Энергия дисперсионного

Ниже приведены значения относительной величины энергии дисперсионного взаимодействия функциональных групп и молекул [c.35]

Молекулярные кристаллы с межмолекулярной связью характеризуются низкой температурой плавления, так как энергия дисперсионных связей в десятки и сотни раз меньше энергии металлической, ковалентной и ионной связей. [c.38]

Действительно, в твердых телах различаются два типа взаимодействия химическое и дисперсионное. Энергия химической связи, как известно, гораздо больше энергии дисперсионного взаимодействия. Однако в отдельных случаях дисперсионное взаимодействие проявляется в первую очередь. [c.77]

Другой подход, развиваемый длительное время автором данного предисловия совместно с Ю.И. Матвеевым [28, 128], является полуэмпирическим. Согласно этому подходу, уравнения для расчета физических свойств получены на основании представлений физики твердого тела, а калибровка метода осуществляется с помощью физических характеристик полимерных стандартов, свойства которых хорошо изучены. В результате параметры уравнений имеют определенный физический смысл (энергия дисперсионного взаимодействия, энергия сильного межмолекулярного взаимодействия, включая водородные связи, Ван-дер-Ваальсовый объем и т.д.). Использование такого подхода позволяет с достаточной точностью оценивать многие физические характеристики полимеров (сейчас их уже около 60), и при этом количество полимеров самого разнообразного строения не ограничено. [c.10]

Энергия дисперсионного взаимодействия. [c.418]

Доля энергии дисперсионного взаимодействия в полной энергии межмолекулярного взаимодействия. [c.418]

Спектральная плотность имеет размерность числа фотонов, приходящихся на единицу объема и единицу энергии. Дисперсионный член [ + (Е/п) dn/dE)] обычно полагают равным единице. [c.138]

Будем рассматривать дисперсную среду как систему, в которой твердые частицы и газ способны взаимодействовать с внешним излучением в различных частях спектра. Это означает, что компоненты сквозного потока могут поглощать, рассеивать или пропускать тепловые лучи, а также могут обладать собственным излучением. Подчеркнем, что такого рода возможности имеются лишь в системах частицы — газ . В случаях, когда дисперсионная среда — капельная жидкость, никакого радиационного переноса быть не может (A Qt.h = AiQ =0), так как твердые тела и жидкость для тепловых лучей практически не прозрачны. В псевдоожиженных жидкостью системах в отличие от проточных все же может иметь место радиационный нагрев через свободную поверхность кипящего слоя, отсутствующую в сквозных потоках. Для газодисперсных систем изменение лучистой энергии в рассматриваемом конечном объеме элементарной ячейки дисперсного потока А п за время At определится разностью энергии поглощенного ячейкой падающего извне излучения и энергии собственного излучения этого элемента [c.42]

Дисперсионное твердение применяется для сплавов на основе железа, никеля, титана, молибдена и других металлов, с целью придания последним специальных физико-химических свойств. В частности, этот вид термической обработки нашел широкое применение при производстве постоянных магнитов, поскольку она способствует значительному увеличению коэрцитивной силы и магнитной энергии магнитов. [c.124]

Таким образом, процесс дисперсионного твердения в закаленных и затем деформированных сплавах протекает более интенсивно, чем в недеформированных сплавах, вследствие чего механические свойства, в особенности предел текучести, повышаются [150—154]. Ускорение процессов выделения упрочняющих фаз из твердого раствора в результате предварительной пластической деформации вполне объяснимо, если учесть, что дислокации могут являться центрами образования частиц дисперсной фазы [153], а так как в результате пластической деформации число (плотность) дислокаций растет, то, следовательно, увеличивается и число центров зарождения второй фазы. В этих условиях энергоемкость сплава после старения (при режиме, соответствующем, максимальному упрочнению) должна существенно возрастать, так как увеличивается однородность поглощения энергии. [c.96]

Какими бы сложными ни были дисперсионные кривые, всем им присуще следующее важное свойство в области минимума кривой (у дна зоны) и максимума кривой (у потолка зоны) выполняется квадратичная зависимость полной энергии электрона от волнового вектора, которую можно выразить следующими соотношениями [c.148]

По современным научным воззрениям не только органические, но и неорганические неметаллические материалы имеют полимерное строение. Ковалентные, ионные и дисперсионные химические связи в полимерных материалах исключают наличие в объеме тела подвижного электронного газа, образующего металлическую связь и легко переносящего тепловую и электрическую энергию. Поэтому одним из основных отличий неметаллических материалов от металлов, сплавов и графита имеющего также металлическую связь между плоскостями кристаллической решетки) являются их тепло- и электроизоляционные свойства. [c.7]

При распространении ударной волны малой интенсивности в газожидкостной смеси пузырьковой структуры ее энергия переходит в энергию молекул газовых пузырьков, которые, взаимодействуя с жидкостью, рассеивают эту энергию в дисперсионных и диссипативных процессах, при этом влияние последних может оказаться существенным. В том случае, когда волна распространяется в среде, в которой возможен переход газа из свободного в растворенное состояние (фазовый переход в парожидкостной среде), кинетическая энергия газовых молекул переходит в потенциальную энергию давления за время, существенно меньшее времени релаксации диссипативных процессов. Интенсивность скачка давления будет тем большей, чем большим будет отношение показателя изоэнтропы гомогенной (раствор), и гетерогенной (пузырьковой) смеси в момент фазового перехода. [c.49]

Вследствие согласованности движения электронов во взаимодействующих молекулах, не прекращающегося и при температуре абсолютного нуля, атомы и молекулы обладают результируюидими дипольными моментами, которые приводят к взаимному притяжению. Энергия дисперсионного притяжения равна [c.37]

Выражения (47) позволяют оценивать величины энергии дисперсионного взаимодействия для каждого атома. Эти значения приведены в табл. 13 и они показывают, что действительно величины О, соответствуют энергиям межмолекулярного взаимодействия, а не энергиям химической связи. Однако, если эти величины оценить другими методами [66] (обозначим их то оказывается, что значения О, отличаются от О н несколько раз. Это происходит пото- [c.80]

Количество значений А, определяется числом атомов, образу ющих повторяющееся звено. Но так как некоторые атомы в.ходят в состав полярных групп, обладающих сильным диполь-дипольным взаимодействием, водородными связями и т.д., то последние можно учесть путем добавки к энергиям дисперсионных взаимодействий I), той доли энергии сильного межмолеку лярного взаи.чюдействия, которое обусловлено вкладом /-го атома. Тогда [c.214]

Уменьшение энергии (2.17) соответствует возникновению силы притяжения между осцилляторами, которая изменяется обратно пропорционально седьмой степени расстояния и зависит от поляризуемости а. Поляризуемость, как известно, определяет также оптические свойства Кристалов, в частности дисперию света (изменение скорости света и показателя преломления среды в зависимости от частоты), поэтому молекулярные силы иногда называют дисперсионными. [c.66]

С классической точки зрения волна, коттэрая удовлетворяет этому дисперсионному соотношению, может иметь любую амплитуду (в пределах выполнения закона Гука). В то же время для колебаний решетки, как и для квантов электромагнитного излучения, характерен корпускулярно-волновой дуализм. Корпускулярный аспект колебаний решетки приводит к понятию фонона, и прохождение волны смещения атомов в кристалле можно рассматривать как движение одного или многих фононов. При этом каждый фонон переносит энергию Ксй, где Ь = Ь/2я= 1,0546-эрг-с Н — постоянная Планка, и импульс Ьк. Теплопроводность, рассеяние электронов и некоторые другие процессы в твердых телах связаны с возникновением и исчезновением фононов, т. е. корпускулярный аспект таких процессов- так же важен, как и волновой. Проявление дискретной (корпускулярной) природы энергии возбуждения в других явлениях зависит от того, насколько велико количество термически возбужденных фононов. [c.36]

Несмотря на незавершенность общей теории сильных взаимодействий, в ней удалось получить несколько точных количественных результатов, допускающих экспериментальную проверку и опирающихся только на основные требования теории релятивистская инвариантность, справедливость исходных положений квантовой теории, причинность, положительность энергии. Примером может служить приведенное в п. 8 ограничение (7.124) на возможную степень роста полного сечения о<. Главным экспериментально проверяемым точным результатом теории сильных взаимодействий следует считать дисперсионные соотношения, предложенные М.Гелл-Манном, М. Гольдбергом и В. Тиррингом (1954) и строго доказанные Н. Н. Боголюбовым (1956) для рассеяния пион—нуклон. Боголюбовские дисперсионные соотношения имеют вид [c.396]

Таким образом, энергия связи Ван-дер-Ваальса будет наибольшей для полярных молекул, для которых одновременно проявляются li e три вида взаимодействия дисперсионное, ориентационное и индукционное. Причем наиболее сильным является ориентационное взаимодействие, на долю которого приходится в ноде, иапример, 77% зиергни связи (19% — на дисперсионное и 4% — на индукционное). Неполярные же молекулы связываются друг с другом практически только благодаря дисперсионному взаимодействию. [c.22]

Исследуемые жаропрочные сплавы относятся к сложнолеги- рованным дисперсионно твердеющим сплавам на никельхромовой основе. Высокие жаропрочные свойства их достигаются благодаря выделению в процессе термической обработки мелкодисперсионной интерметаллидной упрочняющей а -фазы на основе Nig (А1, Ti) или NisAl (т]-фаза), стабилизации никельхромового твердого раствора такими элементами, как кобальт, молибден, вольфрам, а также за счет повышения энергии связи атомов в твердом растворе. [c.66]

Оценки основных термодинамических характеристик плазмы искрового канала температуры, коэффициентов и показателей поглощения, потерь энергии с излучением и других - основаны на измерениях спектральной плотности лучистого потока (или яркости Ья). Результаты измерений спектральной плотности яркости искрового канала в оптически прозрачных твердых диэлектриках (ЩГК, органическом стекле, полевом шпате) по методу сравнения, несмотря на тщательный контроль за сохранением условий эксперимента (параметров разрядной цепи, длины межэлектродного промежутка, параметров оптической системы, геометрии образца и т.д.), подвержены значительным статистическим флуктуациям. Природа этих разбросов обусловлена малыми радиальными размерами искрового канала, особенно в начальной стадии его расширения, искривлениями и нестабильностью положения канала относительно оси электродов, вариациями кинетики трещин вокруг канала и т.п. Изучение влияния типа ЩГК, режимов энерговклада и других факторов возможно только с применением статистических методов, в частности, дисперсионного анализа. Результаты проверки закона распределения отдельных измерений максимального значения спектральной плотности [c.45]

Так как средний диаметр капель в двухконтурных форсунках зависит от толш,ины пленки топлива и затрачиваемой на распылйвание энергии, то, варьируя давлением и расходом топлива по ступеням, можно найти приемлемый режим работы форсунки. Увеличить общую энергию распыливания на промежуточных режимах можно путем повышения давления р, как в первой, так и во второй (р][) ступенях или расхода топлива, истекаюш,его под большим давлением. Так как р, > р, то следует увеличить расход топлива через первую ступень. Но увеличение расхода топлива при том же давлении возможно путем увеличения проходных сечений, что приведет к необходимости снижения давления на участке работы форсунки с одной ступенью. При этом качество распыливания в области малых расходов ухудшится. Следовательно, остается только одновременно увеличивать давление и расход первой ступени, т. е. расширять зону работы этой ступени до максимального давления подачи топлива. Если осуществить такую регулировку, то как показала экспериментальная проверка, значительно изменится дисперсионная характеристика форсунки в зоне промежуточных режимов (кривые 4 и 5). Тонкость распыливания улучшается, и наихудший распыл для исследуемой форсунки будет характеризоваться средним диаметром капель, равным 160 мкм вместо 220 мкм, при схеме регулирования, осуществляемой при выполнении уравнения (80) (см. кривую 1). Однако при этом остается плохое качество распыливания на малых расходах. Существенно улучшить дисперсионную характеристику рассматриваемой форсунки можно при ее работе как комбинированной с подачей сжатого воздуха во вторую ступень на режимах работы при небольших давлениях топлива в первой ступени. Осуществление такой регулировки при давлении воздуха 0,5 МН/м и макси- [c.122]

Частным случаем звукопроводов являются еолноводы акустические. На объёмных волнах они представляют собой полоски, ленты пли проволоку, в к-рых возбуждаются оирсделенные нормальные моды. Такие волноводы служат в качестве линий задержки на большие времена или в качестве дисперсионных липни задержки, если волноводы возбуждаются на модах, обладающих заметной дисперсией. В случае ПАВ волноводы представляют собой металлич. или диалект-рич, полоски (рис. 4) определ. размеров и сечений. Волноводы служат для канализации энергии ПАВ, изменения их направления распрострапепия, увеличения времени задержки и т. д. [c.53]

В идеальном В. д. (т. е. в В. д. без омических потерь и потерь, обусловленных рассеянием па неоднородностях среды и граниЕ раздела) на любой фиксиров. частоте 0) может раснространяться лишь конечное число волноводных мод, переносящих коне шый ноток энергии вдоль волновода. Соответствующие им постоянные распространения /г (о ) определяются дисперсионным уравнением и удовлетворяют ограничениям [c.307]

ДИСПЕРСИОННЫЕ СООТНОШЕНИЯ — интегральные представле1п1я ф-ций отклика, описывающих реакцию равновесной стационарной физ. системы на внеш. воздействия. Д. с. отражают аналитич. свойства ф-ций отклика в комплексной плоскости частоты (энергии), фиксируют их частотную зависимость и приводят к ряду ограничивающих их неравенств, правил сумм и т. п. В более у шом смысле Д- с. связывают рефракцию распространяющихся в системе волн с их поглощением сюда же относятся Д с. для процессов рассеяния в квантовой механике и квантовой теории поля. Д. с. имеют универсальный вид, не зависящий от конкретной динамики системы, и используются во мн. разделах физики в динамике диспергирующих сред (отсюда назв. Д. с.), в физике элементарных частиц и др. [c.642]

Смотреть страницы где упоминается термин Энергия дисперсионного : [c.21] [c.504] [c.34] [c.433] [c.76] [c.154] [c.215] [c.323] [c.644] [c.397] [c.113] [c.10] [c.81] [c.94] [c.278] [c.45] [c.227] [c.643] [c.644] [c.644] [c.652] [c.305] [c.528] [c.571]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...