Волна головная головная

Проследим за появлением и развитием ударных волн при постепенном увеличении числа Маха Мь Сверхзвуковая область в газовом потоке появляется впервые при некотором значении Ml < 1 в виде области, прилегающей к поверхности обтекаемого тела. В этой области появляется по крайней мере одна ударная волна — обычно замыкающая сверхзвуковую область. По мере увеличения М, эта область расширяется, а вместе с ней удлиняется и ударная волна, существование которой при Mj = 1 было доказано (для плоского случая) в 120 тем самым была доказана необходимость первого появления ударной волны уже при М < 1. Как только Mj начинает превышать единицу, появляется еще одна ударная волна — головная волна, пересекающая весь бесконечно широкий натекающий поток газа. При Мь в точности равном единице, все течение впереди тела является дозвуковым. Поэтому при М) > 1, но сколь угодно близком к единице, сверхзвуковая часть натекающего потока, а с нею и головная ударная волна находятся сколь угодно далеко впереди тела. По мере дальнейшего увеличения Mj головная волна постепенно приближается к телу. [c.641]

Схема взаимодействия вдуваемого газа с пространственным осесимметричным потоком показана на рис. 6.2.1. Эта схема соответствует картине течения в вертикальной (меридиональной) плоскости симметрии. Струя газа 1 отрывается от острых кромок отверстия, достигает поверхности раздела 9 с основным потоком, разворачивается и обтекает поверхность головной части 2. Внутри струи возникает застойная зона 7 тороидальной формы с возвратным течением, ограниченная разделяющими линиями тока 5. Струя смешивается как с набегающим потоком, так и с газом, циркулирующим в застойной зоне, образуя соответствующие области смещения 10 и 11. В зоне присоединения струи к обтекаемой поверхности (в окрестностях точек пересечения разделяющих линий тока с телом) возникает криволинейный скачок уплотнения 3, который, пересекаясь с головной ударной волной 4 перед поверхностью раздела, образует точки тройной конфигурации 12 0т этих точек начинаются поверхности тангенциального разрыва 14 и результирующего скачка 13. За [c.395]

При обтекании решетки с обычной дозвуковой профилировкой лопаток сверхзвуковым потоком перед решеткой образуется система головных ударных волн. Каждая головная [c.69]

Возможность динамическая движения 91 Волна головная 137, 142, 693 [c.731]

Ярким примером такого случая может служить создание тепловой защиты для космических летательных аппаратов. Такие аппараты при возвращении на Землю проходят плотные слои атмосферы с огромными скоростями (первой или второй космической) и температура воздуха между ударной волной и головной частью аппарата, т. е. в непосредственной близости от обшивки, достигает примерно 13 000°К- [c.46]

Волна головная ударная (скачок уплотнения) 12, 32 (1) [c.324]

Рассмотрим осесимметричное затупленное тело, помещенное в равномерный сверхзвуковой поток горючей смеси газов. Примем, что смесь воспламеняется при прохождении через головную ударную волну и сгорает в прилегающем к ней тонком слое. Предположим, что возникающая детонационная волна бесконечно тонкая и тепловыделение при сгорании смеси одинаково во всех ее точках. Исходную смесь и продукты сгорания будем считать совершенными газами с показателями адиабаты 71 и 72. В сформулированной постановке рассматриваемая задача подобна хорошо изученной задаче о сверхзвуковом обтекании тела адиабатическим потоком, и для ее решения можно использовать методы, разработанные для таких потоков. Для примера рассмотрим обтекание горючей смесью сферы и цилиндра со сферической головной частью. Численное решение этой задачи производится в два этапа. [c.55]

Уже для тел вращения в рамках линейной теорий экстремальные задачи существенно усложняются. А. А. Никольский, ([1950] 1957) рассмотрел задачу о теле вращения с протоком, обладающем наименьшим внешним сопротивлением при заданной длине и радиусах входного и выходного сечений. В своей работе он применил новый плодотворный подход к решению вариационных задач сверхзвукового обтекания тел. Вместо отыскания общего выражения, определяющего сопротивление тела по его форме, и его варьирования, Никольский при помощи уравнений количества движения и расхода получил выражение для сопротивления тела и для геометрических величин, характеризующих данные линейные размеры тела, в виде интегралов от значений газодинамических параметров на контрольном контуре, состоящем из головной волны и характеристической поверхности, проходящей через заднюю кромку вперед до пересечения с головной волной. Учитывая наличие соотношений между дифференциалами координат на замыкающей характеристике, получается определенная вариационная задача для нахождения распределения газодинамических параметров на этой характеристике. После решения этой задачи образующая тела находится стандартным приемом по условиям на головной волне и на замыкающей характеристике. [c.179]

Рис. 14. Форма тела вращения, соответствующего параболоидальной головной волне (2 — головная волна г = /2х-, 2 — поверхность тела по В. В. Сычеву).

Вектор потока тепла 35 Возмущение малое 229 Волна головная отошедшая 300 [c.421]

Мы уже знаем, что при движении в газе тел со скоростью, большей, чем скорость звука (или, что то же самое, при обтекании неподвижных тел сверхзвуковым потоком), образуются скачки уплотнения, или ударные волны. Действительно, сверхзвуковой поток, набегающий, например, на головку снаряда, тормозится в точке разветвления воздушной струи до нулевой относительной скорости. Переход от сверхзвуковой скорости к дозвуковой скорости приводит к появлению ударной волны, которая образуется перед лобовой частью снаряда или пули. Эта ударная волна называется головной или баллистической волной (рис. 163). Головная волна располагается тем ближе к обтекаемому телу, чем больше скорость движения тела. Если скорость самолёта меньше скорости звука, но [c.259]

Рис. 83. Образование поверхностной волны и головной волны источником А, находящимся в среде с большим показателем преломления (по Отту).

Отмеченное свойство определило область применения головных волн. Ими можно выявить дефекты под валиком усиления сварного шва, под антикоррозионной наплавкой, резьбой. Ограничение применения головных волн заключается в общем высоком уровне помех, а также в возникновении ложных сигналов от поперечных волн, порождаемых головными, поэтому головные волны применяют, когда толщина ОК превосходит 10... 12 мм. В этом случае от ложных сигналов поперечных волн отстраиваются с учетом времени их прихода. [c.188]

Опыты показали, что совершенно иное положение происходит с ракетами, имеющими тупую носовую часть. При полете в атмосфере такой ракеты впереди нее образуется очень мощная ударная волна, которая действует как тормоз и отражает в атмосферу приблизительно 90% тепловой энергии. Следовательно, при тупой носовой части только одна десятая доля тепла идет на нагрев корпуса ракеты. Воздушный поток в сжатой зоне перед головной частью ракеты быстро теряет скорость и сильно нагревается. Увеличение температуры потока приводит к разрушению молекул воздуха на атомы (диссоциация). [c.90]

Ракета с тупой головной частью отражает в ок)ру-жающее пространство до 90% тепла за счет сильной головной ударной волны. Поэтому головные части баллистических ракет иногда делают тупыми. [c.96]

Таким образом, объем материала существенно увеличился, причем опустить как устаревшее удалось лишь очень немногое. При изложении основ было уделено больше места волнам дифракции и волнам ползучести, головным волнам, а также их возникновению, поскольку они все шире применяются как новое практическое средство взамен свободных волн. При описании приборов было уделено гораздо больше места электронной обработке информации, а способам контроля с получением изображения была посвящена отдельная глава. Прежде эти способы применялись преимущественно в медицине, откуда и началось их развитие, но теперь они уже приобрели серьезное значение и при испытании материалов. [c.12]

Головные ( ползучие ) волны (см. раздел 2.5) являются продольными волнами, возбуждаемыми параллельно поверхности. Они распространяются прямолинейно, всегда отщепляясь от поперечных волн под углом 33° (в стали раздел 2,5, рис. 2.17). В отличие от поверхностных волн головные волны не следуют контуру поверхности изделия. Они также не затухают и не отражаются под влиянием шероховатостей поверхности или остатков среды акустического контакта. Однако ввиду непрерывной потери энергии в поперечные волны они распространяются только на расстояние в несколько сантиметров. [c.360]

Воздух из канала начинает вытекать через входное отверстие наружу (в зону, где давление ниже, чем в канале) и одновременно продолжает поступать в двигатель. Происходит процесс опорожнения канала воздухозаборника, давление в котором быстро падает. Когда полное давление в канале становится меньшим, чем в зоне за головной волной, истечение наружу через входное отверстие прекращается. С этого момента начинается быстрое обратное перемещение головной волны к плоскости входа и восстановление сверхзвукового течения на входе. Головная волна, движущаяся по направлению потока, из-за низкого противодавления за воздухозаборником не задерживается у плоскости входа, а проходит внутрь канала, где превращается в скачок 5, ограничивающий сверхзвуковую зону, образующуюся за горлом. Этот процесс проглатывания головной волны протекает почти мгновенно, и давление в канале за столь короткое время не успевает измениться. [c.50]

При различной скоростной дифференциации среды и заданной форме импульсов на стандартных кривых для отраженных и головных волн величины РР)/А РРР) и Л (Р5)/Л" PPS) зависят только от изменения A (РР) и PS), обусловленного вариациями фазы отраженных волн с параметрами среды. Величина Л т (Р5)/Л PSS) при изменении скоростной дифференциации среды зависит как от Л - "(Р5), так и от Л" (Р55), чьи изменения связаны с вариациями фазы коэффициента образования головной волны. [c.38]

Рассматривая разные варианты с увеличивающимся размером частиц, можно увидеть, что отходы сепаратрисы Xi и ударной волны Ху увеличиваются при росте радиуса частиц а до некоторого значенияя 300 мкм. При дальнейшем увеличении радиуса частиц отраженные частицы вылетают за головную ударную волну, создавая возмущение перед ней и приводя к образованию двух волн сжатия (см. р х) и Vi x) для а = 400 мкм на рис. 4.8.3). При этом давление на теле х = 0) и, в частности, в точке торможения (х = О, у = 0) за счет дополнительного искривления линий тока газа и поперечного его отвода становится существенно меньше, чем для режима обтекания чистым газом (рзо = 0). При дальнейшем увеличении размера частиц возникает тенденция к восстановлению головной ударной волны п к обратному приближению ее к телу (см. р х) и Vi x) для а — 400 мкм и а = оо на рис. 4.8.3), когда картина течеппя газа приближается к топ, которая дается замороженной схемой на = э , соответствующей течению чистого газа. В этом диапазоне режимов с вылетом отраженных частиц за головную ударную волну преобладает тормозящее действие газа отраженными частицами, а не дополнительное пс-кривленпе линий тока газа. [c.395]

Обегание дефекта волнами. Падающая волна возбуждает волны различного типа, распространяющиеся вдоль поверхности дефекта. Например, когда на округлый дефект (цилиндр) падает поперечная волна Т (рис. 57, а), возникают головные продольные волны L, головные поперечные и квазирэлеев-ские волны. Последние две волны практически неотличимы по скорости и показаны как волна R. Скорость распространения этих волн зависит от диаметра цилиндра и расстояния от его поверхности. Волны L и R порождают боковые поперечные волны [c.247]

Спектры Li III, Be IV,. .. охватываются той же обобщенной формулой Бальмера (1) при Z=3, 4.. .. Их линии сдвинуты в далекую ультрафиолетовую часть спектра. В табл. 6 сравниваются для HI, Hell. Li III, Be IV, BV и С VI длины волн головных [c.27]

С увеличением атомного веса щелочного металла возрастает главное квантовое число п наиболее глубокого S-терма и возрастает для него величина квантового дефекта Л. Вместе с тем снижается ионизационный потенциал, и весь спектр смещается в сторону больших длин волн. В табл. 27 приведены для щелочных металлов значения главных квантовых чисел п наиболее глубоких S-термов, значения для них квантовых дефектов Д, длины волн головного дублета главной серии ns Sy — лр Pl , и ионизационные потенциалы. [c.134]

Рис. 9,19. Схемы прозвучиваяия образцов при испытаниях па усталостную прочность а — продольными волнами 6 — поверхностными волнами в — головными волнами j — по изменению донного сигнала

Характерной особенностью действия электромагнитных волн на организм человека является преимущественное влияние их на состояние нервной и сердечно-сосудистой систем. Степень воздействия зависит от интенсивности, длительности и диапазона облучения, при этом более опасным является влияние на организм волн сверхвысоких частот. Симптодмами заболевания являются повышенная утомляемость, головная боль, сонливость, раздражительность, покалывание в области сердца, [c.126]

В частности, для идеального газа Е = Р(,и (3у - 5)/4(у - 1), так что для одноатомного газа = О, а для многоатомного < О, т.е. знергая слоя падает в результате возбуждения волны. Дело в том, что при возбуждении волны ее головная часть уносит массу. Действительно, возмущение массы т на интервале между поршнем и произвольной точкой Хо равно ХоР < О и согласно (9Л1) эта величина меньше нуля. Следовательно, в головной части волны /и > 0 зто следует из закона сохранения массы, но может быть показано и непосредственно. [c.73]

Дефедты, залегающие вблизи поверхности, уверенно выявляются подповерхностными волнами, воэникающими в металле при углах наклона, равных первому критическому [44]. В сейсмоакустике такие волны называют головными . Головная волна распространяется вдоль поверхности металла на небольшой глубине. Регистрация отраженных от дефекта головных волн производится по боковой волне, которую она возбуждает в граничащей с поверхностью среде, в данном случае в призме приемника. [c.123]

При достаточно больших углах раствора конуса автомодельное течение с присоединенным головным скачком становится невозможным. В случае конуса конечных размеров перед ним образуется отсоединенная головная волна. Интенсивность головного скачка в его наиболее сильной части может быть достаточной для воспламенения газа непосредственно за скачком, и тогда возникнет обтекание конуса с волной детонации. Если при этом окажется, что наименьшая скорость детонационной волны (скорость волны Ченмена-Жуге) больше скорости набегающего потока, то установившееся обтекание станет невозможным, и волна будет распространяться вверх по потоку. Если отошедшая ударная волна не превратится в детонационную, можно рассматривать фронт медленного горения в потоке за волной, принимая за источник поджигания любую точку на поверхности тела (или даже внутри потока). [c.52]

Это происходит благодаря тому, что область интегрирования лежит в плоскости С = 0 эта область получена пересечением конуса с вершиной в какой-либо точке передней кромки и конуса с вершиной на поверхности этого конуса. Так, например, если точка (рис. 28) является проекцией точки, лежащей на головной волне, область интегрирования стягивается в точку В, являющуюся точкой пересечения оси гиперболы с передней кромкой. Если же вершина конуса лежит в плоскости т] в точке Щх, у), то при стремлении этой точки к головной волне в точку М, область интегрирова1шя о стягивается к прямой М ЕВ. Так как в обоих случаях площадь области интегрирования равна нулю, интеграл, т. е. <р, будет равен нулю. [c.242]

Итак, задача обтекания заостренного тела в гиперзвуковом приближении оказывается равносильной задаче о неустановившемся движении газа, возникающем под действием поршня, вдвигающегося в покоящийся газ по заданному закону (И) и порождающего впереди себя ударную волну. В этом смысле говорят о поршневой аналогш1 (или поршневом приближении) при гиперзвуковом обтекании тонких тел. Эта аналогия поясняется на рис. 1, где выделена полоса, играющая роль трубы, в которой по состоянию 1 распространяется ударная волна (элемент головного скачка), когда поршень (элемент поверхности тела) вдвигается в газ 1. При этом полоса считается неподвижной, а тело — движущимся в отрицательном направлении оси х со скоростью ( . Можно показать (см. [11]), что поршневая аналогия справедлива не только для плоскопараллельного обтекания, но также и в общем случае пространственного обтекания с большим числом Маха тонкого тела сложной конфигурации. При этом требуется выполнение только одного условия всюду в потоке параметр К конечен и имеет порядок единицы. [c.312]

Рассмотрим тонкую круговую цилиндрическую оболочку. Пусть на торец х = О круговой цилиндрической оболочки при / > О действует постоянная продольная нагрузка, равномерно распределенная по угловой координате. Начальные условия — нулевые. Ввиду того что квазифронт основной части продольной волны по мере ее распространения сглаживается (как будет видно ниже, это имеет место и для оболочки), изгибная жесткость оболочки не оказывает существенного влияния на осесимметричную продольную волну (кроме головной ее части, которую мы здесь рассматривать не будем). Поэтому исследование распространения продольной волны в оболочке можно провести на основе безмоментных уравнений. Полагаем [c.252]

Выпуклость начального участка головной ударной волны перед выпуклым профилем строго доказана пока только для ограниченных [б] при условии, что ударная волна гладкая и граница дозвуковой области не содержит вторичных скачков уплотнения. Кроме того, предполагайтоя, что в случае гладкого профиля критическая точка единственна, а в случае заостренного профиля обтекание происходит с присоединенной ударной волной. [c.20]

Основной вывод из этой серии опытов заключается в том, что вибрация организма ин тото не отражается от поверхности тела животного, как это характерно для звука, а проникает во все органы и ткани, вызывая соответствующие нарушения их деятельности. Конечно, звуковые волны частично проникают через толщу тканей, но давление звуковой волны при этом значительно снижается, и поэтому наиболее эффективным местом действия звука являются рецепторы поверхности тела экстероцепторы — представители нервных центров. Поэтому становится понятным тот факт, что звук, в особенности смешанный шум, является источником головных болей, неврозов, психических расстройств. Вибрация же имеет своим адресатом действия структуры всех тканей организма, и, следовательно, патологические явления при ее действии на целый организм могут быть самые различные и в самых различных участках организма (кости, мышцы, сердечно-сосудистая система, нервные клетки и др.). Это определяется в значительной степени физическими характеристиками вибрации. [c.88]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...