Оболочка энергия

Комптоновское рассеяние (эффект -Комптона) характеризуется сохранением энергии и момента количества движения при столкновении фотона с электроном атомной оболочки. Энергия и момент количества движения фотона выражаются через длину волны фотонного излучения следующим образом [c.337]

Рис.. 3. Гигантские резонансы в модели оболочек — энергия Ферми N — главное квантовое Число Ьш — разность энергий между соседними оболочками,

Для неоднородных гиперупругих оболочек энергия W будет кроме того явно зависеть от лагранжевых координат q , q . Примером неоднородной оболочки является оболочка переменной толщины. [c.90]

С точки зрения микроскопической теории диэлектриков различная концентрация свободных электронов в диэлектриках и металлах обусловлена разной природой их химических связей (рис. 1.1). Любая связь атомов, молекул или ионов представляет собой электрическое взаимодействие. Отталкивание сблизившихся частиц обусловлено перекрытием электронных оболочек. Энергия отталкивания быстро убывает с расстоянием Uor r —г Энергия притяжения — более дальнодействующая в ионных кристаллах она пропорциональна г в ковалентных — убывает с расстоянием быстрее (г- —а в молекулярных кристаллах она изменяется в пределах г — [c.9]

Итак, при зеркальном выпучивании малой области строго выпуклой оболочки энергия деформации и определяется по формуле [c.43]

Введение. Щелочные атомы занимают в определенном смысле промежуточное положение между атомом водорода и другими многоэлектронными атомами. С одной стороны, у щелочных атомов имеется лишь один электрон во внешней атомной оболочке. Энергия связи этого электрона примерно на порядок величины меньше энергии связи электронов из еле-дующей, заполненной оболочки. Соответственно следует ожидать, что при описании взаимодействия внешнего электромагнитного поля с щелочными атомами можно использовать (как и для атома водорода) одноэлектронное приближение. С другой стороны, наличие многоэлектронного остова приводит к тому, что поле, в котором движется валентный электрон, не является кулоновским при небольших расстояниях от его остова. Поэтому необходимо конструировать приближенные одночастичные волновые функции для валентного электрона. [c.126]

Рассмотрим один из приближенных методов расчета [Л. 171, 262], основанного на экспериментальных данных, приведенных в 17-1. Если газообразное тело находится в оболочке, которая обладает свойствами серого тела, то часть энергии, излучаемой газом, поглощается этой оболочкой, а часть ее отражается. Отраженная оболочкой энергия частично поглощается газом, а частично вновь попадает на поверхность оболочки. Результирующий тепловой поток при теплообмене излучением между газом и оболочкой определится разностью между лучистым потоком, испускаемым газом на оболочку, и частью излучения оболочки, которое поглощается газом [c.386]

Металлическая связь. Электроны, принадлежащие внешней оболочке, могут притягиваться посторонними атомами, свободно перемещаясь от атома к атому. Такие электроны обусловливают электропроводность материалов. В основе металлической связи лежит взаимодействие электронов проводимости и ионной оболочки. Энергия связи для металлического натрия равна ПО Дж/моль, для железа 395 Дж/моль. Для вещества из молекул с металлической связью характерны высокая проводимость, металлический блеск, ковкость и др. [c.24]

По мере уменьшения расстояния между двумя атомами их электронные облака начинают постепенно перекрываться (рис. 3.5) и электростатическая энергия системы изменяется. На достаточно близких расстояниях энергия взаимодействия га результате перекрытия электронных облаков является энергией отталкивания. Для атомов с заполненными электронными оболочками энергия взаимодействия является энергией отталкивания ) для всех расстояний (в интервале, например, от 0,5 А до [c.120]

Рис. 7.6. Влияние отдачи ядра на энергию испускаемого -кванта (без учета эффекта Доплера). Для у-кванта, испускаемого электроном, находящимся на атомной оболочке, энергия отдачи атома ( / )а пренебрежимо мала по сравнению с шириной уровня Г . В случае же у-кванта, испускаемого ядром, энергия отдачи ядра ( / ) больше ширины уровня Г.у.

Из курса физики известно, что электроны располагаются вокруг ядра атома и виде отдельных электронных оболочек. Чем дальше от ядра отстоит оболочка, тем выше уровень энергии электронов этой оболочки. Каждая оболочка в свою очередь расщепляется на ряд уровней энергии или полос, получивших обозначения (по направлению от ядра атома) s, р, d, f. На каждой полосе может располагаться ограниченное число электронов. Так,, например, на d-полосе может разместиться не более 10 электронов. [c.352]

Возникновение электронной или дырочной электропроводности при введении в идеальный кристалл различных примесей обусловлено следующим. Рассмотрим кристалл 81, в котором один из атомов замещен атомом 8Ь. На внешней электронной оболочке 8Ь располагает пятью электронами (V группа периодической системы). При этом четыре электрона образуют парные электронные связи с четырьмя ближайшими атомами 81. Свободный пятый электрон продолжает двигаться вокруг атома 8Ь по орбите, подобной орбите электрона в атоме На однако сила его электрического притяжения к ядру уменьшится соответственно величине диэлектрической проницаемости 81. Поэтому для освобождения пятого электрона требуется незначительная энергия (приблизительно 0,008 адж). Такой слабо связанный электрон легко отрывается от атома 8Ь под действием тепловых колебаний решетки при низких температурах. Низкая энергия ионизации примесного атома означает, что при температурах около—100° С все атомы примесей в Се и 81 уже ионизированы, а освободившиеся электроны участвуют в процессе электропроводности. При этом основными носителями заряда являются электроны и возникает электронная (отрицательная) электропроводность, или электропроводность п -типа. [c.388]

ВАНАДИЙ (лат. Vanadium), V,— хим. элемент V группы периодич. системы элементов, ат. номер 2.3, ат. масса 50,9415. Природный В. состоит из 2 изотопов V (0,25%) и (99,75%). слабо радиоактивен (К-захват, Г,, =6-10 лет). В качестве радиоактивного индикатора используют искусственно полученный V (К-захват и р- --раснад. Г,, =16 сут). Конфигурация внеш. электронных оболочек . Энергии после- [c.239]

Конфигурация внеш. электронных оболочек Энергии последовательных ионизаций соотвстстненио равны 7,5, 15,0, 23,3 и 33,3 оВ. Металлич. радиус 0,159 нм, радиус иона Hf + 0,082 нм. Значение элект-роотр1щательности 1,23. [c.419]

КРЁМНИЙ (Sili ium), Si, хим. элемент IV группы периодич. системы элементов, ат. номер 14, ат. масса 28,0855, относится к неметаллам. Природный К. состоит из стабильных изотонов (92,23%), (4,67%) и "Si (3,10%). Конфигурация внеш. электронной оболочки Энергии последоват. ионизации 8,151, 16,342, 33,530, 45,141 эВ. Энергия сродства к. электрону [c.489]

ЛАНТАН (Lanthanum), La, хим. элемент III группы периодич. системы элементов, ат. номер 57, ат. масса 138,9055, относится к редкоземельным элементам. Природный Л. состоит из смеси стабильного La (99,911%) и слаборадиоактивного La (р-распад и К-захват, Г,, =1,1-10 лет). Конфигурация внеш. электронных оболочек Энергии последоват. [c.576]

НЙКЕЛЬ (Ni olum), Ni,— хим. элемент VIII группы периодич. системы элементов, ат. номер 28, ат. масса 58,69. В природе представлен 5 стабильными изотопами Ni, Ni, iNi, Ni, Ni. Наиб, распространены Ni (68,27%) и NI (26,10%). Электронная конфигурация внеш. оболочек Энергии последовательной [c.356]

Г /, = 21 год), (Ti/, = 36,1 мин). Электронная конфигурация внеш. оболочек Энергии последоват. [c.470]

СЕРЕВРб (Argentum), Ag,— хим. эле.мент побочной подгруппы I группы периодич. системы элементов, ат. номер 47, ат. масса 107,8682, благородный металл Природное С.— смесь Ag (51,839%) и Ag (48,161%). Известно с древности. Конфигурация внеш. электронных оболочек Энергии последоват, иониза- [c.487]

ТИТАН (лат. Titanium), Ti,— хим. элемент побочной подгруппы IV группы периодич, системы элементов, ат. номер 22, ат. масса 47,88. В природе представлен 5 стаби,ггь-ными изотопами Ti (8,0%), Ti (7,3%), Ti (73.8%), Ti (5,5%) и Ti (5,4%). Электронная конфигурация внеш. оболочек . Энергии последоват. иониза- [c.116]

ЦИРКбНИЙ (лат. Zir onium), Zr,— хим. элемент IV группы периодич. системы элементов, ат. номер 40, ат. масса 91,224, переходный металл. В природе представлен 5 стабильными изотопами Zr— Zr, Zr и Zr, наиб, распространён °Zr (51,47%), наименее— Zr (2,80%). Конфигурация внеш. электронных оболочек Энергии последоват. ионизации (эВ) 6,837 13.13 22,98 34,32 82,3. Радиус атома Zr 160 пм, иона Zr 82 пм. Значение электроотрицательности 1,4. Работа выхода электрона 3,9—4,1 эВ. Металлич. Ц. прозрачен для тепловых нейтронов (сечение захвата 0,18 -10 м ). [c.440]

Последняя включает принцип Паули — важнейший нринцин квантовой теории, согласно которому две тождественные частицы с нолу-целым спином не могут одновременно находиться в одном и том же состоянии (одно из проявлений принципа Паули — образование электронных оболочек атомов, каждая из которых заполняется до тех пор, пока пе будут исчерпаны все комбинации квантовых чисел электронов для данной оболочки энергия, орбитальный момент и его проекция, ориентация спинов). Все фермионы имеют античастицы. Теоретически это следовало еще из уравнений Дирака. В пределах достигнутой до настоящего времени экспериментальной точности фермионы могут рождаться или уничтожаться только в паре с антифермионамп. Это означает, что сохраняется разность числа фермионов Nф и числа анти-фермионов Nф [c.77]

Фено.менологическое описание коллективных спектров. Атомные ядра по характеру спектра уровней вблизи основного состояния могут быть грубо разделены иа три группы а) магические и околомагиче-ские ядра б) ядра, в к-рых наблюдается колебат. снектр в) деформированные ядра с вращательным спектром. Возбужденные состояния магич. и около-магич. ядер объясняются взаимодействием нуклонов в незаполненной оболочке. Энергии возбуждений таких ядер велики — норядка расстояния между оболочками. О. м. я. рассматривает вторую и третью группы ядер. В атомных ядрах возможны различные виды коллективных движений, папр. колебания плотности, связанные с объемной сжимаемостью ядерной материи и имеющие энергию возбуждения в тяжелых ядрах 10 Мэе. Энергия возбуждения дипольных колебаний нейтронов относительно протонов достигает 15—20 Мзв. Т. о., частоты этих колебаний лежат довольно высоко. Особую роль в О. м. я. играют иоверх-постные ко.лебания, имеющие относительно малую энергию возбуждения. [c.457]

Удельная, т. е. отнесенная к единице поверхности оболочки, энергия мембранной деформации [7 ] выражается формулой = tg p-ig2p)e2, [c.343]

Работа всегда связана с перемещением макроскопических тел в пространстве, например перемещением поршня, деформацией оболочки, поэтому она характеризует упорядоченную (макрофизи-ческую) форму передачи энергии от одного тела к другому и является мерой переданной энергии. [c.13]

Для каждого из вариантов активной зоны с шаровыми твэ-лами при увеличении объемной плотности теплового вотока из-за условия сохранения неизменными температур топлива уменьшаются размеры твэлов и увеличивается относительная потеря давления в активной зоне, т. е. затраты энергии на прокачку. Размеры гетерогенных твэлов существенно меньше размеров гомогенных из-за появления дополнительного термиче-ского сопротивления графитовой оболочки особенно сильно эта разница ощущается в бесканальных активных зонах, когда весь замедлитель — графит сосредоточен в самих твэлах. Относительная потеря давления в случае использования гомогенных твэлов получается во всех вариантах меньше, чем при исполь- [c.103]

При последовательном переходе от атома водорода к другим эдементам периодической системы число электронов возрастает в соответствии с их атомным номером, причем электроны сначала занимают все места с наименьшими уровнями энергии, т. е. последовательно все места в первой оболочке, затем во второй и т. д. Однако у некоторых элементов, получивших наименование элементов переходных групп, на внешней (валентной) оболочке уже появляются I или 2 электрона еще до того, как достроена d-полоса предыдущей оболочки. К этим элемента.м относятся многие металлы, в том числе железо и карбидообразующие элементы. [c.352]

Рассматривая неустойчивость потоков в вихревой трубе, авторы работ [95, 96] предлагают модель, в которой агентами энергопереноса являются КВС, причем при анализе для удобства авторы оперируют с тороидальной формой. Согласно предлагаемой модели, КВС в результате взаимодействия друг с другом и с основным потоком перемещаются к центру или к периферии. В первом случае они расширяются, теряют устойчивость, замедляют вращение и передают механическую энергию ядру, обеспечивая тем самым его квазитвердую закрутку, во втором случае, увеличиваясь по радиусу, сжимаются и диссипируют вследствие работы сил вязкости. Процессы увеличения или уменьшения размера вихрей относятся к процессам деформационного характера. В этом смысле рассматриваемая деформация симметрична. При несимметричной деформации одна часть тора претерпевает сжатие, а диаметрально противоположная — расширение. Если учесть, что в вихревом тороиде низкоэнергетические массы газа располагаются по его оси [67], то должно происходить их смещение вдоль криволинейной оси тороида в центр вихревой трубы с последующим их перемещением в приосевую зону вынужденного вихря, и уходом разогретой оболочки на периферию. [c.125]

Смотреть страницы где упоминается термин Оболочка энергия : [c.196] [c.227] [c.79] [c.123] [c.177] [c.337] [c.375] [c.392] [c.456] [c.87] [c.141] [c.225] [c.226] [c.532] [c.627] [c.46] [c.640] [c.145] [c.401] [c.440] [c.273] [c.11] [c.189]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...