Цех базисный экспериментальный

Модификация модели турбулентности позволила сделать более точным согласование расчетных результатов с базисными экспериментальными данными не только по динамическому, но и по тепловому переходу в условиях высокой интенсивности турбулентности набегающего потока. [c.94]

Одной из наиболее важных гидродинамических характеристик процесса псевдоожижения является минимальная (критическая) скорость псевдоожижения или скорость начала псевдоожижения tM. С первых шагов систематического исследования метода псевдоожижения определению величины % уделялось большое внимание. Обширный теоретический и экспериментальный материал по этому вопросу содержится во многих статьях и монографиях, посвященных псевдоожиженным слоям. Различные авторы для каждого конкретного случая предлагают расчетные корреляции, учитывающие при помощи разных коэффициентов режим газового потока, форму частиц, полноту взвешенного слоя и другие особенности систем, определение которых часто представляет значительные трудности. При этом базисным ло-преж-нему является уравнение, полученное в [11]. [c.33]

Наличие порогового давления Оц (рис. 235, кривая 3) сначала было замечено при деформации металлов с г. п. у. решеткой и объяснялось развитием других систем скольжения при а>Оп, кроме скольжения по базисной плоскости. Увеличением числа систем скольжения при а>сгп объясняли повышение ер. Однако позднее экспериментально было доказано существование порогового давления Оп при деформации хрома, молибдена, вольфрама и других очень хрупких металлов и сплавов. [c.443]

С другой стороны, предлагаемый способ нахождения сТу при наличии начальной и линейной стадий путем экстраполяции первого параболического участка на нулевую деформацию обоснован экспериментальными данными работы [3561 (рис. 3.34, а). На примере кривых нагружения низкоуглеродистой стали показано [3561, что можно полностью устранить зуб и площадку текучести и восстановить таким образом практически всю параболическую кривую от момента начала пластического течения (рис, 3.34, б). Достигается это за счет создания тонкого деформированного слоя на поверхности образца при предварительных циклических изгибных нагружениях с амплитудой порядка предела текучести (так называемый способ определения базисной кривой нагружения [356]). [c.155]

Функциональный и базисный пакет образуют в совокупности базовое программное обеспечение (БПО) чертежного автомата, имеющее универсальный характер. БПО ориентируется на определенные типы ЭВМ и чертежного автомата и не зависит от специфики программ пользователя — АСУ, автоматизированного проектирования, обработки экспериментальных данных, картографирования и т. д. Эти свойства дают возможность использовать одинаковое БПО в различных областях науки и техники. Базисное программное обеспечение может включать несколько базисных пакетов, пристыкованных к одному функциональному пакету. Например, БПО подсистемы графического отображения, состоящей из дисплея, устройства отображения на запоминающей ЭЛТ и чертежного автомата электромеханического типа, может включать три различных базисных пакета. Выбор требуемого базисного пакета при передаче управления из функционального пакета осуществляется автоматически по указанию проектировщика или его программы. [c.73]

По экспериментальным данным [102], при достаточном освоении метода измерения с помощью прибора ДПД-2 возможно достигнуть суммарной погрешности, близкой к теоретическим значениям погрешностей метода, равной (3—4) 10 L — при использовании базисных проволок и 1-10 L — при использовании стальных рулеток (L — длина изделия в мм). [c.435]

Главы 6,7 посвящены следующим базисным группам тугоплавких неметаллических соединений — оксидам алюминия и кремния, для каждой из которых последовательно рассмотрены вопросы электронного строения и свойств кристаллических и аморфных состояний, модели фазовых переходов, изложены результаты исследований по воздействию на свойства оксидов примесей, дефектов, поверхностных состояний, приводятся сведения по принципам моделирования и обсуждаются конкретные результаты изучения межфазных границ и межзеренных областей. Анализ данных квантово-химических вычислений проведен в тесной взаимосвязи с экспериментальными сведениями по свойствам соответствующих материалов. [c.4]

В работе П. А. Жилина рассматривалась оболочка, подкрепленная по координатным линиям ребрами прямоугольного поперечного сечения, так что лицевые поверхности описывались разрывными функциями гауссовых координат срединной поверхности оболочки без ребер (т. н. базисной поверхности). Общие соотношения этой теории ребристых оболочек получены как с привлечением гипотез Кирхгофа, так и без них. Вариант уравнений, построенных с привлечением гипотез Кирхгофа, имеет ряд противоречий [58]. При этом соотношения обобщенного закона Гука для ребристой оболочки в целом имеют обозримый вид лишь в случае ребер, расположенных по линиям кривизны. Однако и для этого случая нет расчетных данных (а тем более экспериментальных), позволяющих судить о различии в описанных выше подходах к построению уравнений ребристых оболочек. [c.505]

Итак, построен формальный алгоритм получения решения уравнений Буссинеска для случая валов в задаче Ре лея в виде рядов (1.3) при произвольных параметрах Решение дифференциального уравнения (1.13) получено явно. Возникает вопрос о ра-циональном выборе управляющих параметров с целью обеспечения достаточно хорошей сходимости рядов (1.3). Теоретические результаты исследования сходимости этих рядов как в случае рассматриваемой задачи, так и в более простых ситуациях 7] отсутствуют. Трудность доказательства теорем сходимости усугубляется тем, что системы базисных функций в рядах (1.3) линейно зависимые. Поэтому в дальнейшем сходимость рядов исследуется экспериментально. [c.386]

Экспериментально найденные значения относительной среднеквадратичной ошибки 6 аппроксимации базисных экспоненциальных функций для N = 16, 32, 64, 128, 256 приведены в таблице [c.41]

В результате обсчета различных вариантов было получено, что экспериментально наблюдаемые типы текстур получаются при моделировании деформации со скольжением либо по базисным СС (максимумов ПН), либо по пирамидальным СС при совместном действии (с+а) и (с—а) скольжения (максимум в HP). Попеременное действие этих СС в зависимости от вкладов в деформацию приводит к смене одного типа текстур другим. [c.47]

При использовании теории подобия чрезвычайно важным моментом является выбор базисного вещества. Представляется, что наилучшей оценкой подобия является совпадение пересчитанных по теории подобия параметров с экспериментальными данными. Степень совпадения будет характеризовать и степень подобия, т. е. точность определения расчетных параметров. Кроме того, необходимым условием является широкий диапазон исследования и надежность данных по термодинамическим свойствам базисного вещества. [c.154]

Объемные элементарные функции ао, ai и р были определены по экспериментальным данным в соответствии с общим методом, изложенным в монографии [4], путем образования условной температурной функции ifi, обращающейся в нуль на двух базисных изотермах. Уравнение (2) с объемными функциями, коэффициенты которых приведены ниже, хорошо описывают данные [1—6] и может использоваться как упрощенное для расчета термодинамических свойств гелия при температурах выше 20° К. [c.175]

Описанная последовательность переходов наблюдалась в эксперименте [114]. Таким образом, система Лоренца по крайней мере качественно отражает экспериментальную ситуацию. Отщепление системы для трех переменных не удается осуществить при более реалистических законах сопротивления и теплоотдачи в этом случае приходится использовать существенно большее (до 40 в работе [115]) число базисных функций. Эти модели, тем не менее, дают сходную с описанной картину изменений течения с ростом числа Рэлея. [c.284]

По методу базисных изотерм были составлены для ряда веществ уравнения состояния, удовлетворяющие экспериментальным р, V, Г-данным в однофазной области и на кривой насыщения до значений плотности, равных примерно двум критическим [64—66]. Однако такие уравнения не могут рассматриваться как единые, поскольку они описывают лишь небольшую часть опытных данных о жидкости. Последнее замечание относится и к уравнению состояния для двуокиси углерода [671, составленному недавно по этой методике с использованием шести базисных изотерм, так как оно справедливо в области жидкости до приведенной температуры т 0,9. [c.24]

Как упомянуто выше, пересчет с учетом особенностей гидравлического потока в ламинарной зоне недостаточен. Поскольку экспериментальные данные отсутствуют, необходимо исследовать это явление и дать его анализ. Протяженность названной синусоидальной поверхности V, определенная путем измерения при базе 17,7 см, составляет 37,7 см. Площадь поперечного сечения каждой волны (Р) составляет приблизительно 45 см-(250 см на 1 м базисной ширины волнистой поверхности). Тогда гидравлический диаметр равен =47 / 7=180/37,7=4,8 см. [c.18]

Унитарные мультиплеты (табл. 36.2) представляют собой состояния, преобразующиеся по неприводимым представлениям группы SU (3) [2, 3]. Базисным представлением этой группы являются трехкомпонентные спиноры. Кварки и, d, s как раз и отвечают состояниям, образующим базисное представление группы SU (3). Включение в рассмотрение с-, Ь- и t- кварков приводит к расширению группы симметрии до SU (4), SU (5) и SU (6) соответственно. Экспериментальные данные о массах адронов, содержащих с-кварки, указывают на то, что симметрия SU (4) нарушена в мире адронов уже гораздо сильнее, чем SU (3). SU (4) и более высокие [c.972]

По данным Р. Хоникомба и др., стержневидный кристалл кадмия или цинка с ориентировкой оси <0001 > почти параллельно оси стержня при сжатии вдоль этой оси претерпевает локальные изломы (коленчатые изгибы) в виде полос сброса. А. X. Коттрелл полосы сброса иногда называет полосами изгиба или полосами перегиба (рис. 85). Р. Хоникомбом экспериментально установлено, что полосы сброса образуются постепенно во время сжатия кристалла с одновременным увеличением поворота решетки. Угол поворота может быть или малым (несколько градусов), или большим (до 80°). Сбросообразование легко осуществляется при сжатии в том случае, когда угол Р между плоскостью скольжения (базисной, плоскостью) и осью сжатия находится в интервале 35—24°. Полосы сброса не возникают при р<2,5°. При р>24° форма полос сброса выражена нечетко. [c.149]

Внесенные ЗГД не являются кристаллогеометрически необходимыми структурными особенностями границ. Они могут зарождаться непосредственно в границе путем действия какого-либо зернограничного источника. Наиболее достоверно экспериментально установленный путь образования внесенных ЗГД — это взаимодействие решеточных дислокаций с границами [172]. Захваченная границей решеточная дислокация имеет решеточный вектор Бюргер са одного из зерен и представляет собой частный случай внесенных ЗГД. Чисто геометрически решеточный вектор Бюргерса может быть представлен суммой базисных трансляций ПРН [160], поэтому решеточная дислокация может распадаться в границе на ЗГД с ПРН-векторами Бюргерса [181-184]. Эти ЗГД являются внесенными. Такие ЗГД имеют нескомпенсированные упругие поля, следовательно, границы, их содержащие, могут быть определены как неравновесные [146, 173]. Поэтому внесенные ЗГД принято называть неравновесными дефектами в отличие от собственных ЗГД. [c.91]

Для объяснения экспериментальных результатов предложено несколько моделей. Келли [48] исходит в своей модели из наличия движущихся в базисной плоскости дислокаций. Увеличение их длины, по его представлению, может снижать на целый порядок величину модуля С44. Указанная модель, игно--рируя факт немонотонного изменения модуля упругости в интервале температуры обработки углеродного материала (2000—2200° С), не объясняет этого явления. [c.53]

Программы, относящиеся к базисному уровню, разработаны в СССР для ЕС ЭВМ, Минск-22 [35, 10], Минск-32 [25], БЭСМ-6, М-220 [59] применительно к чертежным автоматам ЕС 7051, ИТЕКАН-2М, ИТЕКАН-3, ДГУ-2, Калкомп, Бенсон, Телефункен, а также к некоторым экспериментальным устройствам отображения. Ежегодно создаются новые пакеты для вновь создаваемых ЭВМ и автоматов. [c.197]

В этих условиях оценка метрологических характеристик методики выполнения измерений и построение рабочих градуировочных кривых должны выполняться с применением специальных градуировочнь>х СО, изготовленных непосредственно на предприятии и идентичных по химическому составу и свойствам производственнь(М пробам данного предприятия. Использование государственных СО возможно лишь в случае, когда экспериментально показана несущественность функции влияния, т.е. когда основная (базисная) и рабочая градуировочные характеристики совпадают в пределах допускаемой погрешности. [c.106]

Экспериментально показано, что при выдеркке труб из сплава циркония в атмосфере водяного пара при 773 К и давлении 10,5 МПа наблюдается высокая стойкость к сфероидальной коррозии, если трубы имеют радиальную текстуру, т.е. базисные плоскости параллельны внутренней поверхности. В десятки раз увеличивается длительная прочность цвркониешх труб о радиальной текстурой, находящихся под внутренним давлением в парах иода, по сравнению с трубами, имеющими радиально-тангенциальную текстуру. [c.31]

Корреляционные ограничения лгодели ХФ снимаются в методе конфигурационного взаимодействия, оперирующем не с одним слэ-теровским детерминантом, как в модели ХФ, а с суммой подобных детерд1Инантов, при построении которых используется полный набор базисных одноэлектронных функций. Обычно эти детерминанты получают из некоторого основного детерминанта последовательной заменой занятых молекулярных орбиталей свободными. Большим недостатком метода конфигурационного взаимодействия является необходимость привлечения сотен и тысяч электронных конфигураций для удовлетворительного согласия расчетных и экспериментальных значений полной энергии системы. [c.136]

Недавно. методами аЬ initio проведены обширные исследования электронной структуры кластеров Си (и = 2 4- 6 [396], п = 2, 5, 8, 13 [397], п = 8, 13 [424]) и Ni (п = 1 6 [400], п = 2,4 [719]). В случае меди использовался метод АЕ S F МО L AO с несколько различающимися базисными гауссовыми функциями. Как и во всех квантовохимических расчетах, выбор совокупности базовых функций был весьма произвольным. Чтобы уменьшить степень допускаемого произвола, Татеваки и др. [396] отбирали из заданной совокупности базисов тот, который давал наи.меньшую полную энергию атома Си и ближе всего описывал экспериментальные спектроскопические данные для uj. Некоторая вариация базиса приводила к изменению межатомного расстояния и полной энергии Е димера ug в следующих пределах [398] = 2,12 3,18 А, Д2 85 эВ (экспериментальное значение = 2,22 А). [c.235]

Большую эвристическую значимость приобрели методы расчета нелинейных оптических свойств гетеродесмических кристаллов (с разными типами химических связей) с использованием данных о распределении электронной плотности. Особенно актуальной представляется разработка методов расчета важнейших физических, в том числе оптических, характеристик базисного кристалла (родоначальника семейства, прототипа) по некоторому минимуму экспериментальных данных с возможностью последующей оценки важных для практики характеристик изоморфных замещенных структур. В этих расчетах необходимо использовать данные прецизионного рентгеновского дифракционного метода определения электронной плотности. [c.40]

Возможен также другой путь получения определяющих уравнений. Пользуясь принципами термодинамики, можно написать дифференциальные уравнения для базисных инвариантов тензора напряжений, рассматриваемых/Как функции базисных инвариантов тензора деформации и температуры. Экспериментальное получение условий Коши для таких уравнений проще, чем в случае дифференциальных уравнений для-термодинамических потенциалов. Вместе с тем в упомянутой работе показано, что если известны зависимости базисных инвариантов тензора напряжений от инвариантов тензора деформации и температуры, то в случае изотропных сред могут быть автоматически написаны определяющие уравнения, связывающие тензор напряжений тензор деформации и тёмпературу. Этот метод может быть обобщен и на случай анизотропных сред. [c.57]

При исследовании деформаций больших фланцев сосудов высокого давления в качестве основных расчетных элементов при составлении расчетной схемы фланца используют оболочку, жесткое кольцо балку. При нагружении таких сосудов типичной является ситуация, когда на узкие грани фланцев, сжимающие прокладку, действует со стороны прокладки момент сил реакции, довольно большой по сравнению с моментом от со-единительньцс шпилек, и поэтому требуется точно знать распр еделение сил реакции по радиусу. Расчетная схема, использующая оболочечйый элемент, позволяет приближенно учесть этот факт. Но есть еще однО обстоятельство, которое не учитывается при использовании указанного набора базисных элементов ), — это пластическая деформация прокладки. Из-за нее расчеты, основанные на линейно-упругой модели материала, могут стать неэффективными с другой стороны, применение базисного элемента в виде жесткого кольца может внести неточность в описание общего упругого поведения колец фланцев. Настоящая глава посвящена выяснению этих вопросов. С этой целью в ней проанализировано поведение узких фланцев двух разновидностей, типичных для фланцев реакторов с водой под давлением (ВВЭР), при помощи метода конечных элементов (упругих и упругопластических). Результаты расчетов сравниваются с вычислениями по расчетной схеме, использующей упомянутые выше базисные элементы, и с экспериментальными результатами. Экспериментальные данные о локальных деформациях прокладки получены с помощью специального оптического устройства, луч которого пропускался через канал для определе ния утечки во фланце силового корпуса ВВЭР. Для определения поворотов фланцев применялись тензодатчики, расположенные на силовых корпусах ВВЭР кроме того, датчики были наклеены и на шпильках. [c.9]

Сплошные кривые — поле приложено в базисной плоскости пунктир — перпендикулярно к ней 1 — квазиантиферромагнитная ветвь колебаний г — квазиферромагннтная ветвь. На рисунке справа экспериментальные результаты работы [41] для малых значений поля. [c.604]

Для определения Л по (4.7) надо знать диаметр с сферических зёрен ликоподия для данного препарата. С целью упрошения экспериментальной задачи эту величину можно задать как константу, которую предварительно сам преподаватель определяет также по дифракционной картине. Картину наблюдают в затемнённом помещении на экране, удалённом от Дф1 на Ь 1-2 м, при просвечивании диффузора Дф1 узким пучком от НеМе лазера. Измеряют радиусы тёмных колец и базисное расстояние Ь и решают обратную задачу оценивают д, по [c.117]

При оптической реализации ортогональных разложений возникает неизбежное исжажение базисных функций, вносимое дискретизацией по аргу>1енту при компьютерном синтезе ДОЭ и квантованием по уровню при его послед>топ ем изготовлении. Поэтому нужно у-честь влияние возмущений базисных функций на качество распознавания. При этом особенно важно выяснить, как влияет оптическая реализация РКЛ [23, 24] на сохранение его оптимальных свойств. Полученные в работе [25] теоретические оценки описанных возмущений требуют трудоемких вычислений норм бесконечных матриц и других сложных операций. В этом разделе проведены экспериментальные исследования и построены численные зависимости влияния таких возмущений на устойчивость РКЛ. [c.600]

В [14] получены теоретические оценки сверху для возмущений базисных функций Карунена—Лоэва. однако, они требуют трудоемких вычислений норм бесконечных матриц и доугих опера1щй. Поэтому в данном разделе для определения диапазона устойчивости РКЛ в конкретно поставленных задачах были построены экспериментальные зависимости влияния таких возмущений. [c.608]

Сравнив свои экспериментальные данные с известными механизмами пластической деформации, Левайн пришел к выводу, что закономерности призматического течения титана ниже 220 К можно объяснить лишь преодолением напряжений Пайерлса путем образования сброса в дислокациях, лежащих в направлениях наибольшей плотности упаковки атомов. Термически активируемое базисное скольжение также контролируется процессами, связанными с преодолением сил Пайерлса. [c.15]

Поскольку при параметрическом регулировании эквивалентный к. п. д. определяет динамические потери энергии не только в двигателе, но и в пускорегулирующих сопротивлениях и, кроме того, значение к. п. д. определяется при базисных значениях относительных продолжительностей включения — полной ео = 8н и при регулировании Вр, то расчетная формула выбора двигателей должна учитывать указанные факторы. Наиболее сложной задачей является учет изменения соотношений между постоянными и переменными потерями и условий вентиляции при еот =ея. Ее решение в общем случае не представляется возможным, так как указанные факторы зависят не только от параметров режима работы, но и от конструктивных особенностей двигателей. Поэтому их учет целесообразно осуществлять посредством экспериментально полученных зависимостей коэффициента Ао. определяющего изменение допустимой мощности потерь в функции фактической продолжительности включения ео. Зависимости йо = /(ео) приведены иа рис. 8-14. [c.187]

Рис. 9. Скорость метаболизма для нерки (On orhun hus легка) в зависимости от массы тела при различных уровнях активности плавания (15°С). Базисный уровень метаболизма (5) получен экстраполяцией к нулевой скорости плавания зависимости потребления кислорода О2 (в мг/ч) от скорости. Линия полной активности (/) соответствует максимальной скорости, которая могла бы устойчиво поддерживаться 60 мин (V r)- Промежуточные случаи отвечают скоростям плавания, составляющим 74, /г и U от Ver соответственно. Точками нанесены экспериментальные данные

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...