Фоновый ток

Вакуумный преобразователь ГТИ-6, смонтированный на фланце, предпочтительно размещать в высоковакуумной части системы, обдуваемой снаружи пробным газом. При таком расположении преобразователя увеличивается чувствительность, поскольку повышается стабильность температуры эмиттера (колебания форвакуумного давления обусловливают нестабильность этой температуры) и, соответственно, фонового тока. Исключаются эффекты сорбции фреона в переходных коммуникациях и снижается степень загрязнения преобразователя. [c.194]

N =. (If -Iф)/Iд, где 1ф — фоновый. ток на кольце, вызванный неосновной реакцией. [c.135]

В усилителе предусмотрена возможность отсчета малых изменений сигнала лри больших значениях фонового тока гелия с помощью схемы компенсации, состоящей из источника постоянного напряжения и потенциометра, с которого компенсирующее напряжение подается навстречу напряжению индицируемого сигнала. [c.206]

Нижний предел измерения ионизационных манометров ограничен фоновым током, вызванным мягким рентгеновским излучением анода и фотоэлектронной эмиссией коллектора. Следует отметить, что образцовые приборы, используемые для измерения малых абсолютных давлений, принято называть манометрами, тогда как промышленные приборы называют вакуумметрами. Последнее название, хотя оно и является общепринятым, нельзя считать правильным. [c.113]

Представленные в сборнике результаты расчета влияния излучения посторонних источников при тепловых методах контроля и экспериментальные данные по чувствительности приемников излучения в зависимости от температуры среды и фоновой засветки позволяют учесть влияние излучения посторонних источников при измерении температуры, когда их интенсивность в несколько раз превышает полезный сигнал. Даны результаты исследования по оптимизации магнитных свойств и кристаллической структуры железо-кобальтовых сплавов, используемых в качестве материалов для полюсных наконечников в электромагнитах с высокой однородностью поля. Рассчитана оптимальная конфигурация проводников с током для коррекции поля в электромагнитах радиоспектрометров ядерного магнитного резонанса, показана возможность изготовления системы коррекции в виде плоских проводников с током. [c.4]

По мере увеличения концентрации хромата потенциал стали все больше смещается в положительную сторону, а поляризуемость электрода возрастает. При концентрации хромата, равной [Половине концентрации агрессивного иона (0,5 н.), ток в области пассивного состояния электрода падает до 10 мкА/см что примерно на порядок ниже тока пассивации в фоновом электролите. Все это указывает на то, что возникшая на поверхности стали защитная пленка отличается меньшей ионной проводимостью, чем пленка, возникающая в фоновом электролите. В ингибированных средах активация поверхности наступает при более отрицательных потенциалах, чем в фоновом электролите. Это, очевидно, связано с тем, что напряженность электрического поля на тех участках, где пленка по каким-либо причинам менее совершенна, достигает большого значения, вследствие чего наступает пробой. [c.162]

Экспериментально реализовать условия массопереноса, когда доставка вещества к электроду происходит только диффузией, можно лишь используя низкие концентрации восстанавливающихся веществ в присутствии большой концентрации фонового электролита. В практически применяемых растворах для осаждения металлов условия чистой диффузии никогда не реализуются. Если концентрация восстанавливающихся ионов достаточно велика, то происходит их перенос под действием электрического поля, скорость которого зависит от заряда иона, абсолютной скорости движения, градиента потенциала и числа переноса, т. е. доли тока, [c.16]

Значения 2 при определении содержания ионов различных металлов с использованием некоторых фоновых растворов приведены в табл. 1. Диффузионный ток связан с концентрацией определяемого иона зависимостью [c.82]

Если функция тока гр задана безотносительно к законам движения жидкости, модель (1.3) является кинематической. Проблема динамической совместимости состоит в том, что гр должна удовлетворять соотношениям, вытекающим из динамических уравнений. По-видимому, первая нетривиальная динамически согласованная и имеющая геофизическое значение двухмерная модель, проявляющая детерминированный хаос, была проанализирована на примере классического вихря Кида [37, 24]. В качестве перспективных для исследования хаотической адвекции класс простых динамически согласованных моделей был предложен на основе концепции фоновых течений, развитых для базовых моделей геофизической гидродинамики в работах [6, 5]. [c.473]

В области очень низких давлений применение измерителя с горячим катодом в известной степени ограничено рентгеновским излучением, возникающим в результате столкновений электронов с сеткой. Коллектор ионов поглощает рентгеновское излучение и испускает фотоэлектроны, которые затем собираются сеткой и дают фоновую составляющую тока электронов сверх ионизационной составляющей, которая зависит от давления газов. Величина фоновой составляющей того же порядка, что и ионизационная при давлении 10 Па. Для уменьшения этого эффекта Ба- [c.337]

Защита от огромного количества фоновых частиц обеспечивалась системой фильтров и коллиматоров, изготовленных из вольфрама, стали, бериллия и полиэтилена. Для калибровки установки в ней было зарегистрировано (при уменьшенном до 1250 А токе в магнитах) 15 000 У/ф-частиц и 1000 ф -частиц. [c.343]

Очистка газа-носителя контролируется фоновым током — нулевой линией самописца если есть дрейф и флуктуация ее после длительной продувки колонки, значит, газ-носитель загрязнен. На рис. 15.2 приведена одна из разновидностей принципиальных схем газового хроматографа с детектором по теплопроводности (катарометром) и самописцем. [c.299]

ФЭУ имеют ряд недостатков нестабильность характеристик во времени, необходимость высоковольтного (до 3 кВ) питания, большие габариты и массы. Когда сцинтилляционный фотоэлектронный детектор используется в токовом режиме, для оценки среднего потока фотонов проникающего излучения измеряется ток с его выхода. На выходе ФЭУ ток имеет значение порядка 10 . .. 10" А. Чтобы надежно измерить токи такого порядка, темновой ток ФЭУ (фоновый ток, измеряемый при отсутствии облучения детектора) должен быть менее 10 " А. [c.108]

Коллектор представляет собой топкую проволоку, к-рая видпа с анода под малым телесным углом. Поэтому па коллектор падает лшпь малая часть рентгетювского из.чу-чения анода, и фоновый ток такого манометра в неск, сот и даже тысяч раз меньше, чем у обычного ноппзац, манометра. Нижний предел измерений прибора 10 —10 -мм рт. ст. [6], [c.468]

Какой-то ток течет через диод даже в отсутствие оптического сигнала. С ним также связан тепловой шум. Хотя этот ток называется темновым темн. его можно считать частью некоторого фототока /фон обусловленного попадающим на диод фоновым излучением. Этот фоновый ток добавляется к току насыщения перехода /(,. Три составляющих обра- [c.324]

Модулируя ионный ток с помощью дополнитч модулирующего элек ро-да — тонкого стержня, расположенного между анодом и коллектором рис. 4, в), удаётся измерять вакуум до 10- 1 мм рт.ст. (10- Па). Подавление фонового тока с коллектора электрич. полем дополнит, электрода (супрессора) в сочетании с модуляцией позволяет измерять ещё более низкие давления. [c.63]

Верх, предел измерения магн. электроразрядных В. 10 —10 i мм рт. ст. (1—10-1 Да) ограничен тем, что в цепь высоковольтного питания включено балластное сопротивление (для предотвращения перерастания разряда в дуговой). Оно ограничивает макс. ток величиной /5 1—2 мА. С ростом давления разрядный ток перестаёт изменяться, когда его величина становится соизмеримой с током /д. Ниж. предел измерений связан с возможностью зажигания й поддержания тлеющего разряда при низких давлениях, а также с фоновым током, создаваемым за счёт автоэлект-ронной эмиссии с участков катода, расположенных рблизи анода (фон 10-11 мм рт. ст.). При В 400 Гс и анодном напряжении f/g 2—3 кВ предельный вакуум составляет 10- — 10- Мм рт. ст. (10- —10-8 Па). Увеличивая разрядный промежуток, повышая до 5—6 кВ и S до 1000 Гс и экранируя катод, можно измерить давление 10-i мм рт. ст, [c.63]

Следует отметить определенные недостатки применения режима накопления заряда в матричных ФПУ. В спектральном диапазоне излучения слабо нагретых тел значительна доля фонового излучения, вызывающего протекание тока во входных цепях, в результате время протекания тока разряда, соответствующего полезному сигналу, сокращается. Большие трудности, возникающие при использовании матричных ФПУ, связаны и с неоднородностью чувствительности их элементов. Дисперсия обнаружительной способности отдельных приемных элементов может составлять 10 % и более, тогда как для обеспечения температурной чувствительности АТ = = 0,1 °С требуется не более нескольких десятых долей процента. Разрабатываются специальные приемы устранения этого недостатка, в частности запоминание и последующее вычитание сигнала, соответствующего равномерному фону. Ведутся работы над проблемой вычитания фонового фототока с помощью дополнительных схем, в частности на основе ПЗС. [c.143]

Чувствительный элемент последних моделей галогенных течеискателей ГТИ-6 и БГТИ-7 представляет собой диод, состоящий из спирального платинового анода, навитого на керамическую трубку, и коаксиального с ним охватывающего платинового коллектора. Прямым накалом анод разогревается до 800... 900 °С. С нагреваемого при этом керамического основания анода испаряются входящие в его состав щелочные металлы. До начала испытаний фиксируется фоновый ионный ток. Возрастание ионного тока в ходе испытаний свидетельствует о поступлении к чувствительному элементу галогеносодержащих веществ, проникших через течи. [c.193]

Только при этом реализуется коррозионная короткозамкнутая гальванопара с неполяризуемым катодом, обеспечивающая максимальную силу коррозионного тока, и возникает локальная коррозия. Если разность потенциалов, характеризующая э. д. с. данной гапьванопары, соизмерима с общим (фоновым) уровнем электрохимической гетерогенности, то жесткая локализация коррозии станет невозможной, и трещина не возникнет. [c.103]

Для выбранного на рис. примера отношение д равно 10. Поляризац. электрич. поле вызывает протекание электронного и ионного токов по фоновой плазме, поддержнваю-пщх квазинейтральность и [c.570]

В том случае, если окисление В из собственной фазы В° и из А,В-сплава происходит обратимо, величина АН может быть измерена и непосредственно в процессе равномерного-анодного растворения. Для получения результатов, не йскаженных протеканием анодных токов, потенциалы В +/В°-и W+/A—В-электродов необходимо сравнивать при одной и той же приэлектродной активности потенциалопределяю1цих ионов В + [см. элемент (3.9)]. Очевидно, что при большой концентрации фонового электролита условие равенства активностей автоматически выполняется, если потенциалы сравниваемых электродов соответствуют одному и тому же току растворения электроположительного компонента из В° и из сплава (оба электрода должны находиться в одних и тех же гидродинамических условиях ). Таким образом, сдвиг потенциала между анодной поляризационной кривой для В° и парциальной анодной поляризационной кривой по компоненту В из сплава равен электродвижущей силе элемента (3.9). [c.115]

На рис. 5.10, г представлены зависимости средней мощности излучения на выходе лазерной системы в суммарном, фоновом и качественном (0реал = 0,35 мрад) пучках от временной расстройки каналов ЗГ и УМ при радиусе кривизны зеркала ЗГ i = 3 см в отсутствие диафрагмы в коллиматоре. Положительные значения At соответствуют опережению, а отрицательные — отставанию сигнала ЗГ по отношению к сигналу УМ. При нулевой расстройке суммарная мощность излучения имеет максимальное значение 33 Вт, при этом на фоновый пучок приходится около 5 Вт ( 15%). При отставании сигнала более чем на 20 НС этот сигнал через УМ не проходит, т. е. активная среда УМ из-за высокой концентрации атомов меди с заселенными метастабильными уровнями становится сильно поглощающей. Когда импульсы излучения ЗГ опережают импульсы УМ больше чем на 20 не, сигнал ЗГ поглощается не полностью, что свидетельствует о частичном заселении метастабильных уровней атомов меди на начальной стадии развития импульса разрядного тока. [c.144]

Определенная степень пассивности титана задавалась потенциалом предварительной выдержки электрода в исходном фоновом растворе. При выбранных потенциалах (0,25 и 0,95 в) титан выдерживался в растворе до установления постоянного значения анодной плотности тока, после чего в раствор вводились ферри- и ферроциа-нид-ноны и электрод быстро поляризовался в анодном или катодном направлении. [c.52]

Свинец в электролите находится в виде солей бор-фтористоводородной кислоты РЬ[(Вр4)г] или фенолсуль-фоновой РЬ(0НСбН450з)2, от концентрации которых зависит допустимая плотность тока. Увеличение концентрации соли свинца в сочетании с перемешиванием электролита позволяет увеличить плотность тока от 0,5— [c.179]

В постоянном магнитном поле с Н р = О эти решения были получены в [7.14]. В [7.13] они были исследованы для случая = О в поле постоянного тока /q, = onst. Это решение интересно тем, что оно может реализоваться в центральной части z -пинча, где нет продольного магнитного поля. Они, возможно, наблюдались в виде светящихся точек на конечной стадии, мощных электрических разрядов в z-пинчах [7.15]. На этой стадии в разряде появляется много тяжелых примесей, которые дают излучение в рентгеновском диапазоне частот. Во многих работах отмечалось, что это излучение выходит не из всего объема, а из отдельных участков очень малых размеров (порядка Го). Чтобы объяснить такое излучение в предположении, что плазма находится в термодинамическом равновесии, приходится допускать, что плотность частиц в светящихся точках на несколько порядков больше плотности твердого тела. Другое объяснение этого явления состоит в следующем. В результате неустойчивости в плазме образуются упомянутые тороидальные вихри размером порядка Го. Захваченные в таких вихрях электроны далеки от термодинамического равновесия. Возможно, что при усилении или затухании такого вихря, сопровождающегося появлением компонента электрического поля вдоль В, происходит образование убегаюшрйх электронов с энергиями, намного превьш1ающими энергию фоновых электронов. Легко видеть, что наличие малого количества таких электронов при столкновениях с тяжелыми примесями может привести к появлению рентгеновского излучения такой же интенсивности, как и в случае плазмы большой плотности с максвелловским распределением по скоростям. [c.175]

Смотреть страницы где упоминается термин Фоновый ток : [c.185] [c.31] [c.553] [c.98] [c.279] [c.468] [c.468] [c.469] [c.469] [c.122] [c.126] [c.131] [c.259] [c.65] [c.586] [c.587] [c.393] [c.430] [c.169] [c.21] [c.144] [c.54]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...