Процесс двухэлектронный

В последнее время появился ряд работ, посвященных численному ре шению зависящего от времени уравнения Шредингера с двумя активными электронами в поле атомного остова и поле сильного лазерного излучения. При этом анализируется роль межэлектронного взаимодействия на процесс двухэлектронной ионизации. В работе [8.38] рассматривается одномерная [c.222]

Проблема Онсагера 159—173, 401 Процесс двухэлектронный 308, 309 [c.403]

Активирование достигается только катодной поляризацией, и его потенциал настолько неблагороден, что следует рассчитывать на выделение водорода, который может активировать пассивный слой. Множитель 2 указывает на двухэлектронный процесс (см. также [307]). [c.106]

Такой процесс качественно отличен от каскадного процесса. Действительно, если при каскадной ионизации происходит ряд последовательных, независимых процессов ионизации, то при одновременном отрыве нескольких электронов процесс ионизации является единым в квантово-механическом смысле слова. Принципиальная возможность реализации одновременного отрыва нескольких электронов видна из хорошо известных свойств электронных спектров атомов, имеющих несколько электронов во внешней оболочке — связанных двухэлектронных и автоионизационных состояний [8.3 [c.201]

Стрелка при векторе состояния указывает направление спина п есть квантовое число уровня Ландау. Более точная теория должна учитывать относительные населенности зон, зависящие от концентрации электронов и от напряженности магнитного поля. Кроме того, должно быть принято во внимание возникновение двухэлектронных процессов. Приближенное, но полностью применимое описание основывается на эффективном гамильтониане вида [c.396]

Предположим, что мы возбуждаем ток в металле с помощью электрического ноля, затем выключаем поле и изучаем затухание тока. В нормальном металле ток может уменьшаться за счет отдельных электронов, т. е. в процессе рассеяния полный импульс электронной системы уменьшается в результате ряда столкновений отдельных электронов с примесями, фононами, дефектами и т. д. При этом каждое столкновение в среднем способствует возвращению распределения ио импульсам к его равновесному виду, что соответствует обращению полного тока в нуль. Когда ток возникает в сверхпроводнике, все куперовские пары движутся совместно, причем единое двухэлектронное состояние, описывающее каждую из пар, есть состояние с отличным от нуля импульсом центра масс ). Можно было бы ожидать, что такой ток будет уменьшаться за счет столкновений отдельных пар в полной аналогии со столкновениями отдельных электронов в нормальном металле, при которых импульс центра масс некоторых пар возвращается к нулевому значению. Однако такое предположение упускает из виду взаимозависимость между парами, имеющую весьма тонкий характер ). Существенным условием стабильности пары является факт существования всех остальных пар, описываемых точно такими же волновыми функциями. Поэтому нельзя изменить волновые функции отдельных пар, не разрушив полностью состояния со спаренными электронами, а это потребовало бы огромных затрат свободной энергии. [c.365]

В качестве примеров, иллюстрирующих этот вывод, можно привести результаты ряда экспериментов, выполненных различными методами. Как уже упоминалось в разделе 8.2.3, использование метода измерения энергий электронов позволило в ряде экспериментов по наблюдению двухзарядных ионов щелочноземельных атомов обнаружить атомы в возбужденных двухэлектронных и автоионизационных состояниях. Однако этот факт не позволяет сам по себе утверждать, что, помимо каскадного процесса, идет и прямой двухэлектронный процесс ионизации. В качестве конкретного примера можно привести результаты работы [8.12], в которой факт наблюдения электронов с энергией 0,74 эВ указывает на возбуждение двухэлектронного состояния 8 в спектре атома магния. Однако возбуждение этого состояния не позволяет утверждать, что, помимо каскадного процесса образование иона Mg +, идет и прямой процесс двухэлектронной ионизации (рис. 8.11). [c.216]

Хорошо известны многочисленные попытки доказать существование процесса двухэлектронной многофотонной ионизации щелочноземель ных атомов, используя для этого метод наблюдения и анализа резонансов в выходе одно и двухзарядных ионов, возникающих при изменении частоты лазерного излучения ближнего инфракрасного диапазона частот (8000 9500 нм, см., например, [8.26-8.29]). В некоторых из этих работ использовалось и дополнительное маломощное лазерное излучение видимого диапазона частот для резонансного возбуждения атомов в опреде-ленные состояния. В этих работах указывается на различные конкретные частные случаи, когда соотношения выходов ионов Хе+ и Хе + не на ходят удовлетворительного объяснения в рамках каскадной модели и находятся в согласии с моделью одновременного отрыва двух электронов. Однако всегда эти выводы неоднозначны, так как результаты эксперимен та позволяют предложить и другую интерпретацию. В отсутствие данных [c.219]

У следующего элемента 3Li появляется третий электрон, которому нет места в полностью застроенной первой электронной оболочке (принцип Паули). Поэтому с лития начинается заполнение второй оболочки с главным квантовым числом л = 2, т. е. начинается второй период в таблице Менделеева. Во второй оболочке имеются 4(s—р) квантовых ячеек, содержащих восемь вакантных мест для валентных электронов. В атоме водорода энергии электронов в s- и р-ячейках одной электронной группы одинаковы. В атоме лития имеется двухэлектронный остов, экранирующий заряд ядра до.7 = 1. Вследствие просачивания части электронной плотности 25-состояния внутрь остова ( ныряющая боровская орбита) энергия связи 25-электрона с ядром оказывается меньше энергии 2р-электрр-йа (2s<2p), и электронное строение атома лития будет ls 2s . У 4Ве заполняется 2х -ячейка, а у следующего элемента 5В впервые появляются р-электроны. Далее заполнение р-ячеек, так же как и ячеек следующих d и f электронных подгрупп, идет в соответствии с эмпирическим правилом Хунда, согласно которому конфигурация электронов должна обладать максимальным суммарным спином 5. Это означает преимуществен-ность параллельной ориентации спинов. Возможность параллельной ориентации спинов исчерпывается у седьмого элемента азота, имеющего замкнутую сферически симметричную р-под-группу, что проявляется в некотором повышении первого потенциала ионизации атома азота по сравнению с атомами соседних элементов. Далее с увеличением порядкового номера элемента электроны начинают размещаться в ячейках попарно с антипараллельными спинами. Этот процесс завершается у десятого элемента неона, атомы которого имеют замкнутую валентную оболочку с полностью компенсированными механическими и магнитными моментами и сферически симметричным распределением электронной плотности. Последнее является следствием свойств суммы квадратов сферических функций для заполненных подгрупп. Атомы неона, как и гелия, имеют высокий потенциал ионизации и химически инертны. [c.13]

Структура многоэлектронных атомов. Спектры атомов со многими электронами в валентной оболочке существенно отличаются от спектров атома водорода или щелочных атомов. Так, например, для атомов двух наиболее исследованных групп — щелочноземельных атомов и атомов благородных газов — вторые потенциалы ионизации относительно невелики по сравнению с первым потенциалом ионизации (так, в случае атомов благородных газов различие составляет фактор 2). Это приводит к тому, что относительно близко по энергетической шкале к первому потенциалу ионизации расположены возбужденные состояния в спектре ионов. Близко расположены и автоионизационные состояния. Такая структура спектров обуславливает относительно большую эффективность двухэлектронных процессов. Забегая вперед (см. гл. VIII), отметим, что как для щелочноземельных атомов, так и для атомов благородных газов пороговая интенсивность для многозарядных ионов несущественно превышает пороговую интенсивность для однозарядных ионов. Напомним, что термин пороговая интенсивность означает ту интенсивность излучения, при которой ионизация становится практически наблюдаемой. Как правило, эта интенсивность соответствует полной вероятности ионизации за время лазерного импульса W гит - так что вероятность ионизации в единицу времени ги (10 - [c.133]

Резонансный процесс ионизации оказался весьма важным для таких приложений, кж метод резонансной многофотониой спектроскопии [6.6 Хорошее спектральное разрешение, которое можно осуществить, используя одночастотное лазерное излучение и метод пересекающихся пучков (атомарного пучка и пучка лазерного излучения), а также высокая эффективность, обусловленная регистрацией ионов, делает этот метод вполне конкурентно способным по сравнению с традиционным методом наблюдения излучения при релаксации возбужденных состояний [6.6]. Ряд важных результатов этот метод дал при исследовании атомов (см. п. 6.3), но наиболее широко он применяется при исследовании спектров молекул. Спектроскопический аспект процесса многофотонной резонансной ионизации сводится не только к измерению энергий возбужденных атомных состояний. Он включает в себя также и исследование возмущения этих состояний в поле излучения (динамический эффект Штарка, гл. II), получение экспериментальных данных о многофотонных матричных элементах, наблюдение различных экзотических переходов (квадрупольных, запрещенных, двухэлектронных и т.д.). [c.142]

Необходимо также отметить, что невозможно сделать какое либо одно значное заключение и исходя из измеренной степени нелинейности К = = dlog Ni/dlogl процесса образования ионов Хе + в той области изме нения интенсивности излучения, где отсутствует насыщение в выходе ионов. Дело в том, что различия между величинами Ж, которые предсказывает тео рия для каскадного и двухэлектронного процесса, того же порядка величины. [c.218]

Единственный последовательный расчет, выполненный в рамках этой программы, представляет собой работа [8.35], посвященная описанию про цесса двухэлектронной двухфотонной ионизации атома гелия. К сожале нию, этот расчет не дает никакой количественной информации для ono ставления с экспериментом, так как он выполнен для существенно иной частоты излучения, лежащей в диапазоне от 40 до 55 эВ. Однако пред ставляет интерес рассмотреть саму схему этого расчета, поскольку она соответствует тому, что надо делать для описания процесса многофотон ной многоэлектронной ионизации излучением видимого диапазона частот. [c.221]

Окончательный результат этих расчетов свелся к тому, что в слу чае, если вторая ступень каскадного процесса является также двухфо тонной, вклад двухэлектронного процесса в образование двухзарядных ионов пренебрежимо мал. Еще раз напомним, что этот вывод справедлив для определенного частного случая и конкретной частоты излучения и количественно не иллюстрирует общую ситуацию для других атомов и других частот излучения. [c.221]

Суммарные процессы кислородной деноляризации (82) и (83) можно разбить на две двухэлектронные стадии [c.42]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...