскатки, при котором направление подачи роликов и течение металла совпадают справа — обратный способ, когда направление течения металла противоположно направлению подачи. [c.121]

Ролик правого конца рычага находится в постоянном соприкосновении с поверхностью торцового кулачка 5. Профиль последнего выполнен таким образом, что, в течение некоторой части одного оборота, ролик рычага не изменяет своего положения и рычаг находится в положении, указанном на фигуре. Этому периоду времени соответствует фиксированное положение звена 1. [c.47]

Наиболее удобно сравнивать частоты, пользуясь неподвижными изображениями. Это возможно при наличии плавной регулировки частоты у одного из генераторов. Сравнивая фиксированные частоты, определяют разностную частоту путем измерения периода повторения фигуры, т. е. интервала времени, в течение которого фигура претерпевает полную последовательность превращений. Для определения неизвестной частоты дополнительно необходимо установить знак при разностной частоте. [c.410]

В нижней части фиг. 1 показана зависимость отклонения светящегося пятна от его начального положения в точке /, с течением времени, под действием горизонтального отклоняющего напряжения. В правой части фиг. 1 приведена аналогичная диаграмма для вертикального отклонения пятна. Результирующая фигура образуется из последовательности положений светящегося пятна на экране осциллографа в течение периода низшей частоты. Образование осциллограмм при другом целочисленном отношении частот 2 1 и дробно-рациональном 3 2 показано на фиг. 2 и 3. [c.411]

При дробно-рациональном отношении частот период повторения фигуры сокращается по сравнению с целочисленным отношением частот [И], [7]. Изменение фазы высшей частоты, в течение которого изображение совершает полную последовательность превращений, определяется делением 2тг на меньшее из чисел, входящих [c.414]

ФИГУРЫ ТЕЧЕНИЯ — линии на поверхности деформированных тел, панрав-ленные под углом к направлениям растяжения. Ф. т. выявляются наблюдениями над предварительно полированной поверхностью изучением характера разрушения хрупких слоев (напр., окалины) на поверхности образцов нагревом с последующим травлением реактивами фотографированием рельефа поверхности — теневым методом и т. д. В ряде случаев направление Ф. т. совпадает с вычисленным методом теории пластичности (см. Людерса — Чернова линии). Я. Б. Фридман. [c.402]

Фибровиль — см. Волокно поливинилхлоридное Фибровые трубки 3—402 Фигуры течения 3—402 [c.524]

Значительным преимуществом этого реактива является и то, что он позволяет одновременно определять характер ликвации и фигур течения металла. Поэтому реактивы, содержащие ионы меди, хотя и не могут в ряде случаев заменить реактивы глубокого травления, широко используются для макроанализа, главным образом низко- и с1реднеугле-родистой стали [c.42]

В начертательной геометрии геометрические фигуры задаются графически, поэтому целесообразно рассматривать поверхность как совокупность всех последовательных положений некоторой перемещающейся в пространстве линии. Образование поверхности с помощью линии позволяет дать иное определение поверхности, базирующееся на основных элементарных геометрических понятиях, таких, как точка и множество. Действительно, если принять, что положение движущейся Б простр)анстве линии будет непрерывно меняться с течением времени t, и пр)инять t за параметр, то поверхность можно рассматривать как непрерывное однопараметрическое множество линий. В свою очередь, линия определяется как непрерывное однопараметрическое множество ючек, поэтому можно дать следующее определение поверхности поверхностью называется непрерывное дву параметрическое множество точек. [c.82]

Количество тепла, отданного телом, как и совершенная над ним работа, тоже зависит не только от начального и конечного состояний, но и от пути перехода между ними. Тепло же, отданное в течение кругового процесса, равно площади соответствующего цикла, например, площади фигуры 1а2б1, показанной на рис.5.4. [c.106]

Рассмотрим два важных частных случая. Если ф = onst, то с течением времени будут изменяться только координаты полюса О п подвижные оси О х у будут перемещаться, оставаясь параллельными неподвижным осям Оху. Это. эпачит, что плоская фигура и, следовательно, твердое тело совершают плоскопарал-лелъное поступательное движение. [c.194]

Если хо = onst и уо = onst, то полюс неподвижен и с течением времени будет изменяться только угол ф. В этом случае плоская фигура вращается в своей плоскости вокруг оси 0 z. являющейся в данном случае неподвижной. Таким образом, врп щение твердого тела вокруг неподвижной оси есть частный случай илоскопараллельного движения. [c.194]

Эпюра скоростей. Будем рассматривать поток, имеющий плоские живые сечения наметим на рис. 3-13 вертикаль M — N, принадлежащую одному из живых сечений потока. Покажем векторами Uj, Uj,. .. скорости течения в различных точках этой вертикали. Соединив концы этих векторов линией АВМ, получим фигуру ABMN, которая представляет характер распределения скоростей и по вертикали. Эта фигура называется эпюрой скоростей (построенной в данном случае для вертикали M — N). [c.87]

Травитель 1а [10—20 мл H2SO4 90—80 мл H2O I. Кешиан [3] предложил использовать этот раствор в горячем состоянии (при 70 С). Им вытравливают преимущественно сульфидные включения. Для выявления крупных пор наиболее подходит 10%-ный раствор серной кислоты (травление в течение 24 ч) такие же результаты дает травление 20%-ным раствором в течение 6 ч. Различное применение находят растворы еще больших концентраций. 25%-ный раствор серной кислоты рекомендован для выявления фигур деформации и дендритной структуры. Травление проводят при комнатной температуре в течение 8—16 ч. [c.46]

Пулсифер [3] применял сильно разбавленную пикриновую кислоту, например 0,5%-ный или 0,1%-ный раствор при 3-, 6-или 12-Ч продолжительности травления, чтобы выявить границы зерен феррита в низкоуглеродистых сталях, не перетравливая перлит. Кемпбелл [4] травил границы зерен в мягких сталях в течение 5 мин. Добавка к раствору пикриновой кислоты в этиловом спирте нескольких капель азотной кислоты способствует лучшему вытравливанию границ зерен при сокращении продолжительности травления. При длительном травлении ферритные зерна вытравливаются, при этом их поверхность не становится шероховатой и не появляются фигуры травления. [c.73]

Травитель (S 8 г [ u(NHg)4] l2 100 мл НгО . Известный как травитель Хейна, этот раствор широко применяют для выявления фигур травления в малоуглеродистых сталях (рис. 27). Продолжительность травления составляет 5 мин. Полезно предварительно с помощью такого травителя окрасить поверхности зерен в течение 30—60 с, после этого удалить с поверхности образцов медный осадок, высушить их и, наконец, выявить фигуры травления. [c.76]

Реактивы, состоящие из 50 мл Н2О2 и 50 мл HF, а также из 16 г/л азотной меди или серебра, 100 мл HF, 50 мл HNO3 и 100 мл Н2О, выявляют фигуры травления кристаллов германия. Далее структуру германия (границы зерен и фигуры травления) выявляют после обработки в течение 4 ч угольной кислотой при температуре около 850° С с быстрым охлаждением. При травлении в СО2 большей частью происходит превращение германия из п- в р-состояние. Результат травления кипящей Н Оа при продолжительности травления 10 мин аналогичен результату при применении СОд. [c.294]

Непрерывное движение плоской фигуры в ее плоскости. — Рассмотрим движение плоской фигурь. в течение промежутка времени М. Мы будем предполагать, что в течение этого промежутка геометрические скорости в ех точек фигуры изменяются непрерывно, и движение ни в какой момент времени не является мгновенным [c.77]

Рассмотрим теперь непрерывное движение твердого тела в течение некоторого промежутка времени. Оставим в стороне случай вращения вокруг неподвижной оси и предположим, что мгновенное движение ни в какой момент времени не вырождается в поступательное движение. В таком случае можно дать представление непрерывного движения твердого тела, аналогичное тому, которое мы только что рассмотрели для плоской фигуры. Движение сечения (5) можно осуществить, заставляя кривую С неизменно сгязанную с сечением, катиться по неподвижной кривой Ср тлк что точка касания будет совпадать с мгно- [c.82]

Распределение динамических напряжений. Динамические напряжения на контуре отверстия были вычислены непосредственно по порядкам полос с помощью уравнения (8.3), так как радиальное напряжение на контуре отверстия равно нулю. На фиг. 12.27—12.31 приведены типичные эпюры распределения динамических напряжений около отверстия. В центре отверстия на каждой фигуре показаны динамические напряжения в тот же момент времени в симметрично расположенной точке на стороне пластины без отверстия. Изменение порядка изохром в симметричной точке без отверстия в зависимости от времени показано на фиг. 12.25. Как видно из этого графика, фронт волны напряжений достигает симметричной точки без отверстия примерно через 600 мксек после взрыва заряда на контуре пластины. Это в основном фронт волны расширения. Фронт волны сдвига достигнет симметричной точки только через 1250 мксек после взрыва заряда, так как скорость распространения волны сдвига в уретановом каучуке составляет всего 52% скорости распространения волны расширения. Поэтому приведенные на фиг. 12.27 и 12.28 эпюры напряжений обусловлены действием волны расширения. На контуре отверстия возникают напряжения сжатия, которые достигают наибольшей величины в момент прохождения пика волны напряжений, т. е. через 1125 мпсек после взрыва заряда. Напряжения растяжения, возникающие на ближайшем к месту приложения нагрузки краю контура отверстия, в течение этого промежутка времени сравнительно незначительны. На противоположной стороне контура растягивающих напряжений в это время не возникает. Эпюры напряжений, приведенные на фиг. 12.29 и 12.30, есть результат действия двух волн — волны расширения и волны сдвига. На протяжении этого промежутка времени напряжения сжатия уменьшаются, а напряжения растяжения растут. Как видно на фиг. 12.30, наибольшие растягивающие напряжения на ближайшей к месту приложения нагрузки стороне контура отверстия достигают такой же величины, что и сжимающие напряжения. За тот же промежуток времени на противоположной стороне контура отверстия возникают растягивающие напряжения. [c.392]

Погрешность Дт при измерении интервала времени т, в течение которого совершаются п периодов повторения фигуры, складываются из ряда погрешностей, свойственных секундомеру и самому наблюдателю. Вначале рассмотрим погрешности, присущие секундомеру. При внесении поправки по паспорту секундомера, погрешность bgap.xoda< пропорциональная величине измеряемого отрезка времени т, может быть вычислена по следующим формулам, основанным на принятых нормах для секундомеров [20 ] и допущении, что вариация хода достигает Vg значения поправки [c.426]

При измерении наиболее низких частот обе установки частоты гетеродинного частотомера F и Fg Должны находиться в зоне действия одной кварцевой контрольной точки тогда погрешность при ее установке (примерно +20 гц) не имеет значения. Должны учитываться удвоенная погрешность градуировки шкалы прибора и погрешность, обусловленная кратковременной нестабильностью частоты гетеродинного частотомера. Из опыта работы с приборами типа 526, 527 и им подобным первую погрешность можно принять равной +0,02% для любой точки шкалы. Отклонение частоты в течение нескольких секунд (промежуток времени, достаточный для установки одной кратной фигуры) при предварительном прогреве гетеродинного частотомера и стабилизированном питании имеет порядок Ьнестав 3-10- . [c.431]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...