Источник погрешностей при измерении температуры

В общем случае можно назвать следующие основные источники погрешностей при измерении температуры с помощью термоэлектрических термометров [c.49]

Источниками погрешностей при измерении температуры с помощью металлических или полупроводниковых термометров сопротивления являются [c.55]

Основными источниками погрешностей при измерении температуры являются нарушения однородности материала тела вследствие введения в него термоэлектрического преобразователя, а также отвод (или подвод) теплоты по его проводам. Характер искажения температурного поля при выполнении паза для размещения датчика температуры показан на рис. 6.5. Определить точно место касания спая термоэлектрического преобразователя по- [c.380]

Основной закономерностью процесса радиолиза поли-фенилов является значительное возрастание вязкости по мере накопления ВК продуктов. Изменения вязкости в зависимости от температуры при различных концентрациях ВК продуктов радиолиза для ряда исследованных органических теплоносителей приведены в табл. 3-116— 3-118. Состав исследованных теплоносителей (табл. 3-116, 3-117) приведен в табл. 3-112, 3-113. Анализ данных разных авторов показал, что расхождения в значениях относительной вязкости составляют 5—30% [Л. 28]. Отметим, что основным источником погрешности при измерении вязкости разложившегося вещества является ошибка отнесения по концентрации, оценка которой в большинстве работ отсутствует. [c.240]

Контактному способу измерения температуры присущи значительные погрешности. Основными источниками погрешности в измерении температуры проволочной термопарой являются экранирующее воздействие конструкции термопары элементы защиты и установки термопары, провода) искажение действительной картины теплообмена в исследуемой зоне вследствие нарушения аэродинамики профиля детали и дополнительной турбулизации рабочей среды (газового потока) тепловая инерция спая термопары при исследовании нестационарных процессов отвод или подвод тепла по проволочным термоэлектродам, возникающий из-за наличия на детали значительных градиентов температур. [c.164]

При измерении температур слабо светящихся пла.мен методом обращения неоднородность температурного поля пламени приводит к возникновению погрешности, обусловленной влиянием взвешенных твердых частиц. В однородном температурном поле, согласно закону Кирхгофа, независимо от коэффициента черноты излучения твердых частиц количество лучистой энергии, поглощаемое каждой частицей, равно количеству излученной энергии, и яркость источника, визируемого через факел, не изменится. Вследствие имеющихся в пламени зон с пониженной температурой излучение пламени, идущее из горячих зон, доходит до наблюдателя несколько ослабленным, и, значит, условия ( 2.1), справедливые для всего факела, оказываются нарушенными. [c.416]

Температура среды (тело О), в которую помещается калориметр, постоянна во времени и одинакова во всех ее точках. Эта предпосылка достаточно хорошо реализуется в опыте, хотя точное ее осуществление и затруднительно. В изотермических калориметрах оболочка играет основную роль при защите ядра системы от возможных колебаний температуры в помещении, где находится калориметр. Изменение температуры в помещении приводит к изменению условия теплообмена выступающих частей калориметра, что является источником случайных погрешностей при измерении количества теплоты. Требование однородности температуры среды вытекает из законов теплообмена между твердым телом и средой, что обобщено в уравнениях (П.4) и (П.9). [c.31]

Для изготовления термометров сопротивления широко применяется платина, которая имеет высокую температуру плавления и химически инертна. Результаты измерений, полученных при помощи платиновых термометров сопротивления, характеризуются высокой воспроизводимостью. Использование современной техники позволяет создавать компактные термометры сопротивления (диаметром до 1 мм), которые обладают малой тепловой инерционностью благодаря их незначительной теплоемкости. Химически инертная платиновая проволока легко отжигается и калибруется. Платиновые термометры сопротивления обычно имеют стандартное сопротивление 100 Ом при 273 К. Зависимость сопротивления этих термометров от температуры приведена в справочных таблицах. Результаты измерений с погрешностью 0,5 К при измерениях температур до 250 °С получают без предварительной калибровки для обеспечения более точных измерений необходимо либо проводить дополнительную калибровку, либо использовать другие, более точные термометры. Так как сопротивление платины в области комнатных температур изменяется всего на 0,4% на 1 К, сопротивление и, следовательно, сила тока и разность потенциалов в используемом термометре должны быть измерены с очень большой точностью. При измерении с такой точностью следует обращать внимание на внешнее сопротивление проводников (например, контуров моста), на влияние паразитных термоэдс, возникающих в местах спайки и соединительных клеммах, и дополнительного нагревания платинового сопротивления измеряющим током. Дополнительное нагревание термометра сопротивления приводит к тому, что измеренная температура оказывается выше истинной. Это один из самых существенных источников погрешностей в результатах калориметрических экспериментов при использовании платиновых термометров сопротивления. [c.21]

При измерении температуры газов (воздуха) с использованием ПТ основным источником погрешности является потеря теплоты из-за лучистого теплообмена между ПТ и окружающими его поверхностями, а при измерении температуры жидкостей — из-за оттока теплоты от рабочего конца по термоэлектродам и защитному чехлу и потери теплоты лучеиспусканием. В связи с потерями теплоты ПТ с занижением показаний на 10--20 % против действительных температур применяют следующие методы, обеспечивающие получение сравнительно небольшой разности температур между рабочим концом ПТ и измеряемой средой. Рабочие концы ПТ в газоходах располагают вдали от относительно холодных по- [c.165]

Каждый квазимонохроматический пирометр имеет индивидуальную градуировку шкалы, зависящую от его лампы. В случае замены последней шкала пирометра должна быть проградуирована. При измерении температуры в диапазоне 1200—2000 С необходимо ослабить видимую яркость излучателя путем введения между ними и лампой поглощающего (затемненного) стекла. В зависимости от измеряемой температуры ток, протекающий через пирометрическую лампу, составляет 170—180 мА. Питание пирометра осуществляется от встроенного источника постоянного тока (от пяти аккумуляторов НЦК-0,85) напряжением 6 В. Оптическая система пирометра позволяет производить измерение температуры на расстоянии 0,7—5 м от источника излучения. При измерении продольная ось пирометра должна занимать горизонтальное положение, а шкала — вертикальное. В целях уменьшения погрешности, связанной с субъективностью визуальных наблюдений, желательно, чтобы измерение температуры в топке производил один лаборант-наблюдатель одним и тем же пирометром. [c.195]

При измерении температуры газов (воздуха) основным источником погрешности является потеря тепла из-за лучистого теплообмена между термопарой и окружающими ее поверхностями, а при измерении тем,перату ры жидкостей — из-за утечки тепла от термопары во внешнюю среду. В связи с потерями тепла термопарами с занижением показаний на 10— 20% против действительных температур, применяются методы, обеспечивающие получение сравнительно небольшой разности температур между рабочим концом термопары и измеряемой средой. [c.130]

Следует иметь в виду еще одну причину, значительно влияющую на результаты измерения, которую довольно часто не учитывают, а именно при измерении температуры нагретого тела, освещенного посторонним источником, яркостная температура этого тела, показываемая оптическим пирометром, не соответствует действительной яркостной температуре тела, так как к собственной его яркости, обусловленной излучением этого тела, добавляется яркость, отраженная телом. Эта дополнительная яркость, зависящая от степени освещенности тела посторонним источником, будет тем больше, чем больше коэффициент отражения поверхности нагретого тела Погрешность, обусловленную влиянием отраженных лучей (возникновением дополнительной яркости), не представляется возможным учесть с достаточной достоверностью, так как кроме значения коэффициента отражения тела в данном направлении необходимо знать степень освещенности тела от постороннего источника света. Поэтому при измерении температуры нагретого тела необходимо стремиться так организовать измерения, чтобы степень освещения тела посторонним источником света была сведена к минимуму. [c.278]

Погрещности измерения температуры яркостными оптическими пирометрами обусловлены главным образом неточностью знания степени черноты объекта измерения ех] изменением коэффициента пропускания ослабляющего светофильтра при измерениях в помещениях, температура в которых заметно отличается от 293 К отражением лучей объекта измерения от посторонних источников света поглощением лучей в слое воздуха, содержащего пары воды и углекислоты поглощением и рассеянием лучей в слое запыленного и задымленного воздуха ослаблением излучения стеклами, расположенными между объектом измерения и пирометром неточной наводкой пирометра при небольших размерах объектов измерений. Сведения о возможностях расчетной оценки этих погрешностей и рекомендации по их уменьшению содержатся в [5, 7, 12]. [c.187]

Вольтметры с усилителями часто имеют выход для подключения самопишущих измерительных приборов. Благодаря этому могут быть использованы также и самопишущие приборы с низким входным сопротивлением для регистрации результатов измерения с высоким сопротивлением источника. Высокоомные универсальные приборы, применяемые в электротехнике для измерения напряжений, токов и сопротивлений, тоже могут применяться для измерения потенциала. Универсальные приборы обычно имеют измерительный механизм магнитоэлектрической системы с вращающейся рамкой, подвешенной на ленточных растяжках. Они прочны, нечувствительны к действию повышенной температуры и имеют линейную шкалу. При времени успокоения стрелки не более 1 с, как требуется для измерения потенциалов, максимальное внутреннее сопротивление таких приборов составляет 100 кОм на 1 В. Поскольку сопротивление электродов сравнения большой площади обычно не превышает 1 кОм, с применением таких приборов возможны достаточно точные измерения потенциалов. Однако при измерениях потенциала в высокоомных песчаных грунтах или на мощеных мостовых (малая диафрагма) сопротивление электрода сравнения может значительно превышать 1 кОм. Погрешности измерения, получаемые в таких случаях при применении универсальных приборов, могут быть устранены с применением схемы, принцип которой показан на рис. 3.6 [9]. Параллельно измерительному прибору при помощи кнопочного выключателя S подключается сопротивление Ri, одно и то же для соответствующего диапазона измерений. При допущении, что внешнее сопротивление меньше внутреннего Ra[c.92]

В табл. 3-112, 3-113 приведены данные, характеризующие химический состав облученных органических теплоносителей. Для каждого из веществ, перечисленных в этих таблицах, определялись теплофизические свойства в интервале температур 150—400 °С при различных концентрациях ВК продуктов [Л. 17, 77, 79]. Сводка значений относительных плотностей облученных теплоносителей представлена в табл. 3-114. Как видно из этой таблицы, расхождения в значениях относительной плотности по данным разных авторов не превышают максимально возможной ошибки эксперимента. Необходимо напомнить, что при исследовании плотности облученных веществ основным источником погрешности является ошибка отнесения по концентрации. Вследствие погрешности измерения массовой концентрации ВК продуктов (см. 3-2) величина ошибки отнесения может достигать 4%. Поэтому расхождения в значениях относительной плотности в 1—2% являются обычными. [c.237]

Опыты показывают, что основное изменение средней по сечению температуры газа в псевдоожиженном слое происходит на весьма малом расстоянии от газораспределительной решетки, или, как говорят, высота активной зоны межфазового теплообмена невелика. Далее же средняя температура газа изменяется очень слабо и нет возможности сколько-нибудь достоверно определять разность температур газа и частиц. Это, как известно, дает основание считать экспериментальные а, полученные при измерениях за пределами активной зоны, неверными, кажущимися величинами. В опытах отдельных авторов были найдены и другие источники погрешностей. Однако при всех предлагавшихся поправках подсчитываемые значения а частиц оставались непонятно низкими. [c.53]

Основной источник погрешности измерения действительной температуры тела пирометрами излучения — большая погрешность в оценке коэффициента излучения и его изменение в процессе измерения (данная погрешность классифицируется как методическая). Эта погрешность наибольшая у пирометров полного излучения и наименьшая у пирометров спектрального отношения. В [18] приведены формулы для оценки значений этих погрешностей. Поскольку оперативное измерение коэффициента излучения практически невозможно, часто при использовании пирометров искусственно создаются условия, приближающиеся к условиям измерения температуры абсолютно черного тела. [c.340]

В этих схемах уравнительный сосуд устанавливается на максимальной отметке уровня в закрытых резервуарах, на максимальной или минимальной отметках в открытых резервуарах. Уравнительный сосуд обеспечивает постоянство уровня в одной из импульсных линий, который (при отсутствии сосуда) может изменяться из-за изменения объема камер дифманометра. В такой схеме диапазон измерения уровнемеров определяется только предельными номинальными перепадами дифманометров. При нижнем пределе измерения О верхние пределы по уровню выбираются из ряда 25 40 63 100 160 250 400 630 1000 1600 2500 4000 6300 см. Обычно уравнительные сосуды выпускаются теми же заводами, что и дифманометры. Например, МПО Манометр выпускает несколько исполнений однокамерных уравнительных сосудов типа СУМ на давления 6,3 25 и 40 МПа. В схемах с однокамерными сосудами на показаниях уровнемера сказывается изменение параметров контролируемой среды и температуры воды в уравнительном сосуде. Последний источник погрешности может быть устранен использованием двухкамерных уравнительных сосудов (рис. 5.6, б). Обычно они применяются в схемах уровнемеров с двусторонней шкалой. Пределы измерения таких уровнемеров определяются верхними пределами измерения дифманометров и размерами двухкамерного уравнительного сосуда. Выпускается несколько модификаций таких сосудов с диапазонами измерения из ряда (200 315 500 800 1250) мм. [c.354]

При определении q по (6.23) для жидкостного обогрева (или охлаждения) основным источником погрешностей являются погрешности в измерении среднемассовых температур на входе в участок и вы- [c.393]

Случайная погрешность средств измерения s определяется по результатам многократных наблюдений значений выходного сигнала при градуировке тензорезисторов или при проведении измерений деформаций. Сравнение дисперсий, полученных при фиксированном значении влияюш ей или измеряемой величины (температуры, времени, деформации и т. п.) для нескольких тензорезисторов (подключенных к различным каналам тензометрического прибора), позволяет сделать вывод о качестве измерительного тракта каждого канала. Если дисперсии оказываются неоднородными, то следует устранить источник повышенной дисперсии в соот-ветствуюш,ем измерительном канале. [c.55]

Свойства среды, окружающей объект. При бесконтактном методе намерения температур среда, окружающая объект, является одним из основных источников возникновения систематических, а при нестабильных свойствах среды — и случайных составляющих погрешностей измерений температур. Трудно контролируемое ослабление теплового излучения объекта, доходящего до первичного преобразователя, нельзя заранее надежно определить и учесть соответствующей системой коррекции показаний прибора. [c.79]

Таким образом, термометрия методом КР требует оптимизации, основанной на компромиссе между временем и погрешностью измерения. В случае, если образец поглощает зондирующее излучение, но имеет большую теплоемкость (или имеет хороший тепловой контакт с термостатом, неизвестная температура которого измеряется), применение лазера с высокой средней мощностью (1-Ь10 Вт) возможно в широком диапазоне температур. Для термометрии поглощающих образцов малой теплоемкости применение мощного лазера возможно только при высоких температурах, когда мощность тепловых источников и стоков, нагревающих и охлаждающих образец, значительно выше мощности зондирующего пучка, поглощаемой в образце. [c.187]

Для всех измерительных средств указан температурный режим при их использовании. При этом под понятием температурный режим подразумеваются все условия, которые влияют на температурные деформации. Температурный режим включает источники погрешности, связанные с деформациями, возникающими от разности температур объекта измерения, прибора или настроечной меры, коэффициентов их линейного расширения, колебания температуры помещения в процессе измерения и отклонений температуры от 20° С. [c.584]

Из-за падения напряжения в источнике постоянного тока Б сила тока / в компенсационной цепи с течением времени становится меньше рабочего значения. Поэтому при выполнении измерений ее значение периодически контролируется. При отклонении силы тока от рабочего значения оно корректируется при помощи сопротивления / р. За счет повышения точности установки рабочего значения / в компенсационной цепи, определяемой точностью эдс нормального элемента Д яэ<6,01 % и сопротивления А/ яэ<0,02%, в рассматриваемой схеме (рис. 2.12) повышается точность измерений. Предельная погрешность потенциометров 0,05 %. Погрешность, вызываемая отклонением температуры свободных концов преобразователя термоэлектрического от градуировочных, остается той же, что и при измерениях термоэдс милливольтметром. [c.55]

Второе явление состоит в том, что в процессе работы при возвращении термометра к исходной температуре после измерения, резервуар и капилляр не сразу принимают свой первоначальный объем. Вследствие этих изменений меняется положение нуля на шкале термометра, наблюдается так называемая депрессия нуля или принижение нулевой точки, являющееся одним из источников погрешностей при измерении температуры жидкост-нок теклянными термометрами. [c.126]

Табличные данные об электросопротивлении материалов могут служить только для качественных сравнений при выборе электроизоляции и оценке местных условий измерения. В производственных условиях сопротивление футеровочных материалов иногда резко снижается из-за наличия на них ошлакований, контакта с расплавленными материалами, поглощения паров, осаждения легкоплавкой золы и т. д. В подобных случаях может иметь место дополнительная проводимость поверхностных рабочих слоев футеровки аппаратов и оболочек термопар. Все эти обстоятельства могут служить источниками погрешностей при измерении температуры в силу того, что обычные рабочие напряжения тока в электропечах в сотни тысяч раз превышают улавливаемые измерительными приборами изменения э. д. с. термопар. Это тем более опасно, что промышленные термопары обычно армируются (частично или полностью) в наружных металлических оболочках. [c.187]

Теперь, завершив изложение основных принципов газовой термометрии, обратимся к факторам, которые приводят к погрешностям. До сих пор достаточно было знать вириальные коэффициенты либо при температурах Го или Тг для термометрии по абсолютным изотермам, либо при температуре Г для газового термометра постоянного объема (ГТПО). Как видно из п. 3.2.1, вириальные коэффициенты достаточно хорошо известны и обычно не являются предметом исследования в термометрии. Погрешность при измерении температуры Т, возникающая из-за неточности в В(Т) и С(Т), относится к числу малых, но систематических погрешностей эксперимента. Одним из самых важных источников погрешностей в газовой термометрии, особенно при высоких температурах, является сорбция термометрического и других газов на стенках колбы газового термометра. Ранее при рассмотрении газтермометрических уравнений пред- [c.88]

Калориметрические термометры представляют собой палочные термометры укороченного типа, шкала которых охватывает не более 6—7°. Длина градуса на шка е калориметрическогс термометра составляет 40—50 мм наименьшее деление соответствует обычно 0,02°, что позволяет производить отсчет температуры с высокой точностью (с погрешностью порядка + 0,002°). Заметим, что в этом случае, как и при всяком измерении, точность измерения температуры не определяется точностью отсчета, так как полученный результат содержит в себе погрешности, источники которых подробно рассмотрены в п. 6 настоящей главы. Однако измерение разности температур — 2 может быть произведена с несколько более высокой точностью, чем измере иие абсолютного значения каждой из температур. Так, изменение положения нулевой точки вызывает одинаковые по виличи-ке и знаку погрешности при измерении температур /1 и 2- [c.136]

Основным источником информации о иязкости жидкостей служит эксперимент. При этом в силу чувствительности измерений к качеству обработки поверхности камеры, в которой проводится экспериментальное исследование вязкости, погрешность при измерении вязкости в жидкости несколько превышает погрешность измерения вязкости газов. В табл. 16,16—16.21 представлены значения вязкости сжиженных газов и некоторых жидкостей, жидких органических соединений, жидких металлов, сплавов, расплавов солей и оснований при различной температуре. [c.370]

Однако в пучках витых труб эта связь практически не реализуется [39] Это можно объяснить как влиянием конечности размеров источника и неравномерности поля скорости в ядре потока, так и загромождением исследуемого потока витыми трубами. Это приводит к тому, что нагретые частицы вблизи устья струи успевают пройти большое число не коррелированных между собой различных путей от источника до рассматриваемой точки, хотя распределения пульсационных скоростей при числах Ее > Ю" в ядре потока и приближаются к нормальному закону распределения. При числах Ее < Ю наблюдается отклонение пульсаций скорости от закона Гаусса в пучке витых труб, что свидетельствует об анизотропности турбулентности в таких пучках в этом диапазоне чисел Ее. Поэтому в закрученном пучке витых труб метод диффузии тепла от источника использовался только для определения коэффициента а. его применение оправдьшалось совпадением экспериментальных распределений температур с гауссовским распределением, хотя основные допущения теории Тэйлора в данном случае не выполняются строго. В экспериментах источник диффузии имел радиус, примерно в три раза превышающий радиус витой трубы. В этом случае свойства потока индикаторного газа (нагретого воздуха) и основного потока одинаковы, Это позволяет получить достаточно надежные опытные данные по коэффициенту В то же время если в работе [39] для прямого пучка витых труб, где радиус источника, бьш равен радиусу витой трубы, удалось оценить значение интенсивности турбулентности по уравнению (2.9), то в данном случае это исключается из-за больших размеров источника. Для увеличения точности определения коэффициента опыты по перемешиванию теплоносителя в закрученном пучке проводились при неподвижном источнике диффузии, а для определения полей температуры на различном расстояниии от него в витых трубах были установлены термопары. При этом измерялась температура стенок труб (т.е. температура твердой фазы в терминах гомогенизированной модели течения). Эта методика измерений могла приводить к погрешностям в определении коэффициента ) г, поскольку распределения температур в ядре потока теплоносителя и стенки труб различны, а следователь-различны и среднестатистические квадраты перемещений, а также и причем это различие, видимо, носит систематический характер. Подход к учету поправки в определяемый коэффициент Df при измерении температуры стенки изложен в разд. 4.2. [c.55]

Так как микропирометры градуируются по обычным температурным лампам (т. е. по источникам больших размеров), то при измерении температур малых объектов может возникнуть дополнительная погрешность, имеющая в большинстве случаев систематический характер и зависящая от качества оптической системы микропирометра. Эта ошибка, увеличивая так называемую основную погрешность микропирометра, ре влияет, однако, на воспроизводимость его показаний. В общем можно сказать, что инструментальная погрешность микропирометра составляет около /з основной погрешности микропирометра, т. е. погрешности относительно Международной шкалы температур, при градуировке по температурным лампам 2-го разряда и примерно около половины основной погрешности при градуировке по температурньим лампам 1-го разряда. [c.18]

Источниками погрешностей маглитоэлектрических пирометров при измерении температур являются неточность подгонки сопротивления линии и изменение сопротивления линии при колебании температуры окружающей среды. При работе логометра возможны в основном две неисправности а) полная потеря чувствитель ости (не поступает питание на логометр) б) резкий бросок показывающей стрелки логометра вправо или влево до упора (вправо обрыв, влево короткое замыкание в самом лсгометре, в термометре сопротивления или в проводах, соединяющих их). [c.164]

Оптическая система пирометра позволяет производить измерение температуры на расстоянии 0,7—5 м от источника излучения. При измерении продольная ось прибора должна занимать горизонтальное положение, а шкала— вертикальное. С целью уменьшения погрешности, связанной с субъективностю визуальных на1блюдений, желательно, чтобы измерение температуры в тапке производилось одним и тем же наблюдателем и прибором. Для работы с оптическим пирометром нельзя допускать лиц, у которых дальнозоркость или близорукость соответств,енно превышает плюс [c.143]

Главная трудность, связанная с щумовой термометрией, использующей СКИП, обусловлена необходимостью очень большого времени измерения, если нужно получить удовлетворительную точность. Так, для обеспечения точности измерения Т в 1% необходимо произвести 2-10 отсчетов, откуда следует, что пх (полное время измерений) оказывается обычно порядка одного часа. Чем больше время измерений, тем труднее устранить влияние шумов от других источников. Однако при самых низких температурах желательная относительная точность измерений не слишком высока, и при 300 мК, например, вполне достаточно 10 , а шумовой термометр имеет мало источников погрешности. Нет необходимости ни вводить поправку на свойства образца, ни учитывать члены второго или более высоких порядков. Поэтому метод шумового термометра является одним из лучших для первичной термометрии ниже 1 К. С другой стороны, при высоких температурах желательная для первичной [c.122]

Емкость образца изоляционного материала должна находиться в пределах 40 пФ — 0,02 мкФ, причем может быть измерен тангенс угла потерь от 10 до 1. Питание моста должно производиться от источника синусоидального напряжения частотой 50 Гц. Установка рассчитана для эксплуатации при температуре воздуха 10—30 °С и влажности до 80%. Основная погрешность в условиях нормальной температуры при измерении емкости не превосходит 0,5% (но не менее 5 пФ), а при измерении tg б — не более 0,015 tg б при напряжении 3—10 кВ. Чувствительность вибрационного гальванометра с усилителем, используемым для уравновешивания моста, составляет 5-10 В/мм. При необходимости рабочее напряжение может быть повышено до 35 кВ. В этом случае эталонный воздушный конденсатор и повышающий трансформатор должны быть заменены другими, рассчитанными на это иаиряжение (конденсатором Р-55 и трансформатором НОМ-35). [c.56]

При измерениях длины может оказаться необходимым вводить поправки, связанные, например, с температурным удлинением измеряемого тепа и измерительной линейки при определении веса - поправку, вызванную потерей веса" в воздухе, величина которой зависит от температуры, влажности воздуха и атмосферного давления, поправку, обусловленную неравноплечностью весов, и т.д. Подобные источники погрешностей нужно тщательно анализировать, величины поправок определять и учитывать в окончательном результате. Однако здесь, как и при всяких измерениях, требуется разумный подход. Поясним это на примере измерения длины. Допустим, что мы определяем диаметр латунного цилиндра с помощью стальной измерительной линейки, изготовленной при температуре 0 °С, а измерения проводятся при 25 °С. Предположим, что измеряемый диаметр равен около 10 см, и мы хотим узнать его радмер при нулевой температуре, Коэффициент линейного расширения латуни 19-Ю" K , стали -11-10" K" . Легко сосчитать, что при нагревании на 25° удлинение используемого нами участка измерительной линейки составит 0.027 мм, а увеличение диаметра цилиндра - 0,047 мм. Разность этих величин, т.е. 0.02 мм, и является попргткой наших измерений. [c.16]

МОЩЬЮ хромель-алюмелевых термопар, приваренных к стенкам всех труб пучка с внутренней стороны (рис. 4.8). Измерение температуры труб вместо температуры воздуха в ядре потока позволило отказаться от метода обращенного движения источника диффузии, использованного в работе [39]. Однако при этом появилась систематическая погрешность, связанная с отличием в распределениях температур теплоносителя в ядре потока и стенок труб. Это можно проиллюстрировать на примере рассмотренного в работе [39] пучка прямых витых труб, для которого поля безразмерных избыточных температур в поперечном сечении на расстоянии 0,9 м от источника для ядра потока и по данным измерений температур стенок труб существенно отличаются между собой. Определенные величины и к л для случаев измерения температур в ядре по- [c.112]

Метрологический предел точности. Государственный эталон единицы длины [8] состоит из газоразрядной лампы с криптоном-86—источником первичного эталонного излучения, эталонного интерферометра, эталонного спектроинтерферометра и прецизионной аппаратуры для измерения температуры. Исследования показали, что наиболее точную штриховую меру на эта-лонной установке можно измерить с погрешностью 0,02. .. 0,03 мкм. При этом необходимо знать ее температуру с погрешностью 0,002. .. 0,003 °С и обеспечить постоянство температуры в процессе измерения в пределах сотых долей градуса. [c.6]

Для своих опытов по кипению мы несколько видоизменили метод Джеффри. Использованная в настоящей работе схема показана на фиг. 2. Постоянный ток силой около 30 а пропускали через трубку с паром и стандартное манганиновое сопротивление 0,0005 ом. Падение напряжения на трубке составляло около 0,007 в. Эти показания регистрировались с точностью 10 в потенциометром типа К-2 ( Лидс и Нортрап ) с гальванометром, 1 мм шкалы которого соответствовал 0,5 10" в. Тепло, выделяемое электрическим током, составляло всего 0,2 вт, что представляло собой малую величину по сравнению с теплом, выделяющимся при конденсации пара. Максимальная погрешность измерения температуры металла вследствие электрических и прочих источников неточности оценивается приблизительно величиной 2,2°С. [c.262]

При использовании полупроводниковых лазеров (А = 1,30 мкм и 1,55 мкм) считается возможным измерять температуру монокристалла кремния толщиной около 0,5 мм в диапазоне вплоть до 800 °С с температурным разрешением не хуже 1 °С [5.4, 5.5]. Площадь зондирующего пучка на поверхности образца составляет примерно 1 см . Погрешность измерения температуры оценивается в 7 °С и определяется точностью термометрии при калибровке. Другим источником погрешности является отклонение толщины кристаллов от среднего значения. Например, ошибка в 5 мкм при средней толщине 0 5 1VI1VI приводит к неточности термометрии примерно 1 °С. [c.127]

Данные табл. 9 соответствуют идеальному случаю. В действительности при определении погрешности измерения температуры приходится учитывать, кроме погрешностей отсчета и сличения, еще целый ряд источников погрешностей, что далеко не зсегда представляет собой простую задачу. [c.128]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...