Приближение серого тела

ПРИБЛИЖЕНИЕ СЕРОГО ТЕЛА [c.177]

К настоящему времени создана теория и разработаны приближенные методы решения интегральных уравнений стационарного теплообмена излучением в системах серых тел с диффузно отражающими и изотропно излучающими поверхностями, разделенными диатермической средой. В частности, детально разработаны зональные методы решения интегральных уравнений теплообмена излучением. В последние годы проведены исследования стационарного теплообмена излучением с более полным учетом радиационных характеристик тел (индикатрисы отражения и испускания) и разделяющих их сред (поглощение и рассеяние излучения) в зависимости от спектрального состава излучения. Однако в этих работах для разделяющей среды используются приближения серого тела, лучистой теплопроводности или диффузионное приближение и не учитывается многократное рассеяние. Во многих случаях разделяющая среда считается изотермической. Проведенные исследования в области сложного теплообмена (теплообмен излучением и теплопроводностью) носят в основном теоретический характер они проводились в целях изучения фотонной теплопроводности или нестационарного лучистого нагрева (охлаждения) тел. [c.8]

Строго говоря, серых тел, так же, как и абсолютно черных, в природе не существует. Однако с некоторым приближением многие тела (диэлектрики, окиси металлов с шероховатыми поверхностями и др.) могут быть отнесены к серым, при этом чем уже рассматриваемый интервал длин волн, тем с большей степенью точности тело может считаться серым. [c.409]

Законы (2.117) и (2.118) строго справедливы только для абсолютно черного тела. Реальные тела не являются абсолютно черными, однако многие из них можно приближенно считать серыми телами, спектр излучения которых непрерывен и подобен спектру излучения абсолютно черного тела. Для серых тел [c.127]

Точные аналитические решения интегральных уравнений ( 17-10) получены лишь применительно к (отдельным) частным задачам [Л. 163]. В общем случае прибегают к различным приближенным методам решения [Л. 1, 163, 178]. К одному из них относится метод последовательных приближений (итераций). Рассмотрим этот метод для произвольной геометрической замкнутой системы серых тел с заданным полем распределения температуры и оптических свойств на ее граничной поверхности. Требуется найти потоки различных видов излучения. [c.406]

Большинство технических материалов с известным приближением можно рассматривать как серые тела. Однако в отличие от серых тел величины Л и е для реальных тел в общем случае зависят от температуры. Помимо того А и е зависят от природы тела и характера поверхности. Значения е для различных тел даны в табл. 35. [c.228]

Интегральная поглощательная способность диэлектриков обычно очень высока а = 0,8—0,98), и они в первом приближении могут рассматриваться как серые тела. Однако, как это видно из рис. 2-9, такое приближение является весьма условным. [c.56]

Тело разбивается на ряд конечных, но достаточно малых параллелепипедов со сторонами Ах, у, Аг. Контуры тела также описываются, с соответствующим приближением, серией таких параллелепипедов. Расчетными точками являются углы параллелепипедов. Температура в расчетной точке в данный момент времени обозначается через t. Температура в данный момент времени в соседних точках, находящихся на расстоянии Ах, Ау, Аг, обозначается через [c.75]

Приведенная степень черноты системы, состоящей из двух серых тел, может быть приближенно рассчитана по формуле [c.219]

Большинство технических материалов с известным приближением можно рассматривать как серые тела. [c.308]

Большинство технических материалов приближенно можно рассматривать как серые тела. Однако для реальных тел Л и 8 зависят от температуры, природы тела и характера поверхности. Значение е приведены в табл. 32 [c.100]

Из зависимостей (16-84) и (16-85) следует, что наличие отражающих поверхностей приводит к увеличению угловых коэффициентов излучения и, следовательно, результирующего теплового потока. Если излучающая система состоит из двух серых тел и одной отражающей поверхности, то средний угловой коэффициент облученности представляется приближенной зависимостью [c.372]

Рассмотрим один из приближенных методов расчета [Л. 171, 262], основанного на экспериментальных данных, приведенных в 17-1. Если газообразное тело находится в оболочке, которая обладает свойствами серого тела, то часть энергии, излучаемой газом, поглощается этой оболочкой, а часть ее отражается. Отраженная оболочкой энергия частично поглощается газом, а частично вновь попадает на поверхность оболочки. Результирующий тепловой поток при теплообмене излучением между газом и оболочкой определится разностью между лучистым потоком, испускаемым газом на оболочку, и частью излучения оболочки, которое поглощается газом [c.386]

Большинство технических твердых тел с известным приближением можно-рассматривать как серые тела. Для реальных тел значения Сие (табл. 13. 11)-зависят от природы тела, его температуры и состояния поверхности (полированная, окисленная, шероховатая). [c.251]

При практическом исследовании лучистого теплообмена излучение и поглощение многих реальных тел приближенно можно рассматривать как излучение и поглощение серых тел. Серым 290 [c.290]

Для реальных тел законы излучения АЧТ применимы только в первом приближении. Их излучение может отличаться от излучения АЧТ при той же температуре как спектральным составом, так и интенсивностью. Тела, излучение которых имеет тот же спектр, что и излучение АЧТ при данной температуре, и отличается от него только интенсивностью, называются серыми. [c.118]

Вследствие отмеченных затруднений расчеты радиационного теплообмена проводятся обычно исходя из ряда упрощающих предпосылок с вынужденным искажением реальной физической картины процесса. Среди таких предпосылок наиболее сильным является допущение того, что все тела и среды, участвующие в теплообмене излучением, являются серыми, т. е, все их радиационные характеристики предполагаются независимыми от частоты излучения (так называемое серое приближение). Кроме того, обычно предполагается, что отражение излучения от поверхностей тел и рассеяние в объеме среды являются изотропными, иными словами, происходят одинаково по всем направлениям. Наряду с отмеченными делаются также и другие допущения. [c.88]

О возможностях воздействия на точность решения путем изменения показателя п можно судить по данным, приведенным на рис. 3 и 4. Здесь для случаев нагрева и охлаждения тела показаны температурные кривые, отвечающие различным значениям п. Как видим, придавая п различные значения, можно получить большую серию температурных кривых, которые почти всегда позволяют с удовлетворительной для практических целей точностью приближенно описать действительную температурную кривую. [c.9]

Применяя приближенные методы интегрирования, М. Якоб и 3. Шмидт определили значения поглощательной способности рассматриваемого серого газового тела Р в функции KS. Эти данные приведены на графике рис/15-9 [Л. 200]. [c.248]

В силу большой сложности селективного спектра излучения топочных газов получение расчетных уравнений, учитывающих фактические характеристики этого спектра, затруднительно. Поэтому на практике расчет лучистого теплообмена между селективно излучающей средой и ограничивающими телами обычно производится по уравнениям, справедливым для серых сред. Есть предложения по учету селективности излучения газов с помощью уравнений, включающих поглощательную способность сред по отношению к эффективному излучению окружающих тел [Л. 194, 97, 65], спектральный состав которого при несерых телах или средах отличается от черного или серого излучения и наперед (перед расчетом) задан быть не может. Поэтому в строгой постановке вопроса этот метод практически не может быть использован. В качестве приближенного метода он может быть использован, если задаться поглощательной способностью тел или среды по отношению к черному излучению. [c.300]

Точное решение обратной задачи на основе принципа Сен-Венана может быть использовано для получения приближенных решений целой серии прямых задач, имеющих непосредственное практическое значение. В середине прошлого века Сен-Венаном было высказано предположение, что характер распределения нагрузки, приложенной к малой части тела, существенно влияет на напряженное состояние [c.44]

Расхождения в значениях результирующего потока излучения при расчетах в сером приближении и с учетом реальных селективных свойств тел определяют точность серого приближения . Они связаны с различиями в характере температурных зависимостей для интегральных степени черноты и поглощательной способности тела. По данным [5] погрешность расчета, например для металлов, может достигать 20 %. [c.9]

Измерения релаксации напряжения при неизменной деформации могут быть использованы для приближенной оценки параметров, характеризующих упруго-вязкие материалы, минуя более или менее сложный. путь расчета спектра времен релаксации. В серии работ итальянских авторов [45—471, посвященных расплавам полимеров, была измерена релаксация напряжений после остановки установившегося потока. При не очень малых и не очень больших временах (после начала процесса релаксации) связь между напряжением и временем для указанных систем описывается степенной функцией, параметры которой не зависят от начального значения напряжений. В работах [45—46] допускается возможность использования одного (характеристического) времени релаксации максвелловского тела таким образом, что в энергетическом отношении (по упругой энергии в установившемся потоке) это тело эквивалентно изучаемому материалу. В последующем была сделана попытка [47] дать более общее рассмотрение этой задачи. [c.109]

В серии опытов (1932 г.) авторы сначала исследовали растяжение длинных цилиндрических кусков теста за измеряемое время, в конце которого цилиндры отрезались и оставались свободными. Было обнаружено, что часть удлинения была обратимой, а часть — остаточной (фиг. 1 в статье 1942 г., часть I). Это показало, что хотя мучное тесто FD) ввиду остаточной вытяжки цилиндров не является гуковым телом, оно имеет гуковскую компоненту. В нервом приближении запишем FD = Н—X, где X представляет другой элемент [c.178]

Применение уравнения (103) к разрушению хрупких твердых тел будет обсуждено в гл. IV, раздел 3. Следует обратить внимание также на раздел 10 в гл. II, где полученные для эллиптического отверстия результаты сравниваются с приближенной оценкой концентрации напряжений, обусловленной серией отверстий. [c.54]

Большинство тел, применяемых в технике, могут быть приняты за серые тела и их излучение — за серое излучение. Более точные исследования показывают, что это возможно только в первом приближении, однако достаточном для практических целер1. Отклонение от закона Стефана — Больцмана для серых тел обычно учитывается тем, что коэффициент излучения С,н принимают зависящим от температуры. В связи с этим в таблицах указывается интервал температур, для которых экспериментально определено значение коэффициента излучения С/л- [c.390]

Тральных характеристиках излучения, содержащему предпосылки своего непрерывного перспективного совершенствования. И в приближенной постановке вопроса, когда учет селективности проводится на базе лучистого теплообмена между селективно-серым газом и серыми телами, этот метод представляет большой интерес [Л. 69]. Реальные спектры излучения чистых топочных газов имеют много общего со спектром селективио-серого газа. Поэтому при анализе лучистого теплообмена на базе селективно-серого излучения (поглощения) газа. [c.301]

Формула (14-10) хорошо оп.чоывает излучение серых тел Для тел с селективным излучением она справедлива лишь приближенно, так как их излучение, в обш,ем случае, пропорционально температуре Б степени несколько ниже четвертой. [c.199]

С. ч. характеризует как способность тола излучать лучистую эиергшо, так и способность поглощать ее. При любой темп-ре поглощательная способность тола тем больше, чем больше его иснускательная способность. Для монохроматич. излучения при одной и той же темп-ре С. ч. численно равна коэфф. поглощения ei(T)=a-j T). Для полного излучения это положение, строго говоря, справедливо только для абсолютно серых тел, практически же с известной степенью приближения е=а принимают для всех тел, приближающихся по своим св вам к серым, т. е. для большинства строительных и теплоизоляционных материалов, окисленных металлов и т. и. Во всех др. случаях, иапр. для полированных металлов, величина коэфф. поглощения а зависит также от особенностей и темп-ры излучающего тела, участвующего в теилообмепе. [c.275]

ЦВЕТОВАЯ ТЕМПЕРАТУРА — параметр, применяемый для приближенного описания относит, распределения интенсивности в видимой области снектра излучения тел, пе сильно отличающихся от серых тел (напр., уголь, металлы, окислы и т. д.). Если при темп-ре Т нек-рого тела спектральная плотность его энергетич. яркости в длине волпы равна Ь %х,Т), а в длине волны равна Ъ (Х.2,Т), то Ц. т. Т этого тела равна такой темп-ре абсолютно черного тела, при к-рой спектральные яркости последнего Ь° (к , Т ) и Ь° (к2,Т(.) удовлетворяют условию [c.387]

В стандартной зонной схеме твёрдых тел в диэлектриках и полупроводниках заполненные зоны отделены от пустых запрещённой зоной (анерге-тич. щель) Sg, а в металлах есть зоны, заполненные частично, и электроны могут двигаться по этим зонам в слабом электрич. поле (см. Зонная теория). Структура зов в однозлектронном приближении связана с симметрией кристаллич. решётки. П. м.— д. может быть связан с изменением решётки, т. е. со структурным фазовым переходом. Такова природа П. м.— д. во мн. квазиодномерных соединениях и кеазидвумерных соединениях (слоистых). В этом случае переход паз. Пайерлса переходом или переходом с образованием волны зарядовой плотности. С изменением симметрии решётки связаны П. м.— д. и в др. веществах, напр. переход белого олова в серое ( оловянная чума ). С изменением ближнего порядка связаны П. м.— д., происходящие при плавлении мн. полупроводников (см. Дальний и ближний порядок). Так, в Ое И 31, имеющих в твёрдой фазе решётку типа алмаза, при плавлении меняется ближний порядок и они становятся жидкими металлами. [c.577]

При инженерных расчетах теплообмена излучением между телами, разделенными прозрачной (диатермичной) средой, вводится ряд упрощений. Наиболее широко распространено предположение о том, что поверхности излучения серые, их излучение является диффузным и характеризуется неизменной плотностью на изотермических участках поверхностей системы. В этом приближении для проведения расчетов требуется минимальная т ход-ная информация необходимо знагь интегральные коэффициенты теплового излучения поверхностей системы и размещение тел в пространстве. [c.252]

В заключение заметим, что зависимость от температуры весовых коэффициентов как для поглощающих серых газов, так и для лучепрозрачного газа, образующих модель селективно-серого приближения , связана с изменением спектрального распределения энергии излучения абсолютно черного тела в зависимости от температуры, приводящим к изменению долей энергии приходящихся на полосы поглощения газа и его окна прозрачности. [c.38]

Громов В. Г., Концентрация напряжений около круговой цилиндри-ской полости в бесконечно протяженном нелинейно-упругом теле. Научн. сообщ. Ростовского ун-та, серия точных и естеств. наук, 67, 1964, Громов В. Г., Т о л о к о и н и к о в Л. А., К вычислению приближений в задаче о конечных плоских деформациях несжимаемого материала. Изв. АН СССР, ОТН, 2, 1953, [c.928]

ИЛИ элементы, которые должны быть найдены из дальнейших экспериментов. В следующей серии экспериментов было обнаружено, что упругое восстановление при действии напряжения понижается со временем по экспоненциальному закону (фиг. 4 в той же статье). Сравнение с нашим рис. IX. 3 показывает, что, нужно написать N вместо X, так что во втором приближении FD = Н—N = М. Это обнаружено дальнейшими экспериментами, позволяющими проследить уменьшение внутренних напряжений в кусках теста, которые поддерживались при постоянном удлинении (фиг. 6 в статье 1932 г., часть I). Форма кривой согласуется с нашей кривой при А I = = onst. Второе сообщение авторов описывает наблюдения, в которых скорость удлинения цилиндров из теста, подвешенных вертикально и удлиняющихся под действием силы тяжести, сопоставляется с напряжением. Было обнаружено, что скорость удлинения в общем уменьшается с уменьшением напряжения и что существует конечное напряжение, при котором скорость удлинения обращается в нуль, т. е. в действительности существует предел текучести. Это показывает, что далее должен быть добавлен элемент Сен-Венана, и в третьем приближении FD = N —Н StV = MjStV = S hw. Было, однако, отмечено, что часто протекает значительное время между снятием напряжения и прекращением укорочения . Это указывает на упругое последействие, исследованию которого посвящено третье сообщение авторов. При упругом последействии должно быть подсоединено К-те-ло. Поскольку структурная формула FD содержит StV-элемент, возникает вопрос, к какому концу StV-элемента должно быть присоединено К-тело. Эксперименты (фиг. 2 в сообщении 3) показали, что упругое последействие проявляется при деформировании ниже предела текучести. Это означает, что К-тело должно быть присоединено к концу пружины. Оно могло бы быть введено путем параллельного соединения пружины с N-элементом. Однако та же самая фигура иллюстрирует, что кроме отстающего по фазе упругого восстановления существует также одновременное восстановление, т. е. пружина при элементе Сен-Венана не ослабляется во время работы, и поэтому К-тело присоединяется к ней последовательно . В четвертом приближении получаем соответственно структурную формулу [c.179]

Методы, основанные на теории малых упруго-пластических деформаций, получили широкое распространение. Например, метод упругих решений А, А. Ильюшина, по которому напряжения и деформации в упруго-пластическом теле находят, как в упругом теле с дополнительными объемными и поверхностными нагрузками, величина которых определяется в конечном итоге видом кривой деформирования 19). Поскольку эти нагрузки зависят от напряженно-деформированного состояния тела и, следовательно, заранее не могут быть определены, используют процесс последовательных приближений и решают серию упругих задач с меняющимися от приблил<ения к приближению поверхностными и объемными нагрузками. [c.17]

На рис. 14.8 приведены решения для нескольких трехмерных конструкций ( кустов свай, содержащих вертикальные и наклонные сваи), помещенных в трехмерную среду (грунт) с линейно возрастающими по глубине модулями упругости, и численные результаты сопоставлены с данными, полученными в серии полномасштабных натурных испытаний. В данном случае конструкция из свай моделировалась при помощи конечно-разностной схемы, а массивное деформируемое твердое тело (грунт) — при помощи НМГЭ. Приближенное решение [171 задачи о сосредоточенной силе в неоднородном деформируемом теле строилось таким образом, чтобы оно автоматически удовлетворяло граничным условиям на по- [c.404]

В начальной стадии прохождения высокоэнергетического иона через вещество преобладает рассеяние на электронных оболочках атомов мишени. С уменьшением энергии иона доминируютдим оказывается вклад ядерного торможения. При использовании легких ионов потери энергии в упругих и неупругих взаимодействиях сопоставимы при энергии иона 10 —10 эВ. На рис. 3.2 приведены результаты расчета на ЭВМ энергетических потерь в ядерных и электронных взаимодействиях при бомбардировке титана ионами с энергией 40 кэВ. До тех пор пока энергия иона составляет несколько килоэлектронвольт и выше, расстояние между отдельными ядерными процессами достаточно велико, чтобы анализ взаимодействий можно было вести в рамках теории изолированных бинарных столкновений, т. е. серии случайных событий. При дальнейшем уменьшении энергии иона расстояние между отдельными столкновениями уменьшается настолько, что приближение бинарных столкновений становится неприменимым. Необ одим анализ соударений многих тел, развиваемый в рамках теории молекулярной динамики. Рассеяние энергии в неупругих взаимодействиях обычно рассматривается как непрерывный процесс, для описания которого используются аналитические зависимости ссчския от энергии иона. [c.78]

В 1775—1777 гг. Даламбер, М. Кондорсе и Боссю провели серию опытов над сопротивлением плавающих тел в безграничной жидкости и в узких каналах. Такие задачи выдвигались практикой кораблестроения (обтекание тел, ограниченных кривыми поверхностями, напоминающими контур корабля). Результаты этих опытов, опубликованные в отчете Новые эксперименты о сопротивлении жидкостей (1777 г.), подвергали сомнению одно из существенных положений теории сопротивления Ньютона, а именно пропорциональность сопротивления тела квадрату синуса угла между направления ми скорости потока и касательной к поверхности тел. В настоящее время формула Ньютона применяется для приближенного решения ряда задач газовой динамики. Таким образом, в XVIH в. теория сопротивления среды, в отличие от других разделов гидродинамики, черпала основные зависимости из опыта и наблюдения [c.186]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...