Волна головная отсоединенная

С целью более подробного изучения структуры отсоединенных скачков исследовалось обтекание затупленных тел сверхзвуковым потоком влажного пара. Спектры обтекания поперечного цилиндра при различных начальных параметрах пара перед соплом показаны на рис. 7-14. Первые два спектра (рис. 7-14, а и б) относятся к обтеканию цилиндра потоком пара с мелкодисперсной влагой, выделяющейся в косых конденсационных скачках (пар на входе в сопло перегретый). В этом случае перед цилиндром возникает обычная отошедшая криволинейная ударная волна. Расстояние между передней критической точкой цилиндра и головным скачком увеличивается при снижении начального перегрева. [c.193]

Температура Та может определяться в любой точке изоэнтропического потока над поверхностью тела. Обычно считается удобным принимать ее равной температуре непосредственно в кормовой части передней кромки скачка уплотнения. Однако в случае, когда пограничный слой начинает развиваться от критической точки с отсоединенной головной ударной волной, в качестве Та удобно принимать температуру торможения. За начальную ско-236 [c.236]

О. М. Белоцерковский (1957) установил, что угол между направлением звуковой линии и направлением скорости в точке за скачком уплотнения не зависит в плоском течении от кривизны скачка. Последнее свойство полезно при анализе качественной картины течения с отсоединенной головной волной. [c.167]

Важной задачей сверхзвуковой аэродинамики, привлекавшей длительное время серьезное внимание, но не находившей удовлетворительного решения до появления быстродействующих вычислительных машин, является задача об обтекании тел с отсоединенной головной ударной волной. Эта задача выходит за рамки собственно теории сверхзвуковых течений, так как течение за отсоединенной ударной волной имеет смешанный характер. Тем не менее она включена в настоящий обзор, так как без нее изложение теории сверхзвукового обтекания тел было бы весьма неполным. [c.171]

С появлением быстродействующих вычислительных машин в течение более десяти лет велись интенсивные поиски численного решения задачи обтекания тел с отсоединенной головной волной и был предложен ряд. достаточно эффективных методов расчета двумерных течений. [c.171]

Трудность решения задачи об обтекании заданного тела с отсоединенной головной ВОЛНОЙ состоит в том, что течение между волной и телом является существенно нелинейным смешанным течением в области, одна из границ которой (ударная волна) заранее неизвестна. Неизвестно и положение предельной характеристики, которая имеет общую точку с звуковой линией. Расчет дозвуковой области течения и расчет сверхзвуковой области течения вплоть до предельной характеристики должны [c.171]

Трудности исследования течений с отсоединенной головной волной связаны с тем обстоятельством, что вблизи передней критической точки тела зависимость решения от е имеет неаналитический характер, [c.195]

Отсоединенная головная волна возникает также при сверхзвуковом обтекании затупленных тел и перед входным отверстием воздухозаборника ВРД, когда он не может пропустить весь воздух сверхзвуковой струи равного с ним поперечного сечения. [c.227]

Если трубка Пито—Прандтля (см. рис. 9.14, а) установлена в сверхзвуковом потоке, то перед ней возникает ударная волна. Осевая газовая струйка ударно тормозится на центральном участке отсоединенной криволинейной ударной головной волны. Диаметр струйки, попадающей в центральное отверстие трубки Пито— Прандтля, мал. Поэтому с достаточной для практики точностью полагают, что она тормозится на прямом скачке уплотнения. За скачком Xi= (1/Хн) <1 и давление торможения Pi =i0n. pH - При подходе к центральному отверстию струйка полностью энергети- [c.229]

Обтекание затупленного тела сопровождается образованием перед ним отсоединенной головной ударной волны. Ее форма и расположение относительно тела вращения могут быть определены по фотографиям, полученным при помощи различных оптических методов (см. 2.5). Это же можно сделать, используя соответствующие приближенные зависимости, найденные в результате теоретических исследований или экспериментальным путем. В частности, расстояние 5о от волны сферического затупления, отнесенное к радиусу этого затупления (см. рис. 5.1.27), определяется по формуле [20] [c.271]

Если 0 > 0тах1 ТО, как уже ранее указывалось, наличие прямолинейного присоединенного к вершине угла (клина) О косого скачка уплотнения невозможно. Вверх по течению перед точкой О возникает криволинейная головная ударная волна или отсоединенный скачок уплотнения АС (рис. 104). [c.239]

Наличие в головной отсоединенной волне участков сильных волн (включая центральный участок, близкий к прямому скачку) естественно вызывает мысль о необходимости создания такого волнолома , которыйТразрушал бы- [c.239]

Наличие в головной отсоединенной волне участков сильных волн (включая центральный участок, близкий к прямому скачку) естественно вызывает мысль о необходимости создания такого волнолома , который разрушал бы отошедшую волну н заменял ее системой косых скачков, сопровождаюшихся, как мы уже знаем, меньшими потерями механической энергии. [c.311]

Случай с появлением отсоединенной от тела головной ударной волны, распределенными и центрированными волнами разрежения и дополнительными скачками в точках L и Li показан на рис. 5.21,<Э. Тело с острым клином перед затупленной частью (5.21,е) фop v иpyeт два плоских косых скачка АВ и ЛВ,, ослабляющих отсоединенный скачок перед затуплением ВК и В К. В результате волновое сопротивление такого профиля снижается. [c.141]

При достаточно больших углах раствора конуса автомодельное течение с присоединенным головным скачком становится невозможным. В случае конуса конечных размеров перед ним образуется отсоединенная головная волна. Интенсивность головного скачка в его наиболее сильной части может быть достаточной для воспламенения газа непосредственно за скачком, и тогда возникнет обтекание конуса с волной детонации. Если при этом окажется, что наименьшая скорость детонационной волны (скорость волны Ченмена-Жуге) больше скорости набегающего потока, то установившееся обтекание станет невозможным, и волна будет распространяться вверх по потоку. Если отошедшая ударная волна не превратится в детонационную, можно рассматривать фронт медленного горения в потоке за волной, принимая за источник поджигания любую точку на поверхности тела (или даже внутри потока). [c.52]

В качестве примера рассмотрим пограничный слой диссоциирующего газа в окрестности лобовой критической точки тупоносого тела вращения. Будем пренебрегать взаимодействием пограничного слоя с отсоединенной головной ударной волной (т. е. считать числа Рейнольдса достаточно большими) и не будем учитывать нагрев поверхности вследствие излучения горячих слоев воздуха, прошедших через головную ударную волну. [c.578]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...