Спектр излучения реальных тел

СПЕКТР ИЗЛУЧЕНИЯ РЕАЛЬНЫХ ТЕЛ [c.38]

С=8-Со - коэффициент излучения реального тела, Вт/(м - С). Спектр излучения серых тел подобен спектру излучения абсолютно черного тела (рис. 6.3). Большинство реальных тел с определенной степенью точности можно считать серыми. [c.58]

Во многих практических случаях поверхности тел, с которыми приходится иметь дело в печах, покрыты пленкой окислов металлов, пылью и имеют значительную шероховатость. При больших значениях и е, свойственных многим таким поверхностям, скорость изменения от I не так уже высока. Это приближает спектр излучения таких поверхностей к спектру излучения серого тела. Однако следует иметь в виду, что реальные поверхности, даже при тождественном с серым телом спектре излучения, будут отличаться от идеально- [c.41]

Тела с линейчатым спектром излучения не относятся к категории серых, но степень черноты е, выраженная формулой (1.25), и для них может служить характеристикой способности излучать энергию, так как она показывает, какую часть энергии излучения абсолютно черного тела может испускать реальное тело в тех же условиях. [c.253]

Действие яркостных пирометров основано на использовании зависимости спектральной интенсивности излучения Д (или спектральной яркости Вх) тела от его температуры. На рис. 9.7 представлена зависимость Д (для абсолютно черного тела) от Т для трех значений длины волны в видимом участке спектра. При Я = = 0,65 мкм повышение температуры от 1000 до 2000 К сопровождается возрастанием спектральной интенсивности Д в 6,42-10 раза. Аналогичные зависимости наблюдаются и для реальных тел. [c.184]

Если тело обладает непрерывным спектром излучения, а кривые зависимости интенсивности излучения от длины волны реального и абсолютно черного тел подобны, то такое тело называют серым. Для серых тел степени черноты и коэффициенты поглощения неизменны во всем спектре излучения е, = г и =А. [c.409]

Частным случаем реальных тел являются серые тела, спектр излучения 2 которых подобен спектру излучения абсолютно черного тела. Поверхностная плотность потока монохроматического излучения для каждой длины волны серого тела Е% составляет одну и ту же долю поверхностной плотности потока излучения черного тела Еах, т. е. [c.232]

Законы (2.117) и (2.118) строго справедливы только для абсолютно черного тела. Реальные тела не являются абсолютно черными, однако многие из них можно приближенно считать серыми телами, спектр излучения которых непрерывен и подобен спектру излучения абсолютно черного тела. Для серых тел [c.127]

Для реальных тел законы излучения АЧТ применимы только в первом приближении. Их излучение может отличаться от излучения АЧТ при той же температуре как спектральным составом, так и интенсивностью. Тела, излучение которых имеет тот же спектр, что и излучение АЧТ при данной температуре, и отличается от него только интенсивностью, называются серыми. [c.118]

Однозначная связь между мощностью и спектром излучения и температурой тела существует только для АЧТ. Для реальных объектов введены понятия эквивалентных температур. [c.122]

Абсолютно черных, белых и прозрачных тел в природе нет в применении к реальным телам эти понятия условны. Значения Л, R и О зависят от природы тела, его температуры и спектра падающего излучения. Например, воздух для тепловых лучей прозрачен, но при наличии в нем водяных паров или углекислоты он становится полупрозрачным. [c.151]

Цветовая температура. Если распределение энергии иа некотором участке спектра реального тела может быть отождествлено с распределением энергии абсолютно черного тела, имеющего температуру Гцв, то излучающее тело имеет такой же цвет , как и черное тело температуры Гцв, а Гцв называют цветовой температурой тела [13]. Для тел, характер излучения которых сильно отличается от излучения черного тела, понятие цветовой температуры теряет смысл. [c.647]

Абсолютно черных, белых и прозрачных тел в природе нет применительно к реальным телам эти понятия условны. Значения А, Я а О зависят от природы тела, его температуры и спектра падающего излучения. Например, воздух для тепловых лучей прозрачен, но при [c.70]

Для реальных тел зависимость плотности излучения от длины волн и температуры может быть установлена только на основе опытного изучения их спектра. При [c.74]

Спектральную яркость поверхности неравномерно нагретого тела очень удобно характеризовать эффективной или яркостной температурой Ту 0ф. Под последней понимается температура абсолютно черного те.ла, посылающего с поверхности в данном участке спектра точно такой же поток излучения, как и рассматриваемое реальное тело. [c.121]

Распределение плотности излучения в спектре реальных систем — звезд, нагретых тел, высокотемпературной плазмы — достаточно хорошо описывается спектром абсолютно черного тела. [c.211]

Для большинства реальных тел спектральная степень черноты зависит от длины волны и температуры. На рис. 11.7 и 11.8 приведены примеры распределения спектральной интенсивности для вольфрама и платины по длинам волн. Для сравнения там же нанесены спектральные интенсивности для абсолютно черного тела. Как видно, спектры излучения вольфрама и платины лишь только в общих чертах напоминают по своему характеру спектр абсолютно черного тела. Причем расположение максимумов спектральной интенсивности у них различное. В силу этого спектральный коэффициент черноты для этих материалов существенно зависит от длины волны. На рис. 11,9 представлены зависимости спектральной степени черноты от длины волны для различных материалов в большом диапазоне длин волн. [c.290]

Все реальные тела, используемые в технике, не являются абсолютно черными и при одной и той же температуре излучают меньше энергии, чем абсолютно черное тело. Излучение реальных тел также зависит от температуры и длины волны (при /lx onstизлучения черного тела можно было применить для реальных тел, вводится понятие о сером теле и сером излучении. Под серым излучением понимают такое, которое аналогично излучению черного тела имеет сплошной спектр, но интенсивность лучей для каждой длины волны /х при любой температуре составляет неизменную долю от интенсивности излучения черного тела /,,х [c.463]

Расчеты лучистого теплообмена в системах из твердых тел, разделенных лучепрозрачной средой, в настоящее время проводятся по уравнениям, строго справедливым лишь для серого излучения. Вместе с тем реальные тела, как отмечалось выше, имеют спектры излучения в большей или меньшей мере отличающейся от спектра излучения серого тела. Имеется предложение учитывать отличие действительного спектра излучения тел от серого путем введения в расчетные уравнения интегральной поглощательной способности несерых тел ио отношению к падающему потоку излучения [Л. 194, 97]. Однако при строгой постановке задачи эти уравнения использовать нельзя, так как поглощательная способность, зависящая от сложного, отличного от серого, спектрального состава излучения тел, не может быть задана параметрически. [c.222]

Рассмотренные законы излучения справедливы для абсолютно черных тел. Каким образом использовать эти законы при изучении излучения реальных тел С этой целью используется понятие серого тела. Спектр излучения серого тела =/(я,,7 ) изображается линиями, ординаты которых в е раз меньше ординат на графике рис. 13-2, построенном для абсолютно черного тела. СледовательиоГ х = ох здесь величина е меняется для различных теи от О до 1 (абсолютно черное тело) и называется степенью черноты. Степень черноты представляет собой отношение собственного излучения тела к потоку абсолютно черного тела при той же температуре. Закон Стефана — Больцмана для серого тела записывается в виде [c.318]

Излучение всех твердых, жидких и газообразных тел, встречающихся в природе, существенно отличается по характеру распределения спектральной интенсивности излучения по длинам вс,чн от излучения абсолютно черного тела. По абсолютной величине спектральная интенсивность излучения реальных тел Е всегда меньше спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела при той же температуре и длине волны X. Многие же тела излучают энергию в небольших интервалах длин волн (рис. 11.6) и имеют прерывистый спектр. Особенно это относится к газам, которые при умеренных температурах излучают в определенных, сравнительно узких интервалах длин волн (по-10 Авдуеввкнй 289 [c.289]

ИЯ реальных тел неравномер-ательная способность тела ме-0 излучение называется селек-зности определяется тем, на-данного тела отличается от о тела при той же температу-лективностыо. В качестве при-дены графики излучения воль-0 тела. Из рисунка видно, что ИХ максимумы не совпадают, ьного распределения лучистой о непрерывным спектром из-для абсолютно черного тела, ается серым. В этом случае (Т )=соп51 и а(Я, Т)—а Т)=- [c.19]

Спектры излучения 3 реальных тел отличаются от спектра излучения 1 абсолютно черного тела (рис. 19.3), При этом поверхностная плотность потока монохроматического излучения тела на любой, цлине волны никогда не превышает соответствующую плотность потока излучения абсолютно черного тела. В случае селективного спектра излучения на некоторых участках длин волн плотность потока излучения равна нулю. [c.232]

Для реальных тел изменение плотности излучения от длины волны и температуры может быть установлено только на основе опытного изучения их спектра. При этом, если спектр излучения непрерывен и кривая Е>, =f l) подобна соответствующей кривой для абсолютно черного тела при той же температуре, т. е. если для всех длин волн Е / x.o= onst, то такое излучение называется серым. Опыт показывает, что излучение многих технических материалов практически можно рассматривать как серое излучение. [c.154]

Для реальных тел изменение плотности потока излучения от длины волны и температуры может быть установлено только на основе опытного изучения их спектра. При этом, если спектр излучения непрерывен и кривая = f (Я) подобна соответствующей кривой для абсолютно черного тела при той же температуре, т. е. если для всех длин волн = onst, то такое излучение [c.166]

Для реального тела спектр как при излучении, так и при поглощении в значительной мере зависит от частоты. Волны определенных длин, не поглощаемые телом, будут им отражаться, если слой материала не будет настолько тонок, что часть непоглощенного излучения проникнет через него. Например, тончайшая медная фольга, когда она отражает световые лучи, кажется окрашенной в желтый цвет, но, e jiH прошедший через нее луч будет поглощен, эта фольга покажется зеленой. На рис. 6.18 представлены значения излучатель-ной (или поглощательной) способности для материалов, обладающих различном теплопроводностью. Длины волн в видимой области спектра колеблются от 0,4 до 0,8 мкм. Металлы, например алюминий и медь, как правило, [c.142]

Однако подобный анализ справедлив лишь для черного тела, ибо только оно дает сплошной спектр излучения. Для реальных тел нужно учитывать, что излучательная способность зависит от длины волны. При данной температуре длина волны, соответствующая максимуму излучения (для абсолютно черного тела), может быть найдена из (6.18). Если реальное тело при этой темепратуре обладает чрезвычайно низкой излучательной способностью, оно будет разогреваться все сильнее и сильнее (условно предполагаем, что теплота никуда не отводится), пока его температура не возрастет настолько, что длины волн, соответствующие максимуму интенсивности излучения, сместятся в ту область спектра, где из-лучательная способность тела будет высокой. Существуют ли такие материалы [c.142]

В настояидее время отсутствуют данные по спектральным характеристикам излучения несерых тел, достаточные для того, чтобы широко использовать в инженерных расчетах приведенные выше уравнения. Однако эти уравнения уже сейчас открывают возможность проведения более детального анализа лучистого теплообмена в системах тел на основе известных качественных моделей спектров излучения (поглош,ения) тел. Кроме того, они стимулируют исследования по определению спектральных коэффициентов и характеристик реальных тел. [c.231]

Тральных характеристиках излучения, содержащему предпосылки своего непрерывного перспективного совершенствования. И в приближенной постановке вопроса, когда учет селективности проводится на базе лучистого теплообмена между селективно-серым газом и серыми телами, этот метод представляет большой интерес [Л. 69]. Реальные спектры излучения чистых топочных газов имеют много общего со спектром селективио-серого газа. Поэтому при анализе лучистого теплообмена на базе селективно-серого излучения (поглощения) газа. [c.301]

СЁРОЕ ТЁЛО — тело, поглощения коэффициент к-рого меньше 1 и не зависит от длины волны излучения % и абс. темп-ры Т. Коэф. поглощения 0 ,х (паз. также коэф. черноты С. т.) всех реальных тел зависит от Я, (селективное поглощение) и Т, поэтому их можно считать серыми лишь в интервалах Я, и Г, где коэф. оц..,т прибл. постоянен. В видимой области спектра свойствами С. т. обладают каменный уголь а ,т — 0,80 при 400— 900 К), сажа ( г = 0,94—0,96 при 370—470 К) платиновая и висмутовая черни поглощают и излучают как С. т. в наиб, широком интервале Я, — от видимого света до 25—30 мкм ( 1,7 = 0,93—0,99). [c.488]

Рассмотренные законы справедливы для абсолютно черных тел. Для реальных тел зависимость /х=/( , Т) можно получить лишь при экспериментальном изучении спектра этих тел. Чтобы законы излучения, установленные для абсолютно черного тела, можно было распространить с достаточной степенью точности на действительные тела, введено понятие о сером теле. Под серым телом понимается такое тело, у которого хара ктер излучения такой же, как у черного тела, но интенсивность излучения /х для каждой длины волны и ири любой температуре в одно и то же число раз меньше интеноивности излучения черного тела /ох, т. е. тело называется серым, если при любых Я и / [c.329]

Тепловое излучение всех реальных тел не может превзойти ни в общем спектре излучения, пи в отдельных его участках энергии излучения абсолютно черного тела при той же темпера туре. Однако, если частицы вещества тела находятся в неравновесном энергетическом состоянии с температурой тела, то такое тело может излучать в отдельных частях спектра во много раз большую энергию, чем энергия излучения абсолютно черного тела при той же температуре [излучение светляка, хемилюмине-сцепция, электросвечение газов, фотонные, или квантовые, генераторы излучения (лазеры, мазеры) и т. п.]. [c.381]

Реальщле тела (при равных с АЧТ температурах) излучают меньшие мощности. Кроме того, спектральное распределение теплового излучения многих реальных объектов может существенно ошичаться от спектра излучения АЧТ. [c.59]

Для больтиинстпа реальные тел излучение можно статать серым лишь на некотором участке спектра, где степень черноты постоянна. Для Э1их условий спектральная суетность серого тела [c.322]

На рис. 7-2-1 дано семейство кривых спектральной светимости Т) = пВо(Я, Т) черного тела в зависимости от длины волны, построенных по формуле Планка, при различных тешгературах. Эти кривые дают наглядное представление о свойствах теплового излучения черного тела, положенных в основу бесконтактных методов измерения температуры тел. Кривые рис. 7-2-1 показывают, что спектральная яркость с увеличением температуры черного тела быстро возрастает. В видимой облаЬги спектра, например, при К = 0,65 мкм, Т = 1000 К и 2000 К спектральная яркость черного тела возрастает соответственно в 20 и 16 раз быстрее, чем температура. Это обстоятельство позволяет осуществлять измерение температуры Б видимой области спектра по изменению с температурой яркости тела в данной длине волны. Условную температуру реального тела, измеренную этим методом, принято называть яркостной температурой. Приборы, предназначенные для измерения яркостной [c.264]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...