Энергия гамма-перехода

Изомерные переходы могут происходить как путем гамма-излучения, так и путем внутренней конверсии, когда энергия возбуждения передается одному из электронов окружающей ядро электронной оболочки. Вырванный в результате внутренней конверсии электрон (конверсионный) обладает энергией меньшей энергии гамма-кванта на величину энергии связи электрона в том слое, из которого он вырван. На место вырванного электрона переходит один из электронов, находящийся на более удаленной орбите, что приводит к излучению рентгеновских лучей, характеризующих строение данного атома. [c.61]

В последние годы важную роль в исследовании свойств твердых тел сыграли методы, основанные на использовании гамма-лучей, испускаемых ядрами кристалла. Такие методы особенно полезны в том случае, когда линии излучения гамма-квантов имеют чрезвычайно малую ширину, т. е. когда энергия излучаемого гамма-кванта с очень большой точностью равна разности уровней, между которыми происходит соответствующий ядерный переход. Тогда сли ядро-излучатель находится в кристаллическом окружении, отличающемся от кристаллического окружения ядра-детектора, то разность соответствующих уровней этих ядер может отличаться настолько, что гамма-квант не будет поглощаться. Однако движение детектора по отношению к излучателю (скажем, со скоростью граммофонной пластинки) может вызвать допплеровский сдвиг энергии гамма-кванта, достаточный для того, чтобы он поглотился. Измеряя величину этой скорости, можно с очень высокой точностью сравнивать кристаллическое окружение в кристаллах. [c.475]

В результате неупругого рассеяния нейтронов на ядрах может возникать гамма-излучение. Доля энергии этих процессов может составлять до i20 % всей передаваемой энергии. Тепловые нейтроны в отличие от быстрых не могут образовывать вторичные заряженные частицы с высокими значениями Z-д. Энергия тепловых нейтронов часто не превышает энергии связи атомов в молекулах водородсодержащих соединений. Однако эти нейтроны могут вызывать возбуждение атома, а также возбуждать колебательные переходы в молекулах, что приводит к разогреву вещества. Кроме того, тепловые нейтроны могут поглощаться некоторыми ядрами с образованием радиоактивных продуктов. Однако ядра атомов, которые в основном составляют живую ткань, имеют небольшие сечения поглощения нейтронов. [c.336]

Само ядро элемента в процессе распада возбуждается и переход его в устойчивое энергетическое состояние сопровождается выделением избытка энергии в виде гамма-излучения. [c.61]

Изомерный переход. Гамма-лучи испускаются также в том случае, если происходит так называемый изомерный переход, т. е. когда возбужденное (изомерное) ядро переходит в состояние с меньшей энергией или в основное, не возбужденное состояние, в устойчивый изомер. [c.61]

РАЗРЯД (искровой имеет вид прерывистых зигзагообразных разветвляющихся нитей, быстро прекращающихся после пробоя разрядного промежутка уменьшения напряжения, вызванного самим разрядом кистевой относится к разновидности коронного разряда, сопровождающегося появлением искр вблизи острия коронный — высоковольтный самостоятельный разряд, возникающий в резко неоднородном электрическом поле вблизи электродов с большой кривизной поверхности (острие, проволока) лавинный электрический разряд в газе, в котором возникающие при ионизации электроны сами производят дальнейшую ионизацию несамостоятельный— газовый разряд, существующий при ионизации газа внешним ионизатором самостоятельный не требует для своего поддержания внешнего ионизатора тлеющий происходит самостоятельно в газе при низкой температуре катода, сравнительно малой плотности тока и пониженном по сравнению с атмосферным давлении газа электрический — прохождение электрического тока через вещество, сопровождающееся изменением состояния вещества под действием электрического поля) РАЗУПРОЧНЕНИЕ — понижение прочности и повышение пластичности предварительно упрочненных материалов, РАКЕТОДИНАМИКА — наука о движении летательных аппаратов, снабженных реактивными двигателями РАСПАД радиоактивный (альфа состоит в испускании тяжелыми ядрами некоторых химических элементов альфа-частиц бета обозначает три типа ядерных превращений электронный и позитронный распады, а также электронный захват гамма является жестким электромагнитным излучением, энергия которого испускается при переходах ядер из возбужденных энергетических состояний в основное или менее возбужденное состояние, а также при ядерных реакциях) РАСПЫЛЕНИЕ катодное — разрушение твердых тел при [c.269]

В этом случае переход с испусканием одного -кванта строго запрещён правилами отбора по угл. моменту (угл. момент у-кванта не может быть равен 0) и снятие возбуждения ядра идёт либо путём К, в,, или же излучением одновременно двух 7-квантов с суммарной энергией (см- Гамма-излучение). [c.436]

Взаимодействие ионизирующих излучений с веществом. При взаимодействии с веществом рентгеновского и гамма-излучений наибольшее значение имеют три процесса фотоэлектрическое поглощение, комптоновское рассеяние излучения и образование пар электрон-позитрон. Фотоэлектрическое поглощение происходит при передаче энергии Y-кванта орбитальному электрону атома вещества. В результате этот электрон переходит на обо- [c.96]

При бета-распаде кобальт-60 превращается в никель-60, однако вновь образованное ядро никеля будет находиться в возбужденном состоянии. Переход ядра никеля из возбужденного состояния в нормальное (основное), при котором понижается общая энергия ядра, происходит в две ступени при первом переходе энергия возбуждения уменьшается за счет испускания гамма-кванта с энергией [c.207]

Мэе, и при втором переходе излучается гамма-квант с энергией 1,33 Мэе. Процесс распада радиоактивного кобальта. можно записать в следующем виде [c.207]

Эффект Мессбауэра (ядерный гамма резонанс)состоит в резонансном поглощении 7-квантов без отдачи. При облучении твердого тела у-квантами атомное ядро может возбуждаться, т.е. переходить в состояние с большей внутренней энергией. Основные параметры Мессбауэровских спектров зависят от межатомного расстояния, т.е. колебания атомов относительно положения равновесия в кристаллах зависит от напряжений. Площадь спектральных линий уменьшается с увеличением напряжений сжатия. Для получения Мессбауэровских спектров используют Мессбауэровские спектрометры, в которых в качестве источников у-квантов применяют радиоактивные изотопы. Методом ядерного гамма резонанса можно исследовать плоское напряженное состояние с усреднением напряжений по глубине слоя 5...20 мкм. Точность самого метода оценивается авторами величиной (0,05...1,25)МПа [18], однако с учетом суммарных погрешностей измерений и усреднения по глубине его точность может находиться в пределах 20 МПа. [c.73]

Широкая гамма мощных лазеров. Любая молекула состоит из некоторого числа атомов (например, 2 у азота, 3 у углекислого газа), каждый из которых состоит в свою очередь из ядра и электронов. Эта система обладает дискретными уровнями энергии, соответствующими как движению ядер, так и движению электронов. Существуют молекулярные лазеры, использующие оба эти класса уровней, но их действие и способы возбуждения существенно разнятся. Действительно, длины волн, соответствующие переходам между ядер-ными уровнями, заключены в интервале 2,5—400 микрон, тогда как излучение при переходах между электронными уровнями дает длину волны от ближнего инфракрасного света (1 микрон) до дальнего ультрафиолета (<1200 ангстрем). Мы будем говорить сначала о лазере первого типа, единственном, заслужившем к настоящему времени имя мощного лазера. Второй тип будет рассматриваться при обсуждении коротковолновых лазеров. [c.36]

Причиной И. я. является ослабление вероятности испускания у-кваптов из возбуждённого состояния (см. Гамма-излучение). Обычно это происходит, когда небольшая энергия перехода сочетается с болЕлпон разностью значений моментов кол-ва движения I (угл. моментов) нач. а конечного состояний. Чем выше мультипольпость и чем меньше энергия Йо) перехода, тем меньше вероятность у-перехода. В нек-рых случаях ослабление вероятности испускания у-кваптов объясняется более сложными структурными особенностями состояний ядра, между к-ры.мн происходит переход (разное строение ядра, в изомерном и пий еле-жащем состоянии). [c.116]

В результате взаимодействия ускоренных во вспышках протонов, а-часгац и более тяжёлых ядер с веществом солнечной атмосферы происходят возбуждение ядервых уровней, расщепление ядер, генерация новых элементов и изотопов (нуклидов). Возбуждённые ядра быстро излучают избыток энергии и переходят в оси. состояние. При этом каждый изотоп излучает свой характерный у-квант (см. Гамма-излучение). Наиб, важные с астрофиз. точки зрения линии 6,13 МэВ ( О) 4,44 МзВ( С) 2,31 МэВ ( Н) 1,78 МэВ ( 31) 1,63 МэВ ( N6) 1,37 Мэв ( Mg) 1,24 МэВ и 0,85 МэВ ( Ке). Эти линии образуются путём прямого возбуждения указанных ядер. Кроме того, имеются аильные линии 0,48 МэВ ( Ы) и 0,43 МэВ ( Ве), к-рыё образуются в реакциях синтеза Не (а, р) Ы и Не (а, п) Ве. Вре- [c.597]

Явление, аналогичное выстрелу пушки, наблюдается в микромире. Ядра некоторых радиоактивных элементов (например, изотоп железа геРе), переходя из возбужденного состояния в невозбужденное, излучают квант ( снаряд ) очень большой частоты (гамма-квант). Энергия перехода U делится между ядром и квантом света подобно тому, как энергия взрывчатки распределяется между снарядом и пушкой. Вследствие явления отдачи энергия гамма-кванта будет меньше энергии перехода U. Это подтверждается экспериментами, проводимыми со свободными ядрами, т. е. ядрами, не входящими в состав твердых тел или больших молекул. Сравнительно недавно (в 1960 г.) немецкий физик Мёссбауэр показал, что ядра могут излучать гамма-кванты без отдачи. При этом вся энергия перехода ядра из возбужденного в невозбужденное состояние передается только гамма-фотону (это явление получило название эффекта Мёсс-бауэра). Излучение без отдачи возможно для ядер, входящих в крупные молекулы или твердые тела. В этих условиях излучающее ядро крепко связано с другими ядрами молекулы или твердого тела и образует с ними по существу одно тело, масса которого в сравнении с массой гамма-фотона очень велика. В этих условиях энергия гамма-фотона практически равна энергии перехода ядра из возбужденного в невозбужденное состояние. [c.171]

Другому полюсу электромагнитного спектра соответствует мес сбауэровская спектроскопия - резонансный процесс, заключающийся в поглощении атомным ядром гамма-излучения д энергией порядка 108 кДж/моль (1 МэВ). Точная энергия такого перехода зависит от ближайшего химического окружения данного ядра, так что этот мето/ дает информацию о химических связях, а также о присутствии или отсутствии конкретных ядер. [c.90]

Гамма-излучение при неупругом рассеянии нейтронов. Составное ядро в возбужденном состоянии, образующееся при поглощении нейтрона, может избавиться от энергии возбул<-дения не только высвечиванием у-кванта (радиационный захват), но и испусканием нейтрона с последующим выходом одного или нескольких у-квантов. Этот процессе пороговый, поскольку кинетическая энергия нейтрона (в системе центра инерции) должна быть достаточной для возбуж.дения ядра по меньшей мере до первого уровня выше основного состояния. Отсюда также следует, что максимальная энергия у-кванта меньше или равна энергии нейтрона, претерпевшего неупругое рассеяние. Как только энергия нейтрона становится больше энергии нескольких уровней возбуждения, переход в основное состояние часто происходит через каскадный процесс, при этом энергия одного у-кванта не равна энергии, потерянной нейтроном. [c.30]

Гамма-квант — фотон большой энергш (обычно вьпие 100 кэВ). Гамма-кванты возштеают при квантовых переходах в атомных ядрах и некоторых превращениях элеметарных частиц, тормозном излучении электронов высоких энергий. [c.222]

Различные виды фотонного излучения имеют единую электромагнитную природу и отличаются только энергией фотонов, а следовательно, и частотой излучения [см. уравнение (5.21)]. Спектр электромагнитных излучений представлен на рис. 14.1. Фотоны самых высоких энергии составляют гамма-излучение. На противоположном конце энергетического спектра находится радиоволновое излучение. Все виды фотонов возникают в результате ускорения электрических зарядов. В случае гамма-излучения это — заряды частиц, составляющих атомное ядро. Поскольку по атомной шкале энергия связи нуклонов в ядре очень велика, внутриядерные колебания приводят к возникновению фотонов высоких энергий. Электроны, которые находятся на окружающих ядро атома оболочках, также могут порождать фотоны. При переходах электронов во внутренних оболочках, где энергии связи ве- лнки, возникает рентгеновское излучение. Колебания валентных электронов приводят к возникновению фотонов ультрафиолетового (УФ), видимого или инфракрасного (ИК) излучения. Ускорения зарядов в электрических цепях или электрические разряды в атмосфере служат источником фотонов еще более низких энергий — радиоволнового излучения, кото- [c.333]

ПОГЛОЩЕНИЕ [резонансное гамма-излучения — поглощение гамма-квантов (фотонов) атомными ядрами, обусловленное переходами ядер в возбужденное состояние света < — явление уменьшения энергии световой волны при ее распространении в веществе, происходящее вследствие преобразования энергии волны во внутреннюю энергию вещества или энергию вторичного излучения резонансное — поглощение света с частицами, соответствующими переходу атомов поглощающей среды из основного состояния в возбужденное) ] ПОЛЗУЧЕСТЬ - медленная непрерывная пластическая деформация материала под действием небольших напряжений (и особенно при высоких температурах) ПОЛИМОРФИЗМ — способность некоторых веществ существовать в нескольких состояниях с различной атомной кристаллической структурой ПОЛУПРОВОДНИК (есть вещество, обладающее электронной проводимостью, промежуточной между металлами и диэлектриками и возрастающей при увеличении температуры вырожденный имеет большую концентрацию носителей тока компенсированнын содержит одновременно лонор ,1 и ак- [c.260]

Гамма-излучением называется хесткое элсктромагнптное излучение, энергия которого высвобождается при переходах ядер из возбужденного в основное или в менее воз-буждеииое состояние, а также при ядерных реакциях. [c.111]

Если излучающее ядро вместе с твердым телом, в которое оно входит, движется с некоторой скоростью V, то энергия излученного гамма-фотона вследствие эффекта Допплера будет больше энергии перехода U, если излучение произошло в сторону движения, и меньше U, если фотон испущен против движения тела. Измеряя энергию фотонов и зная, какими ядрами они испускаются, т. е. зная U, можно довольно точно определить скорость движения тела. И наоборот, по заданной скорости дсижепия тела, измеряя энергию фотоиа, можно определить энергию перехода U ядра из возбужденного в невозбужденное состояние. Так познают особенности строения самих ядер. [c.172]

Во-первых, на два-три порядка повышается чувствительность метода. Это связано с увеличением эффективности регистрации гамма-квантов и с улучшением отношения полезного сигнала к фону, поскольку при расчете учитывается только та часть фона, которая соответствует энергии излучения в области фотопика гамма-линии интересующего нас радиоизотопа. В результате максимальная чувствительность метода для 70—80 элементов, облучен- ных в потоке нейтронов 10 н см -сек, достигает Ю" —10 г, а в от дельных случаях, при использовании радиоизотопов без носителя 10 г. В частности, в случае платины удается зафиксировать переход в раствор 1 -Ю" г металла. В случае железа и хрома чувстви- [c.94]

Работами В. Д. Кучина, проверенными на пробое шелочно-галогенидных кристаллов на весьма коротких импульсах, установлена следующая картина разрушения диэлектрика при электрическом пробое. Предразрядный ток через диэлектрик образует магнитное поле, электродинамические воздействия которого вызывают сжатие тока (иинч-эффект) в тонкий шнур при этом возникает радиальное электрическое поле с напряженностью в сотни кВ/м, которое вынуждает ионы двигаться в радиальном направлении. Ионы набирают энергию до 500 э - В, большая часть которой переходит в тепло. Тем пература в шнуре сильно возрастает (до десятков тысяч кельвинов), что вызывает плавление и испарение диэлектрика. Достигнув максимального значения, ток через диэлектрик уменьшается, что связано с расширением шнура затем следует новое сжатие, и пульсации плазменного ядра с радиальной скоростью порядка 10 м/с повторяются неоколько раз до полного пробоя. В моменты наибольшего сжатия шнура плотность тока на оси шнура на несколько порядков превосходит среднюю плотность тока, имеющую значение порядка нескольких ТА/м . Сжатие шнура сопровождается видимым, рентгеновским и гамма-излучением. [c.221]

Молекулы, поглощая кванты света с энергией E = hv, возбуждаются, и при обратном переходе из возбуждепного состояния в нормальное яе могут отдать большую энергию, чем поглощенная, так как часть энергии при поглощении теряется, например, превращаясь в тепло. Уменьшение излучаемой энергии при фотолюминесценции может происходить за счет уменьшения частоты колебаний V. Следовательно, частота излучаемого света пр1 переходе молекулы из возбужденного состоя ния в нормальное будет всегда меньше часто ты возбуждаемого света. Вот почему при воз буждеН Ни молекул вещества, например, рент Геновыми и гамма-лучами или ультрафиоле товым невидимы излучением молекулы испускают видимый свет — люминесцируют частота этого света иногда во много раз меньше частоты возбуждаемых колебаний, [c.60]

Церий-144, распадаясь, излучает гамма-лучи с энергией квантов 0,034 0,054 0,081 0,1 и 0,134 Мэв. Период полураспада церия-144 составляет 284 дня. В результате распада церий-144 переходит в нестабильный изотоп празеодим-144 с периодом полураспада 17,5 мин. При распаде празеодима-144 85% ядер испускают бета-частицы с максимальной энергией 2,965 Мэв и 127о ядер испускают бета-частицы с максимальной энергией [c.211]

Мэв,, 3% испускают бета-частицы с энергией 0,605 Мэв и превращается в изотоп неодим-144, находящийся в возбужденном состоянии при переходе его в стабильное со-сгоянйе излучаются гамма-лучи с энергией 0,695 1,489 и 2,185 Мэв. Однако интенсивность последних трех жестких линий излучения значительно меньше интенсивности мягкого излучения, образующегося при непосред-ствен1изм распаде основного изотопа церия-144. [c.211]

Люминесценция веществ, вызываемая рентгеновыми или гамма-лучами, непосредственно возбуждается электронами, освобожденными первичными квантами ионизирующего излучения. Следовательно, при прохождении рентгеновых или гамма-лучей через слой люминесцирующего вещества часть энергии излучения, поглощаясь в нем, переходит в энергию электронов, часть энергии электронов в свою очередь переходит в световую энергию люминесценции. [c.223]

Для приборов, основанных на фотоэлектрических эффектах, характерен непосредственный переход лучистой энергии фотонов в энергию освобождаемых электронов. Поскольку природа гаммы явлений, сопровождающих такое превращение, значительно отличается от природы лучистого теплообмена, приемники этой группы мало используются для теплометрических измерений. Главным их недостатком является большая спектральная неоднородность чувствительности. [c.25]

Альфа-, бета- и гамма-спектроскопия, пер. с англ., в. 1, М., 1969 Экспериментальная ядерная физика, пер. с англ., т. 1, М., 1955. См. также лит. при ст. Ядро атомное, Радиоактивность. Е. М. Лейкин. ГАММА-КВАНТ (7), фотон большой энергии (обычно выше 100 кэВ). Г.-к. возникают, напр., при квант, переходах в ат. ядрах, нек-рых превращениях элем, ч-ц, тормозном и синхро-тронном излучении эл-нов высокой энергии. [c.108]

КОНВЕРСИЯ ВНУТРЕННЯЯ гамма-излучения, явление, при к-ром энергия, высвобождаемая при эл.-магн. переходе возбуждённого ат. ядра в состояние с меньшей энергией, передаётся непосредственно одному из эл-нов того же атома. При этом испускается т. н. конверсионный электрон. Эл-ны могут быть выбиты с разл. оболочек атома, и соответственно различают К-, Ь-, М- и т. д. эл-ны. Энергия эл-на рввна разности энергии конвертированного яд. перехода и энергии связи электрона оболочки (небольшая доля энергии — сотые или тысячные доли % — передаётся конечному атому вследствие неизбежного эффекта отдачи ). [c.308]

РЕЗОНАНСНОЕ, ПОГЛОЩЕНИЕ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ, избирательное поглощение у-квантов атомными ядрами, обусловленное квантовыми переходами ядер в возбуждённое состояние. При облучении в-ва у-квантами наряду с обычными процессами вз-ствия с в-вом (см. г амма-излучение) возможно р. п. г.-и., когда у-квант исчезает, а ядро возбуждается. Для Р. п. г.-и. необходимо, чтобы энергия 7-кванта равнялась разности внутр. энергий ядра в возбуждённом и основном состояниях. Это условие как будто бы должно автоматически удовлетворяться, если излучающее и поглощающее ядра одинаковы. Однако квант с энергией 8(со — частота излучения) обладает импульсом р = 1ьа>1с. В соответствии с законом сохранения импульса, при излучении или поглощении у-кванта ядром последнее воспринимает этот импульс — испытывает отдачу. Свободное покоящееся ядро массы М, получив импульс, приобретает кинетическую энергию Аё=р 12М=Р(иЧ2Мс . Такая же энергия Аё отбирается у ядра при испускании. При этом линии испускания и поглощения оказываются смещёнными друг относительно друга на величину 2Д % значительно превосходящую ширину линии у-излучения. В результате Р. п. г.-и. не наблюдается. Для наблюдения Р. п. г.-и. искусственно увеличивают перекрытие линий испускания и поглощения. Для этого используют сдвиг линий за счёт Доплера эффекта при встречном движении излучающего и поглощающего ядер. Необходимая скорость (сотни м/с) сообщается либо перемещением источника или поглотителя, либо за счёт отдачи, испытываемой ядром при а- или Р-распадах, предшествующих излучению у-кванта, либо нагревани- [c.630]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...