Диатермическая среда

Легко видеть, что при а - О величина п стремится к значению / ле, получаемому длт диатермической среды. [c.35]

Световые модели с диатермической средой [c.300]

Рис. 11-1. Схема световой модели с диатермической средой.

Рассмотрим несколько подробнее основные элементы, из которых состоят световые модели с диатермической средой. [c.303]

Светящиеся поверхностные зоны создаются таким же способом, как и для моделей с диатермической средой. Однако следует иметь в виду, что светимость поверхности при ее соприкосновении с жидкой средой может несколько измениться но сравнению со светимостью на воздухе за счет изменения коэффициента отражения границы раздела. [c.316]

Широкое распространение получил метод воздушной продувки, которым пользуются для выделения конвективной составляющей [Л. 167, 296—300]. Сущность атого метода заключается в замене излучающего теплоносителя, который используется при обычной работе аппарата, диатермической средой (обычно воздухом) и определении конвективного теплообмена при тех же значениях гидродинамических критериев, что и при работе на излучающей среде. [c.438]

Таким образом, задача о расчете лучистого теплообмена между двумя абсолютно черными телами, разделенными диатермической средой, сводится, но существу, к определению взаимной поверхности излучения [c.81]

В этом случае расчет лучистого теплообмена при наличии поглощающей и излучающей сред сводится к расчету лучистого обмена между разделенными диатермической средой серыми [c.198]

В этой главе будет рассмотрен теплообмен излучением между поверхностями замкнутой системы, которая заполнена прозрачной (диатермической) средой (т. е. средой, которая не поглощает, не испускает и не рассеивает излучение и, следовательно, не оказывает влияния на проходящее через нее х излучение). Идеально прозрачной средой является вакуум как прозрачную среду можно также рассматривать воздух при умеренных температурах. Термин замкнутая система означает область, полностью окруженную совокупностью поверхностей, каждая из которых характеризуется определенными радиационными свойствами и температурой (или тепловым потоком) таким образом, что для каждой из этих поверхностей может быть рассчитано количество подводимой и отводимой энергии излучения. Отверстия в замкнутых системах рассматриваются как мнимые поверхности, а энергия излучения, проходящего в замкнутую систему сквозь отверстие, характеризует поверхностную плотность потока энергии, испускаемого мнимой поверхностью. [c.171]

Давление излучения 42 Диатермическая среда 274 [c.606]

Существование отмечен-ных ранее физических аналогий между закономерностями молекулярного течения в системах с диффузно рассеивающими и эмиттирую-щими стенками и лучистого теплообмена в диатермических средах, ограниченных диффузно излучающими и отражающими поверхностями, позволяет использовать для описания этих процессов единый математический аппарат [6, 7, 10, 20,21, 23, 25—27,67, 85, 87,93, 126, 127, 131], Этот аппарат базируется на решении интегрального уравнения переноса в замкнутой системе и детально изложен в работах по теории лучистого теплообмена. В его основе лежит представление о так называемых угловых коэффициентах, к определению которых мы сейчас переходим. [c.71]

Рассмотрим какую-нибудь замкнутую систему, состоящую из п поверхностей, разделенных диатермической средой. Общее число угловых [c.127]

Интересно отметить, что формулы (4-115) и (4-121), взятые для разных случаев расположения поверхностей, получились одинаковыми. Формулы (4-110) — (4-121) справедливы как для диатермической среды, так и для поглощающей, т. е. они распространяются также и на обобщенные взаимные поверхности. [c.144]

Рассмотрим два параллельных серых тела бесконечной протяженности с плоскими поверхностями площадью А каждая. Считая расстояние между поверхностями относителы о незначительным (по сравнению с их линейными размерами — длиной и шириной), можно положить, что все лучи, посылаемые одним телом, полностью попадают на другое. Примем, что коэффициенты пропускания этих тел Tj = т.2 = 0 и между поверхностями находится теплопрозрачная (диатермическая) среда. Обозначим через j, Pi и и УИ. , а.,, р. и Т-2 соответственно излучательиости, коэффициенты поглощения отражения и температуры поверхностей первого и второго тел. [c.390]

Установим связь между коэффициентом поглощения и излучатель-ностью газа. Для этого лредставпм себе полое тело, загюлнеиное диатермической средой (или свободное пространство, orтаничснное стенками с равномерно распределенной температурой Излучение, [c.398]

Таким образом, ироцесс ирохождения электромагнитной волны в поглощающих средах формально в рамках классической теории может быть онисан с помощью уравнений, полученных для диатермических сред, путем введения комплексной величины спектрального показателя преломления [c.35]

По-видимому, впервые аппарат интегральных уравнений был применен для описания процесса переноса излучения в плоском слое среды О. Д. Хвольсоном Л. 92]. В дальнейшем Д. Гильберт [Л. 356] использовал интегральные уравнения для анализа радиационного теплообмена в бесконечно простирающейся поглощающей среде. Применительно к задачам теплообмена излучением в системах с диатермической средой интегральные уравнения были использованы в работах Г. Л. Поляка Л. 19, 93] и Иоганссона (Л. 357]. Для более общего случая поглощающей и рассеивающей среды интегральные уравнения теплообмена излучением были составлены и проанализированы Г. Л. Поляком (Л. 23]. Широкое применение для анализа процессов радиационного теплообмена нашли интегральные уравнения в работах Ю. А. Су-ринова [Л. 94—96], который использовал их для построе- [c.189]

Первый, так называемый классический подход в методах алгебраического приближения характеризуется тем, что алгебраической аппрокснмании подвергается непосредственно исходное интегральное уравнение радиационного теплообмена, составленное для любого вида плотностей излучения. Для определения средних по дискретным участкам излучающей системы плотностей излучения подобная аппроксимация, по-видимому, впервые была применена О. Е. Власовым [Л, 100] при решении частной задачи переноса излучения в каналах с адиабатическими стенками. В дальнейшем эта идея была развита и обобщена для произвольного числа серых диффузных поверхностей, разделенных диатермической средой, и для систем с поглощающей средой в работах Г. Л. Поляка [Л. 19, 93, 130]. [c.220]

Довольно интересным является также применевие электрического моделирования к излучающим системам с диатермической средой, поверхности которых обладают диффузно-зеркальным отражением [Л. 174]. Путем несложных выкладок можно показать, что радиационный теплообмен в таких системах может быть исследован с помощью описанных выше электрических моделей с той лишь разницей, что некоторые аналоги приобретут несколько иное выражение. [c.296]

Метод светового моделирования радиационного теплообмена применяется в излучаюш,нх системах как с диатермической, та к и с ослабляющей средой. iB техническом отношении световое моделирование в системах с диатермической средой осуществляется ироще, в связи с чем первыми и были созда1НЫ именно такие световые модели. В дальнейшем были предложены световые модели и с ослабляющей средой, позволившие проанализировать ее влияние на процессы радиационного теплообмена для различных случаев Л. 27, 69, 182, 186]. [c.298]

Характерная схема световой модели с диатермической средой представлена на рис, 11-1. Эта модель пред-иаз начена для исследования переноса излучения в канале произвольной формы между горячим и холодным основаниями. Геометрическая модель канала 1 нзготав- [c.301]

Поскольку ослабляющая среда представляет собой раствор, то модель должна изготавливаться в виде герметичного п в то же время прозрачного сосуда, позволяющего производить световые измерения на его внешней поверхности (как, например, показано на рис. 11-3). Материалом для таких моделей чаще всего служит плексиглас или стекло. Внутренняя поверхность светопрозрачной стенки модели покрывается серой краской с такими же поглощательной н отраиотельной способностями в видимом спектре, как и натуральная стенка в образце по отношению к падающему на нее тепловому излучению. Однако в отличие от подобных покрытий для моделей с диатермической средой в рассматриваемом случае окраска должна обладать стойкостью и не разрушаться под действием соприкасающейся с ней среды. Следует также иметь в виду, что поглощательные и отражательные способности покрытия, погруженного в среду, могут несколько отличаться от этих оптических свойств, измеренных в воздушной среде. [c.315]

В случае диатермической среды (Ви = 0) на основании (14-16) формула (14-14) переходит в аддитивное выражение для определения оуммарното теплового потока через слой диатермичеакой -среды [c.388]

Суринов Ю. А., О функциональных уравнениях теплового излучения для случая системы серых тел, разделенных диатермической средой, ДАН СССР, 1952, т. XXXIII, iNg 2. [c.391]

Г. Л. Поляком [69] величина Я для случая диатермической среды была названа взаимной поверхностью. Для этого случая им были подробно исследованы свойства этих величин. Величины Я для недиатермической среды Ю. А. Суриновым [4 70] названы обобщенными взаимными поверхностями им же было введено и понятие обобщенного углового коэффициента. Величины взаимной поверхности для случая [c.124]

Угловые коэффициенты и взаимные поверхности мож1но находить по соотношениям (4-12) или (4-17). Однако решение такой задачи требует четырехкратного интегрирования, что даже для простейших случаев представляет очень сложную и кропотливую работу. Задача эта может быть облегчена, применением свойств взаимности и замыкаемости. В некоторых случаях при диатермической среде величины угловых коэффициентов (взаимных поверхностей) находят вообще без применения интегрирования, а путем решения системы простейших алгебраических уравнений. В других случаях вместо определения интегрировани-Н ием большо1го числа коэффициентов иногда можно таким путем найти один-два коэффициента, а остальные определить алгебраически. [c.129]

На основе рассуждений, приведенных при установлении свойств угловых коэффициентов (взаимных поверхностей) для изотропного излучения, можно легко убедиться, что и для общего случая справедливо свойство аддитивности, а при диатермической среде справедливы свойства замыкаемости и свойство 4. [c.149]

В теории лучистого теплообмена большой интерес представляют свойства замкнутых излучающих систем. Часть этого вопроса применительно к диатермической среде была исследована в начале главы. Ниже рассмотрены замкнутые излучающие системы, в которых имеются также и объемы, заполненные не диатермической средой. Такая система состоит из какого-нибудь объема р и окружающей его поверхности i. Объем и поверхность разделены на зоны. Для поверхности обозначим их через k k ), а для объема —через га(а ). Будем считать, что системы изотермические. Составим уравнения баланса для излучения зоны поверхности и объемной зоны. В результате получим два уравнения замыкаемости. [c.158]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...