Фотоионизация

После возбуждения разряда ионизация в газе может происходить в основном двумя путями взаимным соударением частиц и поглощением квантов энергии (фотоионизация). [c.39]

Фотоионизация. Атомы и молекулы могут возбуждаться не только при соударениях между собой или с ионами и электронами, но и путем поглощения квантов излучения. Такие кванты в дуге появляются при рекомбинации других сильно возбужденных атомов. [c.45]

Фотоионизация в плотной плазме, видимо, незначительна по сравнению, с термической ионизацией, причем выделить их доли расчетным и опытным путем пока не удается. [c.45]

Фотоионизация. Энергия, необходимая для отрыва электрона от атома или молекулы, может быть передана светом. Ионизация [c.168]

В табл. 18.30 приведены пороговые значения сечения фотоионизации атомов [29]. [c.410]

Сечение фотоионизации атома водорода фотонами, энергия которых много. больше энергии связи электрона в атоме (13,6 эВ), дается следующим выражением [31], см [c.410]

Рис. 18.5. Зависимость сечения фотоионизации атома гелия от длины волны падающего излучения [28]

Информация о потенциале ионизации молекул включена в табл. 19.4. В этом случае минимальная энергия отвечает переходу между нулевыми колебательными уровнями основных электронных состояний молекулы и молекулярного иона и может быть названа адиабатическим потенциалом ионизации молекулы. Основными методами экспериментального определения потенциалов ионизации молекул служат методы электронного удара, фотоионизации и спектроскопического определения предела ридберговских серий в полосатых спектрах молекул. Чтобы дать представление о точности измерения значений /Р для молекул, мы сгруппировали числовые данные по четырем классам точности А — погрешность 1% В— 3% С— 10% и, наконец, D— 30%, в соответствии с оценкой использованного метода их получения. Представленные в табл. 19.4 данные основаны на материале монографий [7,8] и многочисленных журнальных публикациях последнего десятилетия. [c.411]

Таблица 25.18. Энергия основных фотоэлектронных рентгеновских линий (энергия связи) химических элементов (Нч = 1486,6 эВ) и относительное сечение фотоионизации для этих линий. Сечение фотоионизации 1 s-линии натрия принято за единицу [37, 39]

Относительное сечение фотоионизации [c.580]

Особенность рентгеновских спектров поглощения также объясняется фактом связи испускания рентгеновского излучения с внутренними оболочками атома. В результате поглощения рентгеновского кванта атомом может произойти вырывание электрона с одной из внутренних оболочек атома, т. е. процесс фотоионизации. Каждая из полос поглощения соответствует вырыванию электрона из соответствующей оболочки атома. Полоса К (рис. 89) образуется в результате выбивания электрона из самой внутренней оболочки атома-К-обо- [c.294]

Рэлея-Джинса 71 Фосфоресценция 328 Фотоионизация 294 [c.438]

Фойгта для контура линии 485 Фотоионизация 29 [c.640]

Вблизи границы фотоионизации (со—со, <0Jr) [c.195]

Томсона 234 Фотоаппарат 273 Фотоионизация 168 Фотон 301 Фотореэистор 157 Фотохимические процессы 305 [c.365]

Отметим также, что процессы фотоионизации атомов и молекул и процессы пеннинговской и ассоциативной ионизации атомных частиц при столкновениях с возбужденными атомами затронуты в гл. 18. [c.411]

Наиболее распространенные процессы излучения и поглощения света в среде атомных и молекулярных частиц обусловлены переходами между их электронными состояниями и могут быть подразделены на три типа 1) свободно-свободные переходы (тормозное излучение и поглощение света при рассеяние электронов на атомах и ионах, сплошной спектр) 2) связанно-свободные переходы (фотоионизация атомов и молекул и фоторекомбинация электронов на ионах и нейтральных частицах, сплошной спектр) и 3) связанно-связанные (дискретные) переходы (линейчатый спектр атомов и полосатый спектр молекул). [c.794]

Рассмотрим установившееся движение плоской ударной волны навстречу лазерному излучению. Интенсивность лазерного излучения Р считаем постоянной. Газ перед волной неподвижен и характеризуется начальной плотностью частиц Л о- Тепловое излучение плазмы ионизирует слой газа перед фронтом светодетонационной волны. При значениях Го и Л о соответствующих светодетонационному режиму, начальная ионизация газа непосредственно перед фронтом равна aeг<10 . Пробег ионизующих квантов не превышает миллиметра, поэтому в нескольких миллиметрах от фронта газ вообще не ионизован. Температура электронного газа перед фронтом Те определяется равновесием между поглощением лазерного излучения и потерями энергии при столкновениях. В светодетонационном режиме для водорода, гелия и аргона величина Те равна Те -н2 эВ. Время от начала фотоионизации очередного слоя газа до прохождения фронта волны через этот слой порядка 10 с. Передачей энергии от электронов к атомам можно пренебречь (из-за большого различия в массах атома и электрона), поэтому для температуры атомов (и ионов) перед фронтом справедлива оценка Т < Те. [c.112]

При лавинно-стримерном механизме на развитие пробоя существенно влияет совместное действие поля пространственного заряда лавины и фотоионизация в объеме газа. Благодаря этим вторичным процессам электронная лавина создает повышенную концентрацию носителей заряда, которая достаточна для непосредственного преобразования ее в стример - канал с повышенной проводимостью газа. Стример представляет собой скопление ионизированных частиц, сильно превосходящее лавину по степени ионизации. После распространения стримеров (отрицательного и положительного) на весь межзлектродш.ш промежуток происходит пробой газа. Рассмотрим этот процесс подробнее. [c.118]

В ряде случаев ускоренный полем электрон при столкновении с частицами газа передает им свою энергию, однако ионизации не происходит. Энергия затрачивается на перевод в возбужденное состояние электронов в атомах или молекулах. В последующем электроны возвращаются в невозбужденное состояние, а запасенная избыточная энергия излучается в виде кванта света, фотона. Фото-ны образуются и в результате рекомбинации электронов и ионов. Фотоны распространяются со скоростью света (3- 10 м/с), и их энергия в некоторых случаях достаточна, чтобы произвести фотоионизацию других атомов или молекул, расположенных далеко впереди фронта первичной лапины. В результате появляются цторичные. образовавшиеся за счет фотоионизации электроны, которые в свою очередь начинают процесс ударной ионизации и порождают новые электронные лавины, расположенные далеко впереди фронта первичной лавины. [c.172]

Процесс электрического пробоя начинается с инжекции электронов в жидкий диэлектрик с катода и образования электронных лавин. В ходе распространения лавин возникают стримероподобные образования, которые в результате процессов фотоионизации перемещаются от анода к катоду со скоростью 10 м/с. Пробой. завершается, когда плазменный канал замыкает электроды. Плотность [c.176]

Плазма как смесь частиц с различными зарядами и масса.ми находится в термодинамическом равновесии, если в ней соблюдается газокинетическое, дмссоциацнонное и ионизационное равновесие, а процесс излучения подчиняется законам излучения абсолютно черного тела. Такое состояние имеет место при равновесии, которое устанавливается в закрытых системах с запертым излучением при протекании прямых и обра тных процессов по одному и тому же пути с одинаковыми скоростями. Так, при ионизации электронным ударом А -+ с 12 А -ре -Ь е обратный процесс, (рекомбинация) должен происходить при тройных соударениях, а фотоионизации А - -/гv)T А + - -Ч- с должна соответс 1 вовать рекомбинация с излучением. [c.392]

Все газы и пары, в том числе и пары металлов, при низких напряженностях электрического поля не являются проводниками. Однако, если напряженность поля превзойдет некоторое критическое значение, обеспечивающее начало ударной и фотоионизации, то газ может стать проводником с электронной и ионной электропроводностью. Сильно ионизированный газ при равенстве числа электронов числу положительных ионов в единице объе.ма представляет собой особую проводящую среду, носящую название плазмы. [c.187]

При связанно-свободных переходах электро-iioB в атомных системах происходят захват свободных электронов ионами ионизированной среды (процесс фоторекомбинации) и возникающее вследствие этого пс-пусканне кванта. Так как свободный электрон мо.жет обладать произвольной энергией, то согласно (1-15) при его переходе в связанное состояние может испускаться любая частота и спектры связанно-свободных переходов являются поэтому непрерывными. Обратный процесс перехода электрона из связанного в свободное состояние происходит при поглощении кванта и носит название фотоионизации. [c.25]

Очевидно, что измеряемые в электротермических пеевдоожиженных слоях температуры весьма сильно (может быть даже на порядок) отличаются от кратковременных локальных температур слоя. При увеличении напряжения между электродами, а следовательно, и плотности тока в слое на каждый контакт приходится большее тепловыделение и он может быть нагрет до очень высокой температуры (до 2 000 0 и выше), так как тепловыделение концентрируется в очень маленьком объеме. При прекращении взаимного касания частиц в этих условиях могут возникать интенсивные искровые разряды, переходящие местами под действием фотоионизации в микродуговые разряды в ионизированных псев-доожижающем газе и парах испаряющегося углерода. Пробой и появление микродуговых разрядов — явления, развивающиеся во много раз быстрее, чем релаксация местного перегрева в псевдоожиженном слое, где радиационный обмен ослаблен экранирующими частицами, конвективное перемешивание газа в агрегатах мелких частиц практически отсутствует, расход газа, фильтрующегося сквозь агрегаты неоднородного слоя, мал и соответствует примерно минимальному псевдоожижению, а перенос тепла молекулярной теплопроводностью и движущимися частицами также протекает не со столь огромной скоростью. [c.174]

ФОСФОРЕСЦЕНЦИЯ — люминесценция, продолжающаяся значительное время после прекращения ее возбуждения ФОТО ДЕЛЕНИЕ — деление атомного ядра гамма-квантами ФОТОДИССОЦИАЦИЯ—разложение под действием света сложных молекул на более простые ФОТОИОНИЗАЦИЯ — процесс ионизации атомов и молекул газов под действием электромагнитного излучения ФОТОКАТОД — холодный катод фотоэлектронных приборов, испускающий в вакуум электроны под действием оптического излучения ФОТОЛИЗ— разложение под действием света твердых, жидких и газообразных веществ ФОТОЛЮМИНЕСЦЕНЦИЯ—люминесценция, возникающая под действием света ФОТОМЕТРИЯ— раздел физической оптики, в котором рассматриваются энергетические характеристики оптического излучения в процессах его испускания, распространения и взаимодействия с веществом ФОТОПРОВОДИМОСТЬ изменение электрической проводимости полупроводника под действием света ФОТОРЕЗИСТОР — полупроводниковый фотоэлемент, изменяющий свою электрическую проводимость под действием электромагнитного излучения ФОТОРОЖ-ДБНИЕ — процесс образования частиц на атомных ядрах и нуклонах под действием гамма-квантов высокой энергии ФОТОУПРУГОСТЬ — возникновение оптической анизотропии и связанного с ней двойного лучепреломления в первоначально оптически изотропных телах при их деформации [c.293]

Для исследования В. м. применяют метод электрпч. рсзонаисно спектроскопии молекулярного пучка. Газ выпускается из сопла в резонатор с высоким разрешением. Но ре.эонансным частотам резонатора в радиочастотной и СВЧ-области спектра восстанавливают частоты вращат, переходов В. м. Анализ этого спектра даёт информацию о геометрии и параметрах В. м. Потенциал ионизации В. м. обычно ниже потенциала ионизации входящих в неё фрагментов. Разность между этими величинами близка к энергии диссоциации кластерного иона, образующегося при фотоионизации В. м. Один из способов разрушения В. м.— возбуждение колебат. уровней энергии фрагмента В, м. распадается, если энергия колебат. возбуждения фрагмента превышает энергию сё диссоциации. [c.241]

Рис. е. Схема лазерного обогащения фотоионизацией 2 — излучение во.збушда-ющего лазера 2 — излучение ионааиру-ющето лазера J — поток атомных паров 4 — коллектор ионов J — конденсатор пара. [c.125]

Сечение фотоионизации из возбуждённых состояний убивает с ростом гл. квантового числа п нропорц. п (для п З). Сечение фотоиопизации Оф связано с коэф. [c.195]

Ряс. в. Фотоионизация атомов щелочных металлов лития (i — эксперимсит 2 — расчёт) и натрия (3 — зксперимент 4 — расчёт). [c.195]

Теория сварочных процессов (1988) -- [ c.45 ]

Физика. Справочные материалы (1991) -- [ c.168 ]

Атомная физика (1989) -- [ c.29 , c.439 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы Книга1 (2000) -- [ c.250 ]

Физическая теория газовой динамики (1968) -- [ c.184 , c.316 , c.319 ]

Теория сварочных процессов Издание 2 (1976) -- [ c.61 ]

Электронные спектры и строение многоатомных молекул (1969) -- [ c.519 , c.535 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...