Розенберг

В работе Д. У. фон Розенберга[50] изучен процесс вытеснения однофазной жидкости из пористой среды. В результате своих исследований автор установил, что длина зоны смешения, которая охватывает фронт вытеснения, зависит от дебита, коэффициента диффузии для двухжидкостной системы и геометрии пор. [c.14]

Д. У. фон Розенберг считает, что распределение пор по размерам является важным фактором при установлении фронта в начале вытеснения. Кроме того, он полагает, что механизм совместной конвекции и радиальной диффузии оказывает влияние на установление фронта вытеснения. [c.14]

Д. У. фон Розенберг [50] свои опыты проводил с этой же целью с растворами поваренной соли разной концентрации и получил положительные результаты. [c.15]

В отличие от Д. У, фон Розенберга [50] эти исследователи [23] не отмечают влияния скорости вытеснения на интенсивность размыва оторочки. [c.15]

Мендельсон и Розенберг [85—87] провели многочисленные измерения теплопроводности металлов. Кроме Си, Ag и Ап, они измерили теплопроводности следующих металлов ниже 90° К. [c.273]

Розенберг [87, 99] исследовал анизотропию теплового сопротивления галлия. Она подобна, хотя и не идентична, анизотропии его электрического сопротивления. [c.273]

По данным Ю. А. Розенберга, рекомендуется вязкость масла выбирать в зависимости от скорости скольжения Vs (м/с) и коитактпо- [c.24]

Согласно экспериментальным исс.гедоваппям, форма пузырь-ков близка к сферической дал е при больших чнс.лах Репно.льдса при условии сохранения малы.м числа Вебера (We = 2HpyJ/ a, где а — поверхностное натялшпне на границе раздела) [352]. Розенберг ]654] выполнил обширную экспериментальную программу [c.106]

Влияние колебаний на движение мелких пузырей газа в жидкости изучалось в работе [57]. В зависимости от величины ускорения и частоты колебаний пузырь может погрузиться, вместо того чтобы всп.лыть под действием подъемной силы. Розенберг [653] изучал движение очень ме.лких пузырей в ультразвуковом поле. В работе [406] исс.ледовался процесс сх.лопывания пузырей. [c.264]

В работе В. Н. Николаевского, М. Д. Розенберга (39 исследовано движение в пористой среде двух взаиморастворимых жидкостей и показано, что одномерная фильтрация двух взаиморастворимых несжимаемых жидкостей при вязкости и плотности раствора, зависящих от концентрации, может быть описана обычным уравнением конвективной диффузии, в котором вязкость и плотность считаются постоянными. [c.11]

Зарубежные исследователи Д. Офферинг, К. Вандер Поль 42], Д. У. фон-Розенберг [51], 3. Д. Блаквел, Д. Р. Рейне, 3. М. Терри [7] в своих экспериментах концентрацию жидкостей, выходящих из образца пористых сред, определяли путем измерения вяз-Рис. 4. Тарировочная кри- КОСТИ, теплопроводности и вая, выражающая зависи- коэффициента преломления, мость коэффициента пре- Советские исследователи П. И. ломления от процентного Забродин, Н. Л. Раковский И [c.34]

Экснернментальные работы по теплопроводности при низких температурах широко развернулись после 1945 г. (в частности, в Оксфорде). Была разработана техника измереши , позволившая перекрыть интервал между гелиевыми и водородными температурами. Так, Мендельсон и Розенберг [85, 87] измерили теплопроводности большого числа металлов Берман, Уилкс и др. [5, 39, 41—43, 46] измерили теплопроводности нескольких неметаллов (крупные кристаллы, поликристаллы и стекла). Они подробно проверили основу теории решеточной теплопроводности, включая экспоненциальное изменение теплопроводности при низких температурах, предсказанное Паперл-сом. Так как реальность процессов переброса как при электрон-фононном так и при фонон-фононном взаимодействиях неоднократно подвергалась сомнению, было очень важно получить экспериментальное доказательство их существования. [c.225]

Обычно используют газовые термометры, ибо они пе требуют калибровки в широком интервале и не подвержены влиянию магнитных нолей. Оба термометра могут быть ирисоедипены к дифференциальному манометру при этом объемы термометров долн ны быть равны, а мертвы объем (капилляры и манометр)—максимально малым, чтобы соответствующие поправки можно было рассматривать только в первом ирпближепип. Установки такого тина были описаны Халмом [92], Берманом [39], Эндрюсом, Веббером и Спором [95], Уайтом [88] и Розенбергом [87]. Ниже 2° К применение газовых термометров затруднительно, так как давление в нпх не может превосходить давления насыщенных паров гелия. [c.226]

В некоторых случаях желательно определить тепло- и электропроводность одного и того же образца, что приводит к необходимости измерения очень малого электрического сопротивления. Розенберг [87, 97], а также Уайт и Вудс [121] использовали фотоэлектрический усилитель, оппсан-нып Макдональдом [156] (см. также гл. III), с помощью которого можно было измерить разность потенциалов примерно до 10 в. Если электросопротивление образцов еще более низко, то можно применить усилитель, в который входят сверхпроводящий модулятор п трансформатор, погруженный в жидкий гелий, как это было сделано Темилетоном [157] прп измерении электросопротивления монокристалла меди высокой чистоты. Кроме того, образец можно сделать сердечником высокочастотной катушки и определить его сопротивление по величине потерь [158]. [c.227]

Хотя чистый германий, изучавшийся Розенбергом [50] и Уайтом и Вудсом [121] ведет себя как диэлектрик, однако у сильно загрязненного образца Эстерманом и Цпммерлганом [49] было обнаружено добавочное тепловое сопротивление, которое, возможно, связано с рассеянием решеточных волн электронами иримесной зоны. [c.255]

Тепловые сопротиБления ряда одновалентных металлов измерены в настоящее время на образцах с достаточно малым остаточным тепловым сопротивлением идо достаточно низких температур, так что из этих измерений можно с достоверностью вывести идеальное тепловое сопротивление Wi ири низких температурах. Так, Берман и Макдональд [83, 84) измерили теплопроводность натрия и меди Мендельсон и Розенберг [85, 87]—меди, серебра и золота, а также нескольких других металлов, рассматриваемых [c.268]

Незначительное увеличение W Т при уменьшении температуры было найдено Уайтом у золота [88], серебра [89] и меди [90], причем только у таких образцов, которые имели высокие значения остаточного сопротивления Рд. По-видимому, остаточное сопротивление этих образцов ведет себя аномально. Электрическое сонротивлепие было измерено только в случае меди, и оно действительно характеризовалось аномальным поведением. Кемп, Сридхар и Уайт [96] также наблюдали минимум WT у магния, и опять-таки в соответствующих случаях следовало ожидать минимума р. Розенберг [97] измерил как электрическое, так п тепловое сопротивления одного и того же образца магния и нашел минимум и у того и у другого. Подобные измерения на магнии были выполнены также Вебберод п Спором [98]. [c.275]

Фиг. 11. Аномалии в теплопроводности магния величина WT отложена в зависимости от Т . Кривые А и В получены Спором и Веббе,ром [98] кривая С—Розенбергом [97] кривая D—Кемпом, Сридха-ром и Уайтом [96].

Халм [92] провел измерения на олове при гелиевых температурах, а Мендельсон и Розенберг [111,112]—на кадмии, цинке, олове, свинце и галлия. Хотя измерения при гелиевых температурах производились ]i относительно более широком интервале Т по сравнению с более ранними измерениями Грюнейзена и др., а также де-Хааза и др., однако область изменения W (0) Т была меньше, ибо сопротивление ири этих температурах является остаточным. Таким образом, измерения при гелиевых температурах не всегда являются серьезной проверкой правила 1 олера (18.8). Мендельсон и Розенберг действительно нгшли в сильных нолях отклонения от этого правила, однако они были не очень большими и могли быть объяснены с точки зрения решеточной компоненты, которая в нулевом поле должна была бы составлять лишь несколько процентов общей теплопроводности. Однако, как показал Колер [75, 77], при водородных температурах соотношение (18.8) хорошо выполняется для вольфрама [108] и бериллия [104]. [c.279]

У полупроводников электронная компонента ничтожна. Теплопроводность германия была измерена Эстерманом и Циммерманом [49], которые отметили большое влияние загрязнений (см. н. 11), Розенбергом [50], измерившим также теплопроводность кремния, а также Уайтом и Вудсом [121]. Результаты последних авторов представлень на фиг. 12 их кривая аналогична кривой для германия, нолученной Розенбергом. В этом случае нет ясного указания на вклад процессов переброса, хотя между 20 и 100° К к изменяется быстрее, чем Если влияние процессов переброса скрыто [c.292]

На фиг. 14 представлена кривая теплопроводности свинца, согласно Розенбергу [87], которая аналогична кривой де-Хааза и Радемакерса [129], за исключением того, что значение в максимуме при 3 К у Розенберга несколько больше. На фиг. 15 изображена зависимость /-зА,, от Т/Т , для ряда образцов ртути, полученная Халмом [92]. Его кривые зависимости от Т для чистой ртути, по форме напоминают кривую фиг. 14 для свинца. [c.299]

Аналогичные результаты для были получены Халмом [92] для тантала и Розенбергом [87] для олова, индия, таллия, тантала и ванадия. В случае ниобия картина усложнялась наличием вмороженного магнитного поля. [c.301]

Обзор этого вопроса недавно был дан Олсенолг и Розенбергом [156], а также Меидельсопом [53[. Мы отсылаем читателя к работам этих авторов и ограничимся здесь разбором только нескольких работ, которые, на наш взгляд, представляют наибольший интерес. [c.662]

Динамика многофазных сред. Ч.2 (1987) -- [ c.343 ]

Прикладная механика твердого деформируемого тела Том 1 (1975) -- [ c.332 , c.593 ]

Машиностроение Автоматическое управление машинами и системами машин Радиотехника, электроника и электросвязь (1970) -- [ c.10 , c.98 ]

Механика в ссср за 50 лет Том3 Механика деформируемого твердого тела (1972) -- [ c.121 ]

Трение и износ (1962) -- [ c.179 , c.208 , c.247 , c.258 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...