Волна головная в трубе

Для ЖИДКОСТИ, если труба открывается полностью, внешнее давление входит в трубу и истечение жидкости происходит в направлении, обратном распространению волны. При распространении центрированной волны в трубе существуют такие области область с давлением ро, где жидкость покоится и куда еще не пришел головной фронт волны эта область лежит ниже граничной характеристики х=а1 область нестационарных параметров, в которой давление меняется в пределах а скорость жидкости соответственно в пределах 0 с с 1 для фиксированного момента времени эта область О—1 область стационарных возмущенных параметров, где с = эта область лежит выше другой граничной характеристики х= (а+сд)/. [c.109]

Впереди тела, движущегося в среде со скоростью, большей скорости звука в ней, находится головной участок ударной волны. У тел, им.еющих заостренную форму, головной участок ударной волны располагается очень близко к острию (рис. 192). Если тело имеет затупленную форму, то ударная волна отрывается от движущегося тела и распространяется впереди него (рис. 193). Перед головным участком ударной волны находится невозмущенная область /, а за фронтом этой волны — возмущенная область 2. Когда ударная волна доходит до какой-либо частицы среды, ее скорость возрастает скачком. Если в трубе слой сжатого газа между ударной волной и поршнем все время возрастает, то в данном случае, когда нет стенок, частицы сжатого газа непрерывно расходятся в стороны, освобождая место для движущегося тела. Поэтому слой газа между фронтом ударной волны и равномерно движущимся телом имеет постоянную толщину. Частицы газа, поступающие в этот слой, непрерывно расходятся пз него в стороны, вызывая возмущения в окружающей среде. [c.240]

В баллистических экспериментах, выполненных в 50-е. гг., было обнаружено, что при движении моделей во фреонах в определенных условиях фронт головной ударной волны перестает быть гладким. На фронте головной ударной волны возникают многочисленные тройные конфигурации (пересечения в одной точке трех ударных волн). Картина течения становится такой же, как и за плоской ударной волной при наличии поперечных возмущений. В ряде случаев фронт волны остается гладким, а за ним возникает турбулентное течение. Сопротивление моделей существенно меняется. В дальнейшем были выполнены опыты в ударной трубе с инертными газами (аргон, криптон, ксенон) и с молекулярными (углекислый газ). Выяснилось, что распространение сильных ударных волн (при скорости несколько километров в секунду) имеет ряд особенностей. Фронт волны перестает быть плоским, в ряде случаев фронт разрушается, распределение плотности и концентрации электронов в релаксационной зоне имеет немонотонный характер (рис. 4.1, 4.2). Все эти особенности обнаруживают пороговый характер по скорости волны и начальному давлению. Малые примеси водорода (порядка 1%) оказывают стабилизирующее воздействие на течение. Описанное явление получило название релаксационной неустойчивости ударных волн. Существенную роль при этом, по-видимому, играет интенсивный переход энергии возбуждения в кинетическую. [c.81]

Падающий скачок представляет некоторое внешнее возмущение пограничного слоя. Оно может возникнуть, например, в сверхзвуковой решетке от смежных лопаток или как головная волна, отраженная от стенок аэродинамической трубы. [c.706]

На рис. 1.18 показана фотография, полученная при обтекании тела с острой носовой частью сверхзвуковым потоком в аэродинамической трубе. На ней видны головные и хвостовые скачки. Фотографировать скачки удается потому, что коэффициент преломления света в воздухе зависит от плотности последнего, а плотность скачкообразно изменяется во фронте ударной волны. [c.30]

Для графических построений удобно ввести для каждой точки собственное время, начало которого (нуль) совпадает с моментом времени, когда передний (головной) фронт волны подходит к этой точке. Собственное время t связано с координатой х и временем у открытого конца трубы соотношением [c.113]

Во время продувки модели тела вращения в аэродинамической трубе были сделаны две фотографии обтекания (рис. 5.1.31). На одной из этих фотографий (рис. 5.1.31, а) показана форма головной ударной волны прл обтекании со вдувом, а на другой (рис. 5.1.31,6) —при обычном обтекании (без вдува). Как видно, вдув воздуха в омывающий поток значительно отодвинул ударную волну от поверхности тела вращения. По измерениям на фотографии рис. 5.1.31,6 (без вдува) расстояние до ударной волны от носка 5о=4,65 мм. Учитывая, что радиус сферы / г=0,023 м, величина относительного отхода 5о=5о// т=4,65/23=0,202. Рассчитаем эту величину по теоретической зависимости. Зная число =3, определим сначала относительную плотность [c.275]

Итак, задача обтекания заостренного тела в гиперзвуковом приближении оказывается равносильной задаче о неустановившемся движении газа, возникающем под действием поршня, вдвигающегося в покоящийся газ по заданному закону (И) и порождающего впереди себя ударную волну. В этом смысле говорят о поршневой аналогш1 (или поршневом приближении) при гиперзвуковом обтекании тонких тел. Эта аналогия поясняется на рис. 1, где выделена полоса, играющая роль трубы, в которой по состоянию 1 распространяется ударная волна (элемент головного скачка), когда поршень (элемент поверхности тела) вдвигается в газ 1. При этом полоса считается неподвижной, а тело — движущимся в отрицательном направлении оси х со скоростью ( . Можно показать (см. [11]), что поршневая аналогия справедлива не только для плоскопараллельного обтекания, но также и в общем случае пространственного обтекания с большим числом Маха тонкого тела сложной конфигурации. При этом требуется выполнение только одного условия всюду в потоке параметр К конечен и имеет порядок единицы. [c.312]

Определяется давление при мгновенном закрытии конца трубы. Методом преобразования Лапласа показано существование трех фронтов волн и построено решение при малых временах. Давление представлено в виде четырех со-ставляю Щих, соответствующих гидродинамической части, а также изгибной, продольной и сдвиговой деформациям. Обнаружено, что последние два вклада (эффекты уточнения уравнений теории оболочек) мало влияют на головное значение волны давления. [c.216]

Другими компонентами первичного контура реактора, которые тоже контролируются механизированно, являются сварные швы трубопроводов, ресиверы высокого давления и паровые котлы контроль труб паровых котлов рассмотрен в работах [388, 638]. Для контроля таких труб изнутри дополнительно применяют также вихретоковый способ, например при помощи комбинированного зонда (рис. 30.20). При подповерхностных дефектах для контроля применяют также и головные волны. Контроль часто затрудняется особенностями структуры материала (например, в случае аустенитных сварных швов [644, 642, 359, 358, 357, 1470, 540, 860]). На компонентах первичного контура применяют также такие системы контроля, как P-S an [1121, 361, [c.589]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...