Адиабатическое дросселирование

Дальнейшее увеличение паросодержания и изменение структуры вьь текающего потока ограничиваются возможностями метода адиабатического дросселирования. Однако это можно реализовать искусственно следующим образом. Если при достижении предельной начальной температуры 175...180 °С резко уменьшить расход воды через образец, то перепад давлений на нем, а вместе с ним и давление на внутренней поверхности резко упадут до давления насыщения и вода закипит перед образцом. В этом случае через образец периодически подаются порции воды с паром. Подающаяся двухфазная смесь пульсирует. В периоды между этими пульсациями на входе в образец имеет место расслоение пара и [c.79]

Адиабатическое дросселирование. Адиабатическим дросселированием называется необратимое расширение газа (жидкости) от большего давления р1 к меньшему без сообщения или отвода теплоты и без совершения полезной внешней работы (а следовательно, и приращения кинетической энергии). [c.173]

Адиабатическое дросселирование представляет собой предельно необратимый процесс. [c.173]

Адиабатическое дросселирование представляет собой необратимый адиабатический процесс, поэтому Sj—Si 0 так как правая часть выражения [c.174]

Рис. 5,11. Процесс адиабатического дросселирования

Следовательно, а >0, т. е. температурный эффект дросселирования в критической точке имеет для всех веществ положительное значение, равное обратной величине углового коэффициента кривой упругости насыщенного пара при критической температуре. Другими словами, адиабатическое дросселирование вещества в критической точке и вблизи нее приводит к понижению температуры. [c.175]

Получение низких температур. Охлаждение газов при адиабатическом дросселировании используется на практике для получения низких температур, в частности для сжижения воздуха и других газов (способ Линде). При этом начальная температура газа должна быть меньше температуры верхней точки инверсии в противном случае температура газа при дросселировании будет не уменьшаться, а возрастать. [c.177]

Значительно более сильное охлаждение газа и независимость знака температурного эффекта от вида уравнения состояния газа составляют принципиальное преимущество обратимого адиабатического расширения как метода охлаждения по сравнению с адиабатическим дросселированием. [c.178]

Если процесс адиабатического расширения газа отклоняется от обратимого, то производимая газом полезная внешняя работа уменьшается на величину работы сил трения, которая превращается в теплоту и идет на нагревание газа. Соответственно этому охлаждение газа уменьшается. С увеличением степени необратимости процесс адиабатического расширения приближается к адиабатическому дросселированию и стремится к [c.178]

Третий способ составления эмпирических уравнений состояния основывается на использовании экспериментальных данных по определению температурного эффекта адиабатическое дросселирования и теплоемкости. Пусть, например, из опыта известна эмпирическая зависимость дифференциального температурного эффекта адиабатического дросселирования и теплоемкости от давления и температуры, т. е. заданы функции а,- (р, Т) и Ср (р, Г). Тогда из уравнения (5.35), которое мы перепишем в виде [c.204]

При замене расширительного цилиндра дроссельным вентилем расширение происходит по необратимой адиабате, причем значения энтальпий з и 5 в начале и конце процесса одинаковы (рис. 20.14). Так как при адиабатическом дросселировании полезная работа не производится, в результате замены расширительного цилиндра дроссельным вентилем имеет место потеря работы [c.623]

Энтропия тела при адиабатическом дросселировании возрастает, т. е. So — Sj > 0. [c.287]

Охлаждение газов при адиабатическом дросселировании используется на практике для получения низких температур, в частности для снижения температуры воздуха и других газов (способ Линде). При этом начальная температура газа должна быть ниже температуры верхней точки кривой инверсии. [c.293]

Следовательно, при обратимом адиабатическом расширении газ охлаждается сильнее, чем при адиабатическом дросселировании. Из этого соотношения видно, что а, а при jj оо. Так, например, в области двухфазных состояний вещества оба процесса приводят при одинаковых перепадах давлений к одному и тому же понижению [c.294]

ПРЕДЕЛЬНО НЕОБРАТИМЫЙ АДИАБАТИЧЕСКИЙ ПРОЦЕСС (АДИАБАТИЧЕСКОЕ ДРОССЕЛИРОВАНИЕ) [c.165]

В процессе адиабатического дросселирования полезная работа не производится. Следовательно, в результате замены расширительного цилиндра дроссельным вентилем имеет место потеря работы [c.480]

Требования к точности исходных данных несколько снижаются при обработке экспериментальных данных по теплоемкости Ср, температуре и давлению [Л. 85]. В этом случае отпадает необходимость в вычислении вторых частных производных. Наиболее точное уравнение состояния v=f p, t) можно получить при обработке экспериментальных данных по температурному эффекту адиабатического дросселирования at и теплоемкости Ср. В таком случае не требуется вычислять частные производные, так как [c.19]

Если изменение температуры вещества в процессе адиабатического дросселирования происходит при большом перепаде давлений, то такой процесс называется интегральным дроссель-эффектом. При адиабатном дросселировании Q = 0 и уравнение [c.122]

Для разработки аналитических моделей и расчета гидродинамических и теплообменных характеристик парожидкостного потока внутри проницаемой матрицы нужна информация о его структуре. Но рассматриваемый процесс отличается тем, что не позволяет выполнить визуальное или лю е другое исследование структуры двухфазного потока непосредственно внутри пористого материала. Поэтому единственным способом для получения необходимых сведений является наблюдение картины истечения из пористого материала испаряющегося в нем теплоносителя. Такие исследования проведены при адиабатическом дросселировании предварительно нагретой воды через пористые металлокерамичео кие образцы и при испарении воды внутри образцов с различными видами подвода теплоты - лучистым внешним потоком и при объемном тепловыделении за счет омического нагрева. Одновременно с визуальным наблюдением измеряли распределение температуры материала и изменение давления в потоке внутри образца (последнее измеряли только в первом случае). [c.77]

В процессе адиабатического дросселирования нагретой жидкости сквозь пористый материал удается реализовать двухфазный поток в чистом виде без усложняющих его явлений, вызванных внутрипоро-вым теплообменом между структурой и потоком. Типичный пример этого представлен на рис. 4.1. Бронзовый цилиндрический образец пористостью 0 51 изготовлен спеканием в форме свободно засыпанного порошка сферических частиц фракции 63...100 мкм. Начало оси Z совпадает с входной поверхностью. Внутри образца установлено 7 термопар [c.77]

Помимо адиабатического дросселирования были выполнены обширные эксперименты по исследованию структуры и теплообмена двухфазного потока испаряющегося охладителя внутри проницаемых нагреваемых металлов — с объемным тепловыделением и с внешним лучистым тепловым потоком. Подробное изложение этих результатов будет приведено в гл. 6 и 7. Здесь же отметим некоторые наиболее важные для последующего анапиза данные. [c.80]

Результаты визуального наблюдения на внешней поверхности матрицу структуры вытекающего двухфазного испаряющегося внутри пористого металла теплоносителя без нагрева при адиабатическом дросселировании и при различных способах подвода теплоты к пронииземому каркасу (объемном тепловыделении и внешнем лучистом тепловом потоке) позволяют сделать важный вывод о том, что механизм теплообмена и структура двухфазного потока внутри пористого металла не зависят от способа подвода теплоты к последнему. При этом паровая фаза смеси находится в состоянии термодинамического равновесия. Внешняя поверхность с изменяющимися картинами вытекающего двухфазного потока представляет собой как бы ряд последовательных поперечных сечений образца по толщине и позволяет визуально наблюдать плавное изменение структуры потока. [c.81]

Изменение энтропии в процессе адиабатического дросселирования от равновесного состояния 1 до равновесного состояния 2 может быть найдено из рассмотрения воображаемого обратимого перехода из / в 2, удовлетворяющего условию (5.32). В частности, приняв за этот воображаемый переход обратимый изоэнтальпический процесс 1—2, получим [c.173]

Процесс адиабатического дросселирования в координатах Т—s условно изображается штриховой линией, совпадающей в начальной и конечной точках с изоэнтальпой i (рис. 5.11). По- [c.174]

Особенностью парогазового цикла является необратимый характер процессов 41 и 3"3 из-за теплообмена при конечной разности температур между водяными парами и газообразными продуктами сгорания и их смешения. Линия 34 в пароводяном цикле изображает регенеративный подогрев питательной воды теплотой отработанных газов, выделяющейся на участке 4 Г. Вода поступает в регенеративный теплообменник после сжатия в насосе. Если давление, до которого сжимается вода, превышает давление в камере сгорания, то при впрыске воды в парогазогенератор давление ее резко уменьшается от рз до р, равного давлению в камере сгорания. Этот процесс, происходящий без совершения полезной внешней работы и теплообмена (из-за скоротечности процесса) с горячими газами, можно рассматривать как адиабатическое дросселирование, вследствие чего /4 = ц (из этого условия легко определить положение точки 6 на Т—а-диаграмме). Вследствие необратимости процесса 46 теряется полезная работа А/ , равная Гз (а — а4), если температура окружающей среды Т = Т2. [c.588]

Процесс адиабатического дросселирования в координатах T-S условно изображен штриховой линией, совпадающей между начальной и конечной точками с изоэнтальпией i = (рис. 4.6). Потеря полезной внешней [c.288]

Адиабатическим дросселированием называется необратимый переход тела от давления pi к давлению р% меньшему рь без сообщшия или отнятия от тела тепла и без ооверш ения полезной внешней работы. [c.165]

Адиабатическое дросселирование представляет собой необратимый адиабатический процесс поэтому S2—si>0, а так как правая часть выражения для dsjdp)i всегда отрицательна v и Т — величины всегда положительные), то рг—Pi<0. Из этого следует, что процесса, обратного дросселированию, в котором при I =0 и i = onst давление не уменьшалось бы, а возрастало, быть не может. [c.166]

Процесс при постоянной энтальпии (i = onst) называется также адиабатическим дросселированием. Из первого и второго начал термодинамики с использованием уравнения Клапейрона — Клаузиуса может быть получено уравнение изоэнтальпийного изменения состояния влажного пара [c.21]

В случае процесса адиабатического дросселирования, показанного на рис. 7.5 в виде процесса в, необходимо отметить, что по мере прохождения жидкости через дроссель скорость ее увеличивается и, следовательно, удельная энтальпия понижается. Однако после выхода из дросселя поперечное сечение устройства резко возрастает. При этом кинетическая энергия, возникшая при прохождении жидкости через дроссель, будет диссипировать за счет вязких сил и возникновения вихрей. Поэтому в состоянии 2, ниже дросселя скорость жидкости будет мала и различие в кинетических энергиях жидкости выше и ниже дросселя практически исчезает. Таким образом, ясно, что удельная энтальпия в конечном состоянии /гг практически совпадает с удельной энтальпией в начальном состоянии h, однако по мере перехода жидкости от состояния 1 к состоянию 2 удельная энтальпия сначала падает, а затем возрастает. Следовательно, рассматриваемый процесс не может считаться изэнгальпическим. Причины сильной необратимости этого процесса будут подробнее рассмотрены в гл. 9, [c.93]

В качестве примера такой процедуры покажем необратимость стационарного процесса адиабатического дросселирования, показанного на рис. 7.5, в. Это будет сделано с помощью трех операций, проиллюстрированных на рис. 9.1. На рис, 9.1, а показан процесс адиабатического дросселирования, а на рис. 9.1,6 — компенсатор. На рис. 9.1, в показано, как с помощью компенсатора н других известных физических процессов можно построить установку, которая действовала бы как ВД-2. Это ясно из сравнения рис. 9.1, в и 8.3. Далее заметим, что установка внутри контрольного объема Z на рис. 9.1,6 представляет собой циклический ВД-2, поскольку тепло от нее не отводится. Аналогично с учетом того, что связанная система X совершает нециклический процесс, установка внутри контрольного объема Y есть нециклический ВД-2, хотя внутри его и содержится циклическое устройство. Это видно из того, что установка внутри контрольного объема Y осуществила переход связанной системы (контрольная поверхность X) из некоторого начального устойчивого состояния в другое допустимое состояние в результате передачи ЦТЭУ количества тепла Q, причем единственным внешним по отношению к X эффектом оказалось совершение положительной работы, которую можно использовать для поднятия груза. [c.124]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...