Люминесценция в газах

ЛЮМИНЕСЦЕНЦИЯ В ГАЗАХ, ЖИДКОСТЯХ И ТВЕРДЫХ ТЕЛАХ [c.361]

Многие посторонние примеси могут также вызывать тушение люминесценции в газах, жидкостях и в твердых телах. В качестве тушителей могут выступать как неокрашенные (не имеющие поглощения в видимой области), так и окрашенные (обладающие интенсивным видимым поглощением) соединения. Механизм их взаимодействия с молекулами исследуемого люминесцирующего вещества существенно неодинаков. [c.181]

Г. л. молекулярных систем возникает в процессе колебат. (вращательной) релаксации в возбуждённом электронном состоянии (рис.). Отношение интенсивностей горячей и обычной люминесценций в условиях стационарного возбуждения —Тр/Тд, где Тр — время жизни на возбуждённом колебат. уровне (время колебат. релаксации), — время жизни возбуждённого электронного состояния. Интенсивная Г. л. наблюдается для ряда свободных молекул в газах, а также у нек-рых двухатомных молекул в матрицах [c.517]

Недостатком методов комбинационного рассеяния является их относительно низкая чувствительность. Поэтому ими трудно измерять быстрые релаксационные процессы при низких концентрациях в газах или растворах. В этих случаях успешно применялся метод ступенчатого возбуждения с последующей индикацией люминесценции, изложенный в подписи к рис. 9.13 [9.48, 28]. [c.349]

Время затухания люминесценции, или время спонтанного излучения, — один из самых важных параметров, определяющих возможность применения данного вещества в лазерах. Правда, в случае жидких или твердых лазерных материалов это один из тех параметров, которые легче всего измерить, так как в лазерах применяются только материалы со сравнительно большим временем затухания ). Обычно время затухания излучения в газах при разрешенных переходах в оптической области порядка 10" се/с. В твердых или жидких лазерных материалах пользуются [c.289]

ОТНОСИТЕЛЬНАЯ ИНТЕНСИВНОСТЬ ЛЮМИНЕСЦЕНЦИИ В ВОДЕ С РАСТВОРЕННЫМИ В НЕЙ РАЗЛИЧНЫМИ ГАЗАМИ [c.181]

В газах типичное уширение линии составляет Av = = 10 см и обусловлено доплеровским эффектом. В твердых телах при комнатной температуре такой узкой линии получить не удается из-за взаимодействия рабочих ионов с кристаллическим полем (влияние, например, эффекта Штарка). Так, у рубина (Сг в сапфире) ширина линии люминесценции при комнатной температуре Ау = 10 см" . [c.27]

ЭЛЕКТРОЛЮМИНЕСЦЕНЦИЯ — люминесценция, возбуждаемая электрич. полем. Э. газов — свечение газового разряда — известно давно и хорошо изучено (см. Электрические разряды в газах). Э. твердых тел была открыта на Si (О. В. Лосев, 1923), при непосредственном его контакте с электродами, и на изолированных кристал-5 г / ликах ZnS- u (эффект [c.461]

Известны различные виды излучения вещества — отражение и рассеяние света, тепловое излучение, излучение заряженных частиц при их ускоренном или заторможенном движении и т. д. Однако существует излучение, отличное от этих видов как по характеру возбуждения и протекания, так и по характеристикам самого излучения (спектральному составу, поляризации и т. д.). К таким видам излучения относится свечение окисляющегося в воздухе фосфора, свечение газа при прохождении через него электрического тока, свечение тел после облучения их светом, свечение специальных экранов при ударе о них электронов (экраны телевизоров, осциллографов и др.) и т. д. Все эти виды излучения, как увидим дальше, обусловлены переходом частиц (атомов, молекул, ионов и других более сложных комплексов) из возбужденного состояния в основное и называются люминесценцией. Понятие люминесценция было введено впервые Видеманом в 1888 г. Существенный вклад в развитие учения о люминесценции был сделан советской школой физиков, во главе которой стоял акад. С. И. Вавилов. [c.356]

Поскольку явление люминесценции обусловлено переходами системы из возбужденных состояний в основное, то очевидно, что возникновение и протекание люминесценции должно находиться в прямой связи со структурой вещества — газа, жидкости и твердого тела, состоящих из атомов и молекул. [c.356]

Спектр излучения (спектр люминесценции) определяется видом атомов и давлением газа. Например, свечение одноатомных частиц ртути, гелия и т. д. обладает линейчатым спектром, в то время как свечение паров бензола дает полосатые спектры. [c.361]

Явление ослабевания люминесценции вследствие введения посторонних веществ носит название тушения люминесценции. Механизм этого процесса ясен для случая резонансной флуоресценции газов. Атом находится в возбужденном состоянии в среднем 10 — 10 с. За это время может произойти столкновение возбужденного атома с каким-либо атомом или молекулой примеси. При этом может оказаться, что энергия возбужденного атома передается частице, которая с ним столкнулась, и расходуется на какие-либо процессы, происходящие в данной частице, или переходит в тепло (столкновения второго рода). Таким образом, часть возбужденных атомов лишается возможности участвовать в излучении, и следовательно, происходит ослабление (тушение) первоначально наблюдаемой люминесценции. Взамен нее может произойти химическая реакция с молекулой, которая сама не поглощает света, но заимствует его от возбужденного атома (сенсибилизированная фотохимическая реакция, см. 190). Поглощенная энергия, переданная при столкновении второй частице, может пойти на возбуждение последней и вызвать ее люминесценцию (сенсибилизированная люминесценция). [c.755]

В первоначальное состояние она определяется в основном свойствами этой молекулы (атома) и сравнительно мало зависит от внешних условий (температуры, окружающих молекул и т. д.). Сюда относится в первую очередь люминесценция газов и жидкостей. Другой тип наиболее ясно представлен люминесцирующими кристаллами или кристаллическими порошками. При возбуждении таких веществ электрон нередко совершенно удаляется от своего положения в кристаллической решётке, благодаря чему повышается электропроводность кристаллов и возникает фосфоресценция, сопровождающая возвращение на старое место отделившегося электрона или какого-либо другого. [c.760]

В радиационной дефектоскопии деталей ГШО используют рентгено-и гамма-излучения, представляющие собой разновидность электромагнитных колебаний с длиной волны соответственно от 6-10 до 10 м и от 10 до 4-10 м. Особые свойства этих излучений связаны с тем, что они обладают гораздо большей энергией, чем, например, видимый свет, не подвергаются воздействию магнитных и электрических полей, засвечивают фотоматериалы, вызывают люминесценцию некоторых химических соединений, ионизируют газы, нагревают облучаемое вещество, воздействуют на живые организмы. [c.12]

Форма полос люминесценции определяется тепловым движением Э. и отражает распределение их по энергиям, к-рое хорошо соответствует распределению частиц по энергиям в идеальном ферми-газе (см. Ферми—Дирака распределение). На этом основании совокупность Э. можно рассматривать как идеальный газ, пока их концентрация невелика, и можно пренебречь их взаимодействием. Э. диффундируют в кристалле, но коэф. диффузии D для экситонного газа много больше, чем для атомарного газа. В оксиде меди при 1,2 К /)=10 см -с (для водорода в воздухе 0,2 см -с). [c.502]

Как и в лазерах на красителях, синхронная накачка может применяться в лазерах на центрах окраски . Различные центры окраски в щелочных и щелочноземельных кристаллах обладают широкой линией люминесценции, лежащей в диапазоне длин волн 0,8—3,8 мкм. Такие кристаллы позволяют в этом спектральном интервале генерировать весьма короткие импульсы с высокой частотой следования. В качестве источников накачки здесь применяют лазеры на ионах инертных газов, лазеры на красителях или непрерывно накачиваемые лазеры на АИГ Nd (см., например, [2.14, 4.13]). Механизм образования импульсов в лазерах на центрах окраски и в лазерах на красителях одинаков. Поэтому все выводы, сделанные в последующих разделах для лазеров на красителях, справедливы и для лазеров на центрах окраски. [c.152]

Люминесценция в газах. В газах люминесценция происходит как за счет высвечивания дискретных центров, так и за счет рекомбинационного свечения. В газе возможна также сенсибилизованная люминесценция. [c.361]

Люминесценция наблюдается во всех агрегатных состояниях — в газах, в жидкостях и в твердых телах. Например, пары и газы Оа, Sa, J2, N32 и т. д., соли редких земель, соединения бензольного ряда ароматические соединения (нафталин, антрацен и др.), разные виды красителей, неорганические кристаллы с примесями тяжелых металлов (например, ZnS с u lj или с Mn lj), называемые кристаллофосфорами, являются люминесцентными веществами — люминофорами. [c.356]

Условия, необходимые для П. э., реализуются в осп. в конденсиров. средах (в газах взаимодействие частиц при их соударении приводит к уширению спектральных линий). П. э. играет существ, роль для процессов люминесценции. Взаимодействие при П. э, обычно предполагается настолько слабым, что спектры поглощения и люминесценции взаимодействующих частиц практически не меняются, г. е. остаются такими же, что и в отсутствие взаимодействия. В соответствии с законом сохранения энергии П. э. происходит только при условии, что спектры поглощения акцептора и спектры люминесценции донора перекрываются, т. е. в условиях резонанса. Если электронные переходы в доноре и акцепторе разрешены правилами отбора, то П. э. происходит в результате диполь-дипольного взаимодействия. Для этого случая теория П. э. была развита Т. Фёрстером (ТЬ. Роегз1ег, 1948). Она рассматривает процесс П. э. между молекулами в адиабатическом приближении и предполагает, что после переноса происходит быстрая колебат. релаксация в молекуле акцептора, что обеспечивает необратимость П. э. Скорость П. э. (вероятность переноса в единицу времени) выражается ф-лой [c.568]

Чтобы поверхность могла оплавиться, должны выполняться следуюшие два физических условия 1) должно быть аккумулировано достаточно большое количество тепла при высокой температуре и 2) это тепло должно подводиться к расплавляемой поверхности. При адиабатическом сжатии жидкости температура повышается очень незначительно, так как изменение объема относительно мало. Поэтому большая часть энергии накапливается в виде упругих напряжений. Если температура суш,ественно повысится при схлопывании каверны, то она повышается вследствие сжатия газа (или пара), содержащегося в пузырьке, причем, как отмечалось выше, кавитационную люминесценцию можно рассматривать как веский аргумент, подтверждающий значительное повышение температуры газа. Пузырьки заполнены смесью пара окружающей жидкости и газа, предварительно растворенного или захваченного жидкостью. Так как жидкая поверхность схлопывающейся каверны действует как поршень, сжимающий ее содержимое, то давление в поверхностном слое жидкости должно быть по крайней мере таким же высоким, как в газе. Следовательно, накапливаемая энергия будет распределена между этими двумя средами примерно при одном и том же максимальном давлении. [c.420]

СПЕКТРАЛЬНЫЙ АНАЛИЗ — физич. метод опре деления качественного и количественного состава вещества на основе изучения его спектров. В зависимости от характера исследуемых спектров различают С. а. по спектрам иснускапия (э м и с с и о н-н ы й), дающий элементарный состав пробы С. а. по спектрам поглощения в газе, жидкости или твердом тело (а б с о р б ц и о н п ы п), позволяющий определять как элементарный, так и молекулярный состав вещества С. а. по спектрам комбинац. рассеяния света, по спектрам люминесценции С. а. по рентгеновским спектрам. [c.15]

Степень поляризации фотолюминесценции зависит для газов от давления и г°, а для жидкостей — от вязкости и 1°. Если за время возбужденного состояния т молекула не успевает изменить своей ориентировки в пространстве благодаря соударениям, то поляризация будет максимальной наоборот, при наличии большого числа соударений за время т различные возбужденные молекулы повернутся различным образом, и т о. свет фот о-люминесценции будет сильно деполяризован. В жидкостях деполяризация фотолюминесценции обусловлена вращательным броуновским движением, к-рое "тем больше, чем меньше вязкость жидкости. Применение гшнетич. теории газов и теории броуновского движения дает возможность теоретически установить связь наблюдаемой степени поляризации р, максимальной поляризации р , абс. темп-ры Г, вязкости /I и времени т. Т. о. изучение деполяризации фотолюминесценции в газах и жидкостях дает новый метод определения т, приводящий к результатам, согласующимся с цифрами, полученными на основании тушения фотолюминесценции. [c.137]

ИСТОЧНИКИ СВЕТА, генераторы световых радиаций в видимой, ультрафиолетовой и инфракрасной частях спектра. В зависимости от причины, вызывающей излучение радиаций, И. с. разделяются на две основные категории. 1) П е р в и ч н ы е И. с., излучения к-рых есть следствие энергетич. изменений материи за счет превращения в лучистую энергию какого-либо другого вида энер-1 ии (запасов внутриатомной и тепловой энергии вещества, тепловой энергии, выделяющейся при процессах горения и прохождения олектрич. тока через проводник, энергии электромагнитного поля при разряде в газах и энергии химич. превращений). К первичным источникам м. б. отнесены космич. образования, самостоятельно излучающие свет (туманности, звезды, солнце), и все виды искусственных И. с., работающих на принципе теплового излучения и люминесценции при использовании одного из вышеперечисленных видов энергии. 2) В т о р и ч н ы 0 И. с., излучение к-рых есть следствие воздействия лучистой энергии на вещество при отражении света, излучаемого другим источником, или его рассеянии на поверхности тел или в мутных средах, а также превращения лучистой энергии при ее поглощении ва счет процессов, связанных с возбуждением атома путем фотолюмипесценции (см. Люминесценция). Характерной [c.242]

По видам излучения И. с. разделяются на два класса 1) И. с. температурного, или калорического, излучения, в к-рых излучение света есть следствие нагревания светящегося тела до высокой темп-ры. В зависимости от рода излучающего тела этот класс И. с. может быть разделен на 3 группы а) И. с. черного излучения, б) И. с. серого излучения, в) И. с. избирательного (или селективного) излучения. Основой теории излучения И. с. этого класса являются законы излучения черного тела (законы Планка, Вина и закон Стефана-Больцмана, см. Излучение) и общим законом для всех трех групп, объединяющим излучения нечерных тел с черным излучением, — закон Кирхгофа. 2) И. с. люминесцирующего излучения, работающие на принципе одного из видов люминесценции, процесса, связанного с излучением света путем возбуждения атомов за счет какого-либо вида энергии, непосредственно воздействующего на вещество. Из различных видов люминесценции в И. с., используемых на практике, наиболее применима электролюминесценция (светящийся разряд в газах) кроме того в природе встречаются явления, связанные с хемилюминесценцией, или выделением лучистой энергии ва счет энергии химич. превращений (свечение медленного окисления — свечение живых организмов). Класс люминесцирующих И. с. является по преимуще ству классом И. с. холодно I о свечения. Повышение темп-ры, имеющее место при работе подобных И. с., служит побочным фактором, не участвующим активно п процессе излучения радиаций. В нек-рых случаях однако наряду с процессом люминесценции зыделение тепла при работе И. с. достигает таких размеров, что излучение может иметь смешанный характер к подобным И. с. например м. б. отнесены лампы с вольтовой дугой (см.), обладающие лю-минесцирующим свечением дуги и темп-рным излучением раскаленных электродов теория люминесцирующего свечения тесно связана с теорией строения атома и теорией спектров. Электролюминесцирующие И. с. могут быть разделены на группы в зависимости от рода газового разряда (дуговой, тлеющий, без-электродный) и в зависимости от характера излучающей среды (пары металлов, перманентный газ). [c.242]

Наряду с полезным сигналом на фотоприемник попадает также фоновое излучение. Оно обусловлено оптическим излучением, существующим в атмосфере в полосе приемника (например, излучение Солнца), и рассеянным излучением зондирующего лазерного импульса на частоте зондирования (аэрозольное и рэлеев-ское рассеяние) и частоте приема. Последний, практически неустранимый фоновый сигнал, может быть обусловлен одно- или мно-гофотонной люминесценцией или комбинационным рассеянием в газах атмосферы (включая как основные — азот и кислород, так и малые — в первую очередь водяной пар — компоненты атмосферы), а также свечением аэрозоля, нагретого мощным лазерным излучением. Оцененная из самых общих соображений пороговая концентрационная чувствительность флуоресцентного спектрального анализа газовых составляющих, для которых do/dQ 10 mV p, ограниченная оптической помехой из-за неконтролируемой люминесценции, может достигать уровня 1 ppt. [c.150]

В люминесцирующих И. о. и. используется люминесценция газов или ТВ. тел (кристаллофосфо-ров), возбуждаемая электрич. полем, напр, при прохождении через них электрич. тока. Электрические разряды в газах используются в разнообразных газоразрядных И. о. п., к-рые различаются в зависимости от вида газового разряда (дуговой, искровой, тлеющий, безэлектродный), хар-ра излучающей среды (газы, пары металлов), режима работы (непрерывный, импульсный). [c.236]

Для многих веществ (главным образом жидкостей и газов) затухание идет настолько быстро, что свечение практически прекращается одновременно с прекращением освещения. Такой тип люминесценции обычно носит название флуоресценции. Наблюдение флуоресценции требует, следовательно, непрерывного освещения. В других случаях (твердые тела) послесвечение происходит в течение большего или меньшего промежутка времени, от вид люминесцен- [c.756]

Люминесценция может возникать у веществ, находящихся в газообразном, жидком и твердом состояниях. Так, люминесцируют разреженные пары и газы. Люминесцетной способностью обладают чистые жидкости, растворы ряда неорганических солей и органических соединений, а также многие молекулярные кристаллы. Кроме того, обширный класс люминесцирующих веществ составляют сложные неорганические кристаллические вещества кристал-лофосфдры. Они образуются при совместной прокалке основного вещества (например, сернистых соединений металлов второй группы ZnS dS и др.), небольших количеств активатора (ионы тяжелых металлов Ag, u, Mn и др.), а также плавней (легкоплавкие соли Na l, K l и др). [c.169]

ФАКТОР <есть причина, движущая сила какого-либо процесса, явления, определяющая его характер или отдельные его черты магнитного расщепления — множитель в формуле для расщепления уровней энергии, определяющий величину расщепления, выраженный в единицах магнетона Бора размагничивающий— коэффициент пропорциональности между напряженностью размагничивающего магнитного поля образца и его намагниченностью структурный—величина, характеризующая способность элементарной ячейки кристалла к когерентному рассеянию рентгеновского излучения, гамма-излучения и нейтронов в зависимости от внутреннего строения ячейки) ФЕРРИМАГНЕТИЗМ—состояние кристаллического вещества, при котором магнитные моменты ионов, входящих в его состав, образуют две или большее число подсистем (магнитных подрещеток) ФЕРРОМАГНЕТИЗМ—состояние кристаллического вещества, при котором магнитные моменты атомов или ионов самопроизвольно ориентированы параллельно друг другу ФИЛЬТРАЦИЯ—движение жидкости или газа через пористую среду ФЛУКТУАЦИЯ <есть случайное отклонение значения физической величины от ее среднего значения, обусловленное прерывностью материи и тепловым движением частиц абсолютная — величина, равная корню квадратному из квадратичной флуктуации квадратичная 01ли дисперсия) равна среднему значению квадрата отклонения величины от ее среднего значения относительная равна отношению абсолютной флуктуации к среднему значению физической величины) ФЛУОРЕСЦЕНЦИЯ — люминесценция, быстро затухающая после прекращения действия возбудителя свечения ФОРМУЛА (барометрическая — соотношение, определяющее зависимость давления или плотности газа от высоты в ноле силы тяжести Больнмаиа показывает связь между энтропией системы и термодинамической вероятностью ее состояния Вина устанавливает зависимость испускательной способности абсолютно черного тела от его частоты в третьей степени и неизвестной функции отношения частоты к температуре) [c.292]

ФОСФОРЕСЦЕНЦИЯ — люминесценция, продолжающаяся значительное время после прекращения ее возбуждения ФОТО ДЕЛЕНИЕ — деление атомного ядра гамма-квантами ФОТОДИССОЦИАЦИЯ—разложение под действием света сложных молекул на более простые ФОТОИОНИЗАЦИЯ — процесс ионизации атомов и молекул газов под действием электромагнитного излучения ФОТОКАТОД — холодный катод фотоэлектронных приборов, испускающий в вакуум электроны под действием оптического излучения ФОТОЛИЗ— разложение под действием света твердых, жидких и газообразных веществ ФОТОЛЮМИНЕСЦЕНЦИЯ—люминесценция, возникающая под действием света ФОТОМЕТРИЯ— раздел физической оптики, в котором рассматриваются энергетические характеристики оптического излучения в процессах его испускания, распространения и взаимодействия с веществом ФОТОПРОВОДИМОСТЬ изменение электрической проводимости полупроводника под действием света ФОТОРЕЗИСТОР — полупроводниковый фотоэлемент, изменяющий свою электрическую проводимость под действием электромагнитного излучения ФОТОРОЖ-ДБНИЕ — процесс образования частиц на атомных ядрах и нуклонах под действием гамма-квантов высокой энергии ФОТОУПРУГОСТЬ — возникновение оптической анизотропии и связанного с ней двойного лучепреломления в первоначально оптически изотропных телах при их деформации [c.293]

Сосуществование свободных и автолокализованных экситопов обнаружено в ряде веществ (иодиды щелочных металлов [.3], отвердевшие инертные газы [51 и др.) по одновременному присутствию в спектре люминесценции Двух типов собственного свечения. [c.16]

Т. к. при А. л. в световую энергию переходит энергия теплового движения атомов, происходит охлаждение вещества (эффект оптич. охлаждения). Этот эффект становится существенным в разреженном газе при возбуждении фотолюминесценции лазерным излучением с Частотой, соответствующей д,т1инповолновой части доплеровского контура спектральной линии поглощения, Такие кванты благодаря эффекту Доплера будут поглощаться атомами, летящими навстречу лучу света при этом атомы получают имнульс квантов и тормозятся. При люминесценции эти атомы испускают кванты с частотой, соответствующей центру доплеровского контура линии, т. е. с большей энергией, чем кванты возбуждающего света. С помощью оптич. охлаждения за счёт А. л, можно понизить кииетич, энергию отд. ионов до величин, соответствующих те.чпературам до 10-4v [3]. [c.108]

Другая теория [16, 42] основывается на рассмотренной выше кинетике захлопывающейся кавитационной полости. Поскольку при захлопывании пузырька происходит сильное нагревание газа внутри пузырька, газ в результате нагрева начинает излучать свет в широком диапазоне частот. При Т = 9000° К максимум излучения абсолютно черного тела должен приходиться на 1 3220 А, чем может быть объяснено наблюдающееся голубое (с максимумом в ультрафиолетовой области спектра) свечение звуковой люминесценции. Помимо этого в [36, 38] было экспериментально показано, что вспышка люминесценции происходит в фазе захлопывания кавитационного пузырька. Это также подтверждает термический характер звуковой люминесценции. Есть, однако, эконериментальные данные, которые не согласуются с термической гипотезой звуковой люминесценции (см. юбзор [2]). [c.281]

Существенная роль V-центров в явлениях люминесценции подтверждается также данными о влиянии некоторых газов на ультрафиолетовое и видимое свечение щелочно-галоидных кристаллов. Были исследованы кристаллы КС1, содержащие примеси кислорода, и кристаллы Na I, прогретые в атмосфере азота либо хлора при 600—700°С. Первые были получены из расплавов K I-I-K2O либо K I-I-KNO3. Полученные результаты заключаются в следующем [131]. [c.145]

Данные рис. 5 цоказывают наличие трех основных экситонных фаз в кремнии. Здесь представлена температурная зависимость спектров излучения люминесценции, исходящего из деформационной потенциальной ямы. При самых высоких температурах (верхняя кривая) в кристалле существуют главным образом свободные экситоны. Их спектр люминесценции имеет температурное уширение. При понижении температуры возникают экеитонные молекулы. И наконец, при самых низких температурах появляется единственный широкий максимум, сдвинутый в сторону еще более низких энергий. Этот максимум отвечает фазе электрон-дырочной жидкости. Она характеризуется энергиями связи порядка I мэВ относительно распада на свободные экситоны и энергией Ферми (рассчитанной по ширине максимума) около 10 мэВ. Убедительным свидетельством в пользу существования перехода газ — жидкость явилось измерение зависимости объема газа в потенциальной яме (вычисленного по площади светлого пятна на рис. 1) от температуры при ее понижении одновременно с появлением максиму-мау отвечающего, электрон-дырочной жидкости на рис. 5, происходило резкое сокращение объеМа. [c.145]

Ранее предполагалось, что электрохимические эффекты могут быть либо единственной причиной, либо одной из причин кавитационного разрушения. Известно, что при определенных условиях область кавитацни может излучать свет (разд. 4.12), и некоторые исследователи предполагали, что это происходит благодаря электрическому эффекту, хотя исследования Хиклинга [24] и Ярмана [28] свидетельствуют, что люминесценция связана в первую очередь с очень высокими температурами газа, пара и следов примесей в схлопывающейся пузырьке. Свечение наблюдалось при возникновении кавитации как в вибрационных установках [28, 29, 51], так и в гидродинамических трубах [30]. Однако в первом случае оно легко обнаруживается невооруженным глазом, а во втором требуется сложная аппаратура. Свечение наблюдалось также и в натурных условиях при кавитационных течениях, происходящих с большим выде- [c.418]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...