Потенциал центробежного поля

Выводы, полученные для гравитационного поля, легко обобщаются на центробежные силовые поля вращающихся систем. Для этого достаточно заменить потенциал (18.1) потенциалом центробежного поля [c.157]

Поясним применение установленных выше законов на простом примере. Рассмотрим равновесие весомой однородной жидкости, покоящейся относительно сосуда, равномерно вращающегося вокруг вертикальной оси (рис. 19). Прежде всего найдем потенциал силового поля. Он, очевидно, складывается из двух потенциалов потенциала поля тяжести и потенциала поля центробежной силы. [c.40]

Другая возможная причина уменьшения вероятности а-распада по сравнению с теоретической связана с тем, что в элементарной теории а-распада не учитывается роль момента, уносимого а-частицей. Трудность здесь заключается в том, что наблюдающиеся на опыте высокие коэффициенты запрета F нельзя объяснить одним только увеличением барьера за счет появления центробежного потенциала (роль которого, как было показано, мала), а надо рассматривать гораздо более сложные явления. К числу таких явлений относится, например, влияние поля излучения дочернего ядра на улетающую а-частицу. Здесь связь вероятности а-распада с величиной уносимого а-частицей орбитального момента I должна проявляться потому, что различным [c.137]

Поле силы тяжести на поверхности Земли определяется потенциалом и его первыми и вторыми производными [12]. Приведем эти величины в прямоугольной системе координат с направлениями осей х — на север, у — на восток, z — вниз по направлению отвесной линии. Потенциал W является суммой потенциалов притяжения земных масс (гравитационного потенциала) и центробежных сил, возникающих при вращении Земли (центробежного потенциала), и выражается в джоулях. [c.1181]

Гравитационное поле. В основной задаче поле силы рассматривается однородным, и в векторе g объединяются и притяжение к Земле, и центробежная сила (т. I, гл. XVI, 7). В действительности же, в силу ли формы Земли или в силу неоднородного распределения ее масс необходимо присоединить к g поправочный член, представляющий собой производную от некоторого потенциала (/j, при вычислении которого можно ограничиться членами второго порядка малости в соответствии с тем, что при [c.115]

Элементарная масса dm как точка мысленно перемещается на поверхность шара массы т (и радиуса а) в силовом поле потенциальной энергии (15), а затем распределяется в виде сферического слоя с толщиной da и плотностью, равной плотности шара. Из гравитационного потенциала по закону Ньютона и центробежного потенциала с учётом полученного выражения эффективной потенциальной энергии (15) [c.253]

Таким образом, все эффекты объясняются тем фактом, что в циркулярно поляризованном поле угловой момент электрона увеличивается на единицу при поглощении каждого фотона, и он достигает больших значений в конечном состоянии непрерывного спектра (при большой степени нелинейности и большом числе надпороговых фотонов). Волновая функция состояния с большим угловым моментом слабо перекрывается с начальным связанным состоянием из-за большого центробежного потенциала в конечном состоянии непрерывного спектра, отталкивающего электрон на большие расстояния от атомного остова. [c.187]

В выражение должны быть также включены слагаемые, соответствующие изменению потенциала массы лопаток в поле центробежных сил. Формально их можно учесть, распространяя интегрирование в формуле (135) на весь эквивалентный диск (см. фиг. 283), если считать, что в части диска, соответствующей лопаткам, = О, а [c.476]

Заметим, что величину /2тг , входящую в эффективный потенциал (17.6), часто называют центробежным потенциалом. Правда, это название не совсем удачное, так как в действительности указанная величина представляет собой часть кинетической энергии частицы, связанную с ее вращательным движением относительно центра поля. [c.106]

Рассмотрим для определенности изолированный атом серебра. Мы будем изучать электронные состояния с -симметрией, основываясь на методе самосогласованного поля. Таким образом, мы можем записать уравнение Шредингера для радиальной функции (2.51) при I = 2. Можно получить собственные состояния, интегрируя уравнение Шредингера при различных энергиях, исходя из начала координат и отыскивая такие решения и энергии, чтобы получающиеся волновые функции обращались в нуль на бесконечности, т. е. были бы нормируемыми. В атоме серебра двумя такими интересующими нас состояниями служат 3d- и 4( -состояния. Это изображено на фиг. 62, а вместе с суммой потенциала и центробежного слагаемого. Мы схематически изобразили также результат интегрирования уравнения Шредингера при энергии, лежащей между энергиями этих двух состояний. Получающаяся волновая функция на больших расстояниях нарастает экспоненциально. Мы изобразили, наконец, результат решения уравнения Шредингера при энергии, большей Eid (фактически большей энергии ионизации атома). Отвечающие положительным энергиям волновые функции на больших расстояниях осциллируют и имеют асимптотическую форму (2.50). Они отвечают состояниям рассеяния электронов, падающих на атом или ион серебра. [c.212]

ГРАВИТАЦИОННОЕ ПОЛЕ И ФИГУРА ЗЕМЛИ. Гравитационным полем Земли называется поле сил тяжести, характеризуемое потенциалом сил тяжести и и ускорением свободного падения g, которое определяется действием двух сил силы притяжения в соответствии с законом всемирного тяготения и центробежной силой, обусловленной вращением Земли. Знание аналитической зависимости для потенциала 17 необходимо во многих областях практической деятельности и прежде всего в космонавтике. Как известно, гравитационная сила является определяющей силой при движении в любой среде, и поэтому нестрогий учет этой си- лы может привести в итоге к невыполнению целевой задачи полета КА. [c.34]

Отметим, что в этом случае все функции, входящие в (4.99), имеют простой смысл. Мы видим, что есть кинетическая энергия относительного движения точки, То —потенциал поля центробежных сил. Интеграл Якоби здесь представляет собой интеграл энергии в относительном движении. Отсутствие Ti ъ интеграле объясняется тем, что функция Ti порождает силы Кориолиса, работа которых на относительном перемещении равна нулю. [c.229]

При перемещении в плоскости вращения точки лопатки удаляются от оси вращения на расстояние У"/(2г) (рис.85,6), что приводит к уменьшению потенциала массы лопатки в поле центробежных сил на величину [c.298]

Постоянный ток высокого напряжения отрицательного знака подается непосредственно к быстро вращающимся головкам, выполненным в виде чаш, внутренняя поверхность которых тщательно отполирована и хромирована. Чаши хорошо центрированы, так что при вращении испытывают минимальное биение. Передний край по окружности чаши остро отточен, поэтому при подаче высокого напряжения с остро отточенной кромки чаши возникает коронный разряд и ионизация воздуха, так же как это имеет место при применении электродных сеток с коронирующими проволочками при окраске распылением в электрическом поле пневматическими распылителями. Окрашиваемые изделия, подвешенные на конвейере, имеют положительный потенциал — заземлены. аким образом, между кромкой чаши по ее окружности и окрашиваемым изделием образуется сильное неоднородное электрическое поле. Точно отмеренные количества краски по шлангу и трубке, находящейся в полом валу или непосредственно по внутреннему отверстию вала, на котором укреплена чашеобразная головка, непрерывно подаются специальными шестеренчатыми насосами на внутреннюю поверхность чаш к их центру. Благодаря действию центробежной силы краска равномерным слоем поступает к остро отточенной кромке чаши и механически распыляется в направлении окружной скорости вращения чаш в плоскости, перпендикулярной к оси вращения. [c.243]

Омагничивание агрессивных растворов проводили на установке простой конструкции, схема которой представлена на рис. 45. От источника УИП-1 подавали постоянный ток силой до 600 мА на однополюсный магнит. Напряженность магнитного поля увеличивалась до 80 х X Ю А/м. Жидкость при помощи центробежного насоса постоянной производительности циркулировала по стеклянной трубке, установленной перпендикулярно к силовым линиям магнитного поля. Для изменения скорости потока использовали трубки различного диаметра. Время пребывания сероводородсодержащего раствора в магнитном поле составляло 0,1 с при общем времени омагничивания 30 мин. В растворе содержалось 2500-2700 мг/п H S. Диффузию водорода через мембрану из стали марки 12Х1МФ определяли электрохимически по спаду потенциала запассивированной стороны мембраны. [c.191]

С эфф. потенц. энергией Уэфф= (г)+Л г( - -1)/2 1г , Состояния с г О, 1, 2, 3... наз. соответственно s-, р-, d-, /-,. .. (и далее по алфавиту) состояниями. Второй член в эфф наз. центробежной энергией (аналогичная добавка к К( г]) при рассмотрении радиального движения возникает в классич. механике из-за трансвер-салъпой части кинетич. энергии частицы). Угл. зависимость (75) универсальна для любых центр, нолей, что отражает универсальность выполнения закона сохранения момента в таких полях. В классич. механике этот закон приводит к тому, что движение в любом центр, поле происходит в фиксир, плоскости, перпендикулярной моменту и проходящей через центр. Поскольку при т — 1 F (sin д) выражение (75) в случае очень больших I отлично от нуля лишь вблизи плоскости й = я/2, т. е. в пределе больших I ц описывает классич. плоское движение. Напротив, квантовое движение при малых I совершенно непохоже на классическое. [c.288]

Основные связующие темы сохранились и для дополнительного материала, включённого во второе издание. Кинетическая энергия, кинетический потенциал и действие применяются при исследовании динамики общих и специальных систем. В их числе реономные системы (п. 5.5) динамические системы (п. 12.5) и системы Четаева (п. 17.3), (заметка 29) системы с неевклидовым действием (п. 18.3) системы с распределёнными параметрами — стержень в задаче об устойчивости его формы (п. 25.5) и развёртываемая центробежными силами в космосе поверхность (заметка 27) система с диссипацией энергии за счёт гистерезиса в опоре (заметка 28) система переменного состава (заметка 30) гамильтоновы системы (заметки 32-35) системы, включающие бесконечно удалённые гравитирующие массы со сферической симметрией и инерционные объекты, нарушающие общую симметрию (заметки 36, 37) система, состоящая из релятивистской частицы и её собственного поля (заметка 38). [c.14]

Напип1ем обобщенный потенциал в неинерциальной системе отсчета Ох у (см. рис. 1.14, в и формулу (5.100)). Bi рассматриваемом случае векторы [ or ] и v перпендикулярны, следовательно, обобщенный потенциал сводится к потенциальной энергии в поле упругой силы и центробежной силы инерции [c.268]

В указанной системе отсчета на частицу жидкости с радиусом-вектором г (начало отсчета помещено в центре силы) действует сила притяжения — тхг и центробежная сила инерции тсоУ (г — радиус-вектор точки, направленный по перпендикуляру от оси). Потенциал этого силового поля в расчете на единицу массы 1В сферических координатах имеет вид [c.485]

Интересно, что зависимость от угловой скорости гравитационной силы, действующей на пробную частицу внутри слоя, точно такая же, как и во вращающейся системе, но движущейся в противоположно.м направлении относительно системы инерциальной. Векторные потенциалы приводящие к силам типа кориолисовых, даже зависят от координат обычным образом. С другой стороны, скалярный потенциал имеет такую форму, что приводит, помимо обычных центробежных сил, к неисчезающей компоненте силы вдоль оси вращения. Чисто радиальный характер центробежной силы означает, что приближенные уравнения (11.30), для единственности решения которых требуется точная формулировка граничных условий на бесконечности, не в состоянии адекватно описать динамику мира в целом. Это и не удивительно, поскольку некоторые из наиболее характерных особенностей точных уравнений (11-12) теряются в их приближенном варианте например, существенно нелинейный характер уравнений исчезает в случае слабого поля. Кроме того, уравнения (11.12) содержат Л-член, важный в космологических задачах. Указанные обстоятельства существенно меняют проблему постановки граничных условий (см. 12.6). В любом случае, однако, силы, действующие на пробную частицу внутри слоя, слишком малы, чтобы быть измеренными. Это н объясняет отрицательный результат эксперимента, выполненного Фридлендером в 1896. [c.310]

Решение. Если перейти во вращающуюся систему координат, относительно которой система будет покоиться, то частицы газа окажутся в поле центробежной силы Еаб(г) = тш г, которой в области О < г < R можно сопоставить потенциал Ua ir) = (рис. 79). В соотт ветствии с условием равновесия 6, п.б) имеем, заимствуя химический потенциал идеального газа fi(p, 0) — 0 lnp+yp(i) из предыдущей задачи, [c.166]

При заданном моменте радиальное движение похоже на одномерное движение с тем отличием, что вращение вызывает центробежные силы. Их учитывают введением (кроме обычной потенц. энергии) центробежной энергии М 2т г =А 1 1- -1)12т г (здесь то — масса ч-цы). Решение ур-ния Шрёдингера для радиальной части волн, ф-ции атома определяет его уровни энергии при этом вводится третье квант, число — радиальное или главное п, к-рые связаны соотношением п=Пг- -1 , п =0,1, 2,. .., п=1, 2, 3,. ... В частности, для движения эл-на в кулоновском поле ядра с зарядом Хе (водородоподобный атом) уровни энергии определяются ф-лой [c.259]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...