Модель каскадная

Существующие проблемы теории разрушения. Модель развития поперечной трещины в композите по типу стохастического процесса рассматривалась в [1, 2]. В [3] исследовался простейший вариант модели каскадного разрушения. В [4 исследовалось поведение траектории трещины на основе интегрального вариационного принципа. Задача решалась на основе прямых вариационных методов. [c.372]

Одноволновую модель каскадного соединения можно уточнить путем учета высших затухающих типов волн однородных ЛП [30]. Другой часто используемый подход заключается в представлении неоднородностей эквивалентными схемами с сосредоточенными параметрами. Оставаясь в этом случае формально в рамках одноволновой модели, тем ие менее получаем возможность более точного описания свойств каскадных соединений. При использовании, например, (2.5) учет неоднородностей сводится к добавлению в правую часть (2.5) матриц сомножителей [о<], характеризующих свойства неоднородностей. [c.45]

Пневмомеханические забрасыватели. На рис. 6-9 показана последняя модель пневмомеханического забрасывателя. Основными элементами его являются ротор с лопастями У цилиндрический лоток 2 воздушная фурма 3 боковые воздушные сопла 4 (применяются только при неподвижной решетке) разгонная передвижная плита 5 плунжерный питатель 6 редуктор 7 и кулисный механизм 8. К забрасывателю устанавливается каскадно-лотковый угольный ящик 9, конфигурация которого не- [c.132]

Следует отметить, что можно путем несложной переделки модернизировать находящиеся в эксплуатации забрасыватели старой модели, снабдив их таким же питателем, как у новых моделей (в сочетании с каскадно-лотковым угольным ящиком). [c.144]

Динамические характеристики конденсаторов определялись на модели однокаскадного конденсатора (рис. 37) и промышленном каскадном конденсаторе (рис. 38). [c.91]

Общие выводы о каскадной модели образования многозарядных ионов. Основной вывод из всего материала, рассмотренного в разделе [c.214]

Заканчивая этот раздел, еще раз отметим, что отклонения от каскадной модели туннельной ионизации существенно не влияют на пороговые напряженности поля и вероятности ионизации, однако процесс рассеяния туннельного электрона на атомном остове играет определяющую роль в энергетических спектрах электронов, образующихся в случае надпорогового поглощения при Р < Ра (разд. 7.9) и в возбуждении высоких гармоник ионизующего излучения за счет рекомбинации туннельного электрона на атомном остове (разд. 9.7 и гл. XI). [c.238]

В самом общем виде задача о переносе излучения в линиях ставится так. В некотором объеме находится газ (плазма), состоящий из различных атомов (ионов или молекул) и электронов. Атомы возбуждаются какими-либо механизмами внешним излучением, столкновениями или в результате каскадных переходов после рекомбинации- Мощность этих источников, называемых первичными, должна быть рассчитана путем решения уравнении других теорий (построения модели атмосферы звезды или другого астрофизического объекта) или из изучения условий опыта в физической [c.156]

Вычислим рассеянное поле в рамках одномерной модели с заданной монохроматической накачкой при учете всех трех каналов — двух каскадных и прямого (за счет кубической нелинейности Будем исходить из уравнений Максвелла с нелинейной поляризацией (6.5.14). Так как среда обладает нелинейностью лишь в пределах плоскопараллельного слоя и рассматривается стационарная задача, то медленно-меняюш иеся амплитуды зависят от одной переменной з [c.227]

Нелинейный процесс обмена энергией между различными степенями свободы, по существу заложенный в л одели каскадного процесса преобразования энергии Ричардсона и усовершенствованный А. Н. Колмогоровым, привел Л. Д. Ландау к модели, в которой этот переход связывался с возбуждением в гидродинамической системе все возрастающего числа степеней свободы, В такой интерпретации перехода имеются определенные трудности. Шаг вперед в их преодолении был сделан А. М. Обуховым с сотрудниками 121, 22] и А. С. Мониным [23] на основе теоретического и экспериментального исследования простейшей системы, обладающей общими свойствами уравнений гидродинамики (квадратичная нелинейность и законы сохранения). Такой системой является система с тремя степенями свободы [триплет), уравнения движения которой совпадают в соответствующей системе координат с уравнениями Эйлера в теории гироскопа. Гидродинамической интерпретацией триплета может служить жидкое вращение в несжимаемой жидкости внутри трехосного эллипсоида, в котором поле скоростей линейно по координатам. [c.32]

Описание процессов соударения тяжелых ядер с помощью квантовой теории — слишком сложная задача. Можно упростить вычисления, аппроксимировав рассматриваемое явление каскадным процессом. Пренебрегая взаимодействием нуклонов друг с другом в ядрах и рассматривая каждое ядро как мешок с шарами , можно попытаться рассчитать траекторию бомбардирующего ядра, считая, что каждый из нуклонов этого ядра движется по прямой линии до встречи с другим нуклоном, принадлежащим ядру мишени. С помощью компьютера можно смоделировать траектории нуклонов и рассмотреть всевозможные их начальные конфигурации, чтобы создать модель всего явления. Но такой метод пригоден только для сравнительно легких ядер. [c.247]

Матрицу (7.94) для эквивалентной схемы секции в случае модели поперечного поля (рис. 7.18, б) получим, подставив в (7.95) а = 1 для модели продольного поля (рис. 7.18, в) подставив в (7.95) а = 0. Каскадные матрицы проводимости для эквивалентной схемы электродов и зазоров (рис. 7.18, г) определим, используя выражения (7.94) и (7.95), путем небольшого изменения механического импеданса. [c.338]

В пассивной части смешанной модели (рис. 7.18, d) пьезоэлектрического возбуждения ПАВ не происходит, отсутствует электрический ток, поэтому здесь /с = О и Со = 0. После подстановки этих условий в (7.95), а затем в (7.94) для элементов каскадной матрицы проводимости пассивной части секции получим следующие выражения [c.338]

Процедуры построения математических моделей устройств СВЧ могут быть основаны на использовании также и других описательных средств (матриц проводимости, сопротивления, передачи) [30]. Часто они более удобны для исследования отдельных вариантов соединений элементов [30, 124]. Вследствие широкого распространения в диапазоне СВЧ каскадного соединения элементов выгодно использовать классические и волновые матрицы передачи. Алгоритм построения моделей многополюсников СВЧ, образованных каскадным соединением элементов, описан в [15]. [c.36]

Четырехполюсные элементы на основе ступенчатых Л П. При построении СВЧ устройств часто используется каскадное соединение отрезков одиночных - однородных ЛП, отличающихся друг от друга геометрическими размерами и погонными параметрами (рис. 2.2,6). Геометрические размеры ЛП таковы, что распространяющейся в иих является только Т-волна. Исследование свойств таких соединений требует решения электродинамической задачи о дифракции электромагнитной волны на сосредоточенных неоднородностях, образованных стыками ЛП. Это решение, как правило, связано со значительными трудностями. В основном они обусловлены трудностями анализа высших типов собственных волн ЛП со сложной формой поперечного сечения. Единственным типом ЛП, для которой задача анализа собственных воли допускает сравнительно простое аналитическое решение, является коаксиальная ЛП [139]. В связи с этим оказывается возможным построение точных математических моделей весьма сложных соединений отрезков коаксиальных ЛП [140, 141]. [c.44]

Вследствие трудностей строгого анализа каскадного соединения однородных ЛП находит применение приближенный подход, основанный на использовании допущения о непрерывности напряжений и токов на стыках ЛП. Применение этого подхода соответствует одноволновому приближению для полей в исследуемых СВЧ элементах. При использовании некоторых мер (см. введение) обеспечивается приемлемая в большинстве практических случаев точность моделей элементов. [c.44]

КАСКАДНАЯ МОДЕЛЬ (70-80г.г.) - предполагает переход на следующий этап после полного окончания работ по предыдущему этапу. [c.27]

Изучение турбулентности в естественных условиях — атмосфере и океане, а в последнее десятилетие также и в плазме, привело к необходимости рассмотрения динамических процессов в многоярусных системах. Соответ-ствуюшде , модели каскадных процессов преобразования энергии описаны в главе 4. Приводятся результаты, полученные в последние годы по аппроксимации реальных уравнений гидродинамики специальными системами гидродинамического типа, имеющими структуру нелинейных цепочек. [c.6]

Для оправдания этих предположений Обухов сослался на работу Колмогорова (19416), в которой было показано, что логарифмически нормальное распределение асимптотически соответствует распределению по размерам частиц, получаемых в результате ряда последовательных независимых дроблений. Такой процесс последовательного дробления может служить естественной моделью каскадного процесса последовательного порождения все меньших и меньших турбулентных образований, описанного в п. 21.1. Учитывая, что детали этого каскадного процесса нам неизвестны, мы, следуя работе Яглома (1966), ограничимся рассмотрением лишь простейшей схемы дробления, имея в виду, что на самом деле излагаемые ниже результаты могут быть получены и при значительно более общих предположениях. [c.537]

В заключение рассматривается трехслойная наложенная модель движения, в соответствии с которой крупномасштабная турбулентность, разрушаясь, распространяется до оси потока, где также присутствует мелкомасштабная турбулентность. Согласно концепции Колмогорова-Ричардсона о каскадном характере передачи энергии взаимодействие между турбулентностью разного масштаба отсутствует, поэтому суперпозиция осуществ.г1яется на уровне осредненных движений (скоростей). При этом граничные условия будут определяться перв1,1ми двумя физическими моделями. [c.57]

В модели Кинчина и Пиза для упрощения вводится предположение о наличии резкого порога Ei, при котором прекращается ионизация и наступает область упругих столкновений. При бомбардировке веществ со средними и большими относительными атомными массами в большинстве случаев выбитые атомы обладают энергией, значительно меньшей Ei, и, следовательно, природа порога ионизации не имеет значения. Однако для легких элементов бомбардировка нейтронами деления приводит к образованию большого числа выбитых атомов с энергией, превышающей Ei, и, следовательно, выбору этого параметра необходимо уделить больше внимания. Применение каскадной теории к столкновениям, когда вторично выбитые атомы также достигают области ионизации, оказывается более сложным, и до сих пор для них не проведено достаточно точных расчетов. Однако в большинстве рассматриваемых случаев упругие столкновения, производимые первично выбитыми атомами с энергией выше Ег, очень слабо экранируются и приводят главным образом к образованию вторично выбитых атомов, обладающих значительно меньшей энергией, чем первичные атомы. Предполагается, что энергия вторично выбитых атомов меньше Ей обшее число смещенных атомов становится пропорциональным той части энергии первично выбитого атома, которая расходуется на упругие столкновения эта величина в дальнейшем обозначается G(E) (рис. 2.10). Таким образом, уравнения (2.3) и (2.4) принимают вид [c.88]

Структурный подход. Основы структурного подхода были заложены Л. Ричардсоном (L. Ri hardson, 1922), предложившим каскадную модель передачи энергии от круп- [c.181]

Целью виброизоляции (см. п. 6.8.2) является снижение переменной составляющей силового воздействия машины на фундамент по сравнению со случаем, корда виброизоляция не предусмотрена и машина жестко крепится к фундаменту. При более общем взгляде на проблему можно трактовать виброизолящгю как средство целенаправленного изменения структуры и характеристик вибрационного поля модели машина - подвес - фундамент сравнительно со структурой и теми же характеристиками вибрационного поля модели машина - фундамент при неизменном внешнем воздействии. При этом характеристики преобразованного поля будут зависеть от параметров подвеса, например, в случае его безынерционности - от параметров, описывающих его жесткостные и диссипативные свойства. Степень этой зависимости можно повысить введением дополнительных подвижных масс в расчетные модели машины, фундамента или самого подвеса. В результате возникают модели двух, трех и т.д. каскадной виброзащиты, виброизол5ггоров с промежуточной массой или систем с динамическими гасителями (см. п. 6.1.5). [c.432]

Кривые I, II и III — расчет порогов изохорной каскадной ионизации для модели ступен чатого во времени импульса соответственно при t, равном 0,2, 0,3 и 1,0 мкс. [c.168]

Усилитель напряжения, или каскадный генератор, представляет собой улучшенную модель только что описанного генератора. В начале этого века он был рекомендован Грей-нахером, а затем его усовершенствовали в лаборатории Кавендиша в Кембридже (Англия) Кокрофт и Уолтон (фиг. 30). Максимальное напряжение, которое можно получить при помощи этих каскадных генераторов, так же ограничено, как и у электростатических генераторов (см. ниже), но на них с меньшими трудностями удается получать большие ионные токи. [c.71]

Поскольку при проектировании систем управления почти всегда следует учитывать изменения параметров объекта, в гл. 10 исследуется чувствительность различных алгоритмов управления и даются рекомендации для ее уменьшения. В гл. 11 проведено подробное сравнение наиболее важных алгоритмов управления для детерминированных сигналов. Оцениваются расположение полюсов и нулей замкнутых систем, качество процессов и затраты на управление. Исследование свойств алгоритмов завершается приведением рекомендаций по их использованию. После краткого описания математических моделей дискретных стохастических сигналов (гл. 12) в гл. 13 рассмотрены среди прочего вопросы выбора оптимальных параметров параметрически оптимизируемых алгоритмов управления при наличии стохастических возмущающих сигналов. Регуляторы с минимальной дисперсией, синтезируемые на основе параметрических моделей объектов и сигналов, выводятся и анализируются в гл. 14. Для применения в адаптивных системах управления предложены модифицированные регуляторы с минимальной дисперсией. В гл. 15 описаны регуляторы состояния для стохастических воздействий и приведены иллюстративные понятия оценки состояний. На нескольких примерах показана методика синтеза связных систем-. каскадных систем управления (гл. 16) и систем управления с прямой связью (гл. 17). Различные методы синтеза алгоритмов управления с прямой связью, например основанные на параметрической оптимизации или принципе минимальной дисперсии, допол- няют описанные ранее методы синтеза алгоритмов управления с об- Оратной связью. [c.17]

В настоящее время в отечественной промышленности получили распространение ручные электростатические установки моделей УЭРЦ-1 и УЭРЦ-4, Хандспрей-11 и Хандспрей-Ш, изготавливаемые СКБ-3 (Минск) и объединением Комплекс (ВНР), УГЭР-2, разработанная НПО Лакокраспокрытие . В качестве ИВН в этих установках применяют каскадные электростатические генераторы. [c.119]

В качестве классического примера реализации этого метода приведем работы [8.4, 8.5], в которых исследовался процесс образования двухзарядных ионов ряда щелочноземельных атомов (бария, кальция, стронция) при изменении частоты лазерного излучения в интервале 535-670 нм. В этом интервале частот процесс одноэлектронной ионизации этих атомов носит трехфотонный характер. Henoсредственным результатом этих экспериментов являлись зависимости выхода ионов и, которые возникают при одной и той же частоте излучения. Этот результат явился очевидным подтверждением каскадной модели образования двухзарядных ионов щелочноземельных атомов. [c.203]

Вариант этого метода, позволивший получить более убедительные доказательства справедливости каскадной модели, был реализован в работах 8.7, 8.8]. В этих экспериментах исследовался процесс образования двухза- [c.203]

Хорошо известны многочисленные попытки доказать существование процесса двухэлектронной многофотонной ионизации щелочноземель ных атомов, используя для этого метод наблюдения и анализа резонансов в выходе одно и двухзарядных ионов, возникающих при изменении частоты лазерного излучения ближнего инфракрасного диапазона частот (8000 9500 нм, см., например, [8.26-8.29]). В некоторых из этих работ использовалось и дополнительное маломощное лазерное излучение видимого диапазона частот для резонансного возбуждения атомов в опреде-ленные состояния. В этих работах указывается на различные конкретные частные случаи, когда соотношения выходов ионов Хе+ и Хе + не на ходят удовлетворительного объяснения в рамках каскадной модели и находятся в согласии с моделью одновременного отрыва двух электронов. Однако всегда эти выводы неоднозначны, так как результаты эксперимен та позволяют предложить и другую интерпретацию. В отсутствие данных [c.219]

О некоторых методах моделирования турбулентности. Помимо статистического подхода к моделированию турбулентности в настоящее время все более широкое применение находит феноменологический (полуэмпириче-ский) подход и методы прямого численного моделирования турбулентности на основе решения специальных кинетических уравнений или нестационарной системы трехмерных уравнений Навье-Стокса, хотя в силу стохастичности данного явления в реальности удается получать лишь осредненные характеристики движения. Это позволяет, тем не менее, иногда проследить не только эволюцию образований различных пространственных структур с течением времени, но также изучать общую динамику и природу развития турбулентности. Например, результаты численного моделирования явления перебросов в гидродинамической системе (сконструированной в виде многоярусной модели зацепления простейших элементов - триплетов) иллюстрируют каскадный процесс передачи энергии в развитом турбулентном потоке, соответствующий известному закону Колмогорова-Обухова Гледзер и др., 1961) и подкрепляют представления об общих свойствах в поведении динамических систем. Интересно также отметить, что исследование процесса стохастизации динамических систем и сценариев перехода к хаосу при численном моделировании турбулентности служит аналогом решения некорректных задач с использованием оператора осреднения и параметрического расширения Тихонов и Арсенин, 1986). При таком подходе упорядоченная структура турбулентного течения, которая определяется как аттрактор асимптотически устойчивого решения для осредненных величин, представляет собой его регуляризованное описание Белоцерковский, 1997). Следует однако заметить, что использование методов прямого численного моделирования турбулентности для решения практически важных задач (особенно задач, связанных с расчетами турбулентного тепло-и массопереноса в многокомпонентных химически активных смесях) часто затруднительно или является слишком громоздким. Поэтому подобные задачи целесообразнее решать с помощью более простых, полуэмпирических теорий. [c.16]

Многие дополнительные эффекты можно учесть путем добавления внешних по отношению к исходной модели схемных элементов. Например, при разработке БИС на сверхбыстродействующих, малосигнальных элементах эмиттерно-связанной логики (ЭСЛ) предъявляются повышенные требования к точности моделирования статических характеристик логических цепей каскадно включенных элементов. Эти требования учитываются с помощью модели транзистора (рис. 6.8). Модель транзистора программы ПА-1 без учета Гб и Гк обозначена Гь Достоинство модели состоит в том, что она включает стандартные элементы электронных схем (диоды, резисторы) и не требует непосредственной модификации модели ПА-1. Диод Оэ позволяет учесть зависимость коэффициента В от тока эмиттера /э, а диод Оп и источник тока / —влияние подложки. Параметры дополнительных элементов схемы определяются из условия наилучшего совпадения с соответствующими экспериментальными зависимостями. [c.137]

Ангармонизм и корреляция разночастотных мод. Возбужденная молекула может перейти в основное состояние посредством двухфотонного перехода, при котором излучаются два фотона с частотами 0)1 и 2 (см. рис. 5, г). Эти фотоны при отсутствии реального промежуточного уровня возникают практически одновременно. В случае каскадного (т. е. резонансного) двухфотонного перехода второй фотон излучается с задержкой, равной в среднем радиационному времени жизни промежуточного состояния. Существенно, что в обоих случаях фотоны появляются парами, и в результате компоненты поля с частотами сох и СО2 оказываются статистически зависимыми. Аналогично, и-фотонные переходы связывают п спектральных компонент поля ТИ. В то же время линейные системы — например, гармонический осциллятор — имеют эквидистантный набор уровней, так что сох = 2 = и поэтому каскадные многофотонные переходы в таких системах ие приводят к корреляции между различными частотными компонентами поля. Ясно, что корреляция разночастотных мод не специфична для квантовых моделей. [c.150]

Для того чтобы получить достаточно простую модель, в которой переброс все же происходит (на что указывает эксперимент), дополним уравнения (1) уравнениями следующего яруса из многоярусной системы (2.1) гл. 4, которая в гл. 4 рассматривалась с точки зрения моделирования- каскадного процесса передачи энергии. Уравнения движения полученной таким образом семимодовой модели имеет вид [c.260]

Миграция по Кирхгофу - это нерекурсивная миграция. Но если в разрезе имеются весьма жесткие преломляющие границы, сглаживание которых заметно искажает модель среды, миграция по Кирхгофу может быть выполнена в каскадном варианте. От уровня приведения до глубины, заведомо превышающей преломляющую границу (положение которой априори неизвестно), миграция выполняется по общему правилу. На мигрированном изображении трассируется преломляющая граница, после чего поле пересчитывается на эту границу с использованием скоростей, свойственных ин- [c.51]

Исходя из теории цепей, можно получить аналитические выражения для элементов каскадной матрицы проводимости применительно к эквивалентным схемам, приведенным на рис. 7.18. Рассмотрим отдельно схему Мэзона (рис. 7.18, б—O) и обобщенную схему (рис. 7.18, е), принимая во внимание различие между этими двумя основными вариантами эквивалентной схемы. Особое внимание уделим эквивалентности модели поперечного (продольного) поля и модели дискретных нсточников. [c.336]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...