Гелий термодинамические свойства при

Состав смеси в массовых долях 20 % гелия (Не) и 80 % ксенона (Хе). Определить энтальпию смеси при р 0, МПа я Т — 1000 К, используя таблицы термодинамических свойств газов [4]. [c.20]

Решение. По таблице термодинамических свойств гелия [41 при р 0,1 МПа и Т = 100 К /не = 3776,4 кДж/кг. Это значение энтальпии гелия определяется путем линейной интерполяции в интервале температур 700... 750 °С. По таблице термодинамических свойств ксенона при р 0,1 МПа и Т = 1000 К ixe 279,3 кДж/кг. [c.20]

В таблице для ксенона за начало отсчета энтальпии принят О К, а в таблице для гелия О °С. Поэтому при подсчете энтальпии смеси следует к значению /не прибавить значение Iо = 1428,3 кДж/кг, указанное в начале таблицы термодинамических свойств гелия, чтобы начало отсчета энтальпии компонентов было общим. [c.20]

Говоря о термодинамических свойствах жидкостей, следует упомянуть о жидкости, обладающей уникальными физическими свойствами, — о жидком гелии. Среди всех известных газов гелий сжижается при самой низкой температуре температура кипения ге-лия при атмосферном давлении равна 4,2 К. При невысоких давлениях (примерно [c.172]

При расчете процессов с продуктами сгорания практически придется пользоваться четырьмя таблицами (для N2, СО2, О2 и Н2О). Для воздуха составлена отдельная таблица. Приводится также таблица термодинамических свойств гелия, который может рассматриваться как перспективное рабочее тело газотурбинных установок для атомных электростанций. [c.7]

ИССЛЕДОВАНИЕ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИХ СВОЙСТВ СИСТЕМЫ ГЕЛИЙ-ДВУОКИСЬ УГЛЕРОДА ПРИ ДАВЛЕНИЯХ ДО 250 БАР [c.27]

Исследование термодинамических свойств гелия и составление уравнения состояния, справедливого в широкой области изменения параметров, позволяет ответить на ряд вопросов о поведении веществ при больших приведенных температурах, о переходе из газообразной в жидкую фазу, о форме уравнения, пригодного для описания и экстраполяции свойств при высоких температурах. [c.171]

Объемные элементарные функции ао, ai и р были определены по экспериментальным данным в соответствии с общим методом, изложенным в монографии [4], путем образования условной температурной функции ifi, обращающейся в нуль на двух базисных изотермах. Уравнение (2) с объемными функциями, коэффициенты которых приведены ниже, хорошо описывают данные [1—6] и может использоваться как упрощенное для расчета термодинамических свойств гелия при температурах выше 20° К. [c.175]

Полученное уравнение (4) описывает экспериментальные данные в газовой и жидкой фазах (до трех критических плотностей) при температурах выше 2,2° К, удовлетворяет критическим условиям и состоянию насыщения, т. е. представляет собой единое уравнение состояния. Уравнение (4) используется для расчета таблиц термодинамических свойств гелия. [c.176]

Получено единое уравнение состояния гелия, которое хорощо согласуется с экспериментальными данными в газовой и жидкой фазах при температурах выше 2,2° К. Уравнение может быть использовано для расчета таблиц термодинамических свойств гелия. Таблиц 3. Библиографий 25. [c.401]

Рассмотрены термодинамические свойства сплавов железа, кобальта и никеля с марганцем при высоких температурах. Опыты проводились в течение 120 часов в инертной атмосфере — аргоне и очищенном гелии в интервале температур 970—1120 К. Получены уравнения зависимости э. д. с. от температуры. [c.493]

При расчетах в таблицы внесены необходимые уточнения и дополнения, В частности, в связи с наметившейся перспективой использования гелия в качестве рабочего тела газовых турбин, работающих по замкнутому циклу, в книге приведена таблица термодинамических свойств гелия. [c.3]

При расчете процессов с продуктами сгорания практически придется пользоваться четырьмя таблицами (для N2, СО2, О2 и Н2О). Для воздуха составлена отдельная таблица. Приводится также таблица термодинамических свойств гелия. [c.6]

Выбор рабочего газа также определяется областью температур, для которой предназначен термометр для низких температур — гелий, позволяющий нижний предел измеряемых температур снизить до Т = 10 К, для высоких — азот, менее чем гелий диффундирующий при высоких температурах через стенки резервуара. Использование реальных газов требует введения поправок в показания газового термометра для приведения их к термодинамическим температурам. Эти поправки рассчитываются на основании заранее тщательно проведенных исследований отклонений свойств данного газа от законов идеальных газов. [c.18]

Подобным же образом фиксируются показания термометра при других постоянных температурах температуре кипения кислорода, кипения серы (или затвердевания цинка), затвердевания серебра и золота (все температуры — при нормальном давлении). Для максимального приближения к термодинамической шкале температур вводятся поправки на отклонения свойств гелия от идеального газа. Для интерполяции шкалы существуют специальные приборы и расчетные формулы. [c.15]

Сверхпроводники II рода обладают сверхпроводящими электрическими свойствами вплоть до поля Нс2- Между нижним критическим полем Нс1 и верхним критическим полем Нсг плотность потока В ф О и эффект Мейснера является неполным. Значение Яс2 может более чем в 100 раз превышать значение критического поля Яс, к которому мы приходим при термодинамическом подходе к рассмотрению перехода в сверхпроводящее состояние в нулевом магнитном поле. В области напряженностей полей между Нс и Яс2 линии потока пронизывают сверхпроводник и он находится в вихревом состоянии (см. ниже рис. 12.36). Для сплава Nb, Al и Ge при температуре кипения жидкого гелия (см. рис. 12.7) было достигнуто ) поле Нс2 = [c.426]

Первый корень определяет скорость обычного (первого) звука в гелии II. С такой скоростью, согласно уравнению (10.5), распространяются в гелии II колебания давления (плотности). Второй корень определяет скорость так называемого второго звука. Согласно уравнению (10.7) с такой скоростью в гелии II распространяются колебания температуры (энтропии). Возможность распространения незатухающих температурных волн является специфическим свойством гелия II. Температурная зависимость скорости второго звука, вычисленная по формуле (10.15), графически изображена на рис. 4. В Я-точке р =0 и скорость щ также обращается в нуль. При достаточно низких температурах (ниже 0,5° К), когда все термодинамические величины определяются только ф нонами, величина скорости 2 стремится к пределу с/у 3. [c.67]

При нестационарном турбулентном течении жидкостей в настоящее время не разработаны полуэмпирические представления о переносе количества движения Отсутствуют и экспериментальные исследования характеристик турбулентного нестационарного потока, которые могли бы послужить основой для создания таких представлений. То же самое относится к переносу тепла и массы. Подобная ситуация сложилась в исследовании гидродинамики и теплообмена при переменных физических свойствах теплоносителя, особенно в околокритической области термодинамического состояния теплоносителя, занимающей по температуре некоторый диапазон, например, для воды 30° С, для гелия 12° К. Изменение теплоемкости в этой области носит пиковый характер, в то время как другие физические свойства претерпевают существенные монотонные изменения. [c.345]

Термодинамические свойства гелия при низких температурах [151] q (кг1м ), [c.521]

Термодинамические свойства гелия при высоких температурах [152] д (кг/м ), i (кдж1кг) [c.525]

Цитируем Он (т. е. Ковтун) снова и снова вчитывался в отточенные формулировки термодинамических теорем, пытаясь найти хоть какие-нибудь неиспользованные лазейки в неприступном фундаменте королевы наук . И, представьте себе, нашел Нашел в самой сердце-вине, в святая святых термодинамики, в знаменитой фундаментальной теореме Карно, гласящей, что КПД цикла зависит только от температуры нагревателя и холодильника и не зависит ни от конструкции тепловой машины, ни от природы рабочего газа. Ковтун, конечно, не собирался опровергать эту теорему, в правильности которой сомневаться не приходилось. Но он пришел к выводу, что несмотря на кажущуюся общность, она не всеобъемлющая и справедлива далеко не во всех случаях. В самом деле, что значит КПД не зависит от природы рабочего газа То, что газ может быть любой — и гелий, и водород, и азот Справедливо. Но при этом в неявной форме еще подразумевается, что коль газ уже выбран, он все время остается одним и тем же, что свойства его во время работы не меняются. А если мы выберем такие газы или их смеси, в которых на протяжении цикла происходят обратные химические реакции Очевидно, что на этот случай теорема Карно уже не распространяется и ее ограничения можно обойти . [c.210]

Следовательно, аналог звука в газе фононов существует лишь при очень низких емпературах, когда частота нормальных столкновений значительно превосходит частоту столкновений с перебросами при этом частота такого звука лежит между частотами столкновений указанных двух типов. Подобное явление, называемое вторым звуком, можно рассматривать как колебания локальной плотности числа фононов (аналогично тому, как обычный звук есть колебания локальной плотности молекул) или же как колебания локальной плотности энергии, что, возможно, более уместно в случае фононов (так как их основное свойство состоит в том, что они переносят энергию). Поскольку локально-равновесные плотность числа фононов в кристалле и их энергия однозначно определяются локальной температурой, второй звук должен проявляться как волновое колебание температуры. Условия для его наблюдения наиболее благоприятны в твердых телах с очень высокой изотопической чистотой (так как любое отклонение от идеальной решетки Бравэ, включая случайное присутствие ионов с иной изотопической массой, приводит к столкновениям, в которых не сохраняется квазиимпульс), а также с достаточно сильными ангармоническими членами (поскольку для поддержания локального термодинамического равновесия требуется высокая частота нормальных столкновений фононов). В силу этих соображений наиболее подходящими для наблюдения второго звука оказываются твердый гелий и фторид натрия. Экспериментально установлено, что в обоих кристаллах распространение теплоьих импульсов действительно происходит со скоростью, предсказываемой волновым уравнением для второго звука, а не осуществляется путем диффузии, что имело бы место при обычной теплопроводности ). Предсказание и обнаружение вюрого звука стало одним из крупных успехов теории колебаний решетки. [c.135]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...