Угловые точки кривой

Фиг. 1У. Угловая точка кривой у = лг/(1 + е - ).

Угловая скорость 383, 385 Угловое ускорение 383, 385 Угловой коэффициент — см. Коэффициент угловой Угловые точки кривой 264 Углы — Деление — Применение спирали Архимеда 275 — Нахождение на логарифмической линейке 348 [c.587]

Угловой коэффициент — см. Коэффициент угловой Угловые точки кривой 264 Углы — Деление — Применение спирали Архимеда 275 - Эйлера 250 [c.563]

Кривая пластичности является невогнутой, если она всегда лежит по одну сторону касательной к любой ее точке, причем в угловых точках кривой пластичности касательная может принимать любое направление, ограниченное направлениями касательных справа и слева к угловой точке. [c.118]

Так как М (х) представляет собой диаграмму производной эпюры углов поворота 0, то ординаты эпюры М пропорциональны тангенсу угла наклона касательной к эпюре 0. В сечениях, где М (л ) = О, касательная к кривой В = F [х) должна быть параллельна оси абсцисс (рис. 277 и 279, сечения А и В). Скачку на эпюре моментов соответствует угловая точка на эпюре 0 (рис. 283, сечение С рис. 286, сечение D). [c.279]

Это — уравнение конхоиды прямой легко построить кривую по точкам, вычерчивая ряд положений прямой AM. На рис. 148 показаны конхоиды, соответствующие траекториям различных точек линейки М, M , Mi, Ms. При AM = d кривая имеет угловую точку, при АМ > d — петлю, при AMs < d кривая не имеет особых точек, так же как и в том случае, когда точка Мз расположена по другую сторону от ползуна А. [c.233]

Во втором случае (рис. 10.57, б) все торможение осуществляется в системе из трех косых скачков и задняя кромка имеет конечную толщину. Характерной особенностью третьей решетки (рис. 10.57, в) является отсутствие угловой точки в средней части профиля. Здесь течение расширения происходит при обтекании плавной кривой, являющейся или дугой окружности или [c.79]

Следовательно, а >0, т. е. температурный эффект дросселирования в критической точке имеет для всех веществ положительное значение, равное обратной величине углового коэффициента кривой упругости насыщенного пара при критической температуре. Другими словами, адиабатическое дросселирование вещества в критической точке и вблизи нее приводит к понижению температуры. [c.175]

До сих пор мы предполагали, что контур сечения гладкий. Возникает вопрос, а что произойдет, если при своем обходе вокруг контура поперечного сечения нейтральная линия встретится с угловой точкой М (рис. 47) и начнет вокруг нее поворачиваться По какой кривой при этом будет перемещаться полюс [c.46]

Формула (12.35) свидетельствует о том, что равновесную угловую скорость шпинделя регулятора можно определить по тангенсу угла наклона луча, проведенного из начала координат к рассматриваемой точке кривой Рр(ж). Характеристика регулятора позволяет определить, является ли он устойчивым или неустойчивым. Для определения устойчивости равновесия статической системы изучают ее поведение при малых отклонениях от положения равновесия. Рассмотрим простейшую иллюстрацию данного явления.. Шар, находящийся на сферической поверхности в позиции 1 (рис. [c.395]

Так как угловые скорости я в начале движения и в конце движения равны нулю, то кривая 1 [c.385]

Рассмотренную только что форму движения симметричного волчка можно было бы описать короче (хотя, быть может, менее наглядно). Для этого через конец вектора N момента импульса проводим перпендикулярно к нему неизменяемую плоскость i (ср. стр. 99) и строим эллипсоид кинетической энергии с центром в начале вектора N, подобный эллипсоиду инерции и касающийся плоскости Е. Точка касания является концом вектора угловой скорости вращения и). Мгновенное движение волчка состоит во вращении этого эллипсоида вокруг и). При этом эллипсоид катится без скольжения по плоскости . Если эллипсоид обладает симметрией вращения, то кривая качения будет окружностью, описанной вокруг вектора N поэтому конус, описанный вектором о , равно как и конус, описанный осью фигуры, будет круговым конусом. Таким образом, мы снова пришли к регулярной прецессии симметричного волчка. [c.181]

Так как вектор 0J представляет в некотором масштабе угловую скорость тела, то кривая, описываемая точкою J на эллипсоиде, есть полодия 29, а кривая, описываемая на плоскости, герполодия. Конусы, описываемые радиусом 0J в теле и в пространстве, носят подобные же названия 2). [c.113]

Для большей ясности остановимся на полной ветви кривой (рубр. 31), содержащейся между значениями —тг и тт угла р, т, е. между двумя последовательными (угловыми) точками эпициклоиды, принадлежащими базе. Если при этом считать дугу положительной в направлении возрастающих а, то в формуле (9) можно опустить знак абсолютного значения воспользовавшись вновь соотношением [c.247]

Отсюда ясно, что циклоида, служащая эволютой, сдвинута по отношению к исходной на половину волны ее угловые точки, как мы видим на рисунке, например соответствуют верхним точкам на гребне исходной кривой напротив, верхние ее точки совпадают с угловыми точками (А, В) исходной циклоиды. [c.256]

Анизотропное упрочнение первоначально изотропного материала отличается зависимостью сопротивления деформированию от ориентации тензора скорости деформации по отношению к тензору упрочнения в процессе предшествующего деформирования, и кривая интенсивность напряжений — интенсивность деформаций зависит от пути нагружения. В статических испытаниях анизотропное упрочнение наиболее рельефно проявляется в возникновении следа запаздывания за угловой точкой билинейного пути нагружения. Изменение сопротивления в зависимости от пути импульсного нагружения является основой импульсной обработки материала с целью направленного формирования его характеристик прочности и пластичности. Представление анизотропного упрочнения как результата суммирования изотропного упрочнения и кинематического (связанного с изменением пути предшествующего нагружения) [430] позволяет описать поведение материала при сложном нагружении. [c.12]

Среди кривых (2.33) форму, возможную для свободной поверхности, дают те, для которых —оо < ы О (рис. 4, где сплошная линия построена по точкам). При Е = О имеем угловую точку, так как [c.85]

Таким образом если при заданных угловых скоростях aij и 012 одна из кривых, например кривая Къ будет выбрана произвольно, то кривая Ki должна быть выбрана так, чтобы нормаль в точке соприкосновения кривых обязательно проходила через мгновенный центр [c.29]

Беря различные точки кривой черт. 15 с отметками <Р[, <р.з . 9 и вычисляя по уравнению (36) для них п значений мы сможем построить график изменения угловой скорости в пределах одного периода черт. 16, ясно выражающий периодическую неравномерность движения машины. [c.37]

Если X, у — координаты точек плоскости, то кривая, соответствующая решению у = (х. Со), называется интегральной кривой дифференциального уравнения общему решению у = tf x. С) или общему интегралу Ф (х, у. С) = 6 соответствует семейство интегральных кривых дифференциального уравнения. Дифференциальное уравнение у —f x, у), связывающее координаты х, у точки интегральной кривой и угловой коэффициент у касательной к кривой в этой точке, выражает свойство, общее всем кривым семейства. [c.206]

Угловая коррекция паутлоидного зацепления — Определение 4 — 364 Угловые точки кривой 1 — 264 Угломерные головки 4—118, 122 Угломеры 2 — 252 4—118, 122 Углоправйльные вальцы 5 — 235 Углы — Деление — Применение спирали Архимеда I — 275 — Измерение — Схема 4 — 46 — Методы контроля 4— 118 [c.484]

Рассмотрим точку Л/ . Из таблицы (3) видно, что Mf есть внутренняя угловая точка, принадлежащая дуге причем Л/ является последней точкой дуги Кх (при обходе этой дуги в направлении положител1.ного обхода кривой Г ). Следовательно, в силу таблицы (4) через точку М проходит угловая дуга Все остальные особые полутраекторпи и угловые дуги, пересекающие дугу без контакта Ki, проходят через внутренние ее точки. Аналогично можно рассматривать оста.чьные внутренние угловые точки кривой Г" . [c.451]

Найти абсолютные скорость и ускорение точки D кривошипного механизма с качаюш,имся ползуном. Дано 1ав — 30 мм, 1ас = 60 мм, li)D = 120 мм, ф1 = 150°, угловая скорость криво-иипа АВ (звена I) постоянна и равна со, = 40 секГ . [c.56]

Если соединить последовательно все точки кривой Т — Т (J ) с точкой О, определить последовательно все углы xl52, ij si и, воспользовавшись формулой (16.49), подставить значения тангенсов этих углов в равенство (16.48), то можно получить значение квадратов угловых скоростей ш звена приведения для всех положений механизма. Имеем [c.355]

Как мы установили выше, ldpi/ds =d9/ds есть угловая скорость вектора Pi при движении вдоль траектории, т. е. эта величина характеризует искривление кривой. Угол dф есгь угол смежности между касательными в двух бесконечно близких точках, отстоящих на расстоянии ds. Для окружности радиуса имеем ds = ) d9, где центральный угол dф равен углу смежности. Тогда Xi = d(p/ds= 1// , т. е. кривизна окружности есть величина, обратная радиусу и имеющая постоянное значение. Кривизна произвольной плоской кривой меняется от точки- к точке. Если через три близкие точки кривой провести окружность, то в пределе при стягивании их в одну точку А окружность будет лежать в соприкасающейся плоскости. Эта предельная окружность называется соприкасающейся окружностью или окружностью кривизны. Центр окружности кривизны называется центром кривизны, а радиус этой окружности— радиусом кривизны кривой в данной точке Л. Если р — радиус окружности кривизны, то Xi = l/p. [c.23]

Таким образом, коэффициент Джоуля—Томсона в критической точке равен величине, обратной угловому коэффициенту кривой давления как функции температуры в этой точке. Величина (8pjdT)y вблизи критической точки почти не изменяется, а (SVIdp)-j- расходится быстрее, чем Су, которая, по последним эксперимет альным данным, меняется по степенному закону Су- Т Т ,Г а= /з. [c.369]

Увеличивая количество стержней с разными углами наклона, как показано на рис. 3.30, диаграммы F — Д/j можно получить с большим числом угловых точек и она будет иметь вид кривой, приведенной на рис. 3.31, где точки А, соответствуют переходу в пластическое состояние очередной пары стержней. г1ффект разгрузки показан на том же рисунке. Исходя из этого результата, нолинейно-деформируемое упругопластическое тело можно мыслить себе как ста1ически неопределимую систему с бесконечно большим числом эле- [c.74]

Так как производная д((1др)т = у, а угловой коэффициент кривой ф (/ , Т = onst) при р > ps больше у первой фазы, то объем фазы высокого давления меньше, чем объем фазы низкого давления. Следовательно, при фазовом переходе с повышением давления удельный объем уменьшается, а плотность возрастает, т. е. разность ут — yd) имеет отрицательный знак. Это заключение вытекает и из принципа Ле Шателье—Брауна. [c.206]

Если существует замкнутая область R, не содержащая особых точек и такая, что в каждой точке ее границы вектор поля F направлен внутрь области, то в такой области имеется по крайней мере одна циклическая траектория. (Предполагается, что граница области состоит из кривых с непрерывно изменяющимся наклоном касательной, за исключением конечного числа угловых точек.) В самом деле, любая положительная полухарак-теристика, начинающаяся в области R, остается в этой области и при < 0 эта положительная полухарактеристика либо является циклической, либо стремится к предельному циклу. К тому же выводу мы приходим и в том случае, когда во всех точках границы вектор поля JP направлен наружу. Для доказательства достаточно рассмотреть отрицательные полухарактеристики, начинающиеся в точках области R. Из сказанного, разумеется, не следует, что в области R имеется лишь одна циклическая траектория. (Область R не может быть односвязной. Если бы, например, область R состояла из простой замкнутой кривой Г и ограничиваемой ею области, а вектор 1 в каждой точке Г был бы направлен внутрь этой области, то индекс ( 20.1) кривой Г был бы равен единице, так что в области была бы по крайней мере одна особая точка.) [c.392]

Интегральные инварианты ). Рассмотрим снова автономную систему. Оператор Tt определяет преобразование, переводящее точку а — положение изображающей точки в момент it = О — в точку х, занимаемую изображающей точкой в момент t. Будем рассматривать теперь не одпу начальную точку а, а совокупность точек, образующих кривую уо- Будем предполагать, что эта кривая имеет непрерывно изменяющуюся касательную всюду, за исключением, быть может, конечного числа угловых точек. Преобразование Те, определяемое дифференциальными уравнениями (21.1.1), переводит каждую точку а, лежащую в момент = О на кривой Yo в точку х, соответствующую моменту it эти последние точки в совокупности и образуют кривую [c.410]

В ряде практически важных случаев решение задачи (17.6) динамического синтеза существенно облегчается благодаря характерным особенностям общей картины динамической нагруженно-сти силовой цепи машинных агрегатов. К числу таких особенностей, часто встречающихся в практике динамических исследований машинных агрегатов машин различного назначения, можно отнести прежде всего наличие в рабочем скоростном диапазоне IQi, 2 машинного агрегата резко выраженной резонансной зоны. На рис. 83, а показан график динамических нагрузок в вало-нроводе машинного агрегата транспортной машины с ДВС, иллюстрирующий указанную выше ситуацию (кривая 1). В этом случае оптимальное значение критерия достигается, как правило, на границе области Gp варьируемых параметров. Оптимальному решению задачи (17.6) при этом соответствует обычно одна из угловых точек области Gp. На рис. 83, а показаны результаты решения рассматриваемой оптимизационной задачи, обеспечивающей вывод опасного резонансного режима из рабочего скоростного диапазона [Qi, Ш (кривая 2). [c.277]

Кусочногладкая кривая. Кривая называется кусочногладкой, если она имеет конечное число угловых точек при этом угол наклона касательной к кривой является непрерывной функцией абсциссы точек кривой во всех промежутках изменения абсциссы, соответствующих участкам кривой между угловыми точками. [c.149]

Кривая называется кусочногладкой, если она имеет конечное число угловых точек при этом угол наклона касательной к кривой является непрерывной функцией абсциссы переменной точки [c.138]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...