Квантовый дефект

Здесь п — эффективное квантовое число п = п-(-А, где п — истинное главное квантовое число (целое), а А — дробная поправка, называемая квантовым дефектом. Квантовый дефект выражает отличие уровней энергии щелочных элементов от уровней одноэлектронной системы с зарядом ядра, равным Еав. Атомный остаток сильнее притягивает оптический электрон, чем точечный заряд величины Zae. Поэтому в щелочных элементах уровни энергии располагаются глубже, чем уровни с тем же п в водородном атоме (энергия уровней уменьшается). Это означает, что п ап и А<0, т. е. квантовые дефекты уровней всегда отрицательны. Величина А сильно зависит от значения квантового числа I уровня. Макси- [c.54]

В случае непроникающих электронов, для которых квантовый дефект обусловлен поляризационным взаимодействием, теория дает формулу [c.55]

Из формулы (2.15) видна сильная зависимость квантового дефекта от /. (Для 1=0 формула непригодна, так как -электроны заведомо являются проникающими). Зависимость Д от главного квантового числа п, наоборот, является слабой. С удовлетворительным приближением можно считать, что в пределах серии уровней с данным I квантовый дефект постоянен. [c.55]

На рис. 18 показана схема энергетических уровней и переходов между ними у атома лития. В отличие от схемы уровней водорода (рис. 16), серии уровней , р, й, / изображены раздельно, поскольку их энергии не совпадают между собой из-за различия квантовых дефектов. Уровни энергии щелочных металлов имеют мультиплетность х=2 и поэтому называются дублетными. Все они, за исключением 5-уровней, являются двойными вследствие [c.55]

В задаче изучаются основные закономерности сериальной структуры спектра алюминия. С этой целью фотографируется спектр излучения алюминия и определяются длины волн его спектральных линий. Линии группируются в серии и находятся значения эффективных квантовых чисел и квантовых дефектов энергетических уровней. [c.64]

Группировка линий в серии и вычисление квантовых дефектов. Группировку линий алюминия в спектральные серии производят с помощью таблиц спектральных линий, где приведена их классификация. После того как серии установлены, определяют эффективные квантовые числа верхних уровней линий серий. Для этого используют соотнощение [c.65]

Определите эффективные квантовые числа и квантовые дефекты верхних уровней серий. [c.66]

Сравнивая выражение для энергии (9) с эмпирическим выражением (1) видим, что они совпадают, если положить А= а. Таким образом, оправдывается ридберговский вид для термов атомов щелочных металлов и сходных с ними ионов. Поскольку Л зависит от I, уровни с одинаковыми п, но разными /, совпадающие у водорода, оказываются у щелочных металлов и сходных с ними ионов, в соответствии с опытом, раздвинутыми. Величина Л носит название квантового дефекта. [c.133]

Для состояний с малыми значениями I. как было указано в 9, с модельной точки зрения валентный электрон движется по орбите, проникающей внутрь атомного остова. В соответствии с этим возмущение сильно возрастает, и квантовый дефект принимает большие значения. В квантовой механике, где модельное представление об орбитах теряет смысл, все же сохраняется в силе вывод о том, что возмущение для состояний с малыми I больше, чем для состояний с большими I при том же значении п. [c.133]

Значения квантового дефекта Д для S-термов Na 1 [c.134]

Для данного элемента и данного I квантовый дефект Д не остается вполне постоянным, но несколько меняется с возрастанием главного квантового числа п. В табл. 28 приведены значения первых шести S-термов Na I и квантовых дефектов для них. [c.134]

Как видно, вначале величина квантового дефекта несколько убывает с увеличением п, а затем практически остается постоянной. В соот- [c.134]

Вмест того чтобы учитывать возмущающее действие атомного остова на валентный электрон с помощью квантового дефекта Д, его можно учитывать поправкой экранирования а (см. 10), представляя энергию в виде Rh Z a) [c.135]

Рис. 70. Квантовые дефекты Д для атомов щелочных металлов в зависимости от Z и /.

Рис. 71. Квантовые дефекты Д для атома лития и сходных с ним ионов.

Во многих спектрах атомов и ионов с одним валентным р-электроном наблюдается возмущение серий. Для дублетных термов 2D и бора и сходных с ним ионов квантовые дефекты не остаются постоянными, но меняются с изменением главного квантового числа п. Особенно характерно поведение [c.242]

Постоянство квантового дефекта Д= г — /г 2,3 для всего ряда термов свидетельствует о том, что их численные значения хорошо могут быть охвачены сериальной формулой Ридберга. [c.327]

СВЯЗИ, и метод квантовых дефектов, который представляет собой более реалистичную модификацию метода ячеек. В методе ячеек непосредственно используются трансляционная симметрия решетки, а следовательно, и функции Блоха, и представление о зонной структуре. Кристалл подразделяется на N многогранников, или ячеек, каждая из которых содержит один узел решетки на фиг. 14 [c.84]

Одним из приближенных методов является метод квантового дефекта. В его основу положены следующие предположения — одноэлектронное приближение, центральное поле, кулоновский характер взаимодействия электрона с атомным остовом на больших расстояниях. В качестве волновой функции валентного электрона на больших расстояниях используется водородоподобная волновая функция с эффективным главным квантовым числом п = п — 1, где 5г — квантовый дефект. Эффективное главное [c.34]

Z — заряд иона. Такая волновая функция плохо описывает область ма лых расстояний электрона от атомного остова, но вклад этой области в многофотонный матричный элемент обычно невелик. Для определения волновой функции состояний непрерывного спектра на больших рассто яниях используется связь фазы рассеяния = 7г<5 электрона на атомном остове с квантовым дефектом. [c.35]

Численные расчеты динамической поляризуемости сложных атомов проводились в работе [4.48] методом многоканального квантового дефекта. [c.105]

Для описания многофотонных процессов в щелочных атомах используется одноэлектронная функция Грина, построенная в приближении квантового дефекта [5.5, 5.31]. При нулевом квантовом дефекте эта функция переходит в функцию Грина для атома водорода. Мы не приводим здесь явный вид функции Грина в приближении квантового дефекта ввиду громоздкости выражения. [c.127]

Вследствие большого квантового дефекта нижнего терма З Р он расположен довольно глубоко. Резонансные линии А1, соответствующие переходам З Р—4 S и З P—З B, лежат в ближней УФ-части спектра. Другие линии обеих побочных серий являются еще более коротковолновыми. Интересно отметить, что терм 4 5 располагается значительно глубже терма З B, хотя главное квантовое число у последнего меньше. [c.63]

С увеличением атомного веса щелочного металла возрастает главное квантовое число п наиболее глубокого S-терма и возрастает для него величина квантового дефекта Л. Вместе с тем снижается ионизационный потенциал, и весь спектр смещается в сторону больших длин волн. В табл. 27 приведены для щелочных металлов значения главных квантовых чисел п наиболее глубоких S-термов, значения для них квантовых дефектов Д, длины волн головного дублета главной серии ns Sy — лр Pl , и ионизационные потенциалы. [c.134]

Как легко заключить из табл. 77, для высоких термов квантовый дефект А п — п сохраняет почти постоянное значение, откуда следует, что эти термы хорошо охватываются простой формулой Ридберга. Кроме ртути, Бейтлер исследовал далекие ультрафиолетовые спектры поглощения щелочных металлов s и Rb, а также Т1 и инертных газов Аг, Кг и Хе. [c.326]

КВАНТОВЫЙ ДЕФЕКТ — величина,. характеризующая отличив энергии электрона в атоме от энергии электрона с тем же квантовым числом н в в<щородоно-добном атоме. Введён Ю. Р. Ридбергом (J. R. Rydberg) для описания спектральные серий атомов щелочных металлов простыми универсальными ф-лами, аналогичными ф-лам для спектральных серий атома водорода. К. д. иногда паз. поправкой Р и д б е р г а. [c.330]

Каждый подуровень (компонента Т. с.) характеризуется квантовым числом J полного момента импульса электрона J=L- -S. Разности энергий между соседними компонентами Т. с. уровня энергии с данными L S в большинстве случаев, когда понятие Т. с, имеет смысл, удовлетворяют правилу интервалов Ланде спин-орбитального взаимодействия, зависящая только от Z- и 5. Для высоко возбужденных уровней Лгу (п У , где n = n — bi—эффективное главное квантовое число, S — квантовый дефект. В многоэлектронных атомах правило интервалов Ланде иногда нарушается вследствие взаимодействия (наложения) конфигураций, а также магн, взаимодействий между спинами электронов и взаимодействий спина одного электрона с орбитальными моментами др. электронов (взаимодействие спин — чужая орбита). Последние два типа взаимодействий играют важную роль в гелиеподобных н нек-рых др. лёгких атомах и ионах, [c.126]

Непрерывный спектр. Сечение фотоионизации основного состояния 65 5 атома цезия было измерено Дитчборном [3], [4]. Среди возбужденных состояний были выделены первые три 6р Р°, и 75 5, для которых сечения фотоионизации были рассчитаны по формуле Берджесса—Ситона 5], полученной методом квантового дефекта. Фотоионизация остальных возбужденных состояний, расположенных выше указанных, рассчитывалась по интегральной формуле Бибермана—Нормана [6], для которой множитель (v, Т), [c.303]

Здесь Bi — параметр, определяемый исходя из спектра возбужденных атом ных состояний с фиксированным значением орбитального квантового чис ла I. Этот потенциал лучше в сравнении с методом квантового дефекта описывает область малых расстояний электрона от атомного остова, но не переходит в кулоновский потенциал на больших расстояниях. В указанном приближении также может быть построена функция Грина [2.3, разд. 5.5]. С точностью до десятичного порядка величины сечения, вычисленные в рамках метода модельного потенциала и метода квантового дефекта, со гласуются друг с другом, а также с результатами более сложных расчетов. [c.35]

В качестве примера линейного штарковского сдвига можно привести ридберговские состояния атомов (кроме состояний с малыми орбитальными квантовыми числами, для которых отличный от нуля квантовый дефект приводит к нулевому постоянному дииольному моменту). Оценивая с ос а ос п , (см. (4.7)) получим из (4.19) условия реализации лшешого штарковского сдвига для ридберговских атомов с главным квантовым числом п в виде (все величины даются в атомной системе единиц) [c.91]

Возбужденные состомним сложных атомов. Для ридберговс-ких состояний сложных атомов ситуация схожа с атомом водорода для состояний с орбитальным квантовым числом I > 2. Квантовый дефект для этих состояний пренебрежимо мал. Однако для состояний с I = О, 1, [c.105]

Одним из приближенных методов является метод кеантоеого дефекта (МКД). Понятие квантового дефекта было первоначально применено при вычислении матричных элементов однофотонных связанно-связанных переходов (метод Бейтса-Дамгаард [5.29] ), а в дальнейшем и при вычислении однофотонных связанно-свободных переходов (метод Бердже с а-Ситона [5.30]). В основу метода квантового дефекта положены следующие предположения — одноэлектронное приближение, центральное поле, ку- [c.126]

Берджесс и Ситон [13], используя одноэлектронные полуэмпириче-ские волновые функции, найденные с помощью метода квантового дефекта ), получили общее выражение для сечения фотоионизации произвольного атома или иона. [c.237]

Квантовым дефектом называют величину Дге ) = п — п , где ге — главное квантовое число для уроввя Е , I атома, — эффективное число, такое, что [c.237]

Смотреть страницы где упоминается термин Квантовый дефект : [c.55] [c.57] [c.65] [c.65] [c.135] [c.242] [c.637] [c.461] [c.323] [c.304] [c.97] [c.10] [c.105] [c.127] [c.395] [c.350] [c.761]

Оптические спектры атомов (1963) -- [ c.133 , c.135 ]

ПОИСК

Квантовых дефектов метод

Шум квантовый

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...