Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Упругость насыщенного пара

Упругость насыщенного пара над растворами. При испарении растворов в целом ряде случаев необходимо учитывать не только  [c.283]

Рис. 4.3. Кривая упругости насыщенного пара воды Рис. 4.3. Кривая упругости насыщенного пара воды

Следовательно, а >0, т. е. температурный эффект дросселирования в критической точке имеет для всех веществ положительное значение, равное обратной величине углового коэффициента кривой упругости насыщенного пара при критической температуре. Другими словами, адиабатическое дросселирование вещества в критической точке и вблизи нее приводит к понижению температуры.  [c.175]

Рис. 8.13. Общая касательная критической изо хоры и кривой упругости насыщенного пара в критической точке Рис. 8.13. Общая касательная критической изо хоры и кривой упругости насыщенного пара в критической точке
На рис. 14.4 показаны кривые для упругости насыщенного пара чистого растворителя и разбавленного раствора. Кривая для раствора проходит ниже кривой для чистого растворителя и почти параллельно последней.  [c.506]

Исходя из уравнения (20.13) можно сформулировать основные требования к рабочему веществу паровых холодильных машин. Для того чтобы холодильный коэффициент был высоким, необходимо, чтобы число Клаузиуса было возможно большим, теплота парообразования г была велика, а теплоемкость насыщенного пара с" мала. Кроме того, желательно, чтобы теплоемкость жидкой фазы с была мала, а упругость насыщенного пара быстро возрастала с температурой Г при этих условиях относительная потеря полезной внешней работы в дроссельном вентиле будет незначительной.  [c.624]

Понятно также, что упругость насыщенных паров в рабочем интервале температур не должна быть высокой.  [c.625]

Сифон представляет собой самотечный трубопровод, часть которого расположена выше питающего его резервуара. Особенностями такого трубопровода являются то, что давление по всей его восходящей линии и по части нисходящей линии меньше атмосферного для того, чтобы по нему началось движение жидкости, необходимо весь его объем заполнить жидкостью давление в верхней точке сифона не должно быть меньше давления (упругости) насыщенных паров жидкости при данной температуре, так как в противном случае в этом месте может возникнуть кавитация (см. 1.1) и разрыв сплошности, в результате чего движение жидкости по сифону прекратится.  [c.93]


Кавитационный запас Д/i представляет собой избыток напора жидкости на входе в насос над упругостью насыщенных паров  [c.165]

Образование насыщенных паров приводит к тому, что на свободной поверхности жидкости не может быть достигнуто давление ниже упругости насыщенного пара, соответствующей данной температуре.  [c.20]

Жидкость может испаряться не только со свободной поверхности, но и внутрь пузырей, образующихся в ней при определенных температуре и давлении. Такой фазовый переход называется кипением. Оно может наступить в покоящейся или движущейся жидкости при температуре, равной температуре кипения при данном давлении, или при давлении, равном упругости насыщенного пара при данной температуре.  [c.20]

Если жидкость освобождена от растворенного и защемленного газа, то процесс кипения не возникает даже при температуре, значительно превосходящей температуру кипения. Жидкости в таком состоянии называют перегретыми. Дегазированные жидкости не кипят и при понижении давления ниже упругости насыщенных паров. Доказано, что такие жидкости могут выдерживать значительные растягивающие напряжения.  [c.20]

Однако в технике приходится, как правило, иметь дело с жидкостями, в которых есть растворенный или защемленный в виде пузырьков газ. Технические жидкости не только не выдерживают растягивающих усилий, но и вскипают при давлениях, равных упругости насыщенных паров.  [c.20]

Жидкость может испаряться не только со свободной поверхности, но и внутрь пузырей, образующихся внутри нее при кипении, т. в. испарении жидкости, сопровождающемся интенсивным образованием пузырей, заполненных насыщенным паром. Кипение может наступить в покоящейся или движущейся жидкости вследствие повышения температуры выше, чем температура кипения при данном давлении, или вследствие понижения давления до значений, меньших упругости насыщенного пара при данной температуре.  [c.22]

В действительности его давление равно упругости насыщенных паров жидкости при данной температуре оно сравнительно невелико.  [c.72]

Точки, лежащие на р—Т-диаграмме по обе стороны от кривой равновесия фаз р = Ps T), соответствуют однородным состояниям тела, т. е. отдельным фазам верхние (лежащие над кривой или слева от нее) — низкотемпературной, а нижние (лежащие справа от кривой) — высокотемпературной фазе. Например, в случае равновесия жидкой и газообразной фаз (рис. 3.5) над кривой фазового равновесия расположена область жидкого состояния, а под кривой — область газообразного состояния. Кривая фазового равновесия представляет собой в данном случае кривую упругости насыщенного пара жидкости.  [c.207]

Рис. 3.5. Кривая упругости насыщенного пара воды — критическая точка Рис. 3.5. Кривая упругости насыщенного пара воды — критическая точка
Кавитация — нарушение сплошности потока капельной жидкости. При снижении давления или повышении температуры в жидкости начинают появляться отдельные пузырьки ее паров, а также выделяться растворенные в ней газы. Когда давление станет равным давлению (упругости) насыщенных паров рассматриваемой жидкости при данной температуре (табл. 1), в ней образуются пузыри и даже целые полости, заполненные парами жидкости и газами, которые расчленяют непрерывный поток жидкости. Естественно, что законы, установленные для сплошных сред, теряют при этом свою силу.  [c.12]

Давление (упругость) насыщенных паров некоторых жидкостей при различных температурах (р , п в кн/л( )  [c.12]

Входящие в уравнение величины — теплота парообразования г, удельный объем р кипящей жидкости — так же, как и характеристика упругости насыщенного пара р = / (Т ), могут быть определены экспериментально. Из уравнения  [c.37]

Из формулы (2.2) видно, что скорость испарения зависит от температуры, резко возрастая с ростом Т. Вместе с увеличивается и упругость насыщенного пара р . Это приводит к росту вероятности столкновения испарившихся атомов с частицами пара и возврату их на поверхность. Поэтому при высокой упругости пара скорость испарения начинает падать с ростом р . Лишь при давлениях насыщенных паров и остаточной атмосферы в камере напыления, меньших 10 Па, скорость испарения практически перестает зависеть от давления.  [c.60]


При очень высокой степени дисперсности система приобретает особые свойства. В ней сильнее выражаются поверхностные свойства упругость насыщенного пара над мелкой каплей больше упругости над крупной, в результате мелкие капли исчезают за счет увеличения более крупных. Поэтому мелкие крупинки твердых тел быстрее и в большем количестве растворяются. Известно т акже, что мелкие крупинки плавятся при более низкой температуре, чем крупные, и т. д.  [c.21]

Упругость насыщенных паров топлив в мм рт. ст. в зависимости от температуры  [c.224]

Капиллярная конденсация влаги обусловлена тем, что упругость паров над поверхностью жидкости зависит от кривизны мениска. Если сравнить давление насыщенных паров над плос кой, выпуклой и вогнутой поверхпостя.ми воды, то оказывается, что наибольшим оно будет над выпуклой поверхностью, а наименьшим — над вогнутой поверхностью. В случае вогнутого мениска упругость насыщенного водяного пара над ним значительно отличается от упругости паров во,ды над плоской поверхностью. Так, на воздухе при 15 С и давлении 0,1 Мн м упругость-насыщенного пара над плоской поверхностью равна 1,7 кн м и конденсация происходит при 100%-иой относительной влажности на,д мениском с радиусом кривизны 1,2- 10 мм упругость, паров воды уменьшается до 667 и конденсации паров воды происходит при 397о-ной относительной влажности.  [c.174]

Отечественные ученые внесли большой вклад в дело развития основ термодинамики были проведены большие работы по изучению теплофизических свойств веществ. В первую очередь следует отметить работы профессора А. Г. Столетова и его современника М. П. Авенариуса, работавших в области изучения веществ в критическом состоянии. Важные работы по вопросу об упругости насыщенных паров смесей жидкостей были проведены Д. П. Коноваловым и Л. Г. Богаевским, им же принадлежат серьезные работы по теории соответственных состояний.  [c.7]

Можно привести еще и геометрическое доказательство невозможности рассматриваемого равенства. Действительно, так как др1дТк)у= йрЫТ , то при выполнении равенства др/дТк)Б = др/дТк) / критическая изохора и критическая изоэнтропа имеют общую касательную с кривой упругости насыщенного пара, т. е. вблизи критической точкЩ критическая изоэнтропа и критическая изохора совпадают и, следовательно, величина теплоемкости Су в критической точке должна обращаться в нуль, что невозможно.  [c.263]

Термометры, основанные на измерении давления веш,ества, — это манометрические термометры, которые представляют собой замкнутую герметичную термосистему (рис. 9.1), состоящую из термобаллона 3, манометрической пружины 1 и соединяющего их капилляра 2. Действие термометра основано на температурной зависимости давления газа (например, азота) или жидкости, заполняющих герметичную термосистему, или на температурной зависимости упругости насыщенного пара в парожидкостных (конденсационных) термометрах. Манометрические термометры выпускаются как технические приборы для измерения температуры от —150 до + 600 °С в зависимости от природы термометри-ческого вещества (со специальным заполнением рический Т мо- ДО 1000 °С). Термоприемник, представляющий метр собой термобаллон (например, у газового мано-  [c.172]

Переход молекул жидкости в пар называется испарением, а обратный переход — конденсацией. Жидкость может находиться в равновесии со сюим паром. Это равновесие наступает само собой, если жидкость длительное время находится в закрытом сосуде. Тогда с течением времени достигается такое состояние, при котором число молекул, переходящих из жидкости в пар, равно числу молекул, совершающих обратный переход. В этом случае пар называют насыщенным и в нем устанавливается вполне определенное при данной температуре давление, называемое упругостью насыщенного пара. Эта величина возрастает с увеличением температуры. Ниже приведены значения упругости (в Н/м ) насыщенных паров воды и ртути при разных температурах  [c.22]

Упругость [давление] насыщенных паров характеризует кавитационные свойства рабочей жидкости. Для масел, применяемых в гидродинамических передачах, упругость насыщенных паров в диапазоне температур 20—60° С составляет примерно 0,001 — 0,02 кПсм (98,1—1962 н/ж ) [4]. В смеси для расчетов следует брать жидкость с большим значением упругости насыщенных паров. Вода при температуре 20 40 60° С имеет соответственно упругость насыщенных паров 0,033 0,08 0,20 кПсм .  [c.18]

В гидродинамических передачах, как и во всех других гидромашинах [4 1, 26], кавитация будет возникать в местах, где давление равно или ниже упругости насыщенных паров жидкости. При этом в потоке жидкости возникают пузырьки, заполненные насыщенным паром, которыевместе с потоком перемещаются в областьповышенных давлений. Здесь в них происходит конденсация пара и образуются пустоты, в которые устремляется жидкость. Так как этот процесс происходит очень быстро, то возникают гидравлические удары с высокой частотой, большим приращением давления и температуры. На эрозионное действие накладывается коррозионное действие электрохимических процессов и происходит интенсивное разрушение материала, из которого выполнена проточная часть. С развитием кавитации, кроме того, происходит нарушение обычного рабочего процесса с резким понижением к. п. д., расхода и мощности.  [c.40]

Покажем теперь, что в критической точке частная производная (dpldT)v равняется полной производной dpJdT , взятой по кривой упругости насыщенного пара.  [c.227]

Второй слой может начать обра.аовываться в основном вследствие притяжения его молекул к молекулам нижележащего первого слоя. Подобное явление будет похоже на явление конденсации паров на поверхности жидкости, но отличаться от него тем, что, вместо толстого объема жидкости, берется ее слой толщиной в одну молекулу. Свойства такого слоя обычно значительно отличаются от свойств поверхности жидкости, и потому конденсация на нем паров жидкости происходит несколько иначе. Большей частью конденсация начинается при таком содержании паров жидкости, которое несколько (на 5— 10%) ниже упругости паров, насыщающих пространство при той же температуре . Итак, последующие адсорбционные слои образуются при упругости пара, довольно близкой к упругости насыщенного пара. В то же время для молекул с высокой поверхностной активностью образование первого слоя, его как бы насыщение, заканчивается при упругости пара, во много раз меньшей упругости насыщенного пара. Таким образом, в большом интервале упругости пара — от весьма малохг до соответствующей почти насыщенным парам — адсорбционный слой сохраняет толщину, равную одной молекуле.  [c.119]



Смотреть страницы где упоминается термин Упругость насыщенного пара : [c.59]    [c.128]    [c.20]    [c.67]    [c.192]    [c.230]    [c.123]    [c.167]    [c.228]    [c.399]    [c.467]    [c.100]   
Смотреть главы в:

Машиностроительная гидравлика Справочное пособие  -> Упругость насыщенного пара



ПОИСК



Давление (упругость) насыщенных паров жидкостей

Давление паров жидкостей (см. «Упругость насыщенных паров жидкости

Насыщение

Насыщенность

Насыщенные пары (см. «Упругость насыщенных паров

Пар насыщенный

Упругость насыщенных паро

Упругость насыщенных паро

Упругость насыщенных паров жидкости (см. также «Кавитация

Упругость паров

Упругость паров этилового спирта на линии насыщения



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте