Температура Отклонения

Наплавить валики перпендикулярно к стыку электродами различных марок при данном режиме, отмечая силу тока, напряжение на дуге и время ее горения. Наплавку каждого валика производить только на охлажденную пробу, для чего после наплавки валика проба охлаждается в воде до комнатной температуры. Отклонение силы тока допускается в пределах 10%. [c.41]

Восприимчивость реального парамагнитного кристалла подчиняется простому закону Кюри в довольно ограниченном интервале температур [23, 35]. Вблизи верхнего конца этого интервала отклонения возникают при Т Еу к, где Е — энергия первого возбужденного состояния (см. ниже). При низких температурах отклонения обусловлены взаимодействием ионов между собой и, если основное состояние сложнее, чем дублет, расщеплением его кристаллическим полем. Для термометрических целей восприимчивость обычно записывают в виде [c.124]

Теоретически процессами, активизирующимися ирн высоких температурах, могли бы быть переходы диффундирующих атомов на другие, обычно большие расстояния, чем в случае основного объемного механизма диффузии. Разумеется, такие процессы могли бы объяснить наблюдаемые в ограниченной области температур отклонения, если соответствующая им энергия активации Q не слишком велика ). [c.262]

При использовании зависимости (3-82) в исследованном интервале температур отклонения опытных данных по теплопроводности полиорганосилоксановых жидкостей [Л. 64] от рассчитанных по уравнению (3-80) не превышают 4%. Зависимость (3-82) может быть использована и для других жидкостей с молекулами линейной структуры. Для всех исследованных полиорганосилоксановых жидкостей уравнение (3-80) хорошо описывает температурную зависимость коэффициента теплопроводности от плотности. При расчете абсолютных значений коэффициента теплопроводности необходимо учитывать зависимость A=f(M) по уравнению (3-82). [c.224]

Конструкции, используемые в ядерных реакторах, рассчитаны на работу при определенной температуре, отклонение от которой может вызвать значительные изменения свойств материалов. Известно, что изменение температуры облучения может приводить к несовместимости различных материалов, к фазовым превраш,ения М и т. д. [c.92]

Сравнительные результаты расчета 1 и ti по методам [40] и [24] приведены в табл. 4-10. Из них видно, что результаты расчета энтальпии по обеим методикам совершенно идентичны и имеют почти абсолютную сходимость, кроме вариантов с йф = = 3,5 мм. По температуре отклонений больше, максимальное из них не превышает 17%. Таким образом, можно использовать обе методики расчета. Но поскольку в методике [40] учитывается большее число параметров, в частности Пф, и используются одни и те же уравнения для различных процессов, то ее и будем использовать в расчетах. [c.111]

На рис. 1.6 приведена зависимость с от Г/Гпл для изученных нами металлов, для жидких К, Na, In, Hg, Pb — по данным работы [42], а также для лития. Видно, что жидкие К, Na, Li, Си, Sn, Ga, In, Pb, Sb, Hg имеют близкие значения теплоемкости при одинаковых приведенных температурах. Отклонения [c.28]

Величина коэффициента сжимаемости в критической точке для различных веществ лежит в пределах 2к = 0,23— 0,33. При температурах от до = 2 2,2)Тк все изотермы имеют минимум. Следовательно, в этой области при постоянной температуре отклонения от идеального газа с ростом давления вначале увеличиваются, а затем уменьшаются. [c.23]

При получении исходной градуировочной кривой необходимо следить за тем, чтобы измерения проводились при практически постоянной температуре. Отклонения от средней температуры не должны превышать + 2° С. Основой градуировки является измерение скоростного поля в живом сечении канала с точно измеренной площадью. Обычно ограничиваются тремя полями при минимальном, среднем и максимальном расходах. Каждое поле характеризуется отнощением средней по площади скорости у,, к скорости в характерной точке, например на оси канала Vg. [c.271]

Смесь воздуха и пара является реальным газом. Как известно, свойства реальных газов тем больше отклоняются от свойств идеальных газов, чем выше плотность i-аза и чем ниже его температура. Отклонение особенно велико в области изменения агрегатного состояния пара. При небольших давлениях и температурах, имеющих место в шахтах и большинстве других сооружений, сухой воздух по своим свойствам весьма приближается к идеальному газу. Водяной пар, находящийся в воздухе в состоянии, близком к насыщению, не может быть отнесен к идеальным газам. Правда, водяной пар воздуха находится под весьма низким парциальным давлением. Таким образом, низкое давление пара приближает его свойства к свойствам идеального газа, а близость к состоянию насыщения — к свойствам реального газа. Сравним термодинамические соотношения для влажного воздуха, рассматривая его как идеальный газ и как смесь идеального и реального газов. При расчетах влажного воздуха обычно наиболее важна зависимость между его влагосодержанием х или d. относительной влажностью ф, давлением смеси В и давлением насыщенных паров при данной температуре P =f(t). При условии, что водяной пар — идеальный газ, такие соотношения, как известно, легко получить путем по- [c.6]

Данные о вязкости жидкого аммиака при атмосферном давлении и вблизи к давлению насыщенных паров аммиака сведены в табл. 45 и показаны на рис. 16. Из рис. 16 следует, что все данные достаточно хорошо располагаются на плавной кривой зависимости вязкости от температуры отклонения от усредняющей эти данные кривой-находятся в пределах 4%. [c.231]

Равновесные атмосферы — газовые среды, имеющие в своем составе газы противоположного направления их химического взаимодействия с металлами и сплавами. Атмосферы являются равновесными при определенной температуре отклонение от указанной температуры приводит к превалирующему тому или иному направлению реакции. [c.126]

При увеличении температуры отклонение зависимости теплопроводности смеси от линейного закона будет увеличиваться, так как диполь-дипольное взаимодействие молекул будет ослабляться. [c.135]

Время освещения обычно составляло 60 сек. при 50° и комнатной температуре. В тех случаях когда использовались более длинные времена освещения, значения светочувствительности приводились к времени освещения 60 сек. при помощи кривых отклонения от закона взаимозаместимости, полученных специально для белого света. При —195° времена освещения менялись от 60 сек. до 16 мин. Поскольку при этой температуре отклонения от взаимозаместимости не наблюдается [1, 6], значения светочувствительности не зависели от времени освещения. [c.286]

Помимо электрического сопротивления, измеряли поле температур на рабочем участке капилляра. Обычно неравномерность поля не превышала 0,5—1%, причем координаты средней температуры, определенные планиметрированием, оставались неизменными во всем интервале температур с погрешностью 1—1,5 мм. Поэтому впоследствии поле температур определяли не для каждой точки, а лишь по краям температурного интервала и в середине него для контроля неизменности координаты средней температуры. Во всех остальных точках измеряли только среднюю температуру. Отклонение опытных [c.63]

При низких температурах отклонения от данных [7] составляют 0,55%, т. е. находятся в пределах точности эксперимента. В состоянии насыщения расчетные значения согласуются с измерениями [8]. [c.176]

При привязке типовых проектов газоотводящих труб необходимо в каждом конкретном случае выполнять поверочные тепловые расчеты, в ходе которых должны учитываться изменения нормативных перепадов температур, отклонения климатических условий местности, где будет устанавливаться труба, от условий, предусмотренных типовым проектом, замена материалов или изменение их теплофизических свойств. [c.200]

Уравнение состояния идеального газа пригодно для описания реальных газов в предельном случае достаточно низких давлений и достаточно высоких температур. Для более высоких давлений (более высоких плотностей) и более низких температур отклонения от закона идеального газа становятся более суш,ественными. Это видно, например, из фиг. 4 и 5, на которых приведены данные для аргона. Оказывается, что плотный газ при охлаждении может [c.26]

Из табл. 16 и 17 видно, что наибольшую величину имеют постоянные а и Ь. Постоянная Ь для всех находящихся в таблицах веществ, кроме водорода, положительна, т. е. теплоемкость веществ растет с температурой. Отклонение от линейности, которое определяется квадратичным и кубическим членами, существенно отличается по величине для различных веществ (например, кислород и азот) и даже во многих случаях имеет разные знаки- [c.232]

Революционные идеи Планка были оценены по достоинству и получили дальнейшее развитие прежде всего в работах Эйнштейна. Он первый указал на то, что кроме теплового излучения существуют и другие явления, которые можно объяснить на основе квантовой гипотезы. В частности, поведение теплоемкости твердых тел при низких температурах (отклонения от закона Дюлонга и Пти) получает объяснение, если для средней энергии осциллятора использовать квантовое выражение (9.20). Основанная на этих идеях количественная теория теплоемкости твердых тел была развита Дебаем. [c.434]

Следовательно, полученные при низких температурах отклонения опытных данных от значений, предсказываемых формулой (Х.З) (см. рис. 162), можно полностью отнести за счет нарушения пропорциональности девиаторов при понижении температуры испытаний. [c.317]

Из рис. 165, а, на котором представлены температурные зависимости параметра 1е для углеродистой стали при различных значениях параметра видно, что с понижением температуры отклонение от пропорциональности девиатор.ов увеличивается. Степень отклонения зависит от вида напряженного состояния. Так, если при чистом сдвиге (К = —1) и двухосном равномерном растяжении К = +1) вторая гипотеза с допустимой точностью подтверждается на всем диапазоне температур, то при других соотношениях главных напряжений нарушение условия Ие = = Иа может быть значительным. [c.326]

Таким образом, хотя для некоторых температур механическая система и обнаруживала бы приблизительно характер газа, все же она была бы непригодна в качестве механической картины для всех температур. То же самое, вероятно, имело бы место и для другой картины, предложенной автором там же,—картины, основанной на силе притяжения, обратно пропорциональной пятой степени расстояния. Если бы этот закон был справедлив вплоть до нулевого расстояния, все атомы соединились бы вместе. Если бы для каких-то малых расстояний действие прекращалось, то при достаточно высокой температуре отклонение при соударениях должно было бы стать очень малым. Таким образом, до настоящего времени для газообразного и капельно-жидкого состояний еще не найдена механическая картина, основанная только на силах притяжения и не предусматривающая упругих ударных сил, которая во всем согласовалась бы с фактами. [c.484]

Обжиг. Изделия обжигают в эмалировочных печах как периодического действия, так и в конвейерных. Вследствие высокого коэффициента расширения алюминия и возможности деформации изделий при неравномерном нагреве, а также в связи с малым интервалом оплавления эмалей особенное значение имеет постоян--ство температуры по всему печному пространству. В зависимости от вида эмали обжиг производят при температуре 530—580° С. Продолжительность выдерживания изделий в печи зависит от толщины металла, свойств данной эмали, величины загрузки, конструкции печи и т. д. Обычно большую часть времени обжига занимает нагревание изделия до температуры обжига, а время оплавления покрытия составляет 2—3 мин. Общее время обжига равно 5—15 мин. При сравнительно низкой температуре обжига эмалей для алюминия изменяются условия теплопередачи от нагревательных элементов печи к изделиям в сравнении с условиями при обжиге стальных изделий. Прямое теплоизлучение начинает играть меньшую роль по сравнению с конвекцией. Поэтому в печах для обжига эмалированного алюминия необходимым условием получения равномерной температуры (отклонения от заданной не должны превышать 5°) является принудительная циркуляция нагретого воздуха в печном пространстве. [c.401]

Градуировку термометра указывают в прилагаемом к нему паспорте (протоколе проверки). Ее выполняют в условиях, когда весь термометр принимает температуру соответствующего термостата, Л ежду тем при измерении температуры нагрева металла термометры только частично погружают в среду с данной температурой. Отклонения температуры, получающиеся за счет того, что выступающий столбик жидкости имеет температуру окружающего воздуха, а не измеряемой среды, учитываются поправкой [c.15]

При эксплуатации электролитов для осаждения сплавов, помимо общих основных неполадок, указанных выше, возможны следующие темный цвет покрытия при низкой концентрации золота и высоком значении pH матовость покрытия при низкой плотности тока и малом содержании цианидов в электролите для осаждения сплава золото—серебро при высокой температуре, отклонениях pH в электролитах для осаждения сплавов золото— никель и золото—кобальт. [c.286]

Равновесные атмосферы — среды, имеющие в своем составе газы, которые могут химически взаимодействовать с металлами и сплавами по реакциям противоположного направления. Атмосферы являются равновесными при определенной температуре, отклонение от нее приводит к преимуществу того или иного направления реакции 113, 14]. [c.23]

Это уравнение содержит 26 постоянных и описывает с высокой точностью данные [45] в указанном интервале параметров. При более высоких температурах отклонения расчетных значений от опытных возрастают, и для описания изотерм 290 и 300° С, которые еще далеки от критической температуры, потребовалось ввести в уравнение корректирующую функцию До, зависящую от температуры и давления. Однако и после этого остается довольно обширная область параметров, которую не удается описать уравнением в форме (32). Указанное обстоятельство, наряду со сложностью структуры температурных и корректирующей функций, ставит под сомнение целесообразность использования такого уравнения для описания термодинамических свойств других жидкостей. [c.18]

Уравнение состояния (84) с высокой точностью описывает кривую насыщения аргона в широком диапазоне температур. Значения плотности жидкого аргона на кривой насыщения, рассчитанные по уравнению состояния (с привлечением уравнения для кривой упругости [137 ]) в интервале 85—140° К согласуются с опорными данными в пределах 0,2%, причем при большинстве температур отклонения не превышают 0,1% (табл. 20). В качестве опорных приняты величины, полученные в работе [70] графическим согласованием результатов экспериментов Михельса и соавторов [123] и лейденских исследователей [133]. При температурах выше 140° К расхождения существенно возрастают, поэтому в таблицах термодинамических свойств аргона в состоянии насыщения (см. табл. VII [c.106]

Дилатометрическая кривая (фиг. 193) фиксирует превращения при отпуске Если нагревать в дилатометре отожженный образец, то при отсутствии превращений прибор чертил бы горизонтальную линию 6 (дифференциальная схема прибора устраняет расширение, связанное с изменением температуры). Отклонение кривой а у закаленной стали от горизонтальной линии б свидетельствует о наличии каких-то превращений. На дилатометрической кривой на фиг. 193 видно, что до /° =г 80° никаких превращений не происходит. Начиная от 80° вплоть до 170° наблюдается сокращение длины. Это будет так называемое первое превращение при отпуске. Рентгеновский анализ показал, что в этом районе температур (80—170°) происходит значительное уменьшение параметра с решетки мартенсита. Соотношение параметров решетки (отношение с1а) стремится к единице. [c.192]

В области низких температур кристаллы стехнеметрического состава стремятся к идеально упорядоченному состоянию, но часто не могут достигнуть его по кинетическим причинам. При повышении температуры отклонения от упорядоченной структуры увеличиваются, т. е. возрастает число дефектов кристаллической решетки. Самый факт существования кристаллов нестехиометри-ческого состава может быть истолкован, только если допустить в них наличие разупорядоченности. [c.35]

При отсутствии процессов, стремящихся восстановить равновесие, небольшая асггмметрня распределения и соответствующий ей тепловой ноток будут сохраняться неопределенно долго, даже без градиента температуры, приводя тем самым к бесконечно большой теплопроводности. В реальных кристаллах без градиента температуры отклонение N от равновесного значения 92 должно стремиться к нулю. Если предположить, что возврат к положению равновесия происходит по экспоненциальному закону, то [c.231]

Представленная на рис. 1.13, г, р-диаграмма для СО2 имеет вид, характерный для всех реальных газов. Как видно из этой диаграммы, отклонения свойств реального газа от идеального различны для разных областей параметров состояния и достигают максимального значения вблизи критической точки. Коэффициент сжимаемости в критической точке 2к для различных веществ лежит в пределах 0,23—0,33. При температурах от Тк до Т б = = (2-5-2,2)Гк все изотермы имеют минимум. Следовательно, в этой области при постоянной температуре отклонения от идеального газа с ростом давления вначале увеличива-йтся, а затем уменьшаются. [c.21]

НО И вызванное сменой температуры отклонение в уровне пластичности. Долговечность литейного сплава Ren6 80 (рис. 10.7) активно возрастает с увеличением температуры, начиная примерно с 760 °С [31]. Низкая долговечность при 760 °С, по крайней мере, отчасти отражает минимум пластичности, который обычно наблюдают при промежуточных температурах у сплавов, упрочняемых зг -фазой. Повышенная долговечность Л ДДе, ) некоторых материалов при высоких температурах, может быть истолкована, как следствие затупления вершины трещины под влиянием процессов окисления [32]. [c.351]

Строение линейного полимера рассмотрим на примере целлюлозы. В результате фотосинтеза в листьях растений в естественных условиях образуется глюкоза (СвН120б). Молекула глюкозы имеет замкнутый устойчивый характер. Как видно из структурной формулы, ее основу составляют крупные атомы углерода, к которым присоединены, в основном, гидроксилы ОН (рис. 1). Каждая линия в структурной формуле означает валентную связь, преодоление которой требует затраты значительной энергии. Для наглядности структурная химическая формула может быть представлена в виде модели, состоящей из совокупности взаимодействующих сфер, радиусы которых соответствуют максимальным для данной температуры отклонениям атомов от среднего положения. [c.10]

Возвращаясь к допущениям, сделанным при выводе уравнений (1.17) — (1.19), отметим, что основным моментом в приближении Буссинеска является предположение о том, что рассматривается в некотором смысле слабая конвекция вызванные неоднородностью температуры отклонения плотности от среднего значения предполагаются настолько малыми, что ими можно пренебречь во всех уравнениях, кроме уравнения движения, где это отклонение учитывается лишь в члене с подъемной силой. Разумеется, учет неоднородности плотности лишь в уравнении движения означает некоторую непоследовательность приближения Буссинеска. Однако сравнение результатов решё-ния уравнений конвекции (1.17) — (1.19) с обширным экспериментальным материалом с определенностью свидетельствует о том, что эти уравнения достаточно хорошо отражают все важнейшие особенности тепловой конвекции в лабораторных масштабах. [c.11]

Снижение температуры испытания сплава Д16Т практически не приводит к расширению или сужению веера кривых абсолютные отклонения остаются на том же уровне. Однако при низких температурах значения текущих напряжений значительно выше. Позтому относительная величина отклонений с понижением температуры уменьшается. Так, например, если при нормальной температуре отклонение кривых от среднего значения интенсивности напряжения для = 3% составляет около 20%, то при температуре —180° С соответствующее отклонение не превышает 14%. Заметное расхождение обобщенных кривых получено и при испытаниях литейного сплава АЛ-19. Это расхождение существенно больше при температуре —100° С. Расширение веера кривых [c.334]

Если бы было, как, например, у обыкновенного воздуха, n a v приблизительно равно Что крол1е того, тс = у , то 2 могло бы быть довольно мало по сравнению с п -, кроме того, всякие два атома значительно отклонялись бы при встрече, так что в целом еще обнаруживались бы черты газа. Но уже при десятикратной абсолютной температуре отклонение молекул от их прямолинейного пути при встрече двух из них было бы так ничтожно, что система вряд ли могла бы еще обнаруживать свойства пза. Однако при абсолютной температуре, в десять раз меньшей, [c.483]

Постоянные в этой формуле определялись по способу наименьших квадратов. Температура р по Международной шкале при давлении 860лгж рт. ст. примерно на 0,001° С ниже, а при давлении 660 мм рт.ст. примерно на 0,001°С выше термодинамической температуры. Отклонения вычисленных значений температуры от измеренных приведены в столбце 9 табл. 3 и показаны на фиг. 2. В столбцах 10, 11 и 12 табл. 3 приведены результаты, которые получаются, если для каждого термометра при всех измерениях брать одно и то же среднее значение а. Если брать значения а, соответствующие каждой серии измерений, то среднее отклонение составит 0,00043° С если же во [c.315]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...